Сохранение момента количеств движения

В предыдущих главах мы уже встречались с понятием первого интеграла уравнений движения. Роль таких первых интегралов играли различные функции, которые во время движения не изменяются в силу законов сохранения — закона сохранения количества движения (импульса), закона сохранения момента количества движения (кинетического момента системы), закона сохранения механической энергии и т. д. Формулы, выражающие [c.265]

Случай сохранения момента количества движения материальной точки. Если векторная сумма моментов относительно неподвижного центра всех сил, приложенных к материальной точке, равна нулю, то момент количества движения материальной точки относительно того же центра постоянен, т. е. если [c.191]

Задачи с помощью закона сохранения момента количества движения материальной точки можно рещать, придерживаясь следующей последовательности действий [c.192]

Мы доказали теорему, называемую законом сохранения момента количества движения материальной точки относительно оси. Сформулировать ее можно так если момент силы, действующей на материальную точку, взятый относительно какой-либо оси, постоянно равен нулю, то момент количества движения этой точки относительно той же оси постоянен. Когда на точку действует несколько сил, то здесь (как и везде) под действующей силой мы понимаем равнодействующую. [c.321]

Момент силы, не равной нулю, относительно оси может равняться нулю только в двух случаях 1) сила параллельна оси, 2) сила пересекает ось. В обоих этих случаях имеет место закон сохранения момента количества движения относительно данной оси. [c.321]

Чтобы равнялся нулю момент силы относительно данного неподвижного центра, линия действия силы должна проходить через этот центр. Следовательно, условия сохранения момента количества движения относительно данного центра следующие 1) равнодействующая сил проходит через этот центр или 2) все силы взаимно уравновешены. В этих случаях [c.321]

Первый интеграл, определяющий закон сохранения момента количества движения относительно оси Oz, на основании кинематических формул Эйлера, выражений направляющих косинусов уь V2i уз и соотношения (III. 36) можно представить в таком виде [c.428]

Закон сохранения момента количества движения. В процессах с элементарными частицами строго выполняется и закон сохранения момента количества движения или закон сохранения спина, выражаюш,ий сохранение вращательной формы движения материальных объектов. [c.357]

Спин частицы, или момент собственного вращения, связан как бы с вращением частицы, и для разных сортов частиц, как указывалось выше, он имеет свое характерное значение О, Va, 1, /2. 2 и т. д. Согласно закону сохранения момента количества движения (спина), спин не может ни исчезнуть и ни возникнуть вновь. [c.388]

Способность КОШКИ, падающей с большой высоты лапками вверх, переворачиваться в воздухе во время падения и становиться на землю также может быть объяснена с точки зрения теоремы сохранения момента количеств движения. Внешняя сила — сила тяжести — не создает момента относительно центра тяжести. Быстро вращая хвостом, кошка поворачивает свое тело в противоположную сторону момент количеств движения в относительном движении по отношению к центру тяжести остается при этом равным нулю, как и в начале падения. [c.190]

Правила отбора при -излучении связаны с выполнением законов сохранения момента количества движения и четности. [c.166]

В соответствии с законом сохранения момента количества движения должно существовать следующее соотношение между моментами /ц и /к начального и конечного ядер и моментом /, уносимым Квантом [c.166]

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ МОМЕНТА КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.269]

Закон сохранения момента количества движения [c.273]

В соответствии с законом сохранения энергии кинетическая энергия протона будет однозначно определяться энергией возбуждения образующегося ядра. Когда нейтрон захватывается ядром в основное состояние, протон уносит максимальную кинетическую энергию. Когда нейтрон садится на более высокие уровни ядра, кинетическая энергия протона меньше. Совершенно аналогично применение законов сохранения момента количества движения и четности позволяет по величине четности и спина основного со стояния ядра-мишени и по характеру углового распределения продуктов реакции определить четность и спин основного или первых возбужденных состояний образующегося ядра. [c.464]

Так, например, закон сохранения энергии и ил пульса выражает независимость результатов эксперимента от времени и места его выполнения (симметрия перемещения в пространстве и времени) закон сохранения момента количества движения — независимость результатов эксперимента от поворота в пространстве (вращательная симметрия) закон сохранения четности— от зеркального отражения (зеркальная симметрия). Выполнение этих законов связано с однородностью времени и однородностью, изотропией и зеркальной симметрией пространства. [c.515]

В самом деле, предположим для простоты, что при 5 -распа-де какого-нибудь ядра электрон и антинейтрино вылетают вдоль одного и того же направления (с параллельными или антипа-раллельными импульсами) и что в процессе р -распада спин ядра изменяется на Д/= 1. Тогда из закона сохранения момента количества движения следует, что антинейтрино, электрон и дочернее ядро должны иметь одинаково направленные спины, а из продольной поляризации антинейтрино — продольная поляризация электрона и поляризация дочернего ядра в направлении вылета электрона. [c.647]

Законы сохранения являются следствием симметрии законов природы относительно некоторых преобразований. Так, например, закон сохранения энергии и импульса выражает независимость результатов эксперимента от времени и места его выполнения (симметрия перемещения в пространстве и времени) закон сохранения момента количества движения — независимость результатов эксперимента от поворота в пространстве [c.56]

Пр,и рассеянии на бесспиновом центре рассеяние с переворотом спина у рассеивающейся частицы невозможно из-за закона сохранения момента количества движения. [c.80]

Поэтому s-состояние для нейтронов запрещено. При образовании нейтронов в р-состоянии ("/ =1) закон сохранения момента количества движения выполняется, и значение /п —1 может быть использовано для определения четности я мезона [c.143]

Проанализируем теперь описанный процесс с помощью закона сохранения момента количества движения. Из схемы е-за-хвата [c.251]

ИЗ закона сохранения момента количества движения и известной ориентации спинов i, е и Ve следует, что должно иметь спин, направленный против своего импульса (рис. 158), т. е. отрицательную спиральность. Спиральность определяется из распада чс [c.259]

Произведение W( ,r представляет собой момент количества движения 1 кг жидкости относительно оси трубы поэтому уравнение (9.25) можно рассматривать как условие сохранения момента количества движения единицы массы жидкости. Следовательно, при потенциальном вращении жидкости сохраняется момент скорости который обозначается в дальней- [c.296]

Это следует из уравнений сохранения моментов количества движения в классическом случае, когда отсутствуют внутренние моменты количества движения, внешние массовые и поверхностные пары взаимодействия (см. [29]). [c.12]

Для экспериментального определения спинов атомных ядер был предложен целый ряд методов. Более ранние из них связаны с изучением сверхтонкой структуры оптических спектров, более современные основаны на изучении поведения ядер в магнитном поле с помощью радиоспектроскопической техники. Все эти методы базируются на связи спина с магнитным моментом и будут изложены в следующем параграфе. Спины короткоживущих изотопов и ядер в возбужденных состояниях определяются методами ядерной спектроскопии (см., например, гл. VI, 6, п. 5), а также из ядерных реакций (см., например, гл. IV, 10) на основе закона сохранения момента количества движения, справедливого не только в классической, но и в квантовой теории. [c.45]

Для протекания реакций при низких энергиях большое значение имеет закон сохранения момента количества движения. Существенность этого закона коренится в том, что орбитальный момент относительного движения двух частиц может принимать только дискретные значения, равные (в единицах h) I = О, 1, 2,. .. Эта дискретность приводит к тому, что при низких энергиях и при ограниченном радиусе действия сил (а ограниченность радиуса действия ядерных сил следует уже из опытов Резерфорда) (см. гл. И, 1) реакция возможна лишь при значениях I, не превышающих некоторого небольшого числа. Оценку этого предельного числа проще всего получить из следующего полуклассического рассмотрения в духе квантовых орбит Бора (рис. 4.1). Момент hi налетающей на ядро частицы равен рЬ, где р — импульс частицы, а Ь — ее прицельный параметр, т. е. наименьшее расстояние, на которое приблизилась бы к частице-мишени налетающая частица, двигаясь по прямой. Реакция может произойти лишь в том случае, если Ь не [c.120]

Произведение w r представляет собой момент количества движения 1 кг жидкости относительно оси трубы. Поэтому уравнение (4.44) можно рассматривать как условие сохранения момента количества движения единицы массы жидкости. Следовательно, при потенциальном [c.318]

Чтобы корректно учесть эффект Магнуса, связанный с F12, необходимо учитывать вращение частпц и в общем случае вводить соответствующий кинематически независимый от поля с., параметр ы.,. Если при этом принимать во внимание внешнее мо-5 ентное воздействие (магнитное поле), инерционные п динамичес-кпе эффекты этого вращения, то тензор напряжений фаз может быть несимметричным, и нужно использовать уравнение сохранения момента количества движения фаз ). [c.36]

Закон сохранения момента количеств движения позволяет по величине или по скорости перемещения одной части системы определить изменение угловой скорости (или угол поворота) другой ее части. При этом из рассмотрения исключаются все наперед неизвест- [c.295]

Кинетический потенциал точки L = T-n = m/2- r - - г2(р2) / (г). Так как угловая координата ф не входит явно в выражение кинетического потенциала L, то она является циклической. Соответствующий ей циклический ир теграл имеет вид дЬ/дф = тг ф = onst или тгУф = onst. Это равенство выражает закон сохранения момента количества движения материальной точки относительно центра (54.4). [c.346]

Пере численные условия сохранения момента количества движения относительно оси являются обобщением условий, полученных С.А. Чаплыпшым, и приведены в работе 23 . [c.43]

Таким образо м, независимость величины W от системы координат равноаильна зеркальной симметр1ии пространства. Существование такого свойства у пространства казалось очевидным, так как для него хорошо известны родственные свойства однородность (из выполнения закона сохранения импульса) и изотропность (из выполнения закона сохранения момента количества движения). [c.89]

Как указывалось выше, начальное и конечное состояния ядра для разрешенных (сверхразрешенных) переходов должны удовлетворять вполне определенным условиям. Эти условия связаны с выполнением законов сохранения момента количества движения я четности и называются правилами отбора для разрешенных переходов. Существуют правила отбора Ферми и правила отбора Гамова — Теллера. [c.154]

Применение закона сохранения момента количества движения-с учетом этих особенностей приводит к определенным правилам отбора, с которыми мы встречались при рассмотрении а- и 3-рас-пада и Y-и злучения. Наяример, процессы с излучением невозможны при переходах ядер между состояниями с нулевыми моментами, так как -у-квант уносит целочисленный момент (1фО). С другими случаями лр именения закона сохранения момента количества движения мы познакомимся при рассмотрении конкретных ядерных реакций. [c.271]

Как уже упоминалось, возможные значения 4 определяются законами сохранения момента количества движения и четности. Согласно Ъ ,7рад первому, /3 должно удовлетворять соотношению Рис. 197. [c.467]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...