Вращение диска в жидкости, момент сопротивления

Волна разрежения плоская стационарная 24 Волновое сопротивление 50, 73 Волновые потери в решетке 108 Вращение диска в жидкости, момент сопротивления 126 [c.890]

ОТ числа Рейнольдса и от параметра С/оо/со7 . Подчеркнем, что в этой формуле М означает момент сопротивления жидкости вращению только передней стороны диска, следовательно, момент сопротивления кормовой части [c.236]

Момент сопротивления жидкости вращению диска [c.126]

Аналогичным образом можно оценить момент сопротивления жидкости вращению диска, который определяется интегралом [c.20]

Появление неустойчивости вследствие трения о среду легко объяснить. Рассмотрим для этого вращение центрально посаженного на вал диска в кожухе, причем зазор между кожухом и диском заполнен жидкостью или газом. Пока диск находится в центре кожуха, силы трения его о газ дают только момент относительно оси вращения и не дают равнодействующей. Но как только вследствие изгиба вала диск получит некоторое боковое смещение, появится и равнодействующая сил трения, направленная перпендикулярно этому смещению. Действительно, поскольку количество газа, протекающего через любое сечение кольцевого зазора (фиг. 246), одинаково, в более узкой его части средняя скорость (оО газа больше, чем в более широкой части (иг)- Ввиду этого относительная скорость трения диска о газ в широкой части зазора больше, чем в узкой больше будет, следовательно, и интенсивность сил сопротивления. [c.421]

Если движение жидкости ламинарное, то определение момента сопротивления, возникающего при вращении диска, возможно выполнить теоретическим путем. Прежде чем перейти к изложению полученных результатов, остановимся на простом приближенном рассмотрении поставленной задачи. Пусть направление, в котором вдоль диска скользит поток и которое параллельно касательному напряжению на стенке Тст, образует с направлением кругового движения угол (р. Радиальная составляющая касательного напряжения, равная Гст должна уравновешиваться с центробежной силой отбрасываемого пластинкой потока, следовательно, она пропорциональна ргш З, где 6 есть толщина увлекаемого слоя жидкости. С другой стороны, трансверсальная составляющая касательного напряжения, равная ТстСОЗ пропорциональна М Исключая из соотношений [c.481]

Если диск вращается в цилиндрической камере, то, как уже было сказано, во вращение приводится вся жидкость, и поэтому относительная скорость диска и жидкости получается меньше, чем в неограниченном пространстве следовательно, будет меньше и момент сопротивления. Согласно измерениям Шульц-Грунова , для > 6 10 число в формуле (53) равно 0,0089 и практически не зависит от расстояния между плоскими стенками камеры и диска, если только это расстояние не очень мало. На обеих сторонах диска образуются пограничные слои, в которых жидкость движется от центра к периферии, а на обеих крышках камеры — два других пограничных слоя, в которых жидкость движется от периферии к центру. В промежутках между пограничными слоями находится слой пассивной жидкости, довольно равномерно вращающейся и медленно перетекающей от крышек к диску. Наблюдения Шульц-Грунова показали, что для значений между 3 10 и 6 10 имеет место ламинарное течение, причем момент сопротивления равен [c.485]

Пограничные слои на вращающихся телах вращения. В качестве простейшего примера пограничного слоя на вращающемся теле мы рассмотрели в 2 главы V пограничный слой на диске, вращающемся в неподвижной жидкости. При таком течении жидкость, увлекаемая пограничным слоем, отбрасывается наружу под действием центробежной силы и заменяется жидкостью, притекающей к диску в направлении оси вращения. Обобщением этого случая является пограничный слой на вращающемся диске (радиус Л, угловая скорость со), обтекаемом в направлении оси вращения со скоростью С/оо. Такое течение характеризуется двумя параметрами числом Рейнольдса и числом С/оо/(оЛ, представляющим собой отношение скорости набегающего течения к окружной скорости. Для ламинарного течения эта задача решена точно мисс М. Д. Ханнах [ ] ) и А. Н. Тиффор-дом [ ], а приближенно — Г. Шлихтингом и Э. Труккенбродтом [ ]. Для турбулентного течения приближенное решение дано Э. Труккенбродтом На рис. 11.9 изображена полученная Г. Шлихтингом и Э. Труккенбродтом зависимость коэффициента момента сопротивления [c.235]

Турбулентное течение. При числах Рейнольдса Ре > > 3 10 течение около диска, вращающегося в кожухе, становится турбулентным. Ф. Шультц-Грунов положил в основу приближенного расчета такого течения по-прежнему схему, изобрал енную на рис. 21.4, причем для распределения скоростей в окружном направлении принял закон степени 1/7. При турбулентном течении жидкость между каждой парой пограничных слоев вращается, как и при ламинарном течении, с угловой скоростью, равной половине угловой скорости вращения диска. Для коэффициента момента сопротивления получается формула [c.586]

К числу автомодельных точных решений относится также пространственное движение 2) безграничной вязкой несжимаемой жидкости с физическими константами ц и р, вызываемое вращением в своей ило- скости диска бесконечно большого диаметра с заданной угловой скоростью со. В этой задаче речь идет, по суидеству, о вращении безграничной плоскости. При этом предполагается, что после разыскания автомодельного решения расчет суммарной величины момента сопротивления производится для диска дгнного конечного диаметра. В задании нет ни скорости, ни длины, но из величин со, ц, р можно создать следующие величины, имеющие размерности скорости и длины [c.540]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...