Сохранение массы и энергии в процессе конденсации

СОХРАНЕНИЕ МАССЫ И ЭНЕРГИИ В ПРОЦЕССЕ КОНДЕНСАЦИИ [c.235]

При описании процессов испарения-конденсации в камере реактора будем считать, что температура пара и его плотность однородны по всему объему камеры, а параметры пара изменяются скачком вблизи жидкой стенки. Каждый атом пара, попавший на стенку или на поверхность жидкой капли, считаем сконденсировавшимся. В этом приближении процессы поверхностного испарения и конденсации описываются кинетическим уравнением [17], представляющим собой балансные соотношения для массы и энергии пара. В условиях нашей задачи запишем законы сохранения массы и энергии, учитывая радиационный тепловой поток от горячего пара на стенку реактора [c.118]

В процессе кипения температура жидкости остается постоянной, если не изменяется внешнее давление ро (п. Г). Количество теплоты, которое извне подводится к жидкости, расходуется на парообразование (11.5.1.1°) и работу внешних сил. Количество теплоты необходимое для превращения в пар единицы массы жидкости, нагретой до температуры кипения, называется удельной теплотой парообразования. Из закона сохранения энергии следует, что при обратном процессе — конденсации пара в жидкость — выделяется количество теплоты, равное [c.157]

Применение основных представлений учения о фазовых превращениях для описания процессов конденсации в паровых турбинах [1—3 ] имеет большое значение в развитии теории турбин. В настоящее время развиваются и усовершенствуются инженерные методы расчета различных процессов во влажно-паровых турбинах [4—6]. Ниже излагаются основные положения разработанной в ЦКТИ методики расчета влажно-паровых турбин с учетом неравновесной конденсации. Используется система уравнений одномерного стационарного течения влажно-парового потока при наличии неравновесных фазовых переходов [2, 6]. Система включает уравнения сохранения массы, количества движения и энергии, уравнения состояния и кинетические уравнения, описывающие процессы влаговыделения. [c.102]

Методика получения уравнения динамики конденсатора паровой турбины рассмотрена в работе . Для расчета давлений в конденсаторе получено дифференциальное уравнение первого порядка, т. е. конденсатор (по давлению и температуре) рассматривается как одноемкостное звено. При выводе уравнений динамики используются уравнения сохранения массы и энергии. В этой работе, кроме факторов, влияющих на динамику процессов при конденсации пара, рассмотренных в более ранних работах учтено влияние нака- [c.17]

Здесь соотношения (3.1) - интегралы уравнений сохранения массы, импульса и энергии для одномерного течения среды в целом и, р, Н -ее скорость, давление и энтальпия). В этих интегралах отсутствуют члены, соответствующие электрогазодинамической силе и джоулевой диссипации, что обусловлено малостью параметра электрогазодинамического взаимодействия [4]. Однако в данных условиях влияние электрических эффектов на распределение газодинамических параметров проявляется опосредованно возникающая конденсация на ионах усиливает общий конденсационный процесс, что приводит к росту массовой концентрации и к увеличению выделения тепла. Таким образом, реализуется чрезвычайно интересная ситуация - малые энергетические затраты на поддержание коронного разряда вызывают конечное изменение газодинамических параметров. Коронный разряд, в данном случае, представляет собой спусковой механизм для интенсификации конденсации [4. [c.685]

При расчетах неравновесных течений приходится проводить численное интегрирование дифференциальных уравнений, описывающих исследуемый неравновесный релаксационный процесс. Кинетические и релаксационные уравнения, описывающие этот процесс, вблизи равновесия являются, как правило, уравнениями с малым параметром при старщей производной, что существенно усложняет их численное интегрирование. К числу релаксационных относятся уравнения сохранения массы химической компоненты (1.15) для определения колебательной энергии (1.16) для определения скоростей и температур частиц в двухфазных потоках (1.18) для определения массы конденсата в течениях с конденсацией. Неравновесные течения в ряде случаев начинаются из состояния, где система близка к термодинамическому равновесию. В тех же областях, где система близка к равновесию и время релаксации, а следовательно, и длина релаксационной зоны малы, возникают значительные трудности с выбором шага интегрирования. Оказывается, что при использовании для численного интегрирования явных разностных схем типа метода Эйлера, Рунге — Кутта шаг интегрирования для проведения устойчивого счета должен быть настолько мал, что расчет становится практически невозможен даже при использовании современных вычислительных мащин. [c.104]

Задача об одноразмерном движении перенасыщенного пара, в котором возникают и растут капельки конденсата, была рассмотрена Осватичем [Л. 72]. Предложенная им теория построена на сочетании кинетических представлений о процессах формирования и роста устойчивых центров конденсации с общими законами сохранения энергии, массы и количества движения протекающей среды. [c.144]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...