Основной закон распределения

Формула (9. 2) выражает основной закон распределения удельных давлений вдоль дуги соприкасания колодки и шкива. Таким образом, распределение удельных давлений происходит по синусоиде, причем от размеров тормозной системы этот закон не зависит. На рис. 9. 1, а показано распределение удельных давлений по дуге соприкасания для рассматриваемого случая. [c.313]

Окончательному анализу данных должна предшествовать фильтрация всех данных в отношении их соответствия решаемой задаче, точности и полноты. Чтобы убедиться в правильности вычисленных параметров обслуживаемости, необходимо определить основной закон распределения данных. Затем можно выработать удовлетворительные критерии и с их помощью произвести правильную оценку оперативных условий обслуживания. [c.88]

Рассмотрим несколько примеров обработки статистических данных о ресурсах деталей и нагрузочных режимах с использованием в основном законов распределения, приведенных в табл. 1.7. [c.16]

Показатели надежности яля основных законов распределения [c.300]

Основные законы распределения тока вдоль линии [c.241]

Зная, что одновременно должны удовлетворяться оба основных закона распределения воды по сети, расчет ее можно производить тремя способами. [c.175]

ОСНОВНОЙ ЗАКОН РАСПРЕДЕЛЕНИЯ ПОГРЕШНОСТЕЙ [c.9]

Для удобства практических расчетов ориентировочные значения коэффициентов i и ki подсчитаны и для основных законов распределения погрешностей. Следует отметить, что коэффициенты Ог и ki во многих случаях трудно определить с необходимой надежностью. [c.248]

Значения коэффициентов К/ и а1 для основных законов распределения производственных погрешностей [c.711]

Основной закон распределения. [c.49]

Очевидно, что введенное таким образом поле вероятностей удовлетворяет всем необходимым требованиям. Устанавливаемый им закон распределения случайного вектора х1,х2,..., Х2е) мы будем называть основным законом распределения системы (при Е = а). [c.49]

Введенное нами понятие основного закона распределения позволяет, таким образом, прежде всего установить для знакомых уже понятий, связанных с образованием фазовых средних, удобную вероятностную терминологию. Вместе с тем оно, как мы увидим далее, позволит нам для решения целого ряда основных задач статистической механики воспользоваться широко и детально разработанным аналитическим аппаратом теории вероятностей. [c.50]

Пусть данная система С имеет компоненту С, с динамическими координатами (ж1,ж2,..., Хг) (дополнительная компонента 6 2, с динамическими координатами ж +1,. .., Х2з)- Основной закон распределения, который мы приняли для системы О, т. е. для многомерной случайной величины (ж1,..., Ж2<,), однозначно определяет собой по известным правилам теории вероятностей закон распределения для любой группы этих динамических переменных в пространстве соответствующего числа измерений. В частности, совокупность переменных (ж1, Ж2,..., Хг) (г < 2з) или, как мы будем ради краткости говорить, компонента 6 1, получает определенный закон распределения в пространстве г измерений, которое совпадает, конечно, с ее фазовым пространством. Этот закон распределения мы теперь найдем. [c.50]

Мы видели (гл. IV, 14), что в случае первой идеализации основной закон распределения, которому подчинена система С, определяется следующим образом точка Р фазового пространства Г системы С, изображающая собой состояние этой системы, всегда находится на поверхности и распределена по ней с поверхностной плотностью [c.75]

Эту вторую идеализированную картину называют обычно системой в термостате (т. е. сосуде, поддерживаемом при постоянной температуре) единая и не меняющаяся с течением времени температура здесь устанавливается именно в силу предположенного свободного энергетического взаимодействия между системой С и ее окружением. Следуя Гиббсу, основной закон распределения (63), соответствующий первой идеализации, называют микроканоническим распределением, а закон (64), соответствующий второй идеализации, — каноническим распределением. Основное различие между этими двумя распределениями заключается в том, что закон (63) дает распределение на поверхности Е , в то время как закон (64) устанавливает распределение во всем фазовом пространстве Г. [c.75]

Подходы же к решению задач о распределении потока соответственно поперек сечения (в полочных аппаратах) и вдоль канала (в радиальных или боковых аппаратах и коллекторных системах) получаются принципиально различными, эти вопросы для обоих классов аппаратов могут рассматриваться совершенно раздельно. Настоящая монография посвящена главным образом изложению основных законов движения, результа- [c.8]

Основные расчетные формулы 56 4. Законы распределения скоростей 66 5. Экспериментальная проверка расчетных формул 74 [c.349]

При поперечном изгибе тонкостенного стержня в его сечениях преобладающими остаются нормальные напряжения а, и ими в основном определяется прочность стержня. Однако здесь в отличие от бруса сплошного сечения существенное значение приобретают величина и законы распределения касательных напряжений. [c.333]

Таким образом, основными ограничениями для применения вероятностных методов являются допущения о симметричности полей допусков и нормальном законе распределения технологических погрешностей. При выполнении этих условий то> ность расчетов вероятностным методом по сравнению с экспериментальными данными удовлетворительна. [c.233]

Блок обработки дефектов представляет собой блок программ, состоящий из двух основных разделов, — статистической и математической обработки дефектов. Блок позволяет проводить первичную обработку дефектов после завершения внутритрубной УЗД. В блоке статистической обработки дефекты сортируются по видам, анализируется их взаимосвязь, определяются участки трубопровода с наибольшим количеством дефектов. Математическая обработка предусматривает расчет распределений по видам дефектов, подготовку данных для проведения факторного и регрессионного анализов, а также решение специальных задач (подбор закона распределения параметров дефектов на участках трубопровода, недоступных для внутритрубной дефектоскопии, решение регрессионных уравнений и других). [c.104]

Как уже указано, можно рассчитать взаимные направления электронов и рассеянных лучей, необходимые для классического объяснения явления Комптона при помощи эффекта Допплера. С другой стороны, можно вычислить это распределение направлений электронов и фотонов по теории упругих столкновений. Э-ги две точки зрения приводят к разным результатам. Упомянутые опыты свидетельствуют в пользу квантовой теории явления, так что объяснение его с помощью аспекта Допплера следует признать неудовлетворительным. Таким образом, явление Комптона, подобно основным законам фотоэффекта, говорит в пользу представления о фотонах. [c.656]

Тепловые колебания атомов в твердых телах сводятся в основном к колебаниям с малой амплитудой, которые они совершают около средних положений равновесия. Однако кинетическая энергия атомов вследствие их взаимодействия с соседними атомами не остается постоянной. Даже в том случае, когда средняя кинетическая энергия атомов мала, согласно максвелловскому закону распределения скоростей, в кристалле всегда найдется некоторое число атомов, кинетическая энергия которых достаточно велика. Такой атом может сорваться со своего равновесного положения и, преодолев потенциальный барьер, созданный окружающими его атомами, перейти в некоторое новое свободное положение равновесия. При этом атом теряет избыточную энергию, отдавая ее атомам кристаллической решетки. Через некоторое время атом снова может набрать достаточную энергию, чтобы вырваться из нового окружения и перейти в соседнее. Такие перемещения атомов, обусловленные тепловым движением, и составляют основу диффузионных процессов в твердых телах. [c.198]

Теория теплоемкости. Согласно закону Дюлонга и Пти, установленному еще в 1811 г., молярная теплоемкость тел равна 25 Дж/К и не зависит от температуры. Известно, что этот закон является приближенным, особенно значительные отклонения от него наблюдаются в области низких температур. Теория теплоемкости, развитая на основе распределения Максвелла— Больцмана, давала хорошее совпадение с экспериментом лишь в области комнатных температур. Основной причиной этого служило то, что она опиралась на классический закон равномерного распределения энергии по степеням свободы. Формула Планка (108) представляла собой новый закон распределения энергии. [c.160]

Следует отметить, что универсальный закон распределения скорости выведен в предположении, что в основной части турбулентного пограничного слоя коэффициент молекулярной вязкости мал по сравнению с турбулентным коэффициентом вязкости. Такое допущение оправдано лишь при очень больших числах Рейнольдса, поэтому универсальный закон распределения скорости следует рассматривать как асимптотический закон для очень больших чисел Рейнольдса. Опыты, проведенные при [c.321]

Это уравнение выражает гидростатический закон распределения давления и называется основным уравнением гидростатики. [c.26]

Закон распределения давл< ния найдем, пользуясь основным дифференциальным уравнением гидростатики. [c.48]

Только при этих условиях, строго говоря, решение (а) является точным. Но из принципа Сен-Венана следует, что решение (а) будет справедливо для точек основной части бруса, достаточно удаленных, от его торцов, и в том случае, когда поверхностные силы на торцах, приводящиеся к моментам М, имеют любой другой закон распределения. [c.87]

Перейдем к подробному описанию течений в пределах каждой из зон сопротивления. Основными вопросами, которые нас будут интересовать, являются закон распределения скоростей и закон сопротивления при разных режимах течения. Знание этих законов необходимо, в конечном счете, для того, чтобы обоснованно перейти к одномерной модели потока в трубах и на основе последней построить инженерные методы гидродинамических расчетов. [c.152]

Основной прикладной задачей расчета пограничного слоя является нахождение закона распределения скоростей в слое и касательных напряжений на твердой поверхности. Знание скоростей необходимо для решения вопросов теплопередачи, определения точки отрыва и решения прикладных (например, конструкторских) задач. Касательными напряжениями на стенке определяется сила трения, развивающаяся на ней. При отыскании за- [c.332]

Перейдем к подробному описанию течений в пределах каждой из зон сопротивления. Основными вопросами, которые нас будут интересовать, являются закон распределения скоростей и закон сопротивления при разных режимах течения. [c.163]

Получаемые таким путем формулы не вполне удовлетворительны, так как хотя и дают хорошее соответствие экспериментам для турбулентного ядра течения, но не удовлетворяют некоторым естественным условиям (например, равенству нулю градиента скорости на оси трубы). Усилия многих исследователей были направлены поэтому на уточнение полуэмпирических теорий, в первую очередь путем учета молекулярной вязкости в турбулентном ядре. В этом направлении достигнуты определенные успехи. В частности, получены достаточно удобные расчетные зависимости для коэффициентов сопротивления, применимые в широком диапазоне изменения параметров. Тем не менее не потеряли своего значения и основные результаты основоположников полуэмпирических теорий, поскольку ими были установлены фундаментальные закономерности течения в трубах. Одной из таких фундаментальных закономерностей является логарифмический закон распределения скоростей турбулентного потока в круглой цилиндрической трубе, к обоснованию которого мы и перейдем. [c.169]

Основной прикладной задачей расчета пограничного слоя является отыскание закона распределения скоростей в слое и касательных напряжений на твердой поверхности. Знание скоростей необходимо для решения вопросов теплопередачи, определения точки отрыва и решения прикладных (например, конструкторских) задач. Касательными напряжениями на стенке определяется величина силы трения, развивающаяся на ней. При отыскании закона распределения скоростей и касательных напряжений нельзя обойтись без определения толщины пограничного слоя б. [c.365]

При медленно изменяющемся движении, которое главным образом и рассматривается в гидравлике, распределение давлений в живых сечениях потока подчиняется основному закону гидростатики (см. 22, стр. 67). [c.78]

Основной, ставшей уже классической, является следующая. Система предполагается идеальной, т.е. если речь идет о сжатом стержне, ось его строго прямолинейна, силы приложены центрально. Если рассматривают цилиндрическую оболочку, то также считают, что она имеет совершенную форму и нагрузка не отступает от предписанных законов распределения. [c.508]

Так как звезда излучает энергию в окружающее пространство, то при равновесии внутри звезды должны быть источники энергии. Природа этих источников энергии и их распределение внутри звезды в настоящее время ещё не вполне ясны. Однако исследование равновесия звёзд при различных законах распределения источников энергии показывает, что распределение давлений и плотности внутри звезды и, в частности, их значение в центре звезды зависят слабо от закона распределения источников энергии. Расчёты показывают, что если принять распределение источников равномерным по всей массе звезды или принять, что то же количество энергии выделяется в одной точке — в центре звёзды, то характеристики состояния получаются близкими. К этому можно ещё добавить, что количество выделенной энергии за счёт физикохимических процессов очень чувствительно зависит от температуры. В центре звезды температура наибольшая, поэтому основная часть энергии выделяется вблизи центра звезды. Как показывают расчёты, это положение должно хорошо оправдываться в действительности ). [c.286]

Уравнение (1.26) называется основным уравнением гидростатики оно выражает закон распределения гидростатического давления в покоящейся жидкости. [c.39]

Сопоставление этого распределения с распределениями р (uk) и р (х[) может служить в качестве иллюстрации (на примере дискретной схематизации) механизма возникновения одного из основных законов распределения суммы независимых случайных слагаемых — закона Гаусса (см. ниже, п. 3.10). Внешний вид кривой, интерполирующей дискретное распределение р (Vk), уже довольно близок (рис. 2.7, в) к кривой закона Гаусса. Композиция двух законов распределения р Vk) была бы еще ближе к этой кривой и т. д. Аналогичное явление имеет место и при компонировании распределений непрерывных величин, к которым относится и распределение по закону Гаусса. [c.49]

Формула (12) выражает основной закон распределения прочностных свойств изотропных стеклопластмасс. Преобразуя зависимость [12], получим [c.28]

Номинальная передаваемая мощность N Зквт п = об мин. Определить р, приняв основные размеры муфты по таблице, приведенной в предыдущей задаче, а закон распределения давлений — по задаче 15.7. [c.246]

При закрутке на входе по закону твердого тела турбулентность является существенно анизотропной наибольшее значение имеет радиальная составляющая, наименьшее — поперечная [37]. По длине трубы вследствие уменьшения интенсивности закрутки продольные и поперечные пульсации в периферийной области постепенно возрастают до 5—7%, а в приосевой уменьшаются до 6—10%. Радиальная составляющая 8 при затухании закрутки также уменьшается. Относительное значение ту] улентной энергии, равное отношению энергий пульсационного и осредненно-го движений, максимально в приосевой области и может достигать 0,04—0,06, что значительно больше, чем при осевом течении в трубах [197]. На рис. 3.11,5 приведены также данные, характеризующие радиальное распределение турбулентного напряжения трения Основной особенностью распределения является смена знака его абсолютного значения, что обусловлено наличием областей активного и пассивного воздействия центробежных массовых сил на структуру течения. По мере затухания закрутки касательные напряжения у стенки уменьшаются, а в приосевой области увеличиваются. Одновременно радиус нулевого значения смещается к оси. [c.116]

Основным способом оптимизации является изменение толщины пористой стенки и ее проницаемости - вбпизи лобовой точки толщина минимальна, а проницаемость - максимальна. Выбор оптимальных распределений толщины и проницаемости стенки обычно осуществляется методом последовательных приближений на основе решения всей замкнутой системы уравнений тепломассопереноса. На рис. 3.24 показан пример двухмерного распределения давления, массового расхода охладителя и температуры матрицы в такой стенке [ 29, 30]. Охладитель (вода) полностью испаряется на внешней поверхности, а ее температура равна температуре насыщения охладителя и изменяется в соответствии с заданным законом распределения внешнего давления. Наружная поверхность имеет форму полусферы, сопряженной с конусом, внутренняя — полусферы, сопряженной с цилиндром. Проницаемость матрицы уменьшается в направлении от лобовой точки по экспоненте. Для таких условий расход охладителя вблизи лобовой точки остается почти постоянным, ниже изобары 035 он монотонно падает. Увеличением толщины стенки с одновременным уменьшением ее проницаемости удается скомпенсировать резкое падение давления вдоль внешней поверхности. Оптимальное сочетание толщины и проницаемости стенки достигается только для фиксированных внешних условий. [c.76]

Исходя из уравнения (ХИЛ4) Прандтль нашел закон распределения скоростей по живому течению трубы. Из опытов известно, что при турбулентном дв1жении основной перепад скорости происходит в узкой области, расположенной у самой стенки. Для этой области Прандтль принимает два допущения [c.182]

Сначала рассмотрим двухслойную модель, т.е. уравнения (3.7) и (3.9), причем для уравнения (3.9) граничные условия примем при у = Л (у = 1). Распределение скоростей в вязком подслое описывается уравнением (2.21). Однако, поскольку толщина вязкого подслоя существенно меньше радиуса потока, то, согласно современным представлениям /135, 144, 222, 261/, в пределах вязкого подслоя распределение скоростей линеаризуется, т.е. касательное напряжение считается постоянным и равным касательному напряжению на стенке трубы. Это условие при приближенных расчетах, которые присущи полуэмпирическим теориям пристенной турбулентности, особого влияния на конечные резулыаты не оказывает, тем более что и в основном турбулентном потоке касательное напряжение нередко принимается постоянным. В действительности, как следует из уравнения равновесия сил, действующих на выделенный объем потока, касательное напряжение является величиной переменной и подчиняется линейному закону. Ф. Г. Галимзянов /33 - 56/ использовал линейный закон распределения скоростей в пределах вязкого подслоя. [c.64]

В тех случаях, когда в основном потоке принимается условие постоянства касательного напряжения, линейный закон распределения скоростей в вязком подслое дает результаты, соответствующие многочисленным экспериментам. При этом полученные выражения являются очень простыми и легко поддаются анмизу. [c.64]

Неравномерность чувствительности по площадке ПЛЭ в основном обусловлена дефектами технологичес кого процесса производства и имеет случайный характер. Поэтому учет неравномерности при моделировании ПЛЭ затруднен отсутствием статистических данных для конкретных типов ПЛЭ, и чувствительность ППЭ обычно принимают постоянной по всей чувствительной площадке. С днако данная модель позволяет разработчику ОЭП задать закон распределения чувствительности по площадке ПЛЭ. В этом случае необходимо связать параметры ПЛЭ с неравномерной пространственной чувствительностью с паспортными данными на ПЛЭ, не учитывающими эту неравномерность [c.66]

Различие между ламинарным и турбулентным режимами наблюдается и в законе распределения скоростей в поперечном сече-нип. В ламинарном потоке устанавливается иараболи1 еский закон пзменения скоростей, прн котором средняя скорость потока W = 0,5w . При турбулентном режиме кривая распределения скоростей напоминает усеченную параболу, причем основное изменение скорости происходит в пределах ла.мииарного подслоя, [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...