Работа затрачиваемая внешней

Помимо максимальной работы пользуются также понятием минимальной работы. Если максимальная работа есть работа, производимая телом при обратимом процессе 1—2 над внешним объектом работы, то минимальная работа представляет собой работу, затрачиваемую внешним источником работы для возвращения тела из состояния 2 в состояние 1 по тому же самому пути, что и в процессе 1—2. Другими словами, максимальная работа есть работа прямого обратимого процесса 1—2, а минимальная работа — работа обратного обратимого процесса 2—1. Очевидно, что [c.82]

Работа, обусловленная изменением объема рабочего тела, называется работой изменения объема (механической работой). Работа, совершаемая рабочим телом против действия внешней силы при расширении газа, называется работой расширения и считается положительной. Работа, затрачиваемая внешними силами на сжатие рабочего тела, называется работой сжатия и считается отрицательной. [c.128]

Работа, затрачиваемая внешними силами на преодоление сопротивления относительному движению твердых тел, получила название работы сил трения. [c.86]

Работа, затрачиваемая внешним источником при увеличении силы тока от О до г, равна кинетической энергии магнитного поля электрического тока проводника с индуктивностью [c.266]

Отметим, что работа сжатия, которая является непосредственно измеряемой внешней работой, затрачиваемой в процессе ожижения, выражается следующим равенством [c.57]

Разность внутренних энергий и" — и, затрачиваемая на работу против внутренних сил, называется внутренней теплотой парообразования и обозначается буквой р. Теплота, затрачиваемая на работу против внешних сил, равна [c.113]

Работа, затрачиваемая в цикле, равна работе компрессора (расширение в дросселе идет без отдачи внешней работы и г = i ) [c.183]

В качестве примера по вычислению прироста энтропии вследствие действия сил трения рассмотрим процесс в приборе Джоуля для определения механического эквивалента теплоты (рис. 2.24). В этом приборе, как известно, вся затрачиваемая внешняя работа Ggh переходит в теплоту трения, вызывая нагревание жидкости от температуры до То . Если этот [c.63]

Но согласно выражению (3.12) минимальная работа, затрачиваемая при этих условиях внешним объектом, равна йР, поэтому [c.148]

Работа проталкивания. Эта работа, затрачиваемая на перемещение рабочего тела в канале, совершается потоком против действия внешних сил. Для определения работы проталкивания рассмотрим стационарный поток идеальной упругой жидкости, движущейся в канале переменного сечения (рис. 13.1) При установившемся режиме через любое поперечное сечение (в том числе через сечения /—1 и 2—2) в единицу времени протекает одинаковая масса газа М. Допустим, что па невесомый поршень А площадью fi (сечение J—/) действует давление pi, а на поршень Б площадью (сечение 2—2) — давление р . Истечение рабочего тела происходит под действием разности давлений pi — р. ). Тогда под действием внешней силы р Р поршень А передвинется на расстояние S] и над рабочим телом будет произведена работа [c.8]

В теоретических обратимых адиабатных процессах потери работы на трение при движении вещества отсутствуют бг<у = = б< = 0, внешний теплообмен потока также отсутствует б<7 = 0, работа, затрачиваемая на перемещение вещества, равна внешней потенциальной работе бш = бш, а уравнение первого начала термодинамики примет вид [c.97]

Полученное уравнение — это уравнение первого начала термодинамики для потока по внешнему балансу. Работа, затрачиваемая на сжатие газа, всегда величина отрицательная. Для. расчета удобно уравнение, в котором эта работа рассматривается по абсолютному значению, [c.120]

Следует отметить, что наличие вредного пространства не изменяет величины теоретической работы, затрачиваемой на получение 1 кг сжатого газа. Действительно, поскольку внешняя работа на сжатие газа затрачивается, начиная с объема Уо, то общая теоретическая работа, затрачиваемая на привод компрессора с вредным пространством, изобра- [c.365]

Таким образом, в изотермическом процессе все подведенное к газу извне тепло полностью расходуется на работу его расширения-. изменения внутренней энергии не происходит. В обратном процессе — процессе сжатия тепло от газа отводится в количестве, эквивалентном внешней работе, затрачиваемой на сжатие, что обеспечивает неизменность температуры газа в процессе. [c.70]

В процессе расширения величина А1 положительная, тогда и X X (Тх — Т2) > О, что будет при Ti > Tj. Таким образом в адиабатном процессе внешнее тепло не участвует и работа расширения совершается за счет уменьшения внутренней энергии газа, что связано с понижением его температуры, работа, затрачиваемая на сжатие газа, полностью идет на увеличение внутренней энергии газа, на повышение его температуры. [c.75]

Происходит это так потому, что внешняя работа совершается как за счет сообщенного извне тепла, так и за счет изменения внутренней энергии (на совершение работы не-хватает внешнего тепла). В обратном процессе происходит сжатие газа, на которое затрачивается внешняя работа и при этом отводится от газа тепло. Температура газа, однако, повышается, так как работа, затрачиваемая на сжатие, превышает эквивалентное количество отводимого тепла. [c.81]

Так как в изотермическом процессе расширения все сообщенное тепло идет на совершение внешней работы, а в процессе изотермического сжатия работа, затрачиваемая на сжатие, эквивалентна теплу (7а, отводимому от газа, то, согласно формулам (83) и (86), [c.87]

Для получения сравнительных данных о показателях процесса разгона при механическом и гидродинамическом приводах целесообразно в качестве исходных принять следующие условия разгон машин производится на одной и той же передаче при внешних сопротивлениях, обусловливаемых коэффициентом перекатывания (наиболее частый случай) коэффициент запаса муфт для фрикционов Рф. ск=1 коэффициент трения муфт не зависит от скольжения путь, проходимый машиной за время включения муфт, и работа, затрачиваемая приводом в процессе разгона на преодоление сопротивлений, не учитываются время включения муфт о = 0. [c.84]

Изменение температуры воздуха на входе в компрессор приводит не только к изменению G , но также к изменению Як и tik. Так, например, при уменьшении температуры воздуха на входе в компрессор массовый расход воздуха и степень повышения давления возрастают. Рост расхода воздуха при уменьшении температуры на входе в компрессор обусловлен увеличением плотности воздуха Qb. Повышение Як является следствием того, что для сжатия более холодного воздуха при неизменном значении Лк нужно было бы затрачивать меньшую работу (из-за меньшего значения его удельного объема). Но работа, затрачиваемая на вращение компрессора, при постоянной частоте враш,ения от внешних условий зависит слабо. Поэтому более холодный воздух может быть сжат до более высокого давления, что и влечет за собой возрастание Як при уменьшении Т . [c.118]

Для деформируемых систем, материал которых следует закону Гука, принимается, что работа внешних сил численно равна потенциальной энергии деформации системы A = U. При этом работа, затрачиваемая на преодоление трения, связанная с выделением тепла и т. п., считается несущественной и не учитывается. [c.206]

Силовое взаимодействие инструмента и заготовки. Деформирование и срезание с заготовки слоя металла происходят под действием внешней силы резания, приложенной со стороны инструмента к обрабатываемой заготовке. Направление вектора силы совпадает с вектором скорости главного движения резания v. Работа, затрачиваемая на деформирование и разрушение материала заготовки (Pv), расходуется на упругое и пластическое деформирование металла, его разрушение, на преодоление сил трения задних поверхностей о заготовку и стружки о переднюю поверхность лезвия инструмента. [c.304]

Под действием сил, возникающих при шлифовании, происходит срезание и деформация стружек, а также преодоление трения абразивных зерен по обрабатываемой поверхности. Около 80 % внешней работы, затрачиваемой на шлифование, обычно переходит в теплоту. Часть образующейся теплоты уносится со стружкой, еще какая-то часть остается в обрабатываемой заготовке, а оставшаяся часть теплоты уходит в абразивный инструмент или излучается в окружающую среду. [c.99]

Описанные линейные эксперименты имеют общее свойство, состоящее в том, что работа, затрачиваемая на поддержание движения внешних границ установки (или движения на границах), прямо пропорциональна вязкости жидкости, по крайней мере когда последняя однородна. Это дает тогда удовлетворительный самосогласованный метод определения вязкости суспензии. В частности, предположим, что мы провели линейный эксперимент с однородной ньютоновской жидкостью вязкости Хо и нашли при этом, что работа, совершаемая напряжениями, действующими на границах установки, равна Теперь взвесим в этой жид- [c.500]

Аналитическое выражение для характеристических функций, например F, можно получить на основании следующих соображений. Чтобы изменить величину поверхности раздела фаз на dQ при неизменных температуре и объеме жидкой фазы, нужно затратить полезную внешнюю работу, минимальное значение которой равняется adQ. Но согласно (4-14) минимальная работа, затрачиваемая внешним объектом, равная максимальной полезной внешней работе ири 7 = onst, и V= onst, со-етавляет dF, поэтому [c.142]

Знак минус поставлен потому, что принято считать работу, затрачиваемую внешним источником на сжатие и выталкивание, положительной, а работу всасывания — отрицательной. Графически работа всасывания на диаграмме изображена пло1щадью 4—1—1 —О—4. [c.200]

Согласно выражению (2.77) минимальная работа, затрачиваемая при этих условиях внешним объектом, равна dF. Поэтому rffu, 7 = [c.226]

Движение червяка в винтовом канале сопровождается интенсивным тепловыделением, так как вся внешняя работа, затрачиваемая на преодоление сил вязкого трения, переходит в тепло. Тепловые процессы, протекающие во время работы экструзионной машины, зависят также от геплофизических характеристик перерабатываемого по-пимера, т. е. от его теплопроводности, теплоемкости и плотности. [c.115]

Возрастание энтропии в процессах с трением. В качестве примера вычислим приращение энтропии жидкости в приборе Джоуля (рис. 3-12). В этом приборе, как известно, вся затрачиваемая внешняя работа переходит в тепло трения, вызывая нагревание жидкости от температуры Т до Т2. Так как этот процесс происходит без изменения объема жидкости, то онечное состояние может быть достигнуто путем обратимого изохорического нагревания жидкости и, следовательно, приращение энтропии составит (при Су = onst) [c.76]

Приведенный коэффицент демпфирования определяется ИЗ условия равенства работ, затрачиваемых на трение в амортизаторе и в эквивалентном демпфере, и в общем случае может быть нелинейной функцией перемещения у и скорости у. Внешнюю [c.334]

Обычно численное значение смещенных уровней определяют относительно самого глубокого несмещенного уровня. Тогда смещенные уровни, лежащие выше предела несмещенных уровней, получают отрицательное значение, что. конечно, происходит благодаря условному обозначению предела несмещенных уровней как нулевого. Поэтому полученные численные значения смещенных термов не позволяют, исходя из данной конфигурации, получить работу, затрачиваемую на удаление внешнего электрона на бесконечность. Для того чтобы они давали эту работу, нужно отнести значения термов к их собственному пределу. Для точного определения этого предела в большинстве случаев известно слишком мало последовательных смещенных термов. Однако значения термов, отнесенные к их собственному пределу, можно получать путем прибавления частот головной линии главной серии иона к их относительным значениям. В табл. 46 в третьем столбце даны значения термов ЭрЗр Ро ) [c.179]

Кроме предельных состояний, определяемых накоплением повреждения и образованием трещин при повторном пластическом деформировании и выдержках в напряженном и нагретом состоянии, такие состояния могут возникать в результате достижения упругого равновесия в элементах конструкций как следствия образования поля самоуравновешенных остаточных напряжений после первых циклов упругопластического перераспределения напряжений. Такой переход к упругому состоянию и прекращение образования пластических деформаций трактуется как приспособляемость. Условия приспособляемости вытекают по кинематической теореме Койтера [35] из принципа соответствия работ внешних сил и работ, затрачиваемых при образовании пластических деформаций на кинематически допустимом цикле. Эти условия приводятся к неравенству [c.27]

До сих нор мы рассматривали трение, в том числе трение качения, как результат действия сил мея ду поверхностями, либо сонрикасаюш,имися непосредственно, либо разделенными смазочной прослойкой. В последнем случае трение определяется явлениями течения, происходящими внутри этой прослойки. Как показал Табор, при трении качения играют роль также и те деформации обоих тел, которые наступают под влиянием внешней нагрузки в области вблизи участка контакта. При качении вследствие перемещения участка контакта непрерывно идут два процесса деформирование новых и новых областей обоих тел и спад и исчезновение деформации областей, деформированных ранее. При неидеальной упругости, характерной для реальных тел, работа, затрачиваемая на деформацию любого участка каждого тела, не возвращается полностью при уничтоя ении деформации (упругий гистерезис). Таким образом, при качении должна непрерывно тратиться, переходя в тепло, работа на упругое деформирование. [c.227]

По внешнему виду уравнение (13-16а) совпадает с уравнением (13-8) для холодильного коэффициента обратного цикла Карно. Однако это сходство чисто внешнее в обратном цикле Карно — это температура, равная в пределе температуре охлаждаемого объема (обозначим ее через Т ), тогда как в цикле воздушной холодильной машины значительно ниже, чем (в этом цикле температура равна в пределе температуре Гд). Отсюда следует, что при одном и том же значении холодильный коэффициент обратного цикла Карно выше холодильного коэффициента цикла воздушной Х0Л0ДИЛБН011 машины. Это видно из J, s-диаграммы на рис. 13-7, на которой изображены осуш ествляемые в одном и том же интервале температур от (так мы обозначим температуру охлаждаюш,ей воды, т. е. горячего источника) до Tjj обратный цикл Карно (1-2к-3-Зк-1) и цикл воздушной холодильной установки (1-2-3-4-1). Как видно из этой диаграммы, в цикле воздушной холодильной установки отбирается меньше тепла, чем в обратном цикле Карно (соответственно площади а-2-З-Ъ-а и а-2к-3-Ь-а на рис. 13-7), а работа, затрачиваемая в цикле воздушной холодильной установки (площадь 1-2- [c.433]

Вторая поправка, вводимая нами, будет следующая. Некоторые гидромуфты имеют внешние опоры, и, следовательно, момент трения, вызываемый этими опорами, будет увеличивать значение Ml по сравнению с Мг кроме того, увеличение Mi будет вызываться вентиляционными потерями от вращения гидромуфты в воздухе наконец, многие гидромуфты оборудованы черпа-тельными трубками, поддерживающими внешнюю циркуляцию жидкости, и в зависимости от конструкции этого устройства работа, затрачиваемая на эту операцию, будет иметь определенную величину. [c.156]

Если пренебречь потерями энергии в элементах гидропривода, то можно утверждать следующее. Механическая мощность = FiV], затрачиваемая внешним источником на перемещение поршня гидроцилиндра 1, воспринимается жидкостью, передается ею по трубопроводу и в гидроцилиндре 2 совершает полезную работу в единицу времени против внешней силы Fj со скоростью V2 (реализуется мощность N2 = F2V2). Этот процесс можно представить в виде следующего уравнения мощностей [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...