Затягивания область

Затухающие колебания 13, 14 Затягивания область 252 [c.295]

ЛР1 говорить об автономных системах, то такие физические понятия, как автоколебания, мягкое и жесткое возбуждение автоколебаний, Затягивание и т.д. получили теперь твердую математическую основу в виде предельных циклов, теории бифуркаций, областей устойчивости в большом и т.д. Если говорить о неавтономных системах, то такие физические понятия как феррорезонанс, захватывание разных видов, получили математическую основу в теории периодических решений и их бифуркаций, а ряд других физических понятий, например, резонанс второго рода, асинхронное возбуждение и т.д. были вновь выдвинуты, отправляясь от математической теории [189]. [c.344]

При чисто ламинарном отрыве точка перехода лежит ниже по течению относительно точки прилипания, а при отрыве промежуточного типа место перехода располагается между точками отрыва и прилипания. Таким образом, положение точки перехода решающим образом влияет на характер отрыва пограничного слоя. Его нарастание зависит от интенсивности положительного градиента давления, а распределение давления определяется простыми волнами сжатия и скачком уплотнения, обусловленными утолщением пограничного слоя. На равновесие между этими двумя процессами может оказать воздействие изменение режима теплопередачи. Если охлаждать стенку выще области взаимодействия, то это вызовет повышение плотности и снижение вязкости газа. Большая плотность обусловливает возрастание количества движения газа и затягивание срыва. Этому же способствует и уменьшение вязкости. [c.102]

Рис. 7.14. Области отсоса энергии, гашения колебаний и затягивания.

Рассмотрим теперь поведение автоколебательной системы с двумя степенями свободы при изменении парциальной частоты первого контура. При частоте VJ< V2 в системе существует гармоническое колебание с частотой 1, близкой к v . При увеличении VI система входит в область, где возможно существование колебаний как частоты 2, так и частоты 2. Эта область носит название области затягивания частоты. В области затягивания режим генерации зависит от предыстории. Если система вошла в нее со стороны малых VI (см. рис. 7.12), то в ней будут существовать колебания с частотой 2 и амплитудой А . При дальнейшем увеличении VI система при VI = VII скачком перейдет в режим генерации колебаний с частотой 2 и амплитудой А . Если система входит в область затягивания со стороны больших V2, то в ней происходят колебания с частотой 2 и амплитудой А. . Переход в режим ( ц Л ) наступает при Vl2, значительно меньшей VJJ. Частоты VJl и v 2, определяющие границы области затягивания, можно найти из условий нарушения устойчивости соответствующих колебаний. Различаются частотные и амплитудные условия устойчивости. Частотные условия устойчивости нарушаются при частотах, на которых кривая = /(v1) имеет вертикальную касательную. Амплитудная неустойчивость возникает при нарушении условий (7.5.7) или (7.5.9). Пусть при некоторой частоте VI в системе выполняются условия (7.5.6) и (7.5.7). При увеличении VI частота также увеличивается и приближается к V2. При этом правая часть (7.5.6) растет и Ах уменьшается. Что касается правой части (7.5.7), то она уменьшается, а левая часть (7.5.7) растет. Наконец, при некотором V, неравенство (7.5.7) изменит знак. Вклад энергии на частоте а станет больше потерь [c.276]

Зависимость амплитуд колебании и Лг от парциальной частоты VI приведена на рис. 7.15. Соотношение амплитуд на границе области затягивания v = Vll можно найти из (7.5.7) и (7.5.8). Устанавливающаяся после скачка амплитуда А в У 2 раз больше амплитуды A , существовавшей в системе до скачка. Соответственно при Vl = Vl. получим Л = /2 4 . [c.277]

При связи, незначительно превышающей критическую, область затягивания ограничивается частотной неустойчивостью. При достаточно большой связи между контурами область затягивания ограничивается условиями амплитудной устойчивости. При самовозбуждении системы внутри области затягивания устанавливающийся режим зависит от начальных условий в системе. [c.277]

Проведенный выше анализ показывает, что под влиянием резонансной нагрузки автоколебательная система может в определенной области частот изменить свою частоту и амплитуду, вообще прекратить колебания (режим гашения) или попасть в режим скачкообразного изменения амплитуды и частоты. Поэтому при использовании резонансной нагрузки необходимо принимать меры для уменьшения ее обратного влияния на автоколебательную систему. Одним из примеров системы с резонансной нагрузкой является генератор, связанный с контуром волномера. Для правильного измерения генерируемой частоты необходимо, чтобы связь между контурами генератора и волномера была достаточно мала (режим отсоса энергии). Явления затягивания и гашений, наступающие при сильной связи, в этом случае снижают точность определения частоты. Однако явление затягивания может быть использовано для стабилизации частоты автоколебаний. Для этого в качестве дополнительного контура в систему включают контур с высокой добротностью. В радиодиапазоне обычно применяется кварцевый резонатор, а в диапазоне СВЧ — высокодобротный объемный резонатор. При малом 63 область затягивания увеличивается. В этой области значительные вариации парциальной частоты контура генератора сопровождаются малыми изменениями генерируемой частоты. На рис. 7.12 жирными линиями изображены области стабилизации частоты при затягивании. [c.277]

При использовании явления затягивания для стабилизации частоты необходимо удовлетворить двум условиям, а именно а) диапазон изменения парциальной частоты генератора должен быть значительно меньше области стабилизации б) после включения системы генератор должен быть настроен на соответствующую ветвь стабильной частоты. [c.278]

Это уравнение для данной частоты со,. совпадает с уравнением частот для автоколебательной системы, нагруженной дополнительным контуром с парциальной частотой <о (см. (7.4.7)). При связи, большей критической, т. е. при сса > 4fi (0 , вблизи частоты со имеет место явление затягивания. Струна обладает бесконечным числом собственных частот u j, и явление затягивания будет возникать вблизи любой из частот со (s = l, 2,. ..). Зависимость частоты рассматриваемой сложной системы от настройки генератора ur имеет вид, изображенный на рис. 10.19. Так как величина критической связи (см. 7.4) зависит от частоты, то при достаточно высоких частотах связь станет меньше критической и области затягивания исчезнут. [c.345]

Следовательно, если искать решение уравнения (14.13) в виде y — As n(iit, то возможно получение трех различных амплитуд при одной и той же частоте (о. Возможность возникновения нескольких периодических режимов при одной и той же вынуждающей силе составляет характерную особенность нелинейных систем. На рис. 50, а показана зависимость амплитуды А от частоты со, или амплитудно-частотная характеристика, для случая, когда коэффициент жесткости увеличивается при увеличении силы. Пунктиром показана скелетная кривая — график зависимости между частотой и амплитудой свободных колебаний. Сравнение полученной амплитудно-частотной характеристики с резонансной кривой при линейном упругом звене (см. рис. 48,а) показывает, что нелинейность упругого звена приводит к возникновению колебаний с большой амплитудой при частотах вынуждающей силы, превышающих собственную частоту (затягивание резонанса в область высоких частот). [c.118]

При мягкой характеристике упругого звена наклон скелетной кривой и амплитудно-частотной характеристики направлен к оси Л (рис. 71,6), что приводит к затягиванию резонанса в область низких частот. При учете трения в кинематических парах амплитуда колебаний при резонансе имеет конечную величину, и обе ветви амплитудно-частотной характеристики смыкаются (рис. 71, в). [c.241]

С проблемой наружной коррозии экранов особенно часто приходится сталкиваться при сжигании антрацитового штыба — АШ. Вследствие низкой реакционной способности этого топлива происходит затягивание процесса его воспламенения и горения. Часто имеет место на-брос факела на экраны топочной камеры. В пристенной области образуется восстановительная атмосфера. Положение усугубляется при неравномерной раздаче пыли [c.35]

Пузырьковое кипение чистых фреонов на горизонтальной трубе. Кривые зависимости а=/ q) для фреонов в области пузырькового кипения могут быть разделены на три области (рис. 1). При переходе от свободного движения к кипению и обратно наблюдается гистерезис, что отмечалось в работах [13, 15, 18, 22, 23, 31 и др.]. В [17] на основании экспериментальных данных предложена формула для температурного перепада, соответствующего возникновению кипения при постепенном увеличении Ai от 0° С, в [1, 29] — для теплового потока отвечающего прекращению кипения при постепенном уменьшении q от q , соответствующего развитому кипению. В [24] наблюдалось затягивание начала кипения Ф-12 до А<=20° С при —32° С (р=0.92) и до А<=3.5° С при < —10° С (р=4.2), в [31] - для Ф-21 А =24°С при < =20° С (р = 1.53). [c.212]

Магнитное поле взаимодействует лишь с пульсационным движением, воздействуя непосредственно только на поперечные пульсации V и w. На продольные пульсации скорости и поле действует косвенно через механизм корреляции между продольными и поперечными пульсациями. Так как иоле гасит пульсации скорости, переносимые потоком из области вне магнитного поля, и препятствует появлению новых, то при увеличении числа На происходит затягивание ламинарного режима течения. Последующий переход к турбулентному режиму течения происходит так же, как при течении в отсутствие поля в гладкой трубе — скачком, практически сразу по всему сечению трубы. [c.68]

Ограничение режима нередко считают необходимым из-за затягивания факела в область ширмового пароперегревателя и конвективного газохода. Само по себе это опасение неосновательно. Объективным доказательством неприемлемости затягивания факела могут служить повышение температуры металла ширм или конвективного пакета, недопустимое перераспределение тепла между элементами парогенератора, шлакование, рост потерь с ростом q , <73, и т. п. Ограничение режима вне учета этих факторов может свидетельствовать лишь об осторожности экспериментатора, но никак не о мотивированности его действий. [c.19]

Магнитное поле гасит пульсации скорости, переносимые потоком из области вне поля и препятствует появлению новых, т.е. при увеличении числа На происходит затягивание ламинарного режима течения критическое число Рейнольдса при наличии поля Re кр На возрастает и согласно [94] вычисляется по соотношению [c.54]

В работе [Н.26] описано экспериментальное исследование динамического срыва. Были измерены нагрузки на плоском профиле в процессе его движения при линейном возрастании угла атаки с течением времени. Для углов атаки, значительно превышающих ass, получены весьма большие значения коэффициентов подъемной силы и, момента при возникшем переходном процессе. В условиях динамического срыва разрежение на передней кромке исчезало одновременно с перемещением области разрежения назад по верхней поверхности профиля. Характер таких возмущений давления указывает на то, что при динамическом срыве с передней кромки профиля сходит слой поперечных вихрей. Возникновение в переходном процессе весьма большой подъемной силы является результатом возмущения давления, вызванного вихрями, и затягивания срыва. Большой пикирующий момент, возникающий в переходном процессе, вызван разрежением, перемещающимся назад по верхней поверхности профиля. При малых скоростях увеличения угла атаки созданная вихрями нагрузка невелика, так что нестационар-ность проявляется в возрастании максимальной подъемной силы вследствие затягивания срыва. Как видно на рис. 16.6, измеренные значения максимальных коэффициентов подъемной силы [c.810]

Метод Бури, так же как и изложенное в настоящем параграфе его обобщение, заслуживают справедливой критики из-за существующей ограниченности их применения, о чем уже ранее говорилось. Однако эта ограниченность связана не с неудачным выбором параметров /, ж Н, как об этом пишут некоторые авторы, а с тем фактом, что, вообще, количество параметров, учитывающих влияние формы кривой распределения скорости на внешней границе слоя — мы их называем формпараметрами ,—в случае турбулентного пограничного слоя должно быть значительно большим, чем в ламинарном слое, так как в силу турбулентного затягивания отрыва диффузорный участок с тормозящим поток обратным перепадом давлений имеет в турбулентном пограничном сдое большую протяженность, чем в ламинарном. Это обстоятельство сильно снижает доверие к результатам расчетов в области отрыва пограничного слоя. [c.614]

Наличие нелинейной муфты создает особенности в работе агрегата при динамических режимах, в частности затягивание резонанса в область высоких частот, возможность возникновения колебаний с частотой в целое число раз меньшей, чем частота возбуждающего момента. Уравнение движения системы с нелинейной муфтой имеет точное решение лишь в отдельных случаях. При расчетах таких систем большое значение имеет зависимость частоты k от амплитуды при свободных колебаниях. Эта зависимость в графической форме носит название скелетной кривой. Виды скелетных кривых для некоторых нелинейных зависимостей вместе с формулами, связывающими частоту с амплитудой, даны в табл. III.2. Для построения скелетных кривых обычно пользуются приближенными способами [15]. При этом заранее предполагают (например, на основании эксперимента) существование дифференциального уравнения движения и форму его периодического решения. При гармонической линеаризации считают, что режим колебаний близок к гармоническому. Решение в общем случае получаем в виде (р = фо + Ф os (и + а). Частота свободных колебаний (скелетная кривая) может быть найдена из приближенных формул [c.61]

Затягивание горения газа в область дымоходов, особенно ори сжигании низкокалорийных газов, может быть устранено повышением температуры и скорости их горения путем сжигания беспламенным методом в удлиненных наружу туннелях при помощи устройства форкамер (см. рис. 97), исиользования шамотных горок и т. п. [c.219]

Для контроля за горением необходимо постоянное наблюдение за полнотой горения газа по цвету пламени и по окраске дыма в трубе, который должен быть бесцветным, прозрачным. Дымление особенно возможно при затягивании горящих газов в область газоходов котла. [c.219]

Сложность рассматриваемой задачи состоит в том, что решение проблемы коррекции связано с необходимостью точного определения фактических параметров движения во время полета. В свою очередь точность определения фактической орбиты зависит при данном составе 13. точности измеряемых параметров от расположения измерительного интервала на орбите и его протяженности. Затягивание фазы измерений приводит, как правило, к смещению точек коррекции в область меньшей эффективности. [c.314]

Специальная проблема пограничного слоя на пористой поверхности с подачей или отсосом сквозь нее жидкости или газа зародилась уже давно в связи главным образом с такими задачами управления пограничным слоем, как уменьшение. сопротивления трения, увеличение коэффициента максимальной подъемной силы и некоторыми другими, в частности, устойчивостью и управляемостью самолета. Эти эффекты достигались обычно за счет затягивания ламинарного участка пограничного слоя или, наоборот, искусственной турбулизации его. Обзор результатов, достигнутых в этой области, мон<но, например, найти в последнем (пятом) издании упомянутой выше (стр. 509) монографии Г. Шлихтинга. В последнее время применительно к водным потокам предлагаются методы уменьшения сопротивления обтекаемых тел в каналах при помощи ввода в поток специальных полимерных примесей (в очень малой концентрации) либо мелких пузырей воздуха (газа). [c.544]

С проблемой наружной коррозии экранов часто приходится сталкиваться при сжигании антрацитового штыба — АШ. Из-за низкой реакционной способности этого топлива происходит затягивание процесса его воспламенения и горения. Имеет место наброс факела на экраны топочной камеры. В пристенной области образуется восстановительная атмосфера. Положение усугубляется при неравномерной подаче пыли по горелкам и повышенных присосах воздуха в топку, когда через горелки воздуха вынужденно подается меньше, чем необходимо для полного сгорания топлива. [c.211]

При затягивании факела в область пароперегревателя требуется наладка топочного режима [c.381]

I направлен к оси А (рис. 50,6), что приводит к затягиванию ре-знанса в область низких частот. При учете трения в кинематиче-спх парах амплитуда колебаний при резонансе имеет конечную гличину и обе ветви амплитудно-частотной характеристики смы-аются (рис. 50, в). [c.119]

В заключение отметим, что две рассмотренные модели, описывающие влияние ОДА, синтезируются. Модель, предложенная в [130], не позволяет объяснить того экспериментального факта что рассеяние луча лазера на образовавшихся частицах влаги появляется при введении в поток ОДА до скачка конденсации. Действительно, как было показано выше, присутствие в расширяющемся потоке присадок ОДА в силу экранного эффекта приводит к затягиванию процесса спонтанной конденсации, перемещению зоны максимальной скорости ядрообразования в область больших переохлаждений потока. Вторая модель [126] объясняет появление диспергированной фазы до зоны спонтанной конденсации и причины смещения конденсационного скачка против потока. [c.300]

Неудовлетворительный топочный режим, с большим избытком воздуха (что ведет к увеличению объемов и скоростей дымовых газов), чрез-мерно высоким расположением факела в топке, затягиванием горения в область пароперегревателя, а также общим снижением экономичности (к.п.д.) котлоагрегата, что при той же производительности котла вызывает необходи- [c.127]

Сравнение работы котлоагрегатов с пылеканцентраторами и без них было проведено на ТЭС Йеллоурис (Австралия). Разница температур в ядре горения достигала 250°С, что объясняется более высокой влажностью Ц7р=66% австралийского бурого угля, а также более высоким общим уровнем температур из-за наличия зажигательных поясов в районе горелок. В целом испытания показали, что топка при разделении продуктов сушки работает гораздо более устойчиво, особенно при пониженных нагрузках и ухудшения качества топлива. В то же время выброс большого (24%) количества пыли, включающей в себя грубые частицы, в верхнюю область топки, несомненно, приводил к затягиванию процесса горения. [c.180]

Наиболее частыми причинами чрезмерно высокой температуры пара являются зксплуатационные причины. Например, перевод котла на сжигание топлива ухудшенного качества с повышенной влажностью или зольностью пл[1 на другой вид топлива с более низкой теплотворной способностью приводит к перераспределению тепловосприя-тия между радиационной и конвективной поверхностями нагрева. При выполнении перегревателя конвективным это приводит к повышению температуры пара. Такое же влияние оказывают неудовлетворительный топочный режим с большим избытком воздуха ( что ведет к увеличению объехмов и скоростей дымовых газов) чрезмерно высокое распределение факела в топке затягивание горящего факела в конвективный пучок н продолжение горения в области пароперегревателя загрязнение и шлакование поверхностей нагрева котла, расположенных до пароперегревателя снижение температуры питательной воды. [c.157]

Затягивание по частоте заключается в том, что выход на интенсивные виброударные режимы в областях двузначгюсти выполняется увеличением частоты возбуждения для систем с жестким анизохронизмом (см. рис. 6.5.29, о 6.5.30) и уменьшением частоты для систем с мягким анизохронизмом (см. рис. 6.5.29, б). [c.388]

Далее, если мы деформируем мягкую сталь за предел текучести и затем перед обратным нагружением дадим ей отдохнуть , мы обнаружим, что предел текучести повысится, и тем больше, чем продолжительнее отдых . Это явление старения, о котором мы говорили выше. Старение в этом смысле слова можно ускорить нагреванием до небольших температур, примерно до 300° С, но не выше, при этом эффект Баушингера исчезает. В этом состоит явление отжига стали, упрочненной за счет деформации. Оно может быть объяснено тем, что внутренние поверхности разрыва затягиваются, и термин старение здесь не совсем подходит. Разрыв происходит вследствие того, что расстояния между атомами по обе стороны от поверхности увеличиваются настолько, что они выходят за пределы действия сил атомного притяжения. Благодаря же тепловой энергии тела каждый атом находится в состоянии постоянных колебаний, амплитуда которых определяется температурой. Если амплитуда колебаний достаточно велика, то атом по одну сторону от поверхности разрыва может войти в область притяжения атома по другую сторону поверхности и произойдет соединение по поверхности разрыва. Таким образом, разрывы затягиваются. Этот процесс будет происходить и при обычной температуре (хотя и более медленно), поскольку колебания будут другой амплитуды, но статистически они будут распределены около некоторого среднего значения, и время от времени какая-либо необычно большая амплитуда будет осуществлять связь, и будет происходить местное затягивание разрыва. Когда же температура поднимается выше 300° С, колебания становятся настолько сильными, что они не только затягивают разрывы, но атомы при этом перестраиваются в более устойчивую кристаллическую решетку. В этом состоит процесс рекристаллизации кристаллы увеличиваются в размерах, и предел текучести понижается вплоть до полного исчезновения упрочнения. Происходит отжиг упрочнившейся стали. [c.337]

Правильнее говорить не о затягивании отрыва, а о влиян1ш вращения на воздух в области отрыва, приводящем к росту коэффициента подъемной силы. (Келдыш В. В., Инж. журнал, т. III, вып. 1, 1963.).— Прим. ред. [c.200]

Применительцо к радиотехническим системам первый и второй случаи синхронизации были впервые последовательно рассмотрены на относительно простых примерах из области радиотехники в трудах Л. И. Мандельштама, А. А. Андронова и А. А. Витта (1930—1939) и их сотрудников (в указанных работах использовались соответственно термины затягивание и захватывание ). В дальнейшем появилось огромное количество работ, посвященных изучению указанных явлений. [c.111]

Изложенный в предыдущем параграфе простой эмпирический прием, оказавшийся пригодным для расчета сопротивления трения в турбулентном пограничном слое на пластине с характерными для нее гладкими профилями скоростей в сечениях слоя, станет недостаточным при появлении нового фактора — обратного перепада давления. При одном взгляде на семейство кривых, показанное на рис. 260, можно сразу заметить характерное для диффузорного участка пограничного слоя возникновение на профилях скорости перегибов, все более и более ярко выраженных при приближении к точке отрыва. Отрыв турбулентного пограничного слоя располагается гораздо ииже по потоку от начала диффузорной области — точки минимума давления, — чем отрыв ламинарного пограничного слоя. Физически это объясняется тем, что турбулентное трение между отдельными и-сидкими слоями внутри пограничного слоя значительно интенсивнее, чем трение в ламинарном пограничном слое при прочих равных условиях это усиливает увлечетю внешним потоком пристеночной жидкости и приводит к затягиванию отрыва. Аналогичным объяснением служит большая заполненность турбулентных профилей скорости по сравнению с урезанными ламинарными профилями, что имеет следствием перераспределение кинетической энергии в сторону ее увеличения в пристеночных слоях и является причиной затягивания отрыва. Ламинарный пограничный слой, как правило, отрывается в небольшом по сравнению с турбулентным слоем удалении от точки минимума давления. Большая продольная протяженность диффузионной области турбулентного пограничного слоя и сравнительно с ламинарным слоем значительное удаление точки отрыва от точки минимума давления служит одной из причин трудности теоретического предсказания расположения точки отрыва иа поверхности тела. [c.764]

Нельзя допускать работу топки со значительным химическим и механическим недожогом и затягивание процесса горения в область конвективных газоходов. Необходимо разработать и осуществить местные мероприятия по регуляр- [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...