Горение углерода

При полном горении углерода образуется углекислота [c.92]

В этом случае внутреннее давление существенно зависит от температуры, и ядро звезды может, следовательно, регулировать темп горения углерода. Поэтому неустойчивость — гидростатическая неустойчивость — и, как следствие, имплозия возникают только после образования железного ядра, т. е. ядра звезды, состоящего из атомных ядер группы железа. Проследим за возникновением этой неустойчивости. Лишенное ядерных источников энергии железное ядро звезды (опять-таки из-за нейтринных потерь) быстро разогревается и уплотняется. На первых порах темп гравитационного сжатия, определяемый нейтринными потерями, будет таким, что ядро звезды успеет подстроиться под изменяющиеся условия и останется в гидростатическом равновесии. Однако при температурах Т Ъ-10 К или при плотностях р > 1,15-10 г/см включаются столь мощные холодильники , что гидростатическое равновесие ядра звезды обязательно должно нарушиться. Какая величина быстрее достигнет критического значения при гравитационном сжатии — температура или плотность, определяется массой углеродного ядра. [c.618]

К моменту начала горения углерода масса углеродного ядра Mq приближается к своему пределу 1,44 УИ0. Ее можно принять равной [c.619]

Углеродные ядра с массой (12.61) удерживаются в равновесии давлением вырожденного электронного газа. Например, при температуре Г 3-10 К и плотности вещества р = 2 10 г/см , при которых начинается горение углерода, вклад атомных ядер углерода в общее давление не достигает 5%. Отсюда следует, что давление в таком углеродном ядре — иногда его называют просто вырожденным ядром — практически не зависит от температуры в довольно широких пределах ее изменения. Причина взрывной неустойчивости углеродного ядра звезды с массой (12.61) такова. При горении углерода ядро звезды, естественно, будет разогреваться. На стадии главной последовательности звезда отреагировала бы на это разогревание расширением, что привело бы к ее охлаждению. Однако вырожденное ядро звезды при повышении температуры расширяться не будет, так как давление в нем не зависит от температуры. Поэтому в процессе горения углерода должен возникнуть сильный перегрев ядра звезды, за которым может последовать термоядерный взрыв. [c.619]

После выгорания гелия ядро достаточно массивной звезды М >3Mq) уплотняется и разогревается. Начинается горение углерода [c.626]

Обратим внимание на тот факт, что с помощью закона Г сса можно вычислять теплоты реакций, практическая реализация которых затруднительна. Например, горение углерода в кисло оде всегда сопровождается помимо образования СО образованием н ко-торого количества Oj. Поэтому экспериментально определить тепловой эффект реакции 2С + Og 2СО -Ь Ор невозможно. Но, пользуясь законом Гесса и зная теплоты практически реализуемых реакций, получим [c.68]

В общем виде горение углерода может быть описано следующей схемой [c.238]

Количественные соотношения химических реакций горения могут быть получены при известных молекулярных массах р веществ и плотностях р = р/22,4 газов при нормальных физических условиях. Горение углерода с образованием углекислого газа можно представить уравнением [c.146]

При неполном горении углерода таким же путем образуется [c.48]

Почти всегда при горении углерода, кроме первичных реакций, протекают и вторичные [c.238]

Дымовые газы обычно состоят из азота — нейтральной составной части воздуха, избыточного кислорода, введённого в топку при горении, продуктов горения углерода — углекислоты и окиси углерода и продуктов горения водорода и серы топлива — водяных паров и сернистого газа. Кроме того, водя- [c.126]

Основной горючей частью ваграночных топлив является углерод, который может гореть в окиси углерода (СО) и его двуокиси (СО2). Объём продуктов горения углерода при сжигании его в СО и СО2 одинаков. Следовательно, чем выше процентное содержание СО2 в продуктах горения, тем выше их температура, тем больше тепла даёт каждый килограмм топлива, тем выше температура нагреваемого чугуна и меньше расход топлива. Данные о тепловом эффекте горения углерода приведены в табл. 174. [c.176]

Тепловой эффект горения углерода [c.176]

Видно, что уменьшение доли углерода приводит к резкому возрастанию Ge (рис. 9-3, а, кривая 2). При добавлении в углерод стекла, вероятно, нельзя считать, что оно по мере выгорания частиц углерода беспрепятственно сносится потоком. Очевидно, что при некоторой минимальной концентрации фз о наличие стекла приведет к замедлению горения, так как поверхность углерода будет обволакиваться пленкой расплава. Можно предположить, что переход от одного определяющего механизма разрушения (плавления стекла) к другому (горение углерода) происходит не скачком, а через некоторую последовательность промежуточных состояний, причем начало перехода, вероятно, зависит от режима внешнего обтекания. [c.244]

При умеренных скоростях разрушения концентрация кислорода у поверхности постепенно становится ниже, чем в набегающем потоке. Горение углерода идет с образованием окиси СО и двуокиси СО2. Соглас- , но уравнениям (9-22) и (9-23) состав вдуваемого газа можно ограни- ( чить компонентами SiO, СО, СО2. [c.256]

Избыточное давление, превышающее атмосферное, может быть получено при применении графитовых или угольных стерженьков. Достигаемое при этом сочетание трех факторов а) повышенного давления, б) экзотермической реакции горения углерода и частичной компенсации за счет этого тепловых потерь металла прибыли и в) науглероживания металла в прибыли позволяет сократить до минимума расход металла на прибыль. [c.35]

Физико-химические особенности процесса плавки чугуна в вагранке. Основным источником тепла для расплавления и перегрева чугуна в вагранке является горение углерода топлива, происходящее по следующим реакциям [c.42]

По другой теории первично образуется СО, которая во вторичном процессе окисляется в СО2. Согласно комплексной теории, при горении углерода одновременно образуются как СО, так и СО.. [c.170]

Основной процесс газификации — это процесс неполного горения углерода (кокса) топлива в СО. Таким образом, процесс полного сгорания углерода [c.174]

Согласно редукционной теории сгорание углерода происходит непосредственно в СОа с возможным восстановлением части СОа в СО. По другой теории первично образуется СО, которая во вторичном процессе окисляется в Oj. Согласно комплексной теории при горении углерода одновременно образуются как СО, так и Oj. [c.245]

На рис. 4.3 представлены сопоставления результатов расчетов, выполненных по этой методике, с экспериментальными данными [82]. Наряду с концентрациями компонентов на выходе из слоя там представлена также функция выгорания ф (г), предложенная А.А. Волковой и др. [83] в качестве обобщающего безразмерного параметра горения углерода [c.146]

Количество теплоты, выделяющейся на поверхности горящей частицы, зависит от механизма горения и восстановления топлива. Если частица состоит из углерода, сгорающего до СО2, то теплота сгорания в расчете на 1 кг кислорода равна 12,3 мДж/кг. Примерно такое же значение можно принять и для частиц натурального топлива исходя из теплоты сгорания воздуха, равной 3,8 МДж/м . При образовании на поверхности и продуктов неполного сгорания количества выделяющейся теплоты будет меньше. Например, при горении углерода до СО == 6,9 МДж/кг. Для нахождения максимального перегрева частицы естественно брать максимальные значения как концентрации кислорода, так и теплоты сгорания. [c.148]

Выразим скорость горения углерода К через скорость расходования кислорода, необходимого для полного сгорания углерода [c.150]

По современным представлениям [213] удельная скорость горения углерода (гетерогенные реакции) К выражается для. малых значений Re формулой [c.341]

Из современной теории горения известно [формула (234)], что коэффициент скорости горения углерода зависит от (где ИУг — скорость обтекания тела), тогда как процессы перемешивания газообразных компонентов горения будут ускоряться пропорционально скорости w . в первой степени. [c.351]

Теоретически можно указать два возможных источника энергии вспышки сверхновой. Первым источником являются уже знакомые нам ядерные реакции. Как мы увидим ниже, опасность ядер-ного взрыва подстерегает звезду на стадии сжигания в ее центральных областях ядер изотопа углерода При горении углерода выделяется энергия Q, равная примерно 1 МэВ на нуклон. Поэтому для получения наблюдаемой при вспышке сверхновой энергии достаточно взрывным образом сжечь 1—2 солнечные массы углерода [c.616]

Уникальной особенностью горения углерода в звездных ядрах с массой (12.61) является близость условий возникновения как термоядерного взрыва, так и имплозии. Действительно, продуктами горения углерода в конечном счете являются атомные ядра железного максимума, порог нейтронизации которых равняется всего лишь 1,15-10 г/см (напомним, что горение углерода начинается при плотности 2-10 г/см ). Что произойдет быстрее — термоядерный взрыв углерода или имплозия, можно решить только детальным теоретическим изучением последних стадий эволюции углеродных ядер. Соответствующие весьма трудоемкие [c.619]

На рис. 12.11 приведены теоретически рассчитанные распространенности возникающих в реакциях (12.65) ядер ..Ne , iiNa в зависимости от температуры горения углерода. Как видно из рисунка, наблюдаемые распространенности хорошо согласуются с рассчитанными при температуре горения Т st 10 К, что является веским аргументом в пользу образования ядер Mg , [c.627]

Ne и Na непосредственно при горении углерода. Образование более тяжелых ядер происходит с участием множества различных ядерных реакций. Детали этого процесса зависят от сечений, подчас неизмеряемых на опыте (например, сечений реакций с нестабильными ядрами), плотности и температуры вещества, механизма. его выброса. [c.627]

Рис. 12.11. Теоретически рассчитанная зависимость от температуры относительных содержаний изотопов loNe , uMg , nNa , возникающих непосредственно при горении углерода.

Уравнение (10.3) есть результат применения первого закона термодинамики к химической реакции при р, 7 =сопз1. Одновременно это уравнение выражает закон Гесса — тепловой эффект реакции не зависит от пути перехода действительно, изменение энтальпии — параметра состояния — определяется только ее значениями в начальном и конечном состояниях. Например, тепловые эффекты реакций горения углерода в одну стадию (С СОг) и в две стадии (С СО- -СОг) равны между собой. [c.238]

Научно-исследовательскими институтами и конструкторскими бюро велись новые теоретические разработки в области теплотехники. В 1948 г.на основе проведенных в ЦКТИ исследований А. Н. Ложкин публикует труд о трансформаторах тепла. В том же году разрабатывается теория непрерывных процессов и методов расчета диффузионных процессов (А. Н. Планов-ский, В. В. Кафаров и др.). В 1949 г. выходит в свет монография о горении углерода [16]. [c.46]

Шлак образуется за счёт соединений FeO. SiO, и Mn0.,Si02. Начало второго периода характеризуется повышенной (в результате указанных реакций) температурой ванны начинается горение углерода. К началу этого периода шлак обогащается Si02, а содерм а-ние в нём FeO снижается. Через 5, 10 и 15 мин. от начала продувки количество SiOa соответственно составляет 41, 49 и 50%, а количество FeO — 51,43, 420/q. [c.186]

Во второй период продувки происходит максимальное развитие реакций в металле FeO -f С = Fe -4- СО — 35 ООО кал, а в рабочей полости конвертора, где протекает догорание СО в СО2, по реакции 2 СО О2 = 2 СО2 + - -136440 кал. Она резко повышае температуру в конверторе, ускоряя горение углерода. В результате энергичного горения окиси углерода количество кислорода, попадающего в металл, оказывается недостаточным, и начинается восстановление железа углеродом из закиси железа в металле и шлаке по реакции FeO -f С = Fe 4- СО — 35000 кал. Температура металла падает, замедляется горенне углерода, что приводит к уменьшению количества выделяющихся газов и снижению пламени. Во время снижения температуры начинают окисляться остатки кремния и марганца, Это снова вызывает повышение температуры ванны, возобновляется горение углерода и рост пламени. Таких подъёмов пламени может быть в течение плавки от 1 до 3, в зависимости от состава и температуры чугуна. Этим заканчивается второй период продувки. [c.186]

Итак, добавление связующего в стеклообразный материал, с одной стороны, увеличивает вязкость расплава, а с другой — снижает эффективный коэффициент теплопроводности. Оба этих фактора при прочих равных условиях должны приводить к увеличению доли газифицировавшего вещества в общем уносе массы или к уменьшению роли расплавленной пленки (см. гл. 8). На рис. 9-16 приведены результаты сравнения характеристик разрушения стеклопластиков на фенолформальде-гидном связующем и однородного кварцевого стекла при следующих параметрах набегающего потока температуре торможения 4000 К, давлении 10= Па, тепловом потоке о=4550 кВт/м . Видно, что важнейшими характеристиками стеклопластика являются содержание смолы фсм и ее коксовое число. При их увеличении возрастает не только эффективная вязкость расплава, но и количество тепла, поглощенного фильтрующими газообразными продуктами разложения смолы. Температура на поверхности стеклопластика оказывается выше, чем у стекла, из-за увеличения вязкости расплава (в данном случае тепловой эффект поверхностного горения углерода не учитывался, а доля испарения в уносе массы не превышала 0,1). [c.270]

Кислород топлива вместе с кислородом воздуха используется для горения углерода, водорода и серы. Азот топлива в горении не участвует и переходит в свободном состоянии в продукты сгорания. Сера входит в состав как горючей массы топлива, так и золового балласта. К первой принадлежит органическая горючая сера Sop, связанная с кислородом, водородом и углеродом топлива в сложных органических соединениях, а также колчеданная сера S (пирит FeaS). Органическая и колчеданная сера окисляются при горении топлива и выделяют тепло. Эта часть серы называется летучей (горючей) серой и обозначается Зл. К золе относится сульфатная сера S , входящая в состав солей серной кислоты ( aS04, FeS04 и т. п.). Количество сульфатной серы в углях и сланцах обычно не превышает 0,1%, поэтому в топливных таблицах данная величина не приводится. [c.49]

В интервале температур 500—700° скорость горения углерода по реакции (231) возрастает, причем для молодых (рис. 181, кривая 1) то плив быстрее, чем для старых (рис. 181, кривая 3). При дальнейшем увеличении температуры скорость горения продолжает возрастать, но значительно медленнее, находясь в зависимости от скорости воздуха в слое. [c.340]

Г1р 5 значений т<] эта функция возрастает, причем наиболее сильно это возрастание происходит при т = 0 (горение углерода в СО). Практически это означает, что при работе на обогащенном дутье при постоянном расходе углерода отношение количества газов в фурменной зоне к количеству дутья будет больше. Чем при работе- на обычном воздухе. Применительно к окислительной зоне, расположенной в слое (окислительный и нейтральный режимы) переход на обогащенное дутье связан с со-кращениеМ-тОлщины этой зоны за счет увеличения температуры. При нейтральном режиме слоевого процесса необходимо считаться с большой возможностью возникновения вссстановительной зоны, вследствие чего должны быть приняты необходимые меры в отношении подбора топлива. Из приведенных выше соображений следует, что в фурменной зоне печи, работающей при восстанови- [c.356]

Л. Н. Хитри н, Сб. Горение углерода . Изд. Энергетического инсти- [c.411]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...