Отданное количество тепла

Отданное количество тепла [c.308]

Поскольку в рассматриваемом идеальном цикле при конденсации пара (переход из состояния 4 в состояние 1) все тепло отдается при постоянной температуре То, отданное количество тепла аналогично можно записать так [c.244]

Отсюда следует, что отношение взятого или отданного количества тепла к соответствующей температуре есть величина постоянная. [c.196]

В отличие от [Л. 217] здесь в знаменателе записано располагаемое тепло, которое определено не как количество тепла, отданное греющей средой при ее охлаждении до температуры окружающей среды, а как максимальное количество тепла, которое может быть отнято в идеальном противоточном теплообменнике с бесконечно большой поверхностью. Это физически более обоснованно, так как в теплообменнике в пределе может иметь место лишь следующее равенство [c.365]

Рассмотрим охлаждение равномерно прогретого круглого цилиндра большой длины радиусом г в среде с меньшей постоянной температурой. Коэффициент теплоотдачи от поверхности цилиндра к среде не меняется во времени. Физические величины с, р и А, материала цилиндра не зависят от температуры и считаются известными. Необходимо определить температуру поверхности, температуру на оси цилиндра и количество тепла, отданное цилиндром в окружающую среду, для любого момента времени. [c.393]

Как следует из выражения (8-21), количество тепла, отданного излучением, прямо пропорционально степени черноты поверхности полупроводника. Таким образом, увеличение излучательной способности полупроводникового устройства позволяет значительно интенсифицировать охлаждение. [c.242]

Предположение о том, что внутри сосуда температура однородна, означает, что скорость выравнивания температур очень велика, так что основное термическое сопротивление оказывает тонкий слой газа у поверхности сосуда. В результате количество тепло ы, отданной стенкам сосуда, можно записать в виде [c.270]

Очевидно, что количество тепла, отданное паром, равно количеству тепла, воспринятому водой, т. е. (пл. 4-6-8-9-4) X Х(1 —ai) = а Х(пл. 6-0-7-8-6). [c.190]

Количество тепла принято обозначать через Q, причем тепло, полученное, т. е. поглощенное данным телом, считается положительным, а тепло, отданное телом, — отрицательным. В качестве единицы количества тепла принята единица энергии Международной системы единиц — джоуль, а также килокалория (1 /скал=4,1868 10 дж). [c.8]

Величина Q2 согласно второму началу термодинамики не может равняться нулю. Если цикл совершается по часовой стрелке, то согласно принятому нами ранее правилу знаков для тепла и работы по отношению к рабочему телу L >0 Qi>0 и соответственно Q2<0. Чтобы убедиться в этом, допустим, что Q,2>0- В этом случае от нижнего источника тепла отнимается тепло Q2. Вместе с теплом Qi, полученным от верхнего источника тепла, общее количество тепла, отданное обоими источниками тепла и преобразованное н работу, составит Qi-bQ2=/ . Превратив эту работу в тепло при температуре Ti и передав его верхнему источнику тепла, мы придем в итоге к следующему результату от [c.61]

Количество тепла, отданное за это время источником тепла с температурой Ti, будет равно нулю, так как по предположению [c.64]

Из этого соотношения следует, что температура тела во столько раз больше стандартной температуры, во сколько раз количество тепла, полученное от этого тела в цикле Карно, больше количества тепла, отданного стандартному теплоотдатчику если за температуру последнего принята температура 1 градус, то температура тела будет равна Q/Q градусов. [c.67]

Сопоставим теперь формулу (3-7) с выражением для термического к. п. д. цикла Карно, в котором рабочим телом является идеальный газ. Согласно 2-7 количества тепла Qi и Q , полученного и отданного идеальным газом на изотермических участках 1—2 и 3—4 цикла, равняются [c.68]

Имея в виду, что количество тепла Q, полученное вторым телом, равно количеству тепла, отданному первым телом, аналогичным образом найдем изменение энтропии второго, менее нагретого тела [c.76]

Полезная работа теплового двигателя равняется (без учета механических потерь на валу двигателя и в передающем механизме) разности подведенного к рабочему телу и отданного им теплоприемнику (т. е. окружающей среде) количеств тепла qi и qi, где меньше q на величину потерь вследствие несовершенства процесса горения и утечек тепла в окружающую среду. [c.347]

Тепловой баланс между количеством тепла, отданным ядром бикалориметра, н воспринимаемым окру-л<ающей средой термостата (печи), выражается соотношением [c.126]

На диаграмме s—T (рис. 32-4), где изображен регенеративный цикл, площадь с 4"—4 —Ь —с пропорциональна количеству тепла, отданному уходящими продуктами сгорания топлива для нагревания сжатого воздуха при понижении температуры уходящих газов от Т до Г". Если пренебречь потерями в регенераторе, то количество тепла, расходуемое на нагревание воздуха, будет равно количеству тепла, отдаваемому уходящими газами при их охлаждении. В этом случае площадь [c.373]

Часовое количество тепла Q, отданное газообразными продуктами сгорания, равно их массе В/ , умноженной на среднюю массовую теплоемкость и на перепад температур [c.147]

При установившемся тепловом состоянии количество тепла, переданное от горячей жидкости к стенке, равно количеству тепла, переданному через стенку, и количеству тепла, отданному от стенки к холодной жидкости. Следовательно, для теплового потока q можно написать три выражения [c.182]

При установившемся тепловом состоянии системы количество тепла, отданное горячей и воспринятое холодной средой, одно и то же. Следовательно, можно написать [c.187]

Не углубляясь в термодинамические тонкости, напомним, что рабочие циклы любых тепловых машин можно представить в виде графиков в координатах Т—S (температура— энтропия). Как известно, площадь, находящаяся под верхними линиями циклов на этих графиках, представляет собой полное количество тепла, полученное рабочим телом, а площадь под нижними линиями — тепло, отданное рабочим телом холодильнику. Таким образом, величина полезной работы пропорциональна в каком-то масштабе заштрихованной площади между верхними и нижними линиями, а к.п.д. равно отношению площадей под этими линиями. Поскольку верхняя температура для любой конструкции ограничивается жаропрочностью имеющихся материалов, а нижняя не может быть ниже температуры холодильника, т. е. окружающего воздуха или охлаждающей воды, то вполне естественно сравнивать между собой циклы, протекающие в одинаковых температурных интервалах. Достаточно бегло взглянуть на упомянутые графики, чтобы убедиться в преимуществе цикла Карно перед любым другим циклом. [c.271]

Количество тепла, отданного продуктами сгорания в газоходе пароперегревателя [c.351]

Количество тепла, отданного слоем и факелом в топке, определяется по уравнению [c.356]

Двигатели внутреннего сгорания щироко применяются в автомобильном, водном, железнодорожном и воздушном транспорте, а также в стационарных энергетических и других установках. Широкое применение этих двигателей объясняется их компактностью, малым весом, простотой в эксплуатации и главным образом высоким к. п. д. Действительно, из (7. Па) известно, что тем большую работу отданного количества тепла можно получить, чем выше температура рабочего агента при прочих одинаковых условиях. В существующих теплосиловых установках самой высокой температурой является, как известно, температура горения. Но любое тело (воздух, пар и др.), предназначенное выполнять роль рабочего агента, перед расширением может быть нагрето до температуры, значительно меньшей температуры горения топлива. В котельных установках получение из воды пара и перегрев его производят продуктами горения, имеющими температуру горения. Как ни высок бывает перегрев пара, но температура его все же в 2 раза и более ниже температуры газообразных продуктов горения топлива. Поэтому, для повышения термического к.п.д. газообразные продукты горег ния используют как рабочий агент. В этом случае неизбежно приходится осуществлять процесс горения в цилиндрах двигателя, почему такие двигатели и получили название двигателей внутреннего сгорания. [c.155]

Определение температуры как физической величины, являющейся одной из фундаментальных в термодинамике, непосредственно связано с упомянутыми выше основными законами термодинамики. Обычно, исходя из первого закона тер-]лодинамики и используя формулировку Кельвина для второго закона, доказывают, что для обратимой тепловой машины, работающей по циклу Карно между температурами 01 и 02, отношение количества тепла Оь поглощенного при более высокой температуре 0ь к количеству тепла Оъ отданного при более низкой температуре 02, просто пропорционально отношению двух одинаковых функций от каждой из этих двух температур [c.17]

Для изображения равновесных состояний и квазистатических процессов систем с постоянным числом частиц можно с тем же успехом использовать плоскость ТЗ. На этой плоскости простой геометрический смысл получает количество тепла, отданного системой в течение процесса. По формуле (5.6) при бесконечно малом изменении энтропии тело отдает тепло АН = - с1 = - Т сГУ, и эта величина есть площадь полоски, заштрихованной на рис.5.4, если понимать ее опять с тем же условием о знаках. Полное же количество теплоты, отданное телом, например, в процессе 1а2, показанном на этом рисунке, по величине и по знаку равно площади 1а252 5 под линией, изображающей процесс. В данном случае эта площадь отрицательна, и это значит, что на самом деле система тепло получает. [c.106]

Количество тепла, отданного телом, как и совершенная над ним работа, тоже зависит не только от начального и конечного состояний, но и от пути перехода между ними. Тепло же, отданное в течение кругового процесса, равно площади соответствующего цикла, например, площади фигуры 1а2б1, показанной на рис.5.4. [c.106]

Можно было бы предположить, например, что при теплообмене между двумя телами с различными температурами тепло может переходить как ст тела с больщей температурой к телу с меньшей температурой, так и наоборот от тела с меньшей температурой к телу с большей температурой. Единственное ограничение, налагаемое первым началом термодинамики на этот процесс, заключается в требовании равенства количеств тепла, отданного первым и полученного вторым телом (при условии, что при этом не производится полезной внешней работы). [c.56]

Работа, производимая тепловым двигателем за один цикл, по своей абсолютной величине согласно первому началу термодинамики [см. уравнения (2-6) и (2-7)] будет независимо от того, обратимы или необратимы процессы в двигателе, равна разности между абсолютным значением количества тепла Qil, отданного рабочему телу теплоотдатчи-ком, и абсолютным значением количества тепла IQ2I, полученного от рабочего тела теплоприемника, т. е. [c.60]

Количество тепла отданного рабочим телом теплоприемнику, в цикле abed равняется [c.342]

Количество тепла, отданное ртут- 264,5-10 [c.90]

QnoT — количество тепла, отданное аппаратом в окружающую среду (потери). [c.162]

При любом изотермически-изохори-ческом процессе, протекающем в систе.ме без совершения работы над внешним объектом, количество отданного системой тепла AQ равно согласно первому закону термодинамики изменению внутренней энергии и системы, т. е. [c.55]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...