ПОИСК Статьи Чертежи Таблицы Скачки амплитуд из "Особенности процессов многократного рассеяния " Случай 1. Lo является видимым контуром главного многообразия Ландау U стягивания к. [c.78] Так как мы имеем дело с главным многообразием Ландау, отображение 9 к ) имеет TnnSj но по предположению то же можно сказать о 9 (Кд) и, следовательно (см. п. А. П. 3.2), также о щ) и. Обозначим через еГ ° исчезающую клетку, т. е. шар, расположенный в многообразии (хо) (р ) и определенный условием Г 0. [c.78] Таким образом, в случае соответствия имеем Лг-Ло= 5(0 ). [c.79] Случай 2. Ь о — видимый контур пересечения л = П Ьг главных многообразий Ландау стягиваний щ О и Ог— - 0 (расслоенным произведением которых является к О —О). [c.80] Случай 3 и т. д. рассуждения аналогичны. [c.82] Впрочем, полученное уравнение эквивалентно (Ь), если предположить, что выполнено равенство (а) (т. е. если принять гипотезу С для стягивания к). [c.84] Таким образом, гипотеза С для композиции стягиваний V выводится из гипотезы С для его компонент о и у- условии, что мы умеем доказывать (с). [c.84] Соотношение (с) можно тогда в эквивалентных терминах выразить так этот скачок, как справа, так и слева от Ьо равен интегралу поглощения. В этой форме, вероятно, можно было бы вывести (с), и, следовательно, гипотезу С из унитарности 5-матрицы ). [c.85] Это есть в точности уравнение (с) — ключ к гипотезе С. Таким образом, уравнение (с) в окрестности точки эффективного касания эквивалентно свойству отсутствия ветвления вокруг неэффективной части множества Ландау. Принимая во внимание сказанное в предыдуш,ем пункте, мы видим,, что в окрестности точек эффективного касания (Ьд, bQ гипотеза С для эффективной части множества Lq, с одной стороны, и неособый характер ) неэффективной части, с другой стороны, суть два эквивалентных свойства, если допустить, что гипотеза С выполнена для составляющих стягиваний щ и v . [c.86] Теперь мы будем интересоваться двойным скачком (1 —й ) (1 — со )5(0о) и, главным образом, выяснением того, когда этот двойной скачок равен нулю. Можно было бы попытаться использовать результаты предыдущих пунктов относительно аналитичности интеграла Лс, но мы получим значительно более полные результаты путем прямого исследования. [c.87] Мы покажем, что в рассматриваемом случае первая возможность исключается. [c.88] При обходе точек неэффективного перекрещивания двойной скачок равен нулю. [c.89] Следствие. Если стягивания ко и йо несовместимы, то двойной скачок равен нулю. [c.89] Вернуться к основной статье