Равновесие твердого тела, погруженного в жидкость

Обратимся к вопросу о равновесии твердого тела, погруженного в жидкость. [c.56]

Разберем, наконец, еще задачу о равновесии твердого тела, погруженного в равномерно вращающуюся жидкость отличной от тела плотности. Применим вновь формулу (107), но заметим, что в настоящем случае градиент давления будет равен [c.85]

Твердое тело, погруженное в жидкость, будет в равновесии, если вес тела равен весу вытесненной им жидкости и, кроме того, центр величины окажется на одной вертикали с центром тяжести. Если при этом центр величины лежит выше центра тяжести, то такое равновесие будет, очевидно, устойчивым (рис. 30, наверху), если же центр величины окажется расположенным ниже центра тяжести, то такое [c.120]

Равновесие твердого тела в жидкости. Если тело, погруженное в жидкость, находится в равновесии под действием сил тяжести и давления, то такое равновесие выражается законом Архимеда, который можно доказать на основании положений о силе гидростатического давления на криволинейные поверхности. [c.21]

Равнодействующая давлений, производимых на твердое тело, погруженное в тяжелую жидкость. Принцип Архимеда. — Когда часть поверхности, погруженной в тяжелую жидкость, не представляет собой плоскую поверхность, то давления, производимые на различные точки 8, не будут параллельны, и потому нельзя утверждать, что эти давления имеют равнодействующую. В общем случае они приведутся к силе и паре. Можно, однако, утверждать о существовании равнодействующей, если мы рассматриваем полную поверхность твердого тела, целиком погруженного в тяжелую жидкость, находящуюся в равновесии. [c.274]

Этот принцип применим также к твердому телу, погруженному в среду, находящуюся в равновесии и состоящую из нескольких жидкостей (капельных или газов) различных плотностей. [c.275]

Прежде чем интегрировать при известных предположениях дифференциальные уравнения поверхности раздела двух жидкостей, выведем выражение для силы, которая должна действовать на твердое тело, чтобы удержать его в равновесии, если оно находится в соприкосновении с двумя жидкостями и может двигаться в данном направлении. Мы по-прежнему обозначим твердое тело цифрой 3, жидкости — цифрами 1 н 2. Примером служит твердое тело, погруженное в воду. Этот пример мы положим в основание нашего исследования и обозначим воду через У, воздух через 2. [c.125]

Гидростатика — раздел гидравлики, в котором изучаются законы равновесия жидкостей, а также твердых тел, полностью или частично погруженных в жидкость. [c.14]

Гидромеханикой называется наука, изучающая движение и равновесие жидкостей, а также взаимодействие между жидкостями и твердыми телами, полностью или частично погруженными в жидкость. [c.6]

Отметим предварительно, что в случае стационарного течения полный импульс жидкости в фиксированной части пространства не меняется со временем, т. е. потери импульса, связанные с сопротивлением погруженных в жидкость твердых тел, уравновешиваются притоком импульса благодаря действию сил, вызывающих движение жидкости (при Х/ = 0 благодаря действию перепада давления). Иначе говоря, при установившемся режиме вызывающая движение сила перепада давления, действующая на всю жидкость, уравновешивается действующей на жидкость силой торможения (отличающейся лишь знаком от суммарной силы воздействия течений на погруженное в жидкость тело). Формула, выражающая это равновесие, позволяет установить связь между типичной скоростью течения и перепадом давления, называемую обычно законом сопротивления. [c.31]

Курс состоит из гидростатики,, в которой изучается равновесие жидкостей и тел в них погруженных, кинематики, где исследуется движение жидкостей вне связи с определяющими движение взаимодействиями, и динамики, изучающей движение жидкостей при их взаимодействии с твердыми телами и с жидкостями. [c.4]

Гидростатика. Равновесие жидкости возможно только при силах, имеющих однозначный потенциал. Свободная поверхность жидкости есть эквипотенциальная поверхность. Тяжелая жидкость. Тяжелая вращающаяся жидкость. Вращающаяся жидкость, частицы которой притягиваются одной точкой и.т между собой по закону Ньютона. Сжатие Земли. Давления, которые жидкость производит на сосуд, в котором она заключается, или на погруженное твердое тело. Принцип [c.110]

Основополагающим трудом по гидравлике считают сочинение Архимеда О плавающих телах , написанное за 250 лет до нашей эры и содержащее его известный закон о равновесии тела, погруженного в жидкость. В конце XV в. Леонардо да Винчи написал труд О движении воды в речных сооружениях , где сформулировал понятие сопротивления движению твердых тел в жидкостях, рассмотрел структуру потока и равновесие жидкостей в сообщающихся сосудах. В 1586 г. С. Стевин опубликовал книгу Начало гидростатики , где впервые дал определение силы давления жидкости на дно и стенки сосудов. В 1612 г. Галилей создал трактат Рассуждение о телах, пребывающих в воде, и тех, которые в ней движутся , в котором описал условия плавания тел, В 1641 г. его ученик Э. Торричелли вывел закономерности истечения жидкости из отверстий. В 1661 г. Б. Паскаль сформулировал закон изменения давления в жидкостях, а в 1687 г. И. Ньютоном были установлены основные закономерности внутреннего трения в жидкости. Эти ранние работы были посвящены отдельным вопросам гидравлики и только в XVIII в. трудами членов Российской Академии наук М. В. Ломоносова, Д. Бернулли, Л. Эйлера гидравлика сформировалась, как самостоятельная наука. [c.7]

Действительно, если заменить погруженное в жидкость те.ю таким же объемом жидкости, то равновесие сохранится при том же законе изменения давления с глубиной. Следовате.чьно, если рассматривать часть жидкости, заменяющую тело, как изолированную материальную систему, то эта система будет находиться в равновесии под действием своего веса и давлений, идентичных тем, которые [щежде действовали на твердое тело. Таким образом, давления, испытываемые твердым телом, погруженным в тяжелую жидкость, находящуюся в равновесии, имеют равнодействующую, равную и прямо противоположную весу вытесненного объема жидкости и проходящую через центр тяжести этого объема (центр давлений). [c.274]

Для того чтобы можно было говорить о б как об определенной величине, не зависимой от грубой геометрической формы смачиваемой поверхности, необходимо, впрочем, чтобы было выполнено условие малости X по сравнению с радиусами кривизны поверхностей как твердого тела, так и жидкости вблизи периметра смачивания и чтобы смачиваемая поверхность была однородна по шероховатости, т. е. чтобы характер последней был всюду одинаков. Выведем теперь соотношение между 6 и 6о. Для этого рассмотрим равновесие пластинки, вертикально погруженной в жидкость (рис. 1). Предположим, что толщина пластинки настолько мала, что ее весом и действующей на нее выталкивательной силой можно пренебречь. Кроме того, для [c.74]

ЛАВАНИЕ ТЕЛ — состояние равновесия твердого тела, частично или полностью погруженного в жидкость (или газ). Основная задача теории П. т. — определение положений равновесия тела, погруженного в жидкость, и выяснение условий устойчивости равновесия. Простейшие условия П. т. указывает Архимеда закон. [c.13]

Для определения поверхностных сип, действующих со стороны неподвижной жидкости на тела, погруженные в нее и покоящиеся относительно жидкости, необходимо найти сумму элементарных сил давления F = piAAj, действующих на поверхность тела. Метод подсчета такой суммы основан на независимости поверхностных сил от вещества, из которого состоит тело. Это позволяет мысленно заменить погруженное твердое тело жидким 1елом такой же формы и размера, состоящим из той же жидкости, что и остальной объем, Поверхностные силы при такой замене не изменятся, а условие равновесия погруженного жидкого тела массы т под действием поверхностных сил и силы тяжести, приложенной к центру масс жидкого тела, очевидно [c.54]

Но, кроме Ъ10Т01Галилей, как писал о нем Лагранж, связал гидростатику со статикой твердых тел, подчинив эти две дисциплины одному и тому же принципу — принципу виртуальных скоростей. Непосредственно из принципа виртуальных скоростей Галилей вывел условие равновесия воды в сифоне и обосновал равновесие жидкостей с погруженными в них твердыми телами. Свои теоретические результаты Галилей подтверждал опытами Его [c.100]

Волновые движения происходят тогда, когда в начальный момент времени имеет место некоторое возмущение жидкости, т. е. некоторое отклонение состояния жидкости от состояния равновесия. При равновесии жидкости скорости всех ее частиц равны нулю, а свободная поверхность жидкости горизонтальна. Поэтому первоначальное возмущение жидкости может слагаться из двух частей I") из возмущения свободной поверхности жидкости и 2) из наличия отличных от нуля скоростей различных частиц жидкости. Мы Оудед предполагать, что первоначальное возмущение жидкости обусловливается причинами, действующими исключительно на свободную поверхность жидкости. Если, например, медленным погружением части твердого тела мы деформируем свободную поверхность жидкости, а потом сразу извлечем тело, то получим таким образом возмущение свободной поверхности жидкости, причем начальные скорости всех частиц будут, конечно, равны нулю. Чтобы получить при горизонтальной свободной поверхности начальные скорости частиц жидкости, предположим, что на поверхности жидкости, кроме обычного нормального давления, всюду одинакового, действовали еще добавочные давления. Такие добавочные давления могут возникнуть, например, на поверхности воды при внезапном порыве ветра. Мы будем считать, что эти добавочные давления действовали весьма малый промежуток времени х. Интегрируя уравнения движения Эйлера (5.1) главы II за этот промежуток времени -г и принимая во внимание, что в начале промежутка х было v — Vy = v = Q, мы получим из первого уравнения Эйлера [c.402]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...