Универсальные законы распределения скоростей

Величина к, согласно результатам измерений, является универсальной постоянной турбулентного течения и равна 0,4. Вторая постоянная i зависит от свойств обтекаемой поверхности. Универсальный закон распределения скоростей (115), выведенный для течения вдоль плоской стенки, оказывается справедливым и при течении жидкости в круглой трубе. На рис. 6.16 проведено сравнение результатов расчета по формуле ( 115) при [c.321]

Следует отметить, что универсальный закон распределения скорости выведен в предположении, что в основной части турбулентного пограничного слоя коэффициент молекулярной вязкости мал по сравнению с турбулентным коэффициентом вязкости. Такое допущение оправдано лишь при очень больших числах Рейнольдса, поэтому универсальный закон распределения скорости следует рассматривать как асимптотический закон для очень больших чисел Рейнольдса. Опыты, проведенные при [c.321]

Универсальные законы распределения скорости [c.77]

Универсальный закон распределения скоростей в такой форме был предложен Л. Прандтлем и Т. Карманом /186/. В полуэмпирической теории пристенной турбулентности установлено, что универсальный закон распределения скорости, или пристеночный закон турбулентности, является логарифмическим и имеет вид/124, 135, 173, 261/ [c.77]

Таким образом, универсальное распределение скоростей турбулентного движения, описанное уравнением (3.53), принадлежит не одному конкретно взятому потоку, а характеризует множество обезличенных потоков. В этом заключается универсальность закона распределения скорости. [c.81]

Таким образом, универсальный закон распределения скорости турбулентного движения в гидравлически г.ладких трубах может быть выражен через различные масштабы скорости. При этом полученные соотношения независимо от принятого масштаба являются равнозначными. Однако, в современной теории пристенной турбулентности практикуется универсальный закон распределения скоростей, выраженный через динамическую скорость физически более обоснованным является универсальный закон, выраженный через базовый масштаб [c.83]

Универсальный закон распределения скорости (7.72) можно получить из формулы Прандтля (7.67) с учетом (7.68) [c.134]

Универсальный закон распределения скорости (24.64) можно получить из формулы Прандтля (24.61) с учетом (24.62) [c.281]

Равенство (5.5) указывает на существование универсального закона распределения скоростей в трубах. [c.155]

Опыты по измерению распределения скоростей в трубах при турбулентном движении, произведённые при всевозможных значениях числа Рейнольдса, очень хорошо подтверждают справедливость существования подобного универсального закона распределения скоростей, независимого от числа Рейнольдса (рис. 23). Ещё в 1858 г. Дарси ) предложил [c.155]

Рис. 23. Опытное подтверждение универсального закона распределения скоростей вблизи оси трубы.

С расчетной точки зрения в ряде случаев бывает удобным заменить универсальный закон распределения скоростей в турбулентном потоке простым степенным выражением типа [c.161]

В расчетах был использован универсальный закон распределения скоростей [c.364]

На основании опытных данных для гидравлически гладких труб х=0,4, р=О.И, и универсальный закон распределения скоростей для очень больших Re принимает вид [c.175]

УНИВЕРСАЛЬНЫЕ ЗАКОНЫ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ СКОРОСТЕЙ [c.46]

В турбулентном стабилизированном потоке вблизи гладкой плоской стенки или в гладкой цилиндрической трубе справедлив универсальный закон распределения скоростей [c.46]

Рис. 1.42. Универсальный закон распределения скоростей в трубе, плоском канале

Строго говоря, логарифмический профиль скоростей следует рассматривать как некоторый факт, выражающий существование универсального закона распределения скоростей ф(т1) при обтекании окрестности непроницаемой пластины турбулентным неограниченным изотермическим потоком несжимаемой жидкости. Во всех остальных случаях имеют место другие распределения скоростей. [c.183]

Формула (VII-82) составляет содержание универсального закона распределения скоростей, справедливого как для течения вдоль пластины (течение в канале), так и для течения в круглой-трубе. [c.158]

Сопоставляя кривую универсального закона распределения скорости (VI1-82) с экспериментальной кривой распределения скорости в гладкой трубе, можно показать, что при [c.171]

Следовательно, универсальный закон распределения скоростей в гладких трубах с учетом экспериментально найденных постоянных в (Vri-82) можно представить в форме [c.171]

Рис. УП-14. Универсальный закон распределения скорости жидкости по сечению трубы [88]

Рис. 100. Универсальный закон распределения скоростей

Рис. 101. Универсальный закон распределения скоростей при логарифмическом масштабе вдоль оси х

Таким образом, для шероховатых труб универсальный закон распределения скоростей по сечению (универсальный как для всех степеней шероховатости, так и для всех чисел Рейнольдса) имеет вид [c.518]

Как закон турбулентного трения Кармана [уравнение (19.19)], так и закон Прандтля [уравнение (19.7)] позволяют очень просто вывести универсальный закон распределения скоростей в канале с плоскими стенками. Этот закон может быть распространен также на трубы с круглым поперечным сечением. Поясним его, так как в следующих главах он будет играть фундаментальную роль. [c.529]

Пристеночный закон скоростей по Прандтлю. Аналогичный универсальный закон распределения скоростей можно вывести из формулы Прандтля (19.7). Такой вывод позволяет одновременно выявить те соотношения, которые имеют место в непосредственной близости от стенок и которые были исключены из предыдущего рассмотрения. Пусть мы имеем турбулентное течение вдоль гладкой плоской стенки. Обозначим через у расстояние от стенки и через и у) распределение скоростей. Примем, что вблизи стенки длина пути перемешивания пропорциональна расстоянию у от стенки, т. е. [c.530]

Рис. 19.2. Универсальный закон распределения скоростей для турбулентного течения в канале. По Карману и Прандтлю [ ], [ ]. Кривая (1) соответствует формуле (19.28), кривая (2)—формуле (19.21) у — расстояние от стенки.

Универсальный закон распределения скоростей (19.33), выведенный здесь для течения вдоль плоской стенки (течение в канале), имеет фундаментальное значение также для течения в круглой трубе. Это течение мы рассмотрим [c.532]

Еще раз подчеркнем, что универсальные законы распределения скоростей выражаемые формулами (19.21) и (19.27) [или (19.33)], выведены для такого турбулентного течения, в котором, за исключением тонкого слоя в непосредственной близости от стенок, учитывается только турбулентное касательное напряжение, ламинарное же трение в расчет не принимается. Такое допущение оправдывается лишь при сравнительно больших числах Рейнольдса. С этой точки зрения универсальные законы распределения скоростей, особенно закон (19.33), следует рассматривать как асимптотические законы для [c.533]

Универсальные законы распределения скоростей для очень больших чисел Рейнольдса [c.542]

Толщина ияакого подслоя, , 40 ГМВА S. УНИВЕРСАЛЬНА ЗАКОНЫ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ СКОРОСТЕЙ, . 40 [c.85]

Логарифмический универсальный закон распределения скоростей, не зависящий от числа Re, можно апроксимировать для различных интервалов значений Re степенным законом [c.689]

Строго говоря, логарифмический профиль скоростей следует рассматривать как некоторый экспериментальный факт, выражающий существование универсального закона распределения скоростей Ф (т ) при обтекании непроницаемой. пластины турбулентным неогра- [c.162]

В Л. 75] получено распределение касательного напряжения также для общего случая, когда коэффициент трения изменяется по поверхности стенки. Используя универсальный закон распределения скорости для определения касательного напряжения на стенке и выражая распределение средней скорости через профиль дефекта скорости, Д. А. Спенс получил дифференциальное уравнение для местного коэффициента трения в виде [c.388]

I соответствует действительности. На стенках где у = к, уравнение (19.21) дает бесконечно большую скорость. Причина этого заключается в пренебрежении молекулярным, а также тур-булентным кажущимся трением. Вблизи стенки это допущение не выполняется. Здесь турбулентный пограничный слой смыкается с ламинарным подслоем. Этот вопрос требует особого исследования, и к нему мы вернемся позже. Поэтому пока мы исключим из нашего рассмотрения небольшие области нэпосредстзенно около середины канала и непосредственно около стенок. Уравнение (19.21) особенно примечательно тем, что оно не содержит в явной форме ни шероховатости, ни числа Рейнольдса ). Универсальный закон распределения скоростей (19.21) можно сформулировать следующим образом кривые распределения скоростей по ширине канала, полученные для любых чисел Рейнольдса и для любых шероховатостей, можно привести в совпадение, если разности скоростей г шах — и, сделанные безразмерными путем деления на и о/к, отложить в виде ординат на абсциссах у/к. Сравнение этого закона, который применим также для круглых труб, с экспериментальными результатами будет дано в 3 главы XX. [c.530]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...