Перемещение силы параллельное

Переменные комплексные — см. Комплексные переменные Перемещение силы параллельное 365 Перемещения возможные — Принцип 377 —— звеньев механизма — Измерения 433 Переносная скорость 384 Переносное ускорение 384 Пересечение трех прямых — Условия 242 [c.580]

Переменные комплексные—см. Комплексные переменные Перемещение силы параллельное 356 Перемещения возможные — Принцип 368 [c.558]

Перемещение силы параллельное 1 — [c.451]

Единицей работы служит джоуль — работа, которую совершает сила 1н на расстоянии 1м при условии, что сила параллельна перемещению 1дж = 1н 1м. Отметим следующие свойства элементарной работы. [c.162]

Перемещение dr можно взять в любом направлении, в частности вдоль координатных осей х, у, z. Если перемещение dr, например, параллельно оси х, то его можно представить так dr = idA , где i —орт оси х, dx —приращение координаты X. Тогда работа силы F на перемещении dr, параллельном оси х, [c.94]

Для определения перемещения Д прикладываем в точке О единичную силу, параллельную элементу АВ (рис. 11.24, г). Эшоры [c.449]

Для краткости принцип возможных изменений перемещений (сил) будем называть первым (вторым) принципом. Аналогию принципов легко проследить на параллельном приведении их формулировок ). [c.494]

Параллельное перемещение силы. [c.365]

Произвольная система сил Параллельное перемещение силы. [c.356]

Коэффициент пропорциональности т) называют коэффициентом динамической вязкости. Поскольку для перемещения двух параллельных слоев жидкости напряжение сдвига т должно быть равным FjS (где F — приложенная сила, S — площадь, на которую она действует), и поскольку скорость сдвига равна (где и — скорость движения слоя, h — расстояние между слоями), уравнение (IV. 1) можно написать в следующем виде [c.88]

Для того чтобы штамп, нагруженный сосредоточенной силой, параллельной оси Охз, совершил только поступательное перемещение, необходимо и достаточно, чтобы ось действия силы совпадала с прямой Х = х, Х2 = Х2, где (х°,х2) — координаты центра давления подошвы штампа, которые определяются как координаты центра тяжести эпюры контактного давления для случая поступательного (без перекосов) вдавливания штампа. При этом перемещение штампа <5о и действующая на него сила F3 связаны равенством [c.24]

Соответствующие нормальное и касательное усилия для 3 будут 3,v и Зо В частном случае, когда перемещение щупа параллельно оси OS,f =0J=0] и сила 3 = Зф = [c.51]

Существует интересная связь между точкой приложения силы Р и положением нейтральной оси, а именно при перемещении силы Р вдоль прямой тт нейтральная ось поворачивается относительно неподвижной точки к (см. рис. 5.35, Ь). Для демонстрации этого факта заметим, что силу Р можно разложить на две параллельные составляющие, приложенные в точках рх и р . Составляющая в точке р действует в главной плоскости изгиба, и поэтому соответствующая ей прямая нулевых напряжений параллельна оси г и отстоит от этой оси на расстояние 51= = рис- 5.35, Ь и соотношение (5.46)). Аналогично составляющая в точ- [c.195]

Из уравнений (30) легко найти, что траектория для /1 < 2, при отсутствии внешних сил, есть трохоида, общее поступательное перемещение которой параллельно течению. [c.297]

Выделим в жидкости маленькую призму с осью, перпендикулярной к направлению силы, и рассмотрим условие ее равновесия относительно перемещений, направленных параллельно оси. При помощи таких же рассуждений, как и в 6, мы легко установим, что в любом направлении, перпендикулярном к направлению рассматриваемой силовой линии, давление не может изменяться. Далее из рассмотрения равновесия маленькой призмы с осью, параллельной направлению силы, мы найдем, что давление в направлении силы должно возрастать на величину [c.37]

Постепенно перемещая линию действия силы Р влево параллельно самой себе, заметим, что кручение балки будет уменьшаться, а при некотором значении перемещения силы влево на расстояние ОА (рис. 104) деформации кручения не окажется совсем и балка будет испытывать только одну деформацию плоского изгиба. Точка А называется центром изгиба. На практике, чтобы избежать деформации кручения швеллерной балки, к ней приваривают уголок, который нагружают сосредоточенной силой Р с таким расчетом, чтобы линия ее действия проходила через центр изгиба А. [c.144]

С теоремой об изменении кинетической энергии системы связано определение уравновешенной системы сил, действующих на абсолютно твердое тело система сил называется уравновешенной, если она своим действием не изменяет кинетическую энергию твердого тела на его произвольных малых перемещениях. Отсюда и из теоремы об изменении кинетической энергии системы вытекают необходимые и достаточные условия уравновешивания систем сил, действующих на абсолютно твердое тело равенство нулю главного вектора и главного момента сил относительно произвольного центра. Как частные случаи из них получаются условия уравновешивания систем сходящихся сил, систем сил параллельных в пространстве и на плоскости, произвольной плоской системы сил. [c.70]

При некоторых условиях общего характера можно показать (см, гл. V), что наша двумерная задача всегда имеет решение, притом единственное (с точностью до жесткого перемещения тела, параллельного плоскости Оху), если только совокупность объемных сил и сил, приложенных к боковой поверхности, статически эквивалентна нулю. [c.89]

Предположим, что на контактирующие твердые тела действуют внешние силы (рис. 4.4) нормальная к плоскости контакта Р и сила, параллельная номинальной плоскости Под действием силы, если бы было монолитное твердое тело, происходила бы только деформация сдвига. Так как тангенциальная сила приложена к двум контактирующим твердым телам, происходит перемещение [c.92]

Параллельное перемещение силы. Всякую силу Р, приложенную в точке А (фиг. 31), можно перенести параллельно самой себе в любую точку О, не нарушая ее действия, если присоединить к ней пару сил с моментом [c.146]

Обозначим координаты точки М относительно прямоугольных координатных осей через дг, у, г, а проекции силы Р на те же оси — через X, У, 2 (черт. 37). Дадим точке М элементарное перемещение /дг, параллельное оси х, и выразим элементарную работу силы Р на этом перемещении, с одной стороны, по формуле [c.61]

Деформация (перемещение) проявляется в том, что все точки нагруженного участка тела перемещаются параллельно друг другу вдоль и поперек оси приложения сил. Поперечные сечения деформируемого участка при Перемещении остаются параллельными. [c.77]

Центр сдвига. При рассмотрении чистого изгиба (см. стр. Ш5) было показано, что плоскость изогнутой оси совпадает с плоскостью изгибающих пар при условии, что эти пары действуют в одной из двух главных плоскостей изгиба. В случае изгиба балки копланарной системой поперечных сил задача становится более сложной. Если главная плоскость, в которой действуют силы, не является плоскостью симметрии балки, то такой изгиб обычно сопровождается кручением балки. В последующем изложении будет показано, как можно исключить это кручение и получить простой изгиб надлеЖа щим перемещением плоскости действующих сил параллельно самой себе. [c.200]

Это выражение может быть также интерпретировано и таким образом, что только составляющая силы, параллельная радиусу-вектору скорости (далее — вектор скорости), производит работу. (Следует отметить, что вектор скорости всегда опережает вектор перемещения на 90° по фазе, а составляющая силы, нормальная к вектору скорости, параллельна вектору перемещения). [c.205]

Исследуя плоскопараллельное движение вязкой жидкости, Ньютон нашел опытным путем, что величина силы Т, необходимой для перемещения одного слоя жидкости параллельно другим, равна [c.230]

Включить двигатель перемещения ленты. Как только лента начнет равномерно перемещаться по экрану, начать наплавку валика на кромку полосы с одновременным включением механизма отсечки времени., Во время сварки отмечать силу тока, напряжение и время горения дуги. После наплавки валика длиной около 100 мм сварку прекратить, тогда начинается естественное охлаждение пробы. В момент, когда оба карандаша будут отмечать параллельные линии на ленте, что свидетельствует о прекращении деформации пластины, выключить установку, [c.72]

Так как поступательные перемещения цапфы исключены, то главный вектор всех действующих на цапфу сил (активных и реактивных) равен нулю, откуда Н = —<3, т е. полная реакция подшипника всегда параллельна равнодействующей Q внешних нагрузок. [c.76]

При одновременном действии осевых и поперечных сил, а также изгибающих моментов полную работу можно получить как сумму работ отдельных составляющих. Это объясняется тем, что работа каждого из этих усилий на перемещениях, вызываемых остальными силами, равна нулю. Например, при удлинении, вызванном силами N, поперечные сечения остаются плоскими и параллельными, а потому пары М и силы Q работы не производят. Аналогично силы N не производят работы на перемещениях, вызванных силами Q и парами М. [c.366]

Сила F направлена параллельно наклонной плоскости (рис. 1.165, а). При перемещении вверх по наклонной плоскости тела М на него кроме силы/ действуют еще три силы (рис. 1.165, б) сила тяжести О нормальная реакция наклонной плоскости / , значение которой Rn=G os а сила трения Rf, значение которой 1см. формулу (1.42)1 R =fR,r-=fG os а. [c.135]

Задача 329. Груз А удерживается плоскости, расположенной под углом пружины, ось которой параллельна линии наибольшего ската наклонной плоскости (см. рисунок). Вследствие полученного толчка груз переместился вниз вдоль наклонной плоскости на I. Вычислить сумму работ сил, приложенных к грузу А на этом перемещении, если коэффициент упругости (жесткости) пружины равен с. Силой трения скольжения груза А о наклонную плоскость пренебречь. [c.277]

Любая сила, параллельная главной оси х или главной оси у, вызывает поступательное перемещение, параллельное оси, и поворот вокруг некоторой точки (см. решение задачи 1.74а). Дадим диску поступательное перемещение и и определим усилия в стержнях, вызванные этим перемещением, N i— kill os й[. Пользуясь равнодействующей усилий Л, -, находим искомое положение силы Яд,.. Плечо ее относительно произвольного полюса [c.263]

Теперь достаточно выполнить поступательное перемещение осей параллельно оси у (т. е. принять за новую ординату разность у — onst), чтобы постоянную интегрирования свести к нулю. Таким образом, для веревочной кривой (относительно осей, которые, в силу предыдущего, теперь уже вполне определены) получается уравнение [c.211]

Касательные силы, параллельные оси Ох, на вертикальных гранях при отбрасывании бесконечно малых величин высшего порядка образуют пару сил с моментом i ydzdxdy. Для вычисления работы, совер шаемой этой парой на возможных перемещениях, ее момент нужно умножить на приращение соответствующего угла сдвига [c.38]

Для определения перемещения Д прикладываем в точке D единичную силу, параллельную элементу АВ (рис. 27.11, г). Эпюры изгибающргх (М") и крутящих (Mf) моментов от дейсгвия этой силы показаны на рис. 27.11, (5, е. [c.519]

Динамическая вязкость, или коэффициент внутреннего трения, выражает собой силу, затрачиваемую на перемещение двух параллельных слоев жидкости площадью 1 см , отстоящих друг от друга на расстоянии 1 см и скользящих один по отношению к другому со скоростью 1 см1сек эта сила измеряется в динах. За единицу динамической вязкости принимается пуаз. Сотая часть пуаза носит название сантипуаз. Вязкость в единицах технической системы имеет разм ерность кг сек м , кг сек1м = 98,1 пуаза. [c.9]

Рассмотрим уравнение (2.11.20) и соответствующие граничные условия при отсутствии массовых сил и напряжения на поверхности для материала с тензорным коэффициентом упругости, определяемым соотношениями (2.12.5) и (2.12.4). Обозначения см. на рис. 2.14.2. Для движений, которые зависят только от координат хи Х2 и времени, полевое уравнение и граничное условие для (поперечной) компоненты перемещения 3 = Пг отщепляется от уравнений для двух других компонент щ и 2. Плоскость х, х2) назывзется сагиттальной плоскостью Рз, здесь х — направление распространения волны и, следовательно, ненулевое упругое перемещение поляризовано параллельно Рз. Мы должны решить следующую краевую задачу [c.145]

Теорема 1. Если идеальные стационарные связи допускают в любой момент гюступательное перемещение системы параллельно некоторой неподвижной оси X, то производная по времени от проекции количества движения системы на ось х равна сумме проекций на ту же ось всех действующих на систему внешних активных сил. [c.221]

Механическое сопротивление, возникающее в плоскости касания двух соприкасающихся тел при их относительном премещении, называется внешним трением, или просто трением. Сила сопротивления Ff, действующая на данное тело и направленная противоположно относительному его перемещению, называется стой трения. Если составляющая приложенной к телу силы, параллельная плоскости соприкосновения двух тел, недостаточна для того, чтобы вызвать скольжение данного тела относительно другого, то возникающая сила трения называется неполной силой трения. Эта сила вызвана малыми ( 1 мкм) частично обратимыми перемещениями в зоне контакта, величина которых пропорциональна приложенной силе и изменяется с увеличением последней от нуля до некоторого максимального значения, называемого стой трения покоя Ffn или силой сцепления-, такие перемещения называются предварительными смещениями. [c.189]

Если в точках касания приложить опорные реакции F, направленные по нормали к элементарным площадкам соприкасания (рис. 11.1), и разложить их на составляющие, перпендикулярные и параллельные направлению движения, то нормальные составляющие F будут уравновеошваться заданными нормальными нагрузками, а касательные составляющие F в сумме создадут некоторую силу сопротивления относительному перемещению поверхностей А и В. Эта сила сопротивления и называется силой трения. [c.213]

Простейшим случаем ламинарного движения является фрикционное безнапорное течение, вызванное перемещением бесконечно широкой пластинки по слою жидкости постоянной толщины, расположенному на неподвижной плоскости (рис. VIII—1). Определим силу трения на пластинке и расход жидкости через поперечное сечение зазора, если известно, что пластинка перемещается параллельно неподвижной плоскости с постоянной скоростью По. толщина слоя Ь и динамическая вязкость жидкости р. [c.187]

Из этого следует, что сила Р, параллельная оси Су, вызывает перемещение оси симметрии гироскопа t, в плоскости гСх, т. е. вра1[1,ение ее вокруг оси Су, а не вокруг оси Сх, как в случае гироскопа, не вращающегося вокруг своей оси симметрии. [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...