Температура и количество тепла

Определим радиус /"экв сферы, объем которой имеет постоянную температуру и количество тепла Q, определяемое выражением (2.75) [c.84]

Этого вида разрушения межкристаллитной коррозией можно избежать при применении сталей, менее склонных к межкристаллитной коррозии, и более быстрых методов сварки. При многослойной сварке увеличивается общее время нагрева металла в зоне опасных температур и количество тепла, поглощенного сварным соединением. Поэтому происходят следующие явления. Первый наплавленный слой из стали 18-8 с О, 06% С (без последующей наплавки слоев),как правило, не имеет склонности к межкристаллитной коррозии вследствие малого х рят- Наплавка последующих слоев может вызвать в нем появление склонности к межкристаллитной коррозии из-за увеличения суммарного т и р т в первом слое. [c.535]

Температура и количество тепла. Температурой называется степень нагретости тела. Она является одним из основных термодинамических параметров. [c.9]

Пример 8.S. С помощью диаграммы i —s определить конечную температуру, термодинамическую и потенциальную работу процесса, если пар массой 10 кг при начальных параметрах р = 3,0 МПа и i = 350° С расширяется при изохорном процессе до давления pj = = 2,0 МПа. Определить также температуру и количество тепла, отво> димого в процессе расширения. [c.98]

Число основных единиц измерения может быть различным. При изучении механических явлений или тепловых явлений совместно с механическими обычно достаточно установить три основные единицы измерения. Например, в системе GS за основные единицы выбирают единицу длины (символ L), массы (символ М) и времени (символ Т). Тогда единицы измерения таких величин, как температура и количество тепла устанавливают, исходя из функциональных связей между тепловыми и механическими величинами. Единица измерения температуры, которая упоминалась выше, — электронвольт — возникает при измерении температуры в единицах энергаи. В электронвольтах обычно измеряют энергаю светового кванта Сф = Av, где v — частота [c.29]

ТЕМПЕРАТУРА И КОЛИЧЕСТВО ТЕПЛА [c.5]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Рассмотрим охлаждение равномерно прогретого круглого цилиндра большой длины радиусом г в среде с меньшей постоянной температурой. Коэффициент теплоотдачи от поверхности цилиндра к среде не меняется во времени. Физические величины с, р и А, материала цилиндра не зависят от температуры и считаются известными. Необходимо определить температуру поверхности, температуру на оси цилиндра и количество тепла, отданное цилиндром в окружающую среду, для любого момента времени. [c.393]

Из приближенного равенства с и с следует, что количество тепла q, необходимое для нагревания жидкости от температуры То до температуры Т вдоль изобары, соответствующей давлению насыщенного пара при температуре Т, и количество тепла q, требующееся для нагревания жидкости от То до Т вдоль левой пограничной кривой, практически одинаковы, т. е. [c.237]

Действительно, в установке с абсорбционной холодильной машиной (если пренебречь небольшой величиной работы жидкостных насосов) за один цикл затрачивается в генераторе при температуре г количество тепла qr, поглощается от охлаждаемого тела в испарителе при температуре h количество тепла qo и выделяется при температуре t2, заключенной между /г и 1 1, в конденсаторе и абсорбере количество тепла [c.493]

При помощи этих же графиков можно определить и количество тепла, необходимое для повышения температуры данного газа от до- /3. [c.36]

Рис. 7-1. Теплопроводность при нестационарном режиме характер изменения температур и количества переданного тепла во времени.

Описанный выше характер изменения температуры и количества переданного тепла справедливы лишь для твердых тел. При нагреве жидких или газообразных тел в общем случае неизбежно возникает конвекция, которая способствует выравниванию температуры. В этих случаях можно говорить об изменении во времени лишь средней температуры жидкости. [c.206]

Решить задачу нестационарной теплопроводности — это значит найти зависимости изменения температуры и количества переданного тепла во времени для любой точки тела. Такие зависимости могут быть получены путем решения дифференциального уравнения теплопроводности (см. 2-2). Аналитическая теория ставит себе целью получение общего решения задачи. Такие решения получаются достаточно сложными даже для тел простой формы пластины, цилиндра и шара. Для ряда тепловых задач такие решения имеются в [Л. 19, 60 и др.]. [c.206]

При проверочном расчёте поверхность нагрева пароперегревателя задана. Температура пара после пароперегревателя была принята в первом приближении при составлении теплового баланса. В соответствии с этой температурой определяют количество тепла, переданное в пароперегревателе, и затем теплосодержание и температуру газов после него. Далее находят температурный напор и коэфициент теплопередачи для пароперегревателя и определяют во втором приближении передаваемое в нём количество тепла [c.17]

Введение подогрева воздуха дало возможность не только облегчить подсушку н воспламенение влажных топлив, но и значительно увеличить тепловую нагрузку испаряю цих поверхностей нагрева, в особенности радиационных, а также повысить к. п. д. котлоагрегатов за счёт более глубокого охлаждения дымовых газов. Подогрев воздуха приводит к повышению температуры газов как в топке, так и в ближайших к топке конвективных газоходах, благодаря чему увеличивается разность температур между газами и водой или паром, а следовательно, повышается и количество тепла, передаваемого расположенным на этих участках поверхностям нагрева. Таким образом рациональное применение воздухоподогревателей даёт возможность несколько уменьшать размеры необходимой рабочей поверхности нагрева котлов. [c.70]

При противотоке разность температур и количество передаваемого тепла будут практически постоянными по длине аппарата [c.231]

Если различие между найденными таким образом значениями не превышает 2%, расчет считают выполненным. Окончательные величины выходных температур и количество передаваемого тепла принимают по уравнению теплового баланса. [c.221]

I-4-3-2 (фиг. 62). В этом процессе затрачивается внешняя работа /, и количество тепла qg отнимается у источника с низшей температурой. Этот процесс может рассматриваться как идеальный для холо-Достоинство работы машины опре- [c.98]

Положение температур ig и при одинаковых составе стали и исходной структуре зависит от скорости нагрева на первом этапе, что характеризует соотношение между количеством тепла, трансформирующимся из введенной электрической энергии, и количеством тепла, отводимым из того же объема у поверхности вследствие теплоотвода во внутренние слои. [c.148]

При практическом расчете охлаждающей камеры поступают следующим образом. По данной температуре продуктов горения на входе оценивается их средняя температура в охлаждающем пространстве. Для этой температуры высчитывается количество тепла по соотношения л (103), (104) и (106)-(108). [c.319]

Поскольку каждая часть цикла Карно является обратимой, т. е. изменения в системе и. окружающей среде, возникающие в каждой-части цикла, могут быть полностью ликвидированы — цикл в целом также должен быть обратимым. В прямом цикле отводится тепло от теплового резервуара высокой температуры, меньшее количество тепла-подводится к резервуару низкой температуры и при этом производится-работа. При обращении цикла такое же количество работы будет затрачено, в то время как соответствующие прямому циклу количества тепла будут переданы в обратном направлении между системой и-резервуарами. [c.41]

Во всем последующем изложении речь будет идти, для краткости, о тепловых задачах переход к диффузионным, как всегда, может быть осуществлен заменой температуры концентрацией, количества тепла—количеством переносимого вещества, коэффициента температуропроводности—коэффициентом диффузии и т. д. [c.81]

При этих условиях каждый элемент поверхности будет иметь одну и ту же температуру Гст, а все элементы поверхности Fu — температуру Гм. Количество тепла, получаемое нагреваемыми в печи изделиями в течение элементарного времени dt, будет при этом равно [c.150]

Из теории паровых турбин известно, что работа, получаемая от каждого килограмма Пара в турбине, возрастает с увеличением располагаемого перепада тепла. Перепад тепла — это разность между количеством тепла, содержащимся в 1 кг пара, поступившего в турбину, и количеством тепла в 1 кг отработавшего пара. Увеличение располагаемого перепада тепла достигается следующими тремя путями а) повышением начальных параметров (давления и температуры) пара перед турбиной, 6) применением промежуточного перегрева пара и в) понижением давления пара после турбины. [c.56]

КогДа I машина совершает обратный цикл Карно, она получает количество тепла от теплоотдатчика с температурой Tj, и при этом совершается положительная работа. Когда машина замыкает цикл по изотерме работа совершается внешними телами, и теплоприемник с температурой получает количество тепла Вторая машина, совершая прямой цикл, производит работу, эквивалентную теплоте — часть этой работы первая машина превращает в теплоту Qi —Qj, когда замыкает цикл по изотерме Tj, так что в результате сопряженного цикла получается избыток работы, эквивалентный количеству теплоты [c.63]

Термостат с температурой отдал количество тепла Q , а получил Qa. В результате сопряженного цикла термостат с температурой потерял тепло Qa —Qa, которое пошло на совершение положительной работы, равной этой разности теплот. Мы отняли тепло у источника с более низкой температурой и все его превратили в работу. Однако это противоречит второму закону термодинамики. Значит, наше предположение, что Qj < Qj, неверно. В согласии со 2-м законом необходимо, чтобы или Q[ = Q , или Q > Q [c.64]

Вопрос, поднятый Рябушинским, относится скорее к логике, чем к способу применения анализа размерности, интересовавшему меня. Вопрос очень заслушивает дальнейшего рассмотрения. Моё заключение получено на основе обычных уравнений Фурье для теплопроводности, в которых температура и количество тепла принимаются как величины sui generis. Мы имели бы дело с парадоксом, если бы углубление наших знаний о природе тепла в молекулярной теории приводило бы нас к худшему положению, чем раньше при рассмотрении частной задачи. Решение парадокса состоит, невидимому, в том, что в уравнениях Фурье содержится такое предположение [c.56]

Прежде теплоту рассматривали как невесомое вещество, которое способно переходить из одного тела в другое. Эта теория главным образом защищалась английским физиком Блэком, который в 1760 г. ввел понятие удельной теплоемкости или емкости для теплорода по ето терминологии. Тем самым было введено ясное разлраничение между ранее смешиваемыми понятиями температуры и количества тепла. [c.18]

Рассмотрим охлаждение шара радиусом г, масса которого рав-]юмерно прогрета до постоянной температуры в среде с более низкой постоянной температурой. Физические постоянные с, р и Я, а также коэффициент теплоотдачи известны. Требуется определить для любого момента времени температуру поверхности, температуру в центре шара и количество тепла, теряемое шаром в окружающую среду. [c.395]

Когда к жидкости, находящейся в состоянии кипения, подводится при р = onst количество тепла, равное скрытой теплоте парообразования, это не вызывает увеличения температуры. Подведенное количество тепла в этом случае идет на преодоление сил сцепления между молекулами и на работу расширения. Обозначим г = d + w, где d называется внутренней теплотой парообразования. Это то количество тепла, которое идет на преодоление сил сцепления между молекулами жидкости вторая часть ш = р (о" — v ) называется внешней теплотой парообразования-, w — работа, производимая при увеличении объема во время перехода из состояния жидкости в состояние сухого насыщенного пара. [c.115]

Qm В согласии со сказанным ранее о сопряженных машинах совпадает с количеством тепла, которое поглощается одной машиной, работающей между температурами Qm и 0с, производящей работу mL соответственно этому и количество тепла, отдаваемое стандартному тепло-приемнику, будет одним и тем же. Но тогда температура Qm, как это видно из уравнения (3-6) и вьиражения для Qm. удовлетворяет условию [c.67]

Количество тепла, выделяющегося в твердом диэлектрике от потерь за единицу времени, изменяется в зависимости от температуры согласно формуле (2-38). Количество тепла, отдаваемого нагретым телом в окружающую среду с более низкой температурой, прямо пропорционально разности температур и заиисит от теплопроводности диэлектрика, от теплоотдачи его поверхности в окружающую среду. В соответствии с этим графики зависимости количества тепла, выделяющегося внутри диэлектрика за счет потерь Q, И количества тепла, выделяющегося в окружающую среду Q", представлены на рис. 2-28. [c.72]

Если процесс нагрева воды начинать не от 273° К (0°С), а от какой-то другой температуры, например от Tai, которой на диаграмме соответствует точка Яь то количество сообщенного воде тепла при давлении Pi до ее нагрева до температуры кипения выражалось бы не площадью a—bi—1—0, а площадью а —hi—1—1, составляющей лищь часть площади a—bx—1—O. Поэтому и количества тепла, необходимые для доведения рабочего тела до рассмотренных выше состояний, в этом случае были бы соответственно меньще на величину площади a—ai—l —O и отсчет суммарной площади, выражающей все количество тепла, подведенное к воде для превращения ее в пар заданных параметров, следовало бы начинать не от точки а, а от точки аи [c.109]

Значение функции n = f WijW2, kFjWi) приведено на рис. 8-4. Формулы (8-24) — (8-26) могут быть применены и для расчета промежуточных значений температуры рабочих жидкостей и количества тепла. В этом случае в расчетные формулы вместо F надо подставить значение Fx- [c.238]

Продолжается изучение тепловых явлений. От термоскопа Галилея переходят к спиртовым и ртутным термометрам немца Фаренгейта (1714), француза Реомюра (1730) и шведа Цельсия (1742). Постепенно разделяются понятия сила тепла и количество тепла силу измеряют температурой, а количество — произведением разности температур на теплоемкость и на количество нагреваемого вещества. Новое понятие теплоемкость выражает количество тепла, необходимого для нагрева единицы вещества на один градус. Определяется теплоемкость многих твердых и жидких тел. Начинают поль-зопаться уравнением теплового баланса — частным случаем пока не установленного закона сохранения энергии. Разрабатываются основы теплопередачи. К закону Нью- [c.102]

Итак, добавление связующего в стеклообразный материал, с одной стороны, увеличивает вязкость расплава, а с другой — снижает эффективный коэффициент теплопроводности. Оба этих фактора при прочих равных условиях должны приводить к увеличению доли газифицировавшего вещества в общем уносе массы или к уменьшению роли расплавленной пленки (см. гл. 8). На рис. 9-16 приведены результаты сравнения характеристик разрушения стеклопластиков на фенолформальде-гидном связующем и однородного кварцевого стекла при следующих параметрах набегающего потока температуре торможения 4000 К, давлении 10= Па, тепловом потоке о=4550 кВт/м . Видно, что важнейшими характеристиками стеклопластика являются содержание смолы фсм и ее коксовое число. При их увеличении возрастает не только эффективная вязкость расплава, но и количество тепла, поглощенного фильтрующими газообразными продуктами разложения смолы. Температура на поверхности стеклопластика оказывается выше, чем у стекла, из-за увеличения вязкости расплава (в данном случае тепловой эффект поверхностного горения углерода не учитывался, а доля испарения в уносе массы не превышала 0,1). [c.270]

Угловой коэффициент л экр зависит от конструкции экрана и характеризует соотношение между количеством тепла, воспринимаемым трубами экрана, и количеством тепла, которое восприняла бы непрерывная плоская стенка при температуре экранных труб. Для настенных экранов этот коэффициент определяется с учетом излучения обмуровки, а для экранов двухстороннего облучения— без учета излучения обмуровки. Для котельных пучков и закрытых чугунными плитами или ошипованных экранов угловой коэффициент агэкр принимается равным единице. [c.182]

При понижении нагрузки топки температура факела в камере плавления понижается. Благодаря этому пони жается и температура поверхности зашлакованных стен Поскольку при этом повышается вязкость шлака, стекаю щего со стен, то уменьшается скорость движения шлака Вследствие этого толщина шлакового слоя возрастает Благодаря этому уменьшается отвод тепла из плавильного пространства и прекращается дальнейшее снижение тем пературы факела. Точно так же при повышении темпера туры плавления шлака затвердевший слой шлака автома тически утолщается и температура его поверхности повы шается за счет ослабления охлаждающего действия трубок Изменение толщины шлакового слоя на стенах плавильной камеры вызывает изменение тепловых потоков через стену и количества тепла, отдаваемого от факела стенам плавильного пространства. [c.92]

Нет сомнений в справедливости второй точки зрения в случае подавляющего преобладания лучистого обмена между частицами и термопарой над конвективным и кондуктивным. Однако если взять низкотемпературный псевдоожиженный слой и пренебречь также передачей тепла по проводникам термопары и количеством тепла, передаваемым от частиц к термопаре чисто контактным способом (минуя газовую фазу), то, по-видимому, незащищенная термопара будет измерять температуру среды. В этом распространенном в условиях лабораторных опытов случае все тепло, идущее к термопаре, будет передаваться к ней конвекцией и кондукцпей через прослойку среды. Рассмотрим квазистационарное состояние, когда режим работы псевдоожиженного слоя установился и погруженная в слой термопара указывает неизменную температуру, хотя частицы вокруг нее все время сменяются благодаря перемешиванию слоя и в зоне расположения термопары все время происходит теплообмен газа с этими сменяющимися частицами путем нестационарной теплопроводности. Чтобы исключить влияние флуктуаций неоднородности псевдоожиженного слоя, измерительная система с термопарой имеет достаточную инерционность. В условиях подобного квазиста-ционарного режима тепловой поток через спай термопары будет иметь постоянную среднюю величину, а значит, будет неизменным и температурный перепад между поверхностью горячего спая и обтекающей его средой. Величина потока тепла будет обусловлена соприкосновением сравнительно большого горячего спая с зонами раз-258 [c.258]

В процессе растопки цельного агрегата (пуска его в ход) прито тепла через металлическую етенку котла к воде расходуется сначала на постепенный догрев воды до температуры кипения, а затем и на частичное ее испарение. Пока котел герметически закрыт, тепло тратится, главным образом, на увеличение давления в котле, являющееся фактором, тормозящим развитие процесса парообразования. После доведения давления в котле до заданного предела из котла может быть начат отбор пара, весь дальнейший приток тепла может уже расходоваться на интенсивное парообразование. Постоянство давления В котле поддерживается при этом путем соблюдения постоянного равновесия и наиболее точного баланса между количеством тепла, передаваемого котлу продуктами сгораниями вносимого в него питательной водой, и количеством тепла выносимого из котла паром. При наличии постоянных потерь воды из котла эти потери также, конечно, приходится учитывать. [c.5]

Увеличенный объем газов из-за присоса и повышенная температура газов против ра-очетной в области пароперегревателя приводят к увеличению тем-пературното напора, повышению коэффициента теплопередачи, и количество тепла, воспринятого поверхностью нагрева перегревателя, может заметно увеличиться. Присосы воздуха в нижней части топки приводят к смещению факела вверх топки, что дополнительно повышает перегрев пара. В подоб- [c.125]

Прямоточные котлы в отличие от барабанных имеют более сильную зависимость параметров пара и паропро-изводительности от возмущений. При изменениях p j хода питательной воды, подачи то.плива и воздуха, а -грузки потребителя и других возмущениях перемещаются границы экономайзерной, испарительной и перегрева-тельной частей котла. Это вызывает существенное изменение температур пара по тракту котла и на его выходе. Для поддержания температуры пара за котлом в заданных пределах одного регулятора температуры, как правило, недостаточно. Задача решается путем стабилизации температур в промежуточных точках пароперегревателя.. Важнейшим условием стабилизации температур по пароводяному тракту является обеспечение постоянства соотношения между количеством питательной воды, подаваемой в котел, и количеством тепла, выделяемого при сжигании топлива. Чем точнее поддерживается это соотношение во всем диапазоне нагрузок, тем меньше отклонения температур пара по тракту котла. Грубое регулирование температуры пара обеспечивается взаимосвязанной работой регуляторов тепловой нагрузки (топлива) и питания котла. Более тонкая стабилизация температур обеспечивается дополнительными впрысками в рассечки пароперегревателя. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...