Трение кинетическое

В гл. II было отмечено, что переход теряемой на трение кинетической энергии в тепловую является столь быстротекущим про- [c.171]

При отсутствии сил трения кинетический момент постоянен [c.76]

Из УБЭ следует, что в пренебрежении работой сил трения, кинетической энергией, гравитационными, электрическими и магнитными воздействиями изменение энтальпий в контрольном объеме равно отрицательному по знаку тепловому потоку, направленному внутрь контрольного объема. [c.93]

При равномерном движении, возможном только в цилиндрических каналах, глубина постоянна вдоль потока. Вся энергия, которую жидкость получает за счет работы сил тяжести, расходуется на преодоление сил трения. Кинетическая энергия потока по его длине при этом не меняется. Глубина, при которой в цилиндрическом [c.179]

При движении дощечки сила трения направлена против скорости движения, действие ее связано с переходом кинетической энергии в тепло так как скорость определяет направление смещения тела, то смещение и сила направлены в разные стороны и, следовательно, работа силы трения отрицательна. Значит, энергия переходит от тела, на которое действует сила трения. Кинетическая энергия уменьшается всегда, когда на тело действует только сила трения. [c.137]

Переход от статического трения (коэффициент трения покоя) к трению кинетическому происходит обычно скачкообразно. Вследствие упругости контакта двух тел, скользяш,их одно относительно другого, возникают резкие изменения (скачки) силы трения, объясняемые периодически повторяющимися процессами возникновения и последующего исчезновения упругих напряжений (релаксационные колебания). Эти скачки возникают только в том случае, если сила трения покоя превышает силу трения при установившемся движении. Величина скачков (амплитуда релаксационных колебаний) определяется интенсивностью роста силы трения покоя при увеличении времени неподвижного контакта при совместном движении соприкасающихся тел, а также интенсивностью увеличения силы трения скольжения с увеличением скорости относительного движения. В ряде случаев эти колебания отрицательно влияют на процесс торможения, нарушая нормальную работу всей машины. [c.337]

Самым распространенным тормозом является колодочный, при котором затормаживание колес происходит за счет прижатия тормозных колодок к вращающимся бандажам или специальным дискам, насаженным на оси колесных пар. В этом случае источником тормозной силы является возникающее между ними трение. Кинетическая энергия поезда при торможении превращается в тепловую и рассеивается в окружающую среду. В условиях все возрастающих скоростей движения и веса поездов для их остановки на более коротком расстоянии требуются значительные тормозные силы. Например, для остановки грузового поезда массой 3500 т на расстоянии 800 м. следующего со скоростью 70 км/ч, необходима тормозная сила около 900 тс. От величины тормозной силы зависит эффективность (мощность) тормозов чем эффективнее тормоза, тем меньше тормозной путь, т. е. расстояние, проходимое поездом от начала торможения до полной его остановки, и тем большее время можно следовать поезду по перегону с максимальной скоростью, т. е. повышается средняя скорость следования поезда по перегону, повышается безопасность движения, увеличивается пропускная способность железных дорог. [c.240]

Коэффициент трения (кинетический)/в общем случае является [c.156]

Фторопласт-4 отличается низким коэффициентом треиия, который, однако, может значительно возрасти при увеличении скорости на поверхности трения. Кинетический коэффициент трения стали по фторопласту-4 равен 0,04, но после 100 проходов он достигает значения 0,08. Коэффициент треиия фторопласта-4 по фторопласту-4 имеет низкое значение только при малой скорости скольжения, соответствующей 0,66 м/мин. [c.71]

Двойной знак у работы стоит в силу того, что кинетическая энергия в зависимости от значений величин Uo и и может быть положительной и отрицательной. Далее в уравнении (14.6) выделим отдельно работу А . с производственных сопротивлений, работу А. сил трения и других непроизводственных сопротивлений и работу А с. г сил тяжести звеньев (см. 40). [c.307]

В реальных условиях в результате трения и завихрений при течении потока часть кинетической энергии направленного движения молекул превращается в энергию неупорядоченного движения молекул, что повышает энтальпию рабочего тела за соплом, уменьшает располагаемый теплоперепад и скорость потока [c.168]

Вычисление энергии, рассеянной при трении, требует подробных знаний механизма процесса и лел<ит вне области термодинамики. Термодинамический анализ главным образом направлен на вычисление максимальной механической работы, совершенной процессом. Максимальная механическая работа получается в результате обратимого процесса, для которого F = 0. При незначительных изменениях кинетической и потенциальной энергии уравнение (1-12) превращается в следующее выражение для максимальной или обратимой механической работы [c.40]

Задача XI—32. Для аварийной остановки поездов в тупиках применяют двухцилиндровый гидравлический тормоз, в котором кинетическая энергия поезда поглощается работой жидкостного трения при перетекании воды через малое отверстие в поршне. [c.330]

Наличие сил трения делает адиабатный процесс необратимым. Кинетическая энергия потока, затраченная на преодоление сил трения, переходит в теплоту, которая воспринимается газом и увеличивает энтальпию рабочего тела при выходе из канала. [c.212]

Газ, протекая через отверстие, приходит в вихревое движение. Часть его кинетической энергии затрачивается на образование этих вихрей и превращается в теплоту. Кроме того, в теплоту превращается и работа, затраченная на преодоление сопротивлений (трение). Вся эта теплота воспринимается газом, в результате чего температура его изменяется и может как уменьшаться, так и увеличиваться. [c.218]

Затраченная работа I на получение 1 кг сжатого газа (без учета трения) при условии, что все процессы обратимы и приращение кинетической энергии газа отсутствует, может быть представлена [c.246]

Расширение газа в проточной части турбины сопровождается потерями на трение о стенки сопел, лопаток и на завихрения потока, в результате чего часть кинетической энергии рабочего тела [c.281]

Течение в закрученных потоках существенно необратимо, причем необратимость увеличивается с ростом интенсивности закрутки. Часть запаса полной энтальпии, имеющейся у газа на входе в закручивающее устройство, расходуется на преодоление трения, другая — на генерацию турбулентных пульсаций и перестройку течения в процессе продвижения по каналу и за его пределами для случая свободно затопленной струи. В [62] вводится параметр v, который предложено называть коэффициентом потока кинетической энергии кольцевого закрученного потока. Такие течения наиболее часто формируются во фронтовых устрой- [c.24]

Рис. 4.3. Гипотеза радиальных потоков энергии т — касательные напряжения трения — поток тепла dE — поток кинетической энергии

Пренебрегая при статическом нагружении изменениями кинетической энергии системы, а также потерями энергии на внутренние трения, изменение температуры, магнитные и электрические явления, которые имеют место при деформации, можно утверждать, что уменьшение потенциальной энергии грузов равно потенциальной энергии деформации, накопленной упругой конструкцией, т. е. [c.386]

Зная запас кинетической энергии То падающего стержня и пренебрегая потерями энергии на местное смятие при ударе, трение [c.638]

В данном случае динамические напряжения не могут быть определены через коэффициент динамичности Ад по приведенной выше методике. Поэтому, решая задачу, будем исходить из того, что вся кинетическая энергия Т, запасенная падающим стержнем до достижения им опор, полностью перейдет в энергию деформации U стержня при его ударе (потерями энергии на смятие в местах контакта стержня с опорами и на трение о среду пренебрегаем), т, е. [c.647]

Действительная скорость истечения всегда меньше теоретической, так как процесс истечения связан с наличием трения. Если обозначить действительную скорость истечения через аУд, то потеря кинетической энергии струи [c.213]

Часть кинетической энергии в результате трения превращается в теплоту, которая при отсутствии теплообмена повышает энтальпию и энтропию рабочего тела, вытекающего из сопла. Поэтому состояние газа или пара в конце действительного процесса истечения в диаграмме 8 изображается точкой, всегда расположенной правее точки, характеризующей конечное состояние рабочего тела в идеальном процессе истечения. [c.214]

Уравнения (54) служат для определения реакции связи N. Из уравнений видно, что при криволинейном движении динамическая реакция в отличие от статической кроме действующих активных сил и вида связи зависит еще от скорости. Эту скорость (если она не задана) можно найти или проинтегрировав уравнение (53), или же, что обычно проще, с помощью теоремы об изменении кинетической энергии точки в уравнение (52 ), выражающее эту теорему для случая связей без трения, реакция N тоже не входит. [c.220]

Если пренебрегать силаи1Г "трения, кинетическая энергия потока при ударе превращается в потенциальную энергию упругой деформации жидкости и трубы [c.224]

При записи уравнения (6.4.24) использовалась система координат, связанная с фронтом термокинетического разрушения, считалось, что Ко, = 0 и 0 = 0, были опущегы пренебрежимо малые члены, характеризующие работу сил сжатия, теплоту трения, кинетическую энергию газообразных продуктов гетерогенных реакций и введен член, учиты- [c.263]

Уменьшение из-за наличия трения кинетической энергии потока на величину S.l = wlj2 оказывается меньшим, чем работа сил трения /,р, так как некоторая часть работы этих сил восстанавливается вновь в кинетическую энергию. [c.225]

Изменение величины коэффициента трения покоя. На фиг. 332 показано изменение величины коэффициента трения покоя по мере изменения давления для различных фрикционных материалов при трении по стальному шкиву, имеющему твердость поверхности трения ЯВ415. При опытах было установлено, что для большинства асбофрикционных материалов величина коэффициента трения покоя выше величины коэффициента тре-ния движения. Разница между величинами коэффициента трения покоя и коэф- 0,1 фициента трения движения при скорости 1—1,5 см/сек обычно составляла 5—10%, но иногда достигала 15—30%. Таким образом, величины тормозных статических моментов значительно превышают величины 0,5 расчетных тормозных моментов, подсчитанные по рекомендованным значениям (J l коэффициента трения движения. Переход от статического трения (коэффициент трения покоя) к трению кинетическому происходит обычно не плавно, а скачкообразно. Вследствие упругости контакта двух тел, скользящих одно относительно другого, возникают скачки при трении, объясняемые периодически повторяющимися процессами возникновения и последующего исчезновения упругих напряжений (релаксационные колебания). Эти скачки возникают только в том случае, если сила трения покоя превышает силу трения при установившемся движении. [c.559]

К этому закону мы дрисоединим добавление, которое, собственно говоря, не принадлежит Амонтону, но практически столь часто применяется и имеет настолько важное значение, что должно быть также отнесено к основным законам внешнего трения. Кинетическое трение при достаточно малых скоростях настолько близко к статическому, что к нему также применима формула (37), причем коэффициент трения р сравнительно мало меняется с изменением скорости . [c.109]

Если соприкасающиеся тела находятся в относительном движении, то имеет место не трение покоя, а трение двиоюения или кинетические трение. [c.215]

Скорость автомашины, движущейся по прямой горизонтальной дороге, возросла от V до 2 за счет увеличения мощности мотора. При этом был пройден путь 5. Вычислить работу, соверщенную мотором на этом перемещении автомашины, если М — масса каждого из четырех колес, М2 — масса кузова, г — радиус колес, f,t — коэффициент трения качения колес о шоссе. Колеса, катящиеся без скольжения, ечитать однородными силощ-иыми дисками. Кинетической энергией всех деталей, кроме колес и кузова, пренебречь. [c.300]

Процесс дросселирования тела всегда связан с потерей располагаемой работы. Действительно, при дросселировании газ не производит полезной работы над внешним объектом работы, а кинетическая энергия газа не меняется, поэтому вся работа расширения газа от давления до давления Рг и работа piVi — P2V2, которую производит окружающая среда при проталкивании газа через дроссель, затрачивается на преодоление сил трения и переходит в теплоту трения [c.224]

Процесс 2 -3 (рис. 19-19) необратим из-за потери теплоты на трение, а процессы 3-4, 4-5, 5-1 и 2-2 необратимы из-за теплообмена при конечной разности температур, но степень необрати-люсти во всех этих процессах в обш,ем случае мала, и в расчетах обычно ее не учитывают. Основная необратимость в паротурбинной установке связана с потерей кинетической энергии на трение пара при его расширении в соплах и на лопатках турбины, поскольку течение пара происходит с большой скоростью. [c.312]

Силой Архимеда /а, силой присоединенных масс fj и силами типа Бассэ можно пренебречь по сравнению с силой трения так же, как можно пренебречь и кинетической энергией пульса-дионного движения несущего газа по сравнению с pjfro в силу Pi/p2" l (см. обсуждение (3.7.8)). [c.216]

Установим изменение кинетической энергии в случае абсолютно неупругого удара при мгновенном нaJюжe[lии связей для точки и системы в отсутствие ударного трения. По теореме об изменении количества движения для точки (рис. 156) имеем [c.532]

Получена чеорема Карно для системы потеря кинетической эиер. ии при абсолютно исупру. ом ударе в случае мгновенного на.ю.жсния eкинетической энергии от 1ютерянных скоростей точек системы. [c.534]

Здесь необходимо отметить, что такая схема энергопотоков внешне соответствует механизму Фултона, где энергоперенос осуществляется в результате прямой передачи кинетической энергии на периферию вследствие вязкого трения. По существу же различия весьма серьезные, так как вязкость в нашем случае является посредником, хотя и необходимым, в цепи энергопревращений. Можно сказать, что она ифает лишь инициирующую роль. [c.133]

Существует характерная степень расширения в вихревой трубе (или относительная доля охлажденного потока) (рис. 4.11), при которой кинетическая энергия вынужденного вихря становится больше исходной. На режимах вращения вынужденного вихря отстает от закона вращения твердого тела — со = onst. Избыточная кинетическая энергия свободного вихря расходуется на трение о стенки (работа внешних поверхностных сил) и на работу внутренних поверхностных сил. При турбулентном течении пульсационное движение непрерывно извлекает энергию из ос-редненного движения. Эта чдсть энергии обеспечивает работу переноса турбулентных молей в поле радиального фадиента статического давления [121, 122]. Если допустить, что под действием турбулентности перемещаются среднестатистические турбулентные моли с массой dm, совершающие элементарные циклы парокомпрессионных холодильных машин, то можно найти работу, затраченную на их реализацию. Объем турбулентного моля и путь его перемещения невелики по сравнению с контрольным объемом П, поэтому изменение температуры при изобарных процессах теплообмена моля с окружающими его частицами незначительно. Это позволяет, не внося существенной погрешности, заменить цикл Брайтона циклом Карно. Тогда работа по охлаждению выделенного контрольного объема П равна сумме элементарных работ турбулентных молей [c.206]

Для частною случая, кот да момен т сопро титтлеттия 7, . пренебрежимо мал, >абога трения в муфте при включении равна кинетической энергии разт оняем1)1Х масс. [c.441]

Смотреть страницы где упоминается термин Трение кинетическое : [c.51] [c.20] [c.308] [c.50] [c.146] [c.228] [c.198] [c.532] [c.533] [c.158] [c.189]

Теория механизмов (1963) -- [ c.305 ]

ПОИСК

Дерягин, член-корр. АН СССР и Н. Н. Захаваева. О влиянии кислорода воздуха на износ смазочной пленки при кинетическом трении

Диаграммы кинетической энергии механизма распределения мощности сил трения по поверхностям

Корректив энергии кинетической i оэффициент гидравлического трения

Коэффициент масштабный для диаграммы кинетического трения

Молекулярная теория трения . Молекулярно-кинетическая теория трения

Молекулярное клиновое (буферное) действие масляной пленки при кинетическом трении

Расчет трения в турбулентном пограничном слое несжимаемой жидкости на основе интегрального уравнения кинетической энергии

Расчет трения на основе интегрального уравнения кинетической энергии

Сушил Кумар Басу, Влияние осциллирования на характеристику кинетического трения

Трение в поступательной кинетической паре

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...