Длина пробега критическая

Необходимо различать L, которое характеризует дальний порядок в основном состоянии, и среднюю длину пробега Z, которая относится к элементарным возбуждениям (возбужденным электронам). Первое может быть много больше последнего. Дальний порядок будет существовать и при температурах выше Т =0° К, вплоть до критической температуры. [c.727]

В 16 гл. VII было показано, что если амплитуда ударной волны меньше критической (а в воздухе нормальной плотности критической амплитуде соответствует температура за фронтом Ту 285 000° К), то перенос излучения из высоконагретой области за фронтом в слои, расположенные перед ударным разрывом, не имеет диффузионного характера. Воздух в них нагревается до температур гораздо меньших температуры за фронтом, и испускание излучения в зоне прогревания не вносит практически никакого вклада в проходящий поток излучения, рожденного за разрывом. Воздух нагревается просто в силу поглощения проходящих квантов на расстояниях порядка длин пробегов для поглощения и толщина зоны прогревания is.x по порядку величины равна длине пробега I тех квантов, которые несут основную энергию спектра. Математически это выражается формулой (7.55), определяющей экспоненциальное спадание прогревания по усредненной оптической толщине т, соответствующей некоторому среднему по спектру коэффициенту поглощения % = 1// [c.470]

ЛБ — разбег с полной тягой АВ — дистанция прерванного взлета ВГ — дистанция продолженного взлета Хр.кр —критическая длина разбега (пробега) при отказе двигателя иа критической скорости Vkv-(минимальная длина ВПП для данного взлетного веса самолета) [c.27]

Анализ распределения интенсивности по всей ячейке ОР позволяет определить бинарные параметры ближнего порядка для ряда координационных сфер. Если эти параметры соответствуют равновесным состояниям, то непосредственно можно получить термодинамические характеристики растворов — энергии упорядочения или распада, активности компонентов, особенности критических флуктуаций вблизи точки фазового перехода второго рода, а также исследовать характеристики электронной структуры металлических сплавов, радиусы поверхности Ферми [45, 46]. Преимуществом рентгеновского метода является то, что он применим и для концентрированных растворов, когда из-за малости длины свободного пробега электронов другие методы неэффективны. Рентгеновское определение термодинамических характеристик твердых растворов — эффективный метод анализа диаграмм состояния бинарных систем. [c.128]

Для получения узких спектральных линий весьма важно устранить остаточные газы, приводящие к рассеянию пучка и расширению излучаемых линий. Необходимая величина давления составляет 10" —Ю тор в камере возбуждения и 10" —10 тор в камере испарения. При давлении в печи, большем некоторой критической величины, происходит нарушение режима пучка. Длина свободного пробега атомов внутри пучка становится меньше линейного размера входного отверстия, происходит соударение атомов внутри струи пара. Для кадмиевых пуЧков при ширине щели 0,3 мм практическая величина плотности атомов 5 см Такая плотность соответствует давлению паров = 0,3 тор, которое для кадмия достигается при температуре -- 360 С. [c.64]

Таким образом, приходим к заключению,что критическая скорость— это та скорость, при которой длина / волны 2L пробегается действующей [c.368]

Если цепная реакция происходит без участия тепловых нейтронов, то критические размеры могут оказаться сравнимыми с длиной свободного пробега нейтронов. Это связано с двумя обстоятельствами во-первых, при реакции на быстрых нейтронах нет необходимости замедлять нейтроны и, во-вторых, величина коэффициента размножения может быть при этом гораздо больше, чем для систем, в которых используются медленные нейтроны. [c.341]

Распределение чисел Маха вдоль оси струи характеризуется менее интенсивным возрастанием (в зоне свободного расщирения), чем это следует из расчета струи методом характеристик. Определяющим критерием является отношение длины свободного пробега молекул к диаметру критического сечения сопла. С увеличением данного критерия Хкр/ кр > (для струи аргона) интенсивность возрастания чисел Маха уменьшается. [c.260]

Скорость съема — площадь обработки при постоянной энергии (токе или средней мощности) импульса. Энергии импульса соответствует в данных условиях определенная энергия ударной волны и некоторая средняя длина свободного пробега частицы, на которой израсходуется полученная ею начальная энергия. Очевидно, 1ср является функцией многих параметров зазора, вида рабочей жидкости, в частности, ее способности генерировать газы, материала электродов и других, однако если они постоянны, то / р тем больше, чем выше начальная энергия или ток. Если площадь обработки такова, что 4 больше возможного пути или радиуса эвакуации р, то частица будет удалена за пределы активной зоны своим же разрядом, и повторного диспергирования частиц не произойдет. Очевидно, для заданной энергии импульса можно найти такую площадь обработки, у которой критический радиус эвакуации будет равен средней длине свободного пробега частицы. Тогда скорость съема, не ограничиваемая механизмом эвакуации, будет максимально возможной для данных условий. [c.62]

Интересно отметить, что значения критических радиусов капилляров при заполнении их водой и силикатными расплавами практически одинаковы и равны 10 см, что указывает на примерно близкие длины свободного пробега молекул воды при температуре 20° С и силикатных расплавов при 1500° С. [c.190]

Сетевым планированием и управлением называется такая организация технологического процесса (постройки, ремонта), при котором сборка (ремонт) изделия производится по заранее разработанному оптимальному графику — сети. Отсюда название сетевой график. На сетевом графике изображают пути прохождения главнейших узлов и деталей изделия по операциям. При этом самый длинный путь какой-либо детали, называемый критическим, определяет срок окончания ремонта или изготовления. Составляют сетевой график на основе технически обоснованных норм затрат труда и материалов. На железных дорогах СССР принята планово-предупредительная система технического обслуживания и текущего ремонта локомотивов и моторвагонного подвижного состава. При этой системе локомотив или моторвагонный подвижной состав ставится на техническое обслуживание или ремонт после определенного (установленного) пробега от постройки, последнего ремонта или обслуживания. [c.244]

Приведенные в табл. 5.2 значения дают зависимость критических размеров (полутолщин) пластин без отражателя, выраженных в единицах средних длин свободного пробега нейтронов, от с. Результаты получены с помощью простого Ры—г и двойного Рл /2-1-приближений, использующих гауссовы квадратуры с различным числом угловых направлений N. В численных расчетах пространственная сетка содержит в каждом случае интервала с равным шагом. Для сравнения в табл. 5.2 приведены результаты точных расчетов. Видно, что двойное Рл -приближение дает поразительно высокую точность. [c.177]

В области развитой турбулентности, т. е. в области, которая находится далеко от критического значения числа Рейнольдса, силы вязкости теряют свое значение и структура турбулентного потока характеризуется величинами, аналогичными тем, которые рассматриваются при процессах в ламинарном потоке. Так, например, молекулярное движение характеризуется длиной свободного пробега и скоростью молекул, подобно этому турбулентное движение характеризуется длиной пути смешения и пульсационной скоростью. [c.54]

Радиационные единицы длины и критические энергии. Проходя через вещество, быстрые электроны теряют энергию главным образом в процессах радиационного излучения и образования пар. Спектральная плотность потерь энергии на излучение на едишце пути практически не зависит от энергии электронов. Расстояние, на котором энергия электрона уменьшается в <е> раз, представляет собой удобную масштабную единицу длины пробега быстрых электронов и носит название радиационной, или лавинной единицы длины г . Критическую энергию е определяют обычно как среднюю величину потерь энергии электроном на ионизацию на / -единице длины (8 . [c.971]

Убедимся в том, что эта оценка действительно справедлива, иначе говоря, в том, что прогрев на переднем краю зоны прогревания в очень сильной ударной волне ведут кванты, которые имеют именно такую длину пробега. Для этого заметим, что при температурах выше критической в зоне прогревания имеет место локальное равновесие, а при более низких температурах излучение неравновесно, так же как в прогревном слое докритической ударной волны. [c.473]

Экспериментальные доказательства необходимости упомянутой связи не очень многочисленны, но весьма убедительны. Во-первых, это—изменение глубины проникновения магнитного поля с концентрацией примесей индия (последняя изменяется от нуля до 3% см. гл. VIII). Наблюдалось уменьшение глубины проникновения почти в 2 раза, хотя в критической температуре не было заметно почти никакого изменения. По мнению Пиннарда, изменение глубины проникновения поля означает уменьшение длины свободного пробега электронов благодаря наличию примесей атомов индия и соответствующее уменьшение длины когерентности. Во-вторых, это—изменение глубины проникновения поля в монокристалле олова в зависимости от его ориентации ). Глубина проникновения имеет максимум, когда угол 6 между осью кристалла и осью четвертого порядка равен 60° и уменьшается для всех других углов (см. гл. VIИ). Это изменение не может быть объяснено предположением о тензорном характере параметра Л в уравнении Лондона, поскольку такое предполоягение приводило бы к монотонной зависимости от величины угла. Пиппард наблюдал соответствующее изменение в высокочастотном сопротивлении нормального олова, что опять не может быть объяснено простым учетом тензорного характера проводимости для объяснения приходится привлекать теорию аномального скин-эффекта. В последнем случае средняя длина свободного пробега электрона больше толщины скин-слоя, так что электрическое поле, действующее на электрон, существенно изменяется на протяжении длины свободного пробега. В-третьих, это—зависимость глубины проникновения поля от параметров металла данная зависимость будет рассмотрена позднее с позиции модифицированной теории Пиппарда (см. п. 26). [c.705]

Для того чтобы наметить пути аналитического рассмотрения вопроса, остановимся на некоторых опытных данных теплопроводности и вязкости газов. Эти данные Л. 19, 121 ] для воздуха изображены кривыми 1 и 2 на рис. 5-4, на котором кривой 3 показаны также значения длин свободного пробега Л и кривой 4 — величина газокинетичеекого диаметра о молекул. Аналогичный вид имеют кривые и для других газов, температура которых превышает критическую когда влияние сил Ван-дер-Ваальса не очень велико. [c.166]

Вместе с тем многочисленные ранние качественные попытки обосновать повышенную стабильность атомных группировок в кристалле не увенчались успехом, а сообщаемые разными авторами размеры стабильных блоков очень сильно отличались друг от друга. Так, Гётц, наблюдая фигуры травления монокристалла Bi, оценил размеры блока вдоль грани (111) и перпендикулярно к ней равными соответственно 1,3 0,1 и 0,5 + 0,1 мкм [599]. Клячко [601] ограничивал размеры мицеллы длиной свободного пробега электронов. Как показал Борн [606], приложение квантовой теории к динамике кристаллической решетки приводит к трудностям, которые устраняются, если предположить определенный предел размеров идеальной решетки. Предварительными и довольно грубыми вычислениями он определил критическую длину 1о, свыше которой кристалл перестает быть идеальным при О К вследствие конечной амплитуды нулевых колебаний. Число атомов Zo, укладывающихся на этой длине, примерно одинаково для всех элементов и равно 500. G ростом температуры критическая длина I уменьшается и соответственно уменьшается число Z размещаемых на ней атомов по формуле [c.208]

Чтобы использовать соотношения (16.11.1) и (16.11.2) для решения задачи, мы должны быть в состоянии определить значение предельной длины когерентности о и охарактеризовать изменение I в зависимости от /. Когда средний свободный пробег очень велик, длину когерентности можно оценить, пользуясь соотношением неопределенности. Величина I определяет неопределенность нахождения сверхпроводяш,их электронов, связанную с величиной импульса р в интервале Ар соотношением l h/Ap. Кроме того. Ар kT /vp (где Тс— критическая температура и У/7 —скорость Ферми), поскольку логично считать, что сверхпроводящие электроны лежат в области энергий порядка кТ , вблизи поверхности Ферми. Отсюда [c.416]

Несомненно, что большинство известных в настоящее время сверхпроводящих материалов относится к жестким сверхпроводникам. Жесткость сверхпроводников связывают с наличием в них нитевидных сверхпроводящих путей. На первый взгляд кажется, что поверхностная энергия, обусловленная наличием в веществе таких нитей, будет увеличивать полную энергию системы и такая конфигурация будет неустойчивой. Однако Абрикосов [60] и Гуд-ман [61] показали, что поверхностная энергия для такого состояния сверхпроводника отрицательна (это обусловлено малой длиной свободного пробега электронов) и потому в действительности система будет устойчивой. Вся основная масса вещества переходит в нормальное состояние при той же напряженности магнитного поля Не, что и мягкие сверхпроводники, но по нитямt H TpH вещества будут протекать сверхпроводящие токи. Вдаможпб, в некоторых случаях эти нити связаны с дислокациями. Окончательное разрушение сверхпроводимости произойдет, когда плотность тока в нитях достигнет такого значения, что магнитное поле Hf, обусловленное этим током, окажется равным критическому значению Не для нити, т. е. Я/ + Яа = Яс, где На — напряженность внешнего магнитного поля. [c.139]

В рамках метода дискретных ординат в сферической геометрии можно пользоваться любыми квадратурньши формулами и весовыми миолсителями, упомянутыми в связи с решениями задач в плоской геометрии, например гауссовыми квадратурами. Из результатов, представленных в табл. 5.3 [22] для критического радиуса голой сферы, выраженного в единицах средних длин свободного пробега, нетрудно получить некоторые сведения относительно точности, которую можно достичь в таких расчетах, используя квадратурную формулу и граничные условия Марка. Как и в табл. 5.2, пространственная сетка состояла из AN равных интервалов, где N — число дискретных направлений. В первоначальном 5д -методе N представляло собой число отрезков (см. разд. 5.3.1), однако в описанном здесь модифицированном методе — число направлений. [c.184]

Как и в случае свободных электронов, при рассмотрении проводимости, обусловленной блоховскими электронами ), возникают два вопроса а) Какова природа столкновений б) Как движутся блоховские электроны в промежутках между столкновениями Полуклассическая модель касается лишь второго вопроса, но теория Блоха критическим образом затрагивает и первый из них. Друде предполагал, что электроны сталкиваются с неподвижными тяжелыми ионами. Это нрэдположвпие несовместимо с очень большими длинами свободного пробега, возможными в металлах, и не позволяет объяснить наблюдаемую их зависимость от темперятуры (см. стр. 23). Теория Блоха исключает такое допущение и из теоретических соображений. Блоховские уровни — это стационарные решения уравнеиия Шредингера в присутствии полного периодического потенциала ионов. Когда электрон на уровне имеет отличную от нуля среднюю скорость (а это всегда так, если величина 5ё (к)/ 9к случайно не равна нулю), эта скорость сохраняется неограниченно долго ). Мы не можем рассматривать столкновения с неподвижными ионами как механизм, обусловливающий уменьшение скорости, поскольку взаимодействие электрона с фиксированной периодической решеткой ионов полностью учтено в исходном уравнении Шредингера, решением которого является блоховская волновая функция. Поэтому проводимость идеально периодического кристалла равна бесконечности. [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...