Жидкость — твердое равновесие

Эта формула, называемая распределением Максвелла для одной из компонент импульса, определяет вероятность того, что частица классического газа, жидкости или твердого тела будет иметь в условиях термодинамического равновесия х-компоненту импульса, лежащую в пределах между р и р + Ар [c.159]

Уравнения (1.69), (1.72), (1.81), (1.84) используются не только в теории газов, но имеют большое значение для теории жидких и твердых тел. Основой для этого служат условия термодинамического равновесия в гетерогенной системе. Если жидкость (или твердое тело) находится в равновесии с насыщенным паром, то согласно (1.18) химические потенциалы i-ro компонента в паре и в жидкой (или твердой) фазе равны друг другу. Определяя парциальные давления Р,- (или летучести /,) компонентов в газовой фазе, можно при помощи уравнений (1.81), (1.84) найти химический потенциал компонента i в насыщенном паре, который, в соответствии с условием термодинамического равновесия (1.18) равен химическому потенциалу i-ro компонента в жидкой (или твердой) фазе. [c.23]

Гидромеханикой называется наука, изучающая движение и равновесие жидкостей, а также взаимодействие между жидкостями и твердыми телами, полностью или частично погруженными в жидкость. [c.6]

Равновесие твердого тела в жидкости. Если тело, погруженное в жидкость, находится в равновесии под действием сил тяжести и давления, то такое равновесие выражается законом Архимеда, который можно доказать на основании положений о силе гидростатического давления на криволинейные поверхности. [c.21]

Согласно основному свойству жидкостей, находящихся в равновесии, поверхностные силы, заменяющие действие отброшенной части жидкости при выделении тетраэдра, будут направлены по нормали к граням тетраэдра. Таким образом, эти силы являются силами давления. Если обозначить величины сил давления, приложенных к граням Pj,, Ру, и f n (рис. 1.1), то для сохранения условий равновесия, известных из статики твердого тела, необходимо, чтобы сумма всех внешних сил или сумм проекций всех внешних сил на координатные оси была равна нулю. Для рассматриваемого тетраэдра это условие можно записать в виде [c.18]

Гидростатика, как и гидравлика, носит прикладной характер. Основные законы действия жидкости, находящейся в покое, используются при решении многих инженерных задач. Технические расчеты, связанные с конструированием резервуаров для хранения жидкостей, строительством набережных и плотин, установление силового взаимодействия между жидкостью и твердыми телами, находящимися в жидкости, теоретические вопросы, связанные с плаванием судов, основаны на законах гидростатики. Решение большого ряда задач в области осушения, водного транспорта, гидромашиностроения, нефтепромыслового дела, водоснабжения, гидротехники требует знания равновесия жидкостей и умения применять их на практике. [c.29]

Для жидкостей, находящихся в равновесии, оно аналогично напряжению сжатия в твердых телах. [c.21]

В соответствии с различными видами агрегатного состояния вещества получаем в общем случае три кривых равновесия для систем жидкость — пар, твердое тело — пар и твердое тело — жидкость. Кроме того, с учетом [c.27]

Выше мы получили качественную картину расположения кривых фазового равновесия в плоскости рТ. Однако для каждого конкретного вещества важно знать количественную зависимость р=р Т) для основных трех случаев равновесия, а именно для равновесий жидкость — пар, твердое тело — пар и твердое тело — [c.37]

Из выражения (3.36) следует, что, если СТаз > 1з. т. е. если поверхностное натяжение между газом и твердым телом больше, чем между твердым телом и жидкостью, то краевой угол острый (жидкость смачивает твердую поверхность частично). При а з—(Tjg краевой угол тупой, т. е. жидкость не смачивает твердую поверхность. При полном смачивании твердого тела, когда 1 = О, жидкость безгранично растекается по поверхности твердого тела. В этом случае равновесие между тремя соприкасающимися телами никогда не устанавливается, а уравнение (3.36) не удовлетворяется. [c.228]

Равнодействующая давлений, производимых на твердое тело, погруженное в тяжелую жидкость. Принцип Архимеда. — Когда часть поверхности, погруженной в тяжелую жидкость, не представляет собой плоскую поверхность, то давления, производимые на различные точки 8, не будут параллельны, и потому нельзя утверждать, что эти давления имеют равнодействующую. В общем случае они приведутся к силе и паре. Можно, однако, утверждать о существовании равнодействующей, если мы рассматриваем полную поверхность твердого тела, целиком погруженного в тяжелую жидкость, находящуюся в равновесии. [c.274]

Когда твердое (или даже деформируемое) тело перемещается в тяжелой жидкости, находящейся в равновесии, то элементарная работа давлений, производимых на поверхность тела, 18 [c.275]

Колебания и волны в природе весьма разнообразны. Вызванные в среде каким-либо источником, колебания создают волну. Частица сплошной среды (газа, жидкости или твердого тела), будучи выведена из положения равновесия упругими силами, действующими на нее со стороны других частиц, стремится возвратиться в первоначальное положение. Соседние, ближайшие к ней частицы также выведены из равновесия и возбуждают более далекие. Таким образом, колебательное движение возбужденных частиц вызывает процесс распространения [c.19]

Растекание жидкости по твердым телам и смачивание во многих случаях приводят к образованию устойчивых тонких пленок, находящихся в равновесии с объемной фазой [4]. Механизм растекания даже при отсутствии осложняющих явлений (испарение, растворение в твердом теле, химическая реакция) сложен. Растекание может обусловливаться движущей силой, связанной с поверхностными явлениями и вязким сопротивлением жидкости [1, 3]. Один из предельных механизмов растекания жидкости связан с молекулярной поверхностной диффузией [1]. [c.51]

Частные условия равновесия жидкости, в которую погружено твердое тело или которая окружает твердое тело, если все точки жидкости и твердого тела находятся под действием каких-либо сил, зависят от тех членов общего уравнения (п. 17), которые относятся к пределам и которые содержат только двойные интегралы. [c.269]

Таковы уравнения, необходимые для полного равновесия жидкости и твердого тела. [c.275]

По отношению к вариациям, зависяш,им от пере-меш ения ядра, жидкость, покрывающую это ядро, можно рассматривать таким образом, как если бы она составляла единую твердую массу с ядром поэтому в том случае, когда все точки ядра тоже находятся под действием каких-либо сил, остается только учесть эти силы подобно силам, действующим на частицы жидкости, и применить к равновесию массы, составленной из жидкости и твердого тела, как если бы она образовала единое сплошное твердое тело, те решения, которые были даны в главе IV отдела V. [c.278]

Жидкость — твердое равновесие 94 Закон второй 25, 27 [c.6]

Эти условия справедливы не только для фазового равновесия жидкость-пар, но и для других случаев фазового равновесия (твердое тело—жидкость и твердое тело—пар). [c.147]

То, что угол смачивания жидкостью поверхности твердого тела не зависит от условий гравитации, следует из работ В. В. Шулейкина [Л.5-84]. Автор рассматривает изменение формы мениска воды в стеклянном стакане (радиусом R) при разных значениях гравитации и в случае невесомости. Общее уравнение равновесия поверхности воды с главными радиусами кривизны ri и при наличии поверхностного натяжения а берется в виде [c.382]

Уравнение (47,6) характеризует собой состояние равновесия жидкости и пара, твердого тела и жидкости или твердого тела и пара в зависимости от температуры. [c.180]

Если двухфазный сплав состоит из смеси соприкасающихся друг с другом кристаллов фаз Л и В, то поверхностная энергия, связанная с поверхностью раздела А—В обычно зависит от относительной ориентировки кристаллов названных фаз. В этом случае для истинного равновесия необходимо, чтобы кристалл А соприкасался с кристаллом В по поверхности с наиболее низкой поверхностной энергией. Величина этой энергии часто имеет важное значение для объяснения мелкокристаллической структуры сплавов. Например, известно, что в случае равновесия между твердой фазой и жидкостью растворимость твердой фазы возрастает с уменьшением размеров частицы. Аналогичное явление также наблюдается при взаимодействии между твердыми фазами. Почти во всех работах по изучению диаграмм равновесия влияние поверхностной энергии во внимание не принимается, так как при размерах кристаллов больше 0,010 мм. эта энергия относительно мала. [c.9]

В условиях истинного равновесия сплав состава х начнет затвердевать при температуре хх с выделением твердого раствора а состава х . По мере охлаждения состав жидкости и твердой фазы будет меняться соответственно вдоль кривых и л С и при температуре DE произойдет перитектическая реакция, пока вся жидкость не прореагирует с -твердым рас-9 [c.131]

Принципы определения кривых ликвидуса в тройных системах аналогичны описанным выше для двойных систем, но они включают новые усложнения, связанные с тем, что встречаются два типа эвтектик. Имеются истинные тройные эвтектики, в которых жидкость находится в равновесии с тремя твердыми фазами они затвердевают при постоянной температуре и аналогичны описанным выше эвтектикам бинарных систем. Имеются также эвтектики, в которых две твердые фазы находятся в равновесии с жидкостью и поскольку в тройной системе имеются три компонента, они не являются безвариантными точками и затвердевают в интервале температур (см. главу 29). Они часто называются двойными эвтектиками, хотя, по-видимому, неправильно говорить о двойной эвтектике в тройной системе [c.135]

Перейдем теперь к случаю неполного заполнения полости жидкостью. Оси совместим с главными осями инерции твердого тела для точки О. Прежде всего рассмотрим случай ш = о, соответствующий равновесию системы. Свободной поверхностью жидкости в положении равновесия является часть Q плоскости Хз = х , ограниченная стенками полости. Условия минимума П сводятся и неравенству [13] [c.304]

Название линий на диаграмме состав— температура. Кривая ликвидуса — граница между гомогенной областью жидкого (расплавленного) состояния и гетерогенной двухфазной областью (жидкое-I-твердое состояние). Можно определить температурную зависимость соотношения между смесью фаз и жидкостью, находящимися в равновесии, а также состав фаз. Кривая соли-дуса — граница между двухфазной (жидкая-f твердая) областью и твердой фазой. Можно определить температурную зависимость соотношения между жидкостью и твердой фазой, находящимися в равновесии, а также состав фаз (рис. 1.41 и 1.42). [c.25]

Равновесие равномерно вращающейся несжимаемой жидкости. Центрифугирование твердых частиц [c.83]

Чтобы вывести систему из равновесия, необходимо повысить щн понизить температуру. Скорость плавления достигает заметной величины при настолько незначительных повышениях температуры на границе фаз, что увеличение температуры выше точки плавления в обычных условиях эксперимента не улавливается. При понижении температуры соприкасающихся фаз наблюдается переохлаждение жидкой фазы, которое является движущей силой процесса кристаллизации. Если в жидкости нет твердой фазы, то при понижении ее температуры удается достигнуть больших значений переохлаждения. Жидкость в переохлажденном состоянии в известном температурном интервале может сохраняться неопределенно долгое время. Если в такую жидкость внести кристаллик того же вещества, то его рост начинается не всегда. Для каждой температуры переохлаждения данного вещества существует вполне определенный размер устойчивого зародыша, способного к росту кристаллик меньшего размера будет пла- [c.56]

В свое время Павлов [4601 предложил считать точкой плавления малого кристалла температуру, при которой твердая и жидкая сферические частицы одинаковой массы идентичного вещества находятся в равновесии со своим паром. Идея Павлова получила детальное развитие в ряде последующих работ (см. обзоры [8, 461]). Однако так определенная температура никоим образом не является температурой плавления малого кристалла при его нагревании, а представляет равновесную температуру (тройную точку), при которой в смеси твердых и жидких частиц равных масс не происходит перенос вещества через пар от жидкости к твердому телу, или наоборот. В некоторых работах, например в [462], эта тройная точка определялась методом Гиббса. [c.171]

В книге излагаются теоретические и прикладные вопросы равновесия и движения жидкостей, основы силового взаимодействия между жидкостью и твердым телом, а также методы расчетов трубопроводов и открытых русел даны теоретические положения о гидроприводе, устройство и принципы действия его элементов, совместная работа приводящих двигателей с гидропередачами, сведения о пневмоприводах, а также основы проектирования гидропневмоприводов. Второе издание (1-е изд. — 1970) переработано и дополнено новыми материалами в соответствии с прогрессом, достигнутым в области гидропривода некоторые теоретические положения поясняются примерами. [c.2]

Действительно, если заменить погруженное в жидкость те.ю таким же объемом жидкости, то равновесие сохранится при том же законе изменения давления с глубиной. Следовате.чьно, если рассматривать часть жидкости, заменяющую тело, как изолированную материальную систему, то эта система будет находиться в равновесии под действием своего веса и давлений, идентичных тем, которые [щежде действовали на твердое тело. Таким образом, давления, испытываемые твердым телом, погруженным в тяжелую жидкость, находящуюся в равновесии, имеют равнодействующую, равную и прямо противоположную весу вытесненного объема жидкости и проходящую через центр тяжести этого объема (центр давлений). [c.274]

АБЕРРАЦИЯ — искажение изображений, получаемых в оптических системах при использовании широких пучков света, а также при применении немонохроматического света АБСОРБЦИЯ— объемное поглощение вещества жидкостью или твердым телом АВТОИОНИЗАЦИЯ — процесс ионизации атомов в сильных электрических полях АВТОКОЛЕБАНИЯ— незатухающие колебания в неконсервативной системе, поддерживаемые внешним источником энергии, вид и свойства которых определяются самой системой АДГЕЗИЯ — слипание разнородных твердых или жидких тел, соприкасающихся своими поверхностями, обусловленное межмолекулярным взаимодействием АДСОРБЦИЯ — поглощение веществ из растворов или газов на поверхности твердого тела или жидкости АКСИОМА механических связей — действие связей можно заменить соответствующими силами (реакциями связей), а всякое несвободное твердое тело можно освободить от связей, заменив действие связей их реакциями, и рассматривать его как свободное, находящееся под действием приложенных к нему активных сил и реакций связей АКСИОМЫ [механики (закон инерции) — материальная точка, на которую не действуют никакие силы, имеет постоянную по модулю и направлению скорость статики (система двух взаимно противоположных сил, равных по напряжению и приложенных в одной точке, находятся в равновесии система двух равных по напряжению взаимно противоположных сил, приложенных в двух каких-либо точках абсолютно твердого тела и направленных по прямой, соединяющей их точки приложения, находятся в равновесии всякую систему сил можно, не изменяя оказываемого ею действия, заменить другой системой, ей эквивалентной две системы сил, различающиеся между собой на систему, эквивалентную нулю, эквивалентны между собой)] [c.224]

Рис. 5-7. Модель Мельроуза для равновесия системы жидкость пар — твердое тело.

В бинарных системах А — В и А — С линии АЕ и AF являются линиями ликвидуса твердого pa TBOipa (растворитель — компонент А), а точка Е — эвтектической точкой, указывающей состав жидкости, находящейся в равновесии с обоими твердыми растворами в компонентах Л и В, в то время как точка Р соответствует эвтектической точ ке системы А — С. Для краткости будем обозначать твердые растворы в компонентах А, В к С соответственно Л, В и С. [c.316]

Число способов, которыми двойные систе.мы, содержащие эвтектики, сочетаются при образовании тройной эвтектики, очень велико. Мы можем начать с рассмотрения тройной системы, представленной на рис. 185. В этой системе имеются три тройных ограниченных тве рдых раствора на основе каждого металла и все три бинарные системы простого эвтектического типа. В этом примере каждая эвтектическая точка понижается при добавлении третьего элемента, и кривые линии iQ, EiQnE Q являются бинарными эвтектическими линиями, которые встречаются в точке Q тройной эвтектики. Ниже будет показано, что существуют системы, в которых не все линии двойных эвтектик пересекаются в одной точке. На рис. 185 показаны три поверхности ликвидус, соответствующие равновесию жидкости с твердыми растворами А, В и С. На этих поверхностях кривыми горизонтальными линиями отмечены некоторые изоте,рмы. [c.325]

Можно сделать следующие обшзе замечания. В тех частях диаграммы, где жидкость находится в равновесии с одной твердой фазой (например, в верхнем углу на рис. 182), имеется одна поверхность солидус, определение которой аналогично определению линии солидус твердого раствора в бинарной системе. Точки поверхности солидус тройной системы могут быть установлены микроскопическим изучением закаленных с достаточно высоких температур сплавов или рассмотренным выше методом снятия кривых нагрева и охлаждения. При этом должны быть соблюдены все меры предосторожности, подробно описанные для бинарных сплавов. Эта часть исследования выполняется относительно легко. [c.372]

Явление нелинейной резонансной вибрационной устойчивости и перемешивания многофазных сред в слабых и сильных гравитационных полях. В качестве модели рассмотрим многофазную среду жидкость—пузырьки—твердые частицы, помещенную в цилиндрический бак, при вертикальных вибрационных воздействиях. Исследование, проведенное с помощью нэтоженной выше методики, а также серия целенаправленных экспериментов [5, 10, 13] позволили выявить устойчивый режим дви- кения, при котором часть пузырьков локализуется в определенной области течения, образуя газовое скопление, а другие мелкодисперсные элементы совершают чрезвычайно интенсивное периодическое движение, способствующее быстрому перемешиванию среды. Механизм этого явления раскрыт в работах [5, 10, 13], в которых показано, что оно обусловлено возникновением в среде перемещающихся вследствие изменения динамических характеристик системы областей устойчивого и неустойчивого равновесия мелкодисперсных элементов среды. Это явление в земных условиях неразрывно связано с резонансными колебаниями вибрационно-стабилизированных внутри среды локальных газовых скоплений, а в условиях ослабленной гравитации оно может осуществляться с резонансными колебаниями и разрушением свободной поверхности объема, занятого многофазной средой [c.113]

При контакте жидкости с твердым телом на форму ее поверхности существенно влияют явления гaчивaния, обусловленные взаимодействием молекул жидкости н тела. Смачивание означает, что жидкость сильнее взаимодействует с поверхностью сосуда, чем находящийся над ней газ или другая жидкость. Силы притяжения, действующие между молекулами твердого тела и жидкости, заставляют подниматься ее по стенке сосуда, создавая отрицательное давление в каждой точке искривленной поверхности. Если сближать плоские стенки сосуда для перекрытия зон искривления, то образуется вогр[утый мениск, под которым в жидкости создается отрицательное давление. Состояние равновесия описывается формулой Жю-рена [c.16]

Упругие жидкости 150 Упруго-вязкость 148 жидкости 148 твердого тела 148 Упругое последействие 163, 168 преддействие 168, 211 Упругость запаздывания 163, 168 объемная 56 поперечная 353 ускорение (о) 17 Ускорение силы тяжести (g) 18 Условие равновесия 17 Условие разрушения при сдвиге 224 Усталость 197 Усталостное разрушение 197 [c.380]

Изучим теперь влияние разрыва, происшедшего в жидкости, на твердое тело. Если жидкость не смачивает твердое тело, то острая трещина разрыва, достигнув поверхности твердого тела, сразу закрывается, так как краевой угол а в состоянии равновесия больше л/2. Если же жидкость смачивает твердое тело, то лосле того как фронт трещины дойдет до поверхности тела, берега трещины вблизи поверхности раскроются, образуя клин с углом я — 2а (рис. 165). Величина угла а примерно 4 В равна краевому углу смачива- [c.396]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...