Вращение диска в жидкости

На рис. 37 показана схема гидравлического тахометра. Он состоит из вала I, воспринимающего скорость вращения вала машины, с насаженным на него диском, имеющим радиальные и осевые каналы. Диск помещен в герметически закрытую камеру 2, заполненную машинным маслом. Камера соединена с пьезометром 3, расположенным на шкале 4. Посредством пьезометра можно измерять давления, возникающие в камере 2 при вращении диска. Шкала пьезометра наносится опытным путем. При вращении диска в жидкости развиваются центробежные силы, а в камере увеличивается давление, что отражается на показаниях пьезометра. [c.57]

Предложенная Карманом теория вращения диска в жидкости рассматривает возникающие в граничном слое жидкости у поверхности вращающегося диска тангенциальное и радиальное касательные напряжения. [c.140]

Рис. 3, Схема образования и захлопывания кавитационных каверн при вращении диска в жидкости.

Волна разрежения плоская стационарная 24 Волновое сопротивление 50, 73 Волновые потери в решетке 108 Вращение диска в жидкости, момент сопротивления 126 [c.890]

Вращение диска в жидкости 220—224 [c.468]

ПО затуханию крутильных колебаний погруженного в жидкость диска должно давать отличные от нуля значения вращение диска создает вокруг него нормальное движение жидкости, останавливающее диск благодаря свойственной этому движению вязкости. Таким образом, в опытах с протеканием по капилляру или щели обнаруживается сверхтекучее движение жидкости, а в опытах с вращением диска в гелии II обнаруживается ее нормальное движение. [c.708]

Принцип работы УВД основан на том, что при достаточно быстром вращении плоского диска в жидкости в отверстиях такого диска возможно образование кавитационной зоны подобно тому, как это имеет место при об- [c.12]

При стационарном вращении диска в большом сосуде с жидкостью, приводимой в движение только за счет вращения диска, теплообмен между жидкостью и поверхностью раздела диск — жидкость описывается уравнением [c.59]

Распределение скоростей в поле вихря (125). 1-20-2. Равномерное вращение диска в безграничной вязкой жидкости и диска, ограниченного кожухом (126). 1-20-3. Вынужденное вращательное движение несжимаемой жидкости (126). [c.8]

РАВНОМЕРНОЕ ВРАЩЕНИЕ ДИСКА В БЕЗГРАНИЧНОЙ ВЯЗКОЙ ЖИДКОСТИ И ДИСКА, ОГРАНИЧЕННОГО КОЖУХОМ [c.126]

B. Явления, возникающие при движении жидкостей и газов во вращающемся пространстве (движение жидкостей в гидравлических машинах, движение ветра и морские течения на вращающейся Земле). К этим явлениям относится также вращение диска в среде с сопротивлением. [c.412]

При вращении диска 1 жидкость выжимается из радиальных отверстий и под давлением поступает в трубочку 2. Высота столба жидкости в трубочке 2 пропорциональна квадрату числа оборотов диска 0)2 [c.207]

Так же, как и при исследовании вращения диска в покоящейся жидкости ( 2 главы V), введем вместо г безразмерную координату [c.220]

В то время как для вращения диска в покоящейся жидкости мы имели [c.222]

Другим направлением обобщений задачи о вращении диска явилось рассмотрение вращения его в жидкости, которая в свою очередь [c.541]

Пусть пробирки заполнены жидкостью до уровня, совпадающего с их горизонтальной осью вращения. При вращении диска каждая пробирка поворачивается вокруг этой оси на некоторый угол ср пусть центр тяжести пробирки и жидкости, имеющих общую массу ш, находится в точке С поскольку равнодействующая массовых сил должна проходить через точку подвеса пробирки, то [c.34]

Принять угловую скорость вращения жидкости равной половине угловой скорости вращения диска. Скоростными напорами жидкости в балансе напоров пренебречь. [c.223]

В гидродинамических передачах При некоторых условиях работы, в частности при больших скоростях вращения турбины, могут возникнуть давления, меньшие давления парообразования р , в зазорах между вращающимися дисками. В этом случае нет необходимости добиваться повышения давления, так как явления, наблюдавшиеся в проточной части, здесь не возникают. Это объясняется тем, что создавшееся состояние на данном режиме работы будет ста-бильным а при постепенном переходе от режима к режиму будет изменяться сравнительно медленно. Поэтому не будет мгновенной конденсации образовавшихся паров, не произойдет гидравлического удара, а следовательно, связанного с ним разрушения материала дисков. Характеристики гидропередачи при этом улучшатся за счет некоторого уменьшения дискового трения часть дисков будет омываться не самой жидкостью, а ее парами. [c.41]

В некоторых насосах осевую силу, действующую на рабочие колеса, изменяют, выполняя неподвижные ребра в пазухах со стороны ведомого диска или за разгрузочным лабиринтом со стороны ведущего диска. В том случае, если надо увеличить силу в сторону всасывания, неподвижные ребра устанавливаются со стороны ведущего диска (рис. 6.18). Если условно считать пазуху разделенной ребрами на две полости — полость А, где угловая скорость вращения жидкости в ребрах (Ол = 0, и полость Б, где угловая скорость вращения жидкости мб =0,5мд, то среднюю скорость вращения жидкости в пазухе с неподвижными ребрами можно определить (в первом приближении) как средневзвешенную по зазору [c.211]

При малых частотах вращения, когда толщина жидкой пленки существенно превышает величину микровыступов на поверхности диска, на его поверхности образуется слой жидкости, толщина которого для данной частоты определяется состоянием поверхности и физическими свойствами жидкости, а избыточная жидкость вследствие поверхностного натяжения стекает с диска в пульсирующем режиме. В этом случае у его края жидкость собирается в виде валика, оставаясь в таком состоянии до тех пор, пока центробежная сила не превышает силы поверхностного натяжения. Толщина валика определяется капиллярным давлением на краю диска, зависящего от кривизны поверхности и динамического угла смачивания 0. От неустойчивого жидкостного кольца жидкость отрывается в виде капель в местах схода с диска волн. Каждая капля увлекает жидкостную струйку, т. е. жидкость с диска стекает в виде периодически срывающихся струек, наличие которых на краю диска при уменьшении расхода может привести к свертыванию пленок в жгуты на самом диске и образованию сухих центров. Инициатором образования жгута жидкости служит фронт крупной волны, впадины по бокам которого являются неустойчивыми к образованию сухих пятен. [c.286]

G более высокими, чем среднерасходная, скоростями жидкости волны движутся по поверхности пленок. Скорость волн превышает в 8—10 раз. С увеличением частоты вращения диска скорость движения волн возрастает, при этом скорость волн мало меняется вдоль радиуса диска. [c.288]

На рис. 18 показано, что отношение скорости жидкости к скорости вращения дисков р/со равно 0,5, если диск находится в кожухе, и мало изменяется при изменении расстояния от диска [c.44]

Рассмотрим прежде всего методику определения скорости выщелачивания, предложенную этими авторами. Для испытания был взят неподвижный образец в форме диска, служивший дном сосуда, и с помощью мешалки вращали раствор над образцом. Подобный прием значительно менее удачен, чем вращение дисков в жидкости, так как остаются неизвестными гидродинамические условия опыта для их определения требуется проводить достаточно сложные исследоваиия, причем для каждого нового типа мешалки и при каждом изменении размеров сосуда подобные испытания приходится повторять. [c.76]

Фиг. 137. Зависимость коэфициснта трения X от числа Рейнольдса Re по опытам с вращением диска в различных жидкостях

Наименование перехода Напряжение на электродах в в Сила тока короткого замыкания в а Скорость вращения диска в Mj eK Двойные ходы воз-вратно-по-ступатель-ного движения инструментов в мин Рабочая жидкость [c.237]

Задача о вращении диска в покоящейся жидкости решена Кохраном . Пусть и есть касательная составляющая скорости жидкости, V — радиальная составляющая и и — составляющая, перпендикулярная к диску. Очевидно, что составляющие и и V пропорциональны ги. Множитель пропорциональности есть функция от [c.482]

В главе V мы рассмотрели течение, которое возникает вблизи диска, вращающегося в покоящейся жидкости. С этим течением сходно течение, возникающее вблизи неподвижной плоской стенки в том случае, когда на большом расстоянии от стенки происходит вращение жидкости с ПОСТОЯННОЙ угловой скоростью (рис. 11.1). Такой случай был исследован У. Т. Вёдевадтом [ ]. При вращении диска в покоящейся жидкости (см. 2 главы V) главный эффект заключается в том, что в топком вовлеченном ВО вращение слое вблизи диска жидкость отбрасывается наружу вследствие действия центробежных сил. Взамен этой жидкости, оттекающей наружу в радиальном направлении, к диску притекает жидкость в осевом направлении. Аналогичный эффект, но с переменой направления движения жидкости возникает в случае вращения жидкости над неподвижным основанием. [c.218]

Для аналитического исследования рассматриваемой задачи восполь--зуемся цилиндрическими координатами г, ф, 2 (рис. 11.1). Плоскость z — О совместим С неподвижной стенкой. Будем считать, что на большом расстоянии от стенки жидкость вращается как твердое тело с угловой скоростью со. Составляющие скорости в радиальном, окружном и осевом направлениях обозначим соответственно через и, и, и). Вследствие осевой симметрии все производные по ф в уравнениях Навье — Стокса выпадают. Решение, которое мы сейчас получим, будет точным решением уравнений Навье — Стокса, так как те члены этих уравнений, которые исчезли бы при переходе к уравнениям пограничного слоя вследствие упрощающих допущений, выпадают здесь сами собой. Совершенно такое же положение мы имели и при решении задачи вращения диска в покоящейся жидкости. [c.219]

Примечательно также, что в рассматриваемом случае с л эй жидкости, на который распространяется трение, значительно толще, чем при вращении диска в покоящейся жидкости. Примем за толщину пограничного слоя 6 ту высоту, на которой отклонение окружной скорости от скорости внешнега течения составляет 2%. Тогда для вращательного движения жидкости над, неподвижным основанием мы найдем, что [c.222]

Диск / вращается вокруг неподвнжной оси А и имеет три зуба а. Распределительный ротор 2 вращается вокруг неподвижной оси В и имеет дуговой вырез с. Ротор 2 предназначен для разделен[гя всасывающей н нагнетательной полостей При вращении диска I жидкость непрерывно перемещается в направлении, указанном стрелками а и Ь. Привод диска / и ротора 2 осуществляется двумя зубчатыми колесами, жестко связанными с диском 1 и ротором 2, с передаточным отношением /12, равным [c.286]

Мощность трения наружных поверхностей колес о жидкост складывается из мощности трения боковых поверхностей и ци линдрических частей, ободов. При вращении диска в замкнуто пространстве (рис. 9.11, а) жидкость, находящаяся между диско и стенкой корпуса, вращается с угловой скоростью, равной по ловине угловой скорости диска. В насосе лопастное колесо враща ется в корпусе, заполненном жидкостью, и ее угловая скорост со = 0,5ы . Поверхностями дискового трения являются боковы наружные поверхности лопастного колеса, цилиндрические по верхности обода на выходе и в лабиринтном уплотнении. В ГД [c.136]

Представление о двух видах движения даёт простое объяснение наблюдающимся нй опыте основным свойствам течения гелия II. Отсутствие вязкости при протекании гелия II по узкой щели объясняется тем, что в щели имеет место сверхтекучее движение жидкости, не обнаруживающее трения можно сказать, что нормальная часть задерживается в сосуде, протекая через щель несравненно медленнее, со скоростью, соответствующей её вязкости и ширине щели. Напротив, измерение вязкости гелия И по затуханию крутильных колебаний погружённого в жидкость диска должно давать отличные от нуля значения вращение диска создаёт вокруг него нормальное движение жидкости, останавливающее диск благодаря свойственной этому движению вязкости. Таким образом, в опытах с протеканием по капилляру или щели обнаруживается сверхтекучее движение жидкости, а в опытах с вращением диска в гелии II обнаруживается её нормальное движение. В особенности наглядно существование двух движений жидкости проявляется при вращении вокруг своей оси цилиндрического сосуда, наполненного гелием II. Стенки вращающегося сосуда, создавая нормальное движение жидкости, увлекают за собой лишь часть массы жидкости, сверхтекучая же масса остаётся неподвижной. В результате полный момент инерции / вращающегося сосуда будет меньше момента инерции / , вычисленного в предположении, что вся масса жидкости вращается вместе с сосудом, и измерение отношения ///д даёт возможность непосредственного определения нормальной и сверхтекучей частей массы жидкости такие измерения были впервые осуществлены Э. Л. Андропикашвили (1946). [c.617]

Задача VIII—29. В дисковом фрикционном насосе в K34(i TBe полезного движущего усилия используется сила трения, возникающая в жидкости при вращении диска. [c.220]

Дробление жидкости под действием электростатического поля. Так же как в случаях вращающегося диска н воздействия ультразвука, при дроблении под действием электростатического поля начальная неустойчивость быстро нарастает. При этом происходит выбрасывание образований, напоминающих небольшие струи. При вращении диска или действии ультразвука эти струйки неустойчивы и быстро распадаются. В рассматриваемом случае электрическое поле стремится стабилизировать любую образующуюся струю [567, 856], В результате деформация может достичь большой амплитуды и привести к образованию тонких струй, которые затем дробятся. Эти струи видны на фотоснимках, полученных в экспе-римента.х Лютера и Патерсона [509]. [c.148]

Кориолисовы массовые силы действуют в плоскости, перпендикулярной к скорости потока, при этом они равны нулю на границах динамического погра-максимальной величины в пределах поле кориолисовых массовых сил макровихревого движения. На рис. 8.13 показаны следы каолина на поверхности диска после вращения его со скоростью 3000 об1мин. По рис. 8.13 можно заключить, что в центральной части диска движение жидкости носит ламинарный характер, на больших радиусах — макровихревой и затем — турбулентный. [c.358]

Отсчитывая углы поворота диска в момент изменения на-правнепия вращения, можно следить за постепенным затуханием колебаний, которое является результатом сил трения в жидкости между нижней поверхностью диска и дном сосуда, как между параллельными пластинами. [c.26]

Рис. 3.9. Затрата мощности на вращение гладког о диска в различных жидкостях [30, 36]

Напротив, на вращающемся теле во вращающемся потоке, оси вращения которых совпадают, или на вращающемся вокруг своей оси тела в неподвижной жидкости имеет место трехмерный (в полном смысле этого слова) пограничный слой. Простейшие случаи таких течений обсуждались ранее, а именно Бёдевадтом [3], рассматривался вращающийся на твердом основании поток, а Кохрэном [4] — вращающийся диск в неподвижной жидкости. Л. Хоуартом [5] недавно была предпринята попытка рассчитать с помощью ряда пограничный поток около шара, вращающегося в неподвижной жидкости. Рассмотрение подобного потока с помощью ряда привело Нигэма [6] к результатам, отличным от результатов Хоуарта. Феднис [7] обобщил основные положения работы [6] на случай вращающегося эллипсоида вращения. [c.251]

Существенное влияние на модальный разл1вр частиц жидкости оказывают частоты вращения ротора турбины (кривые 2, 4ш 5—7 на рис. 7.4). С увеличением частоты вращения ротора (окружной скорости рабочих лопаток) и модальный размер капель падает при всех значениях влажности (см. зависимость du = f у), рис. 7.4). Рост частоты вращения ротора турбины приводит к увеличению нормальной составляющей скорости соударения частиц влаги с выходными участками рабочих лопаток. Следовательно, возрастает процесс дробления капель, уменьшается плотность орошения поверхностей рабочих лопаток и, наконец, повышается интенсивность сброса влаги с входных кромок рабочих лопаток. Подтверждением влияния последнего фактора на изменение дисперсности влаГп могут служить результаты опытов на вращающемся диске, в центр которого подавалась вода. Так же как в опытах на турбинной ступени, с ростом расхода влаги Q (заштрихованные кривые на рис. 7.5) размер капель растет, но интересно, что с ростом окружной скорости и с кромки диска (толщина кромки равна 0,5 мы) срываются меньшие капли. Хорошее согласование результатов опытов (рис. 7.5) для диска и многоступенчатой турбины является подтверн- дением того факта, что процесс схода влаги с выходных кромок рабочих лопаток является определяющим в разлгере капель влаги в потоке пара. [c.272]

Наблюдения с помощью стробоскопического освещения, синхронизированного с вращением диска, а также кино- и фотосъемки свидетельствуют о ярко вырангенной волновой структуре поверхности раздела фаз. При зтом волны распространяются близко к радиальному направлению с фазовой скоростью, которая в 8—10 раз превышает среднерасходную скорость жидкости в радиальном направлении и для развитого волнового движения практически не зависит от радиуса, а высота гребней волн в 2—3 раза больше толщины нленки во впадинах. [c.285]

Реже применяется уплотнение, чаще всего называемое центробежным. Оно представляет собой диск небольшого диаметра, насаженный на валу в месте выхода его из корпуса. Диск снабжен радиальными лопатками, расположенными по его периферии. Вокруг диска имеется пространство — пазухи в стенке корпуса. В пазуху по специальной трубке подводится жидкость из специального бачка, располагаемого на высоте 1—2 м над осью уплотняемого вала. При вращении вала лопатки диска отбрасывают жидкость к периферии пазухи. Образуется жидкостное кольцо, которое предотвращает утечку. В зависимости от перепада давления на уплотнения выбирают размеры диска и определяют потери мощности. Центробежный тип уплотнений не применяется на машинах малой мощности, работающих с большим диапазоном изменения числа оборотов из-за сложности, значительных потерь мощности при высоких числах оборотов и нарушения герметичности при снижении числа оборотов, а на крупных машинах в большинстве случаев прибегают к лабиринтным уплотнениям. Лишь в редких специальных случаях обращаются к таким уплотнениям. В послевоенные годы начал внедряться новый тип уплотнения, прототипом которого является известный снльфонный сальник, представленный на фиг. 82. [c.140]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...