Равновесие твердое тело—-жидкость

О фазовых превращениях твердое тело — жидкость и жидкость— газ можно сказать буквально то же с мое, что было сказано в предыдущем параграфе о фазовом переходе твердое тело—газ. Они тоже являются переходами I рода и сопровождаются конечными скачками объема, внутренней энергии и энтропии. На плоскости (РТ) эти переходы изображаются соответствующими кривыми фазовых равновесий твердое тело — жидкость, АВ, и жидкость — газ, АС (рис.6.За). Точку А, в которой пересекаются линии ОА, АВ и АС, называют тройной точкой. При давлении Р. и температуре Г. находятся в равновесии твердая, жидкая и газообразная фазы. [c.123]

Экспериментальные исследования показывают, что для системы жидкость — пар существует критическое состояние, в котором различие между обеими фазами исчезает. На рис. 2-1 это состояние — критическая точка — обозначено точкой К- В этой точке заканчивается кривая парообразования при более высоких давлениях или температуре понятия жидкость и пар лишены смысла. Для кривой плавления критическая точка не обнаружена, несмотря на то, что для ряда веществ равновесия твердое тело — жидкость изучались до давлений в сотни килобар. [c.33]

РАВНОВЕСИЕ ТВЕРДОЕ ТЕЛО - ЖИДКОСТЬ [c.41]

РАВНОВЕСИЕ ТВЕРДОЕ ТЕЛО - ЖИДКОСТЬ В БИНАРНЫХ СИСТЕМАХ [c.206]

При анализе фазового равновесия твердое тело — жидкость необходимо выяснить, при какой температуре плавится твердый раствор или затвердевает жидкий, если их концентрации известны. Если твердую фазу обозначить (1), а жидкую— (2), то условия фазового равновесия твердое тело — жидкость в бинарной системе в общем случае запишутся так [c.206]

Приведенные типы i, л -диаграмм не исчерпывают всего их возможного многообразия. Некоторые другие виды таких диаграмм, в частности для фазового равновесия твердое тело — жидкость, приведены в специальной литературе (см. список литературы в конце книги). [c.217]

Эти условия справедливы не только для фазового равновесия жидкость-пар, но и для других случаев фазового равновесия (твердое тело—жидкость и твердое тело—пар). [c.147]

Кривые равновесия твердое тело— жидкость , твердое тело — газ ничем не ограничены и простираются так далеко, как только позволяет проследить эксперимент, в область [c.201]

При исследовании давления в различных точках покоящихся жидкости и газа мы можем применять условия равновесия твердого тела к любому конечному объему, выделенному из жидкости или газа. Но в этом случае уже нельзя пренебрегать массовыми силами, например силой тяжести, как мы это делали, рассматривая очень малый объем. [c.504]

Равным образом не устанавливается равновесие и при абсолютно не смачивающих твердое тело жидкостях, т. е. при 0 = 180° С. В этом случае на поверхности твердого тела образуется тонкая пленка адсорбированного газа. [c.147]

Равновесие твердого тела в жидкости. Если тело, погруженное в жидкость, находится в равновесии под действием сил тяжести и давления, то такое равновесие выражается законом Архимеда, который можно доказать на основании положений о силе гидростатического давления на криволинейные поверхности. [c.21]

В соответствии с различными видами агрегатного состояния вещества получаем в общем случае три кривых равновесия для систем жидкость — пар, твердое тело — пар и твердое тело — жидкость. Кроме того, с учетом [c.27]

Одной из таких координатных систем является и, v-диаграмма (рис. 4-16). Точки А, В и С соответственно изображают состояния твердого тела, жидкости и пара ири равновесии трех фаз. В соответствии с правилом фаз они характеризуются вполне определенными значениями внутренней энергии и удельного объема. [c.91]

Найдем полную силу (1.13), действующую на это тело со стороны покоящейся жидкости или газа. Для этого воспользуемся следующим соображением очевидно, что равновесие окружающей тело жидкости не нарушится (а значит, и сила А не изменится), если мысленно или в действительности заменить объем твердого тела объемом покоящейся жидкости с распределениями плотности и давления, удовлетворяющими уравнениям равновесия. Проделав мысленно эту замену, воспользуемся для вычисления силы А формулой Гаусса — Остроградского. [c.12]

Равновесие системы твердое тело — жидкость [c.116]

УСЛОВИЯ РАВНОВЕСИЯ ТВЕРДЫХ ТЕЛ В ЖИДКОСТИ [c.614]

Уравнение (47,6) можно представить графически (рис. 33). Отложим по оси абсцисс температуру, а по оси ординат давление. Кривая равновесия жидкость —пар начинается от тройной точки Л и продолжается до критической точки б . Ниже тройной точки жидкость переходит в твердое состояние. Тройная точка А соответствует наличию трех фаз —твердой, жидкой и парообразной. Кривая АС есть кривая равновесия твердого тела с его насыщенным паром. Кривая ЛО —линия равновесия твердого тела и жидкости. [c.180]

Диаграммы рис. 48 и 54 могут быть описаны уравнением Ван-дер-Ваальса. К двухфазной бинарной системе твердое тело — жидкость применимы законы, аналогичные тем, которые были установлены в общем виде Д. П. Коноваловым для равновесий бинарной системы жидкость — пар. [c.220]

Можно видеть, что для /i/i <0,293 при равновесии в условиях невесомости поверхность раздела жидкость — газ выпукла в сторону газа. Площадь этой поверхности меньше, чем в исходном положении. Это уменьшение ведет к соответствующему уменьшению свободной энергии. Правда, при этом уменьшается также поверхность контакта твердое тело — жидкость и соответственно увеличивается поверхность твердое тело— газ. Поскольку для 0<9О° свободная энергия на единицу площади поверхности твердое тело— газ больше, чем для поверхности твердое тело — жидкость, послед- [c.186]

Здесь все символы имеют те же значения, что и в уравнениях (53) — (56), но относятся НС к исходному реагенту, а к продукту реакции. Видно, что скорость выщелачивания в этом случае также возрастает с увеличением интенсивности перемешивания. Кроме того, она возрастает с повышением концентрации продукта реакции на границе твердое тело — жидкость, достигая максимума при концентрации, соответствующей пределу растворимости. Как было показано выше, константы равновесия реакций (38)—(39) растворения золота и серебра в цианистом растворе имеют очень большие значения. В случае таких практически необратимых химических реакций диффузия продуктов реакций в объем раствора обычно протекает достаточно быстро и не лимитирует скорость процесса выщелачивания. [c.78]

Изложим иной подход к задаче об устойчивости стационарных движений и, в частности, равновесий твердых тел с полостями, частично или целиком заполненными идеальными или вязкими жидкостями, опирающийся на определение устойчивости и идеи, развитые Ляпуновым в теории устойчивости фигур равновесия вращающейся жидкости [8]. Установившимся движениям соответствуют стационарные значения потенциальной энергии П или iff. Задача об устойчивости установившихся движений сводится к исследованию характера экстремума потенциальной энергии [c.300]

В разд. 2 даны основные законы термодинамики и указаны важнейшие сферы их применения, рассмотрены фундаментальные определения, обеспечивающие понимание общности методов термодинамики для анализа различных явлений, включая реальные процессы теплоэнергетики. Описаны основные термодинамические свойства твердых тел, жидкостей и газов, представлены дифференциальные уравнения термодинамики, устанавливающие взаимосвязи между этими свойствами. Рассматриваются общие условия равновесия различных видов термодинамических систем, включая фазовое равновесие. Приводятся уравнения для расчета термодинамических свойств газовых смесей, в том числе для влажного воздуха. [c.7]

Разберем, наконец, еще задачу о равновесии твердого тела, погруженного в равномерно вращающуюся жидкость отличной от тела плотности. Применим вновь формулу (107), но заметим, что в настоящем случае градиент давления будет равен [c.85]

Основная задача гидростатики состоит в определении давления внутри покоящейся жидкости. Условия равновесия жидкости не столь просты, как условия равновесия твердого тела. Твердое тело находится в равновесии, если результирующая сила и результирующий момент сил, приложенных к нему со стороны внешних тел, равны нулю. Когда же речь идет о жидкости, то из-за особой ее подвижности различные ее части могут находиться в относительном движении. Поэтому условием равновесия жидкости как целого является равновесие каждой ее части. [c.266]

Чем отличаются условия равновесия жидкости от условий равновесия твердого тела Покажите, что если в покоящейся жидкости мысленно выбрать объем, ограниченный некоторой поверхностью, то независимо от размеров и формы этой поверхности результирующая всех поверхностных сил 1) равна весу жидкости в выбранном объеме 2) направлена вверх 3) приложена в [c.268]

Кривая равновесия фаз Р (Т) (рис. 38, жирная линия) разграничивает две области, в которых устойчивы только однофазные состояния. Переход от низкотемпературной фазы к высокотемпературной требует теплоты q > 0). Пусть в точке А твердая фаза устойчива. Система твердое тело — жидкость в точке А не будет находиться в равновесии. В ней будет идти (при Р = Р я Т = фазовый переход до тех пор, пока жидкая фаза не исчезнет. Если при постоянном давлении Р — Р твердое тело нагревать (пунктир АВ на рис. 38), то при [c.200]

Опыт показывает, что к кривым равновесия жидкость — пар , твердое тело — жидкость примыкают области существования полу-устойчивых метастабильных состояний (они изображены условно пунктиром на рис. 39). Это означает, например, что в области, где строго устойчива жидкая фаза, может при некоторых условиях существовать газообразная фаза в виде пересыщенного пара. Таковы же состояния перегретой жидкости (в области газовой фазы) и переохлажденной жидкости (в области твердой фазы). Наблюдаемым состояниям могут соответствовать точки, довольно далеко расположенные от кривых равновесия двух фаз. Метастабильные состояния изображаются на рисунке 42 отрезками АВ и D изотермы Ван-дер-Ваальса (участок ВС отвечает неустойчивым состояниям вещества, которые не наблюдаются в природе). [c.204]

Используя уравнение Клапейрона — Клаузиуса, объяснить, почему касательная к линии равновесия твердого тела и пара вблизи тройной точки имеет больший наклон к температурной оси, чем касательная к линии равновесия жидкости и пара. [c.215]

Как уже отмечалось, в твердой фазе вещества очень часто быьают частично или практически полностью не-смесимы1,.-и. Если при этом в жидкой фазе они смесимы полностью, то фазовая диаграмма для равновесия твердое тело — жидкость приобретает вид, аналогичный изображенному на рис. 10-19 и 10-20. На рис. 10-22 кривые АВ и D представляют собой границы области несме-симости в твердой фазе. Линия ликвидуса имеет ветви Т1алЕ и Т аиЕ, а линия солидуса — три участка [c.209]

До сих пор рассматривалась только растворимость элементов в железе и не проводилось различия между относительными растворимостями в различных его аллотропических модификациях. Так как у-железо устойчиво только в интервале от 910 до 1390° С, добавление второго элемента, который понижает температуру А и повышает Л4, будет расширять -область. Повышение температуры превращения А приведет ее в конце концов в область равновесия твердое тело—жидкость и может пызвать перитектичрскуго реакцию й - - жидкостьу. Рис. 58, а [c.65]

Помещенные в данном разделе задачи на определение давления в жидкости могут быть решены применением не более трех физических соотношений, а именно закона распределения давления в покояш,ейся жидкости, уравнения равновесия твердого тела, находящегося под воздействием жидкости, и уравнения сохранения объема жидкости в системе. [c.10]

Она может быть применена в более общем случае к равновесию твердого тела, плаваюигего в двух слоях жидкости различных плотностей, из которых одна больше, а другая меньше плотности плавающего тела. Нужно только в предыдущих рассуждениях заменить центр вытесненного объема центром тяжести всей жидкой массы, вытесненной телом. [c.292]

Физические основы процесса. Статика процесса. В условиях равновесия давление паров и температура твердого вещества находятся в однозначном соответствии. Связь между давлением и температурой фазового перехода определяется по диаграмме состояния (рис. 5.4.1). Кривые фазового равновесия мевду всеми тремя фазами в координатах температура - давление делят диаграмму на три смежные области область твердого, жидкого и газообразного состояния вещества, пересекаясь в п ойной точке В. В этой точке одновременно сосуществуют все три фазы (твердая, жидкая и парообразная). Линия 2 является геометрическим местом точек, отвечающих таким величинам температуры и давления паров, при которых находятся в равновесии твердое тело и пар. Линия 3 соответствует равновесию в системе жидкость - пар, линия I - равновесию в системе твердое тело - жидкость. Линия 4 соответствует метастабильным состояниям равновесия, характерным для некоторых веществ. В этом случае жидкая фаза может существовать при давлении более низком, чем давление тройной точки. Кривая 2 равновесия твердая фаза - пар позволяет определять параметры, при которых возможны процессы сублимации и десублимации. [c.551]

Г идростатика — раздел гидравлики, изучающий равновесие жидкостей и равновесие твердых тел, полностью или частично погруженных в жидкость. [c.15]

Из сказанного становится ясно, каким образом твердые тела, жидкости и газы проявляют упругость при приложении напряжения — молекулы либо теснее сдвигаются, либо расходятся, а их пружиноподобные связи сжимаются или растягиваются. Как только напряжение снимается, пружины вернут молекулы в исходное положение равновесия. О молекулах газа правильнее сказать, что пружины не оттягивают их в прежнее положение, а раздвигают друг от друга на прежнее расстояние [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...