Количество тепла в адиабатном

Количество тепла в адиабатном процессе 230 [c.505]

При адиабатном процессе, характеризующемся постоянством количества тепла в 1 кг газа, справедливо выражение [c.52]

В реальных процессах течения газа или пара в соплах имеет место потеря кинетической энергии, вызываемая трением частиц рабочего тела о стенки сопел и вихревыми движениями частиц, сопровождающимися трением их друг о друга. Работа трения воспринимается рабочим телом в форме эквивалентного количества тепла, в результате чего при расширении в соплах до одного и того же давления энтальпия, энтропия и удельный объем рабочего тела в конце действительного процесса больше, чем в конце теоретического процесса. На рис. 1.41 в Те- и ри-диаграммах линии 0—1 изображают теоретический изоэнтропный (обратимый адиабатный) процесс рас- [c.94]

Рис. 3. 13. К определению количества тепла в изобарном процессе и изменения кинетической энергии потока в адиабатном процессе в / -диаграмме

Рассмотрим, как изменяется количество теплоты в политропных процессах (см. рис. 7-9). В адиабатном процессе теплота не подводится и не отводится. В изотермическом п = 1) и изобарном (п =0) процессах расширения и в изохорном процессе п = —оо) теплота подводится. Следовательно, все политропные процессы расширения, расположенные над адиабатой, в пределах /г > и > —оо, s, процессы сжатия при оо > и > fe, протекают с подводом тепла к рабочему телу. Политропные же процессы расширения при оо > > fe, а процессы сжатия при — оо< п <С k протекают с отводом тепла. [c.102]

Зная, как изображаются изотермический и адиабатный процессы в Тя-диаграмме, можно построить в ней цикл Карно. Легко видеть, что он изобразится в виде прямоугольника (рис. 2-20). Здесь 1-2 — процесс изотермического расширения, во время которого подводится количество тепла измеряемое площадью 1-2-5-6-1 2-3 — адиабатное расширение 3-4 — изотермическое сжатие, при котором отводится количество тепла q , измеряемое площадью 4-3-5-6-4 [c.99]

В теплотехнике большую роль играют некоторые частные термодинамические процессы изохорический, изобарический, изотермический и адиабатный. Обобщающим является политропный процесс. По отношению к нему все перечисленные процессы относятся к частным случаям. При исследовании термодинамических процессов устанавливают связи параметров, определяют работу газа, количество тепла, изменения внутренней энергии. [c.35]

Для осуществления идеального цикла Карно принимаются следующие условия порция рабочего тела постоянна и не меняет своих физико-химических свойств, имеются два источника тепла (горячий и холодный), цикл обратим. Идеальный цикл Карно (рис. 12, а) состоит из двух изотермических и двух адиабатных процессов. В первый период газ расширяется при постоянной температуре Ti по изотерме 1—2, получая от нагревателя с температурой Ti тепло qi, и совершает положительную работу. Во второй период газ в процессе 2—3 расширяется адиабатически до тех пор, пока температура газа не станет равной температуре холодильника Та. В третий период происходит изотермическое сжатие газа внешними силами в процессе 3—4, в котором от газа в холодильник с температурой Та передается количество тепла q2, в четвертый — адиабатное сжатие газа внешними силами в процессе 4—1, в котором температура газа повышается от Т. до На этом цикл Карно заканчивается. [c.45]

При расчетах теплообмена в топках теоретическая температура горения Та принимается равной температуре, которую имели бы продукты сгорания при адиабатном горении топлива. Она рассчитывается по величине полезного тепловыделения в топке Qt, равного теплу продуктов сгорания при температуре ta и избытке воздуха в конце топки. Полезное тепловыделение Qt определяется разностью между количеством тепла, внесенного в топку, и ее тепловыми потерями. [c.180]

Так как dp/dT = f (Т), то уравнение (7-6) выражает в неявном виде связь между удельным объемом и температурой влажного пара в адиабатном процессе с трением. Зависимость между термическими параметрами можно представить в явном виде, привлекая для описания процесса изохорную теплоемкость с . Обратимся к выражению элементарного количества тепла (1-5 ) [c.217]

Второе слагаемое уравнения (3-177) представляет собой количество тепла, сообщенное среде источником работы. Так как в процессе обратимого адиабатного расширения 1-а энтропия источника работы не изменяется, то Si = S и, следовательно, [c.104]

Относительные коэфициенты полезного действия представляют собой отношения количества тепла, превращенного в работу, к величине располагаемого адиабатного теплопадения ho = U — г з) и характеризуют собой степень совершенства данной машины по сравнению с идеальной машиной. Абсолютные к. п. д. представляют собой отношения количества тепла, превращенного в машине в работу, к разности теплосодержаний свежего пара и конденсата отработавшего пара и характеризуют собой степень использования в машин подведенного к ней тепла. [c.148]

Однако, можно для решения задач в области отрицательных температур применить прием, который позволит обойтись одной диаграммой. Так, вместо действительно адиабатного процесса можно рассматривать процесс, в котором подводится (или отводится) количество тепла [c.102]

В состоянии 2 рабочее тело изолируется от источника тепла, и происходит его адиабатное обратимое расширение — линия 2—3. Температура рабочего тела уменьшается при этом до Го. В состоянии 3 рабочее тело приводится во взаимодействие с холодным источником тепла, имеющим температуру Т , и производится изотермическое обратимое сжатие рабочего тела при температуре Та— линия 3—4. Рабочее тело отдает при этом холодному источнику количество тепла i/2 - состояния 4 рабочее тело адиабатным обратимым сжатием приводится в начальное состояние 1 (линия 4—1), и цикл замыкается. [c.48]

Зная, как изображаются изотермический и адиабатный процессы в Гх-диаграмме, можно построить в ней цикл Карно. Легко видеть, что он изобразится в виде прямоугольника (рис. 2-22). Здесь 1-2 — процесс изотермического расширения, во время которого подводится количество тепла измеряемое площадью 1-2-5-6-1-, 2-3 — адиа- [c.109]

В идеальном с тучае, т. е. при отсутствии потерь, термический к, п. д. турбины определяется отношением располагаемого адиабатного теплоперепада к количеству тепла, полученного паром в паровом котле [c.365]

Исследование изохорной теплоемкости проведено методом непосредственного нагрева вещества в адиабатном калориметре. Количество тепла, идущего на нагрев калориметра и имеющегося в нем вещества, определялось по мощности калориметрического нагревателя и времени его работы. [c.104]

Как было сказано выше, идеальный процесс расширения пара в тепловом двигателе на диаграмме s — i изображается адиабатой ADq (ом. рис. 28-17). Количество тепла, превращенное в механическую работу в этом процессе, будет равно разности энтальпий в начале и в конце адиабатного расширения пара [c.484]

Т. е. количество тепла, превращенное в механическую энергию в цикле простейшей паротурбинной установки, равно разности энтальпий в начале и конце адиабатного процесса, происходящего в двигателе (турбине) здесь оно обозначено /го таким образом, Юо=ка. Отсюда находим искомое частное (1-71), т. е. термический к. п. д. установки [c.113]

Ответ на вопрос об этом пределе дал французский физик и инженер Сади Карно (1796— 1832 гг.). Он показал, как должен строиться цикл изменения состояния рабочего тела, чтобы для заданных условий работы двигателя термический к. п. д. имел наибольшее значение. Этот цикл, получивший назвацие цикла Карно, протекает следующим образом (рис. 1-20). Расширение рабочего тела происходит по двум процессам изотермическому/-2 и адиабатному 2-3. В течение первого процесса рабочее тело приходит в соприкосновение с горячим источником тепла я получает количество тепла В адиабатном процессе связь рабочего тела и источника тепла по смыслу процесса исключается. Сжатие рабочего тела [c.31]

Обратный цикл Карно в диаграмме p—v развивается против часовой стрелки (см. рис. 12, а). В этом цикле 1—4 адиабатное расширение газа, при котором его температура уменьшается от до Гг, 4—3 — изотермическое расширение газа при — onst, когда он получает тепло (показано пунктиром) от холодного источника тепла с температурой Га, 5—2 — адиабатное сжатие газа, при котором его температура повышается от ДО Т , 2—1 — изотермическое сжатие газа при Ti = onst, когда он отдает тепло qi (показано пунктиром) горячему источнику тепла с температурой Tj. В результате осуществления цикла 1—4—3-2-—1 холодный источник теряет тепло в количестве q , а горячий источник получает тепло в количестве q . [c.47]

Условие 5 = onst — определяющее уравнение адиабаты в диаграмме s — Т, выражает прямую, перпендикулярную к горизонтальной оси. В адиабатном процессе расширения внешняя работа совершаетсл газом за счет уменьшения его внутренней энергии. Вместе с этим снижается и температура газа, следовательно, адиабата расширения идет по вертикали вниз (линия /—4, рис. 22). Наоборот, адиабата сжатия идет в сторону повышения температуры, т. е. вверх (линия /—4, рис. 22). Так как адиабата перпендикулярна горизонтальной оси, то расположен-мая под ней площадь равна нулю. Как известно, площадь пол линией процесса, в диаграмме 5 — Т графически выражает количество тепла, подводимого газу в процессе или отнимаемого от него. В расоматриваемом случае, как видно из диаграммы s T, это количество тепла равно нулю. [c.112]

По окончании процесса сжатия парогазовой составляющей смеси удалим перегородку. В этом случае жидкость будет испаряться при постоянном давлении, и со всей смесью будет совершаться адиабатно-изобарный процесс до полного насыщения воздуха паром — процесс D. Сжатие смеси без испарения жидкости (без отвода тепла на испарение) требует затраты большего количества работы, чем в процессе с испарением жидкости, поэтому энтальпия в конце сжатия во втором из рассматриваемых процессов (точка С) больше, чем в первом (точка В). Чтобы состояние воздуха, сжат0110 с последующим испарением жидкости (точка D), совпало с состоянием воздуха, сжатого с непрерывным испарением, следует еще отнять при постоянном давлении р2 некоторое количество тепла Q = / — / . [c.117]

Для удобства сравнения циклов (рис. 18) примем температуры газов на входе и выходе из компрессора, начальные их температуры (на входе в турбину), а также адиабатные к.п.д. компрессоров и турбин одинаковыми. Тепловые параметры парогазовой смеси здесь отнесены к 1 кг смеси (а не сухого газа). Отношение количества тепла, отведенного к холодному источнику, к теплу, подведенному от горячего источника, в цикле ГТУ (отношение площади А31 В к Л340 В ) значительно больше, чем отношение тех же самых тепл от в цикле ПГТУ (отношение площади А321В к А3401В). Следовательно, при одних и тех же условиях термический к.п.д. ПГТУ выше, чем ГТУ. [c.26]

Однако в ряде гидравлических механизмов [цмпульсный гидропривод (см. стр. 453), жидкостная пружвдяа (см. стр. 445) и др.] сжатие может происходить со столь большими скоростями, что тепло, выделяющееся при сжатии жидкости, не рассеивается, а в большем или меньшем количестве концентрируется в жидкости (политропный процесс), повышая ее температуру и соответственно увеличивая ее объем. В зависимости от условий давление замкнутого объема жидкости может при этом, значительно превысить давление при сжатии по изотермному процессу. Учитывая это, при уточненных расчетах быстродействующих жидкостных агрегатов (пружин и пр.) исходят не из изотермного, а из пЬлитроп-ного процесса. Предельным, с этой точки зрения, является процесс сжатия, при котором все тепло, соответствующее энергии сжатия жидкости, расходуется на повышение ее температуры (адиабатный процесс). Расчеты показывают, что при сжатии жидкости по этому предельному процессу от нуля до 3500 к/ /сд повышение температуры ее достигает —35° С. [c.40]

В статье [144] рассмотрен лучистый теплообмен внутри цилиндра с абсолютно черными основавиями с заданными температурами и зеркально отражающей боковой поверхностью. Для боковой поверхности задана величина результирующего лучистого потока, постоянная по поверхности. В статье показано, что при адиабатной боковой поверхности величина лучистого теплообмена между основаниями больше при зеркальной поверхности, чем при изотропно отражающей. В случае, когда отражательная способность зеркальной боковой поверхности равна единице, количество тепла, передаваемого вдоль цилиндра, равно величине [c.235]

Процесс, происходящий без теплообмена между паром или газом и окружающей его средой, называется а д и а б а т и ы м, а линия, изображающая этот процесс, — адиабатой. По определению в адиабатном процессе dq = О W, следовательно, qi 2 = 0. Уравнение qi О не означает отсутствие теплообмена в процессе, так как если рабочее тело в одной части некоторого процесса получит (или отдаст) такое же количество тепла, какое отдаст (или получит) в другой части этого процесса, то О в то время [c.37]

На рис. 53 сплошные линии (диаграмма 5 — Т) относятся к циклу 1—2—3—4 с подводом тепла в процессе при постоянном давлении, а пунктирпые — к циклу 1—2—3 —4 с подводом тепла в процессе при постоянном объеме. Линии адиабатного сжатия /—2 у обоих циклов совпадают, так как циклы имеют одинаковые степени сжатия. Изохора 2—3 цикла 1—2—3 —4 рашоло-женя выше изобары 2—3 цикла 1—2—3—4. Из условия равенства площадей (т. е. количеств теплоты д ), заключенных под кривыми 2—3 и 2—5, получается, что адиабата расширения 3—4 расположится правее адиабаты расширения 3 —4. Следовательно, площадь (т. е. количество теплоты д") под кривой 1—4 будет больше, чем площадь под иривой 1—4. На этом основании можно утверждать, что к. п. д. цикла I—2—3 —4 (с подводом тепла в процессе при постоянно1М объеме) должно быть больше, чем к. п. д. цикла 1—2—3—4, (с подводом тепла в процессе при постоянном давлении).— см. формулу (VI, 1). [c.214]

От точки состояния 3 до состояния 2 газ подвергается сжатию по адиабате, температура его повышается от Гг до Г1 от состояния 2 до состояния 1 газ сжимается по изотерме, отдавая тепло в количестве внешней среде (тепловому источнику), имеющей постоянную температуру Т . При адиабатном сжатии кинетическая энергия, температура и давление газа увеличиваются, а объем уменьшается при изотермическом сжатии кинетическая энергия и температура не изменяются, давление увеличивается, а объем уменьшается. Рабо1та адиабатного сжатия газа измеряется площадью 3—2—2 —3 —< , а изотермического — площадью 2—1—1 —2 —2. [c.120]

Затем в этом параграфе проводится исследование циклов, содержащих адиабатные и политропные процессы. Здесь прежде всего выясняется степень совершенства цикла в зависимости от вида политропы, т. с. от величины теплоемкости с (при одинаковых во всех случаях количествах тепла, сообщаемых газу). На рис. 4-4 изображены два цикла АВММ и АСРМ с различными верхними политропами АВ и АС и нижними изотермами МЫ и МР. Пусть теплоемкость [c.120]

Каждый килограмм пара, поступающий в турбину с теплосодержанием ч ккал/кг, после адиабатного расширения покидает турбину с теплосодержанием /2 ккал/кг, а количество тепла, равное разности /го = Ч — /2 ккал/кг, называемое адиабатным теп л опадением, превращается в механическую энергию. Чтобы получить от идеальной турбины 1 квтч или, что то же, 860 ккал механической (или электрической) энергии, нужно, очевидно, пропустить через нее столько килограммов пара, сколько раз ( 1 — /2) содержится в 860 таким образом, если обозначить с1о — расход пара идеальной турбины, то [c.214]

Обратимый адиабатный процесс изображ-ается в диаграмме отрезком вертикали, так как при этом 5=шп81. Количество тепла, сообщаемое пару при изобарном процессе, измеряется разностью ординат конечной и начальной точек процесса. Эти свойства, а также и другие качества - -диа-граммы, о которых речь будет впереди, привели к широкому применению ее при практических расчетах. [c.16]

В чи1слителе этого выражения, как это следует из предыдущего, сумма площадей, заключенная в первых по очереди квадратных скобках, выражает энтальпию пара /1 при давлении рх и температуре перегрева /], т. е. в его состоянии перед входом в паровую турбину, а сумма площадей, заключенная во вторых по очереди квадратных скобках, выражает энтальпию пара в конце его адиабатного расщирения в турбине (точка 6), т. е. перед входом пара в конденсатор. В знаменателе дроби, очевидно, сумма площадей, заключенная 1в 1квадрат1ных 1окобках, соответствует величине А- Площадь а — 1 — / — Ь — а выражает количество тепла, которое нужно сообщить 1 кг воды температурой 0°С, чтобы нагреть ее до температуры (при давлении рг)- Это количество тепла, согласно предыдущему, равно 2 4- [c.144]

Поскольку в процесс тепло- и массообмена вступает вода, температура которой больше О °С, то она будет вносить некоторое дополнительное количество теплоты и адиабатность процесса испарения нарушится. В этом случае t > t J и линии процессов t = onst, как видно из /d-диаграммы, проходят более полого, чем линии / onst, [c.98]

В опыте Гей-Люссака — Джоуля (стр. 38) газ расширялся без совершения работы и без подвода тепла. Этот процесс также необратим. Если бы мы захотели его обратить, нам пришлось бы сжать газ, затрачивая работу, например, за счет падения груза. При этом образуется эквивалетное количество тепла, которое либо остается в газе при адиабатном сжатии, либо отдается источнику тепла при изотермическом сжатии. Чтобы полностью восстановить начальное состояние, пришлось бы использовать это тепло для поднятия груза в прежнее положение, [c.63]

Идса.чьным цикло.и хо.юдильной машины и теплового насоса является обратный обратимый цикл Карно, изображенный на рис, 1.47, Рабочее тело, которое в холодильной технике называется хладагентом, от начального состояния 1 расширяется адиабатно на участке 1-2, причем температура его падает от Т до Г, Далее, по изотерме 2-3 оно расширяется, получая из холодильника с постоянной температурой Т, количество теплоты I2- Затем на участке 3-4 происходит адиабатное сжатие хладагента, при котором температура его повышается от до первоначальной температуры Т. На участке 4-1 происходит дальнейшее сжатие хладагента, но уже при постоянной температуре Т, вследствие чего он отдает тепло-приемнику с постоянной температурой Т ко.гтичество теплоты q . В результате осуществления цикла на него была затрачена работа извне /ц = п.4.12341, при этом от холодильника с температурой Ъ получена теплота q2, а теплоприемнику с температурой Т передана теплота цикла Карно холодильный коэффициент определится следующим образом (рис. 1.47) [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...