Формулировка правил

Общая формулировка правила Ленца возникающий в замкнутом контуре индукционный ток имеет такое направление, что созданный им магнитный поток через площадь, ограниченную контуром, стремится компенсировать то изменение магнитного потока, которым вызывается данный ток. [c.188]

Часто встречающаяся система вывода, при которой принимают уравнение изгибающих моментов от единичной силы за линейную функцию, дезориентирует учащихся и, как будет показано ниже, приводит к нерациональному применению правила Верещагина, Естественным следствием из такого вывода является следую щая формулировка ...правило Верещагина для [c.214]

Для flj,, ( , q , Pjr, Р,, и Р- это правило знаков, одинаковое как для левой так и для правой систем координатных осей, изображено на рис. 1.25, где показаны положительные направления отмеченных выше величин. Формулировка правила такова. Составляющие интенсивности распределенной нагрузки и сосредоточенной силы положительны, если направлены в сторону положительных значений на параллельных им осях. [c.49]

Очевидно, что числитель формулы (3.2) должен учитывать число всех пар фотонов, разделенных интервалом to, а не только тех, которые летят непосредственно друг за другом, как в случае измерения в старт-стоп режиме. Чтобы найти такую вероятность мы должны вновь вернуться к бесконечной цепочке уравнений для амплитуд вероятности (2.23), т. е. ко всему набору состояний, представленному на рис. 1.4. Система уравнений для амплитуд вероятности удобна для формулировки правил расцепления бесконечных цепочек, поэтому рассмотрим сначала бесконечную цепочку уравнений для амплитуд вероятности. [c.40]

Формулировка правил ответственная задача, от качества решения которой зависит эффективность поиска оптимума. Однако ее решение с помощью НСМ оказывается проще, чем решение традиционными эвристическими методами. [c.192]

Равенства (30.4), (30.5) и дают формулировку правила фаз Гиббса. [c.156]

Согласно такой формулировке правые части уравнений (8. 7) и (8. 8) между собой равны [c.163]

В основу этого алгоритма положена идея алгоритма киевский веник , действие которого заключается в формулировке правил последовательного сужения множества конкурентоспособных вариантов [15]. Алгоритм представляет собой многошаговый процесс, на каждом шаге которого происходит отбрасывание некоторого множества вариантов Qj, не соответствующих критерию оптимальности. [c.88]

Приводя здесь формулировку правила фаз, дадим более развернутое определение применяемым терминам. [c.62]

Здесь Л/ — предельное число циклов, которое находится из обычных программных испытаний на действие периодических напряжений, составленных из циклов соответствующей конфигурации. Для пояснения на фиг. 2, в показан пример периодического процесса, составленного из двойных циклов. Заметим, что в столь общей формулировке правило суммирования приводится впервые такая формулировка становится возможной благодаря введенному выше разбиению на циклы. [c.306]

Математическая формулировка правил отбора находит физические приложения при определении интенсивности процессов перехода. Именно здесь, при интерпретации или предсказании оптических спектров, можно применить весь предшествующий анализ. Применение методов теории групп к динамике кристаллической решетки иллюстрируется на примерах определения энергии и симметрии колебательных состояний, а также анализа оптических спектров решетки кристаллов, имеющих структуру алмаза (алмаз, кремний, германий), и кристаллов со структурой каменной соли (хлористый натрий). Приводятся примеры задач для совершенных кристаллов й для кристаллов с точечными дефектами. [c.16]

В основу работы положены три леммы, первая из которых является формулировкой правила параллелограмма. Вторая лемма утверждает, что равновесие плоской системы сходящихся сил, расположенных в одной полуплоскости, невозможно. В третьей лемме говорится о том, что если силы лежат в одной плоскости, сходятся в одной точке, но не принадлежат одному полукругу, то каждая сила, продолженная за общую точку (узел), будет проходить между другими силами, то есть будет пересекать угол между какими-то силами. [c.187]

Формулировка правил. Прежде чем излагать диаграммную технику непосредственно для модели Гейзенберга, рассмотрим более простую модель Изинга. Она характеризуется гамильтонианом [c.10]

Общая формулировка правил отбора [c.227]

В выражении (5.21) многоугольник фиг. 5.8г сосчитан дважды. Однако при формулировке правила о том, какие члены должны входить в исправленное выражение для Н 1) и каковы должны быть их знаки, оказывается, что диаграмма фиг. 5.8г не учтена в исправленном выражении для Н 1). [c.166]

В более старых формулировках правила фаз вместо разности (С - В.) используется термин число независимых компонентов . В таких реакциях, как А В -Ь 2С, количества веществ В и С определяются тем, какое количество [c.183]

Реализация Формулировка правил, воплощающих знаний [c.84]

Другая концепция, введенная в анализ явления снижения сопротивления, основана на том факте, что жидкие нити в турбулентном поле течения непрерывно растягиваются. Поскольку известно, что упругие жидкости имеют высокое сопротивление растяжению, это было выдвинуто в качестве возможной причины пониженного уровня интенсивности турбулентности в таких жидкостях. Если попытаться найти количественную формулировку для такого подхода, то вновь приходим к такой же группировке переменных, как в правой части уравнения (7-5.5). Интересно заметить, что подход, основанный на рассмотрении волн сдвига, вводил бы в рассмотрение критерий Elj и, следовательно, согласно уравнению (7-2.29), давал бы несколько иную зависимость от числа Рейнольдса. [c.286]

Формулировка задачи Д относится к классу наиболее общих задач математического программирования, которые, как правило, решаются с помощью ЭВМ. С учетом нелинейного характера уравнений обобщенной модели задачу Д в общем случае можно отнести к классу задач нелинейного программирования. Последние в предположении непустого множества Dz и ограниченности, непрерывности функций Яо и Hj по всем параметрам Z, ...,Zp обязательно имеют хотя бы одно оптимальное решение. [c.78]

Автоматизированное проектирование можно реализовать в САПР принципиально в различных вариантах, отличающихся последовательностью процедур проектирования, формулировкой проектных задач, моделями объектов и методами проектирования. В каждом конкретном случае выбор конечного варианта зависит от ряда обстоятельств уровня формализации, влияния традиционной схемы проектирования, профессионального уровня разработчиков САПР, проектировщиков и др. В то же время конечный вариант оказывает определяющее влияние как на облик САПР, так и на эффективность его функционирования. Поэтому очень важно уметь предварительно моделировать и сравнивать различные варианты построения процесса проектирования в САПР. С этого, как правило, начинается непосредственная разработка САПР. [c.115]

Еще одним важным обстоятельством при формулировке концепции устойчивости конструкций является учет ползучести материала. В связи с этим исследование квазистатических процессов нагружения упругопластических систем с учетом ползучести материала удобно разбить на два этапа, происходящих в обобщенном времени т 1) этап квазистатического процесса нагружения по заданной истории и 2) этап процесса ползучести системы во времени при постоянной внешней нагрузке после остановки процесса нагружения. При этом считается, что на первом этапе ползучесть проявиться не успевает и за параметр прослеживания процесса принимается параметр внешней консервативной нагрузки т = р. На втором этапе процесс протекает во времени, значительно большем, чем требуется для процесса нагружения до заданного уровня. За параметр прослеживания процесса т берется время t. В условиях нормальной температуры с выходом в пластическую стадию деформирования в материалах, как правило, развивается ограниченная ползучесть. В этих условиях правомерна постановка задачи устойчивости на неограниченном интервале времени с определением так называемой длительной критической нагрузки. Кривые 1 на рис. [c.323]

Г. Галилей установил закон свободного падения тел и законы равнопеременного движения дал первую формулировку закона инерции он но праву считается основоположником науки о сопротивлении материалов. [c.5]

Если к материальной точке приложены две или несколько сил, то ускорение, приобретаемое ею под действием равнодействующей этих сил, построенной по правилу параллелограмма, определится как векторная сумма ускорений точки под действием каждой слагаемой силы по отдельности. Это заключение является простым следствием второго закона Ньютона в принятой векторной формулировке (2). При этом используется допущение, что в динамических условиях, так же как и в статических, приложенные к материальной точке силы действуют на нее независимо друг от друга, т. е. наличие одних сил не вызывает изменений в действии других. Это положение составляет содержание принципа независимости действия сил, позволяющего применять в динамике правило параллелограмма сил и все те операции над системами сил, которые были установлены в статике. [c.16]

Необходимо отметить, что второе слагаемое в правой части (46.27) всегда положительно, а амплитуда стоячей волны А не может быть определена из вышеприведенного анализа с математической точки зрения величина Л должна задаваться при формулировке граничных условий. [c.346]

Говорят и так Определим прогиб по правилу Верещагина . Но ведь правило Верещагина—это не способ для определения перемещения, а ра-фо-аналитический прием вычисления интеграла Мора, а значит, и говорить надо Определим прогиб методом Мора, применив правило Верещагина . Конечно, такая формулировка излишне многословна, поэтому можно просто сказать Определим прогиб по методу Мора , не упоминая о правиле Верещагина, тем более, что в техникумах (да и в вузах) почти не встречается задач, в которых требовалось бы вычислять этот интеграл аналитическим способом. Такая сокращенная формулировка все же правильнее, чем приведенная выше. [c.13]

Также формально получается, что Ха=—tI4.№, поэтому иногда формулируют закон парности касательных напряжений так на двух взаимно перпендикулярных площадках, проходящих через данную точку, касательные напряжения равны по абсолютному значению и противоположны по знаку. Считаем, что эта формулировка неудовлетворительна. Во-первых, мы уже говорили об условности знака касательного напряжения. Например, в теории упругости принято так называемое правило внещней [c.74]

Далее надо сказать, что в силу закона парности касательных напряжений из девяти компонентов напряжений независимы лишь шесть, так как Хху = Хух Ху2 = Ггу Хгх — Ххг (может быть, полезно напомнить формулировку закона парности). Надо подчеркнуть, что речь идет о равенстве не полных касательных напряжений, а только их составляющих, перпендикулярных ребру пересечения двух взаимно перпендикулярных площадок. Не следует говорить о том, что парные касательные напряжения противоположны или одинаковы по знаку, так как это зависит от принятого правила знаков достаточно подчеркнуть, что парные касательные напряжения направлены оба или к ребру, или от ребра пересечения площадок. [c.154]

Остановимся теперь на некоторой разновидности смешанных (контактных) задач теории упругости. Как уже отмечалось, при их формулировке предполагается, что разбиение поверхности на участки, где выполняются разные краевые условия, заранее известно. Однако возможен и более общий случай. Вообще говоря, контактная задача (в физическом смысле) ставится как задача о воздействии жесткого тела на упругое. Как правило, начальный контакт происходит в одной точке и лишь при дальнейшем сближении контактирующих тел образуется площадка контакта, которая, вообще говоря, увеличивается в размерах. При этом, естественно, вводится имеющее физический смысл ограничение напряжения вдоль контура, ограничивающего [c.248]

В этой аксиоме содержится формулировка правила векторного сложения сил. Собственно говоря, эта аксиома внутренне содержится в основной математической формулировке второго закона Ньютона, так как этот закон устанавливает векторные свойства силы. Конечно, не следует полагать, что именно поэтому аксиома о параллелограмме сил становится излишней наоборот, она дополняет приведенное выше обоснование второго закона Ньютона. Действительно, из описания различных, приведенных выше элементарных наблюдений над механическими движениями вовсе не вытекала аксиома о сложении сил. Правило параллелограмма сил было установлено самостоятельно в результа7е обобщения экспериментального материала и наблюдений. [c.230]

Учитывая сказанное, Ломмель предложил иную формулировку правила Стокса, которая получила название закона Стокса — Ломмеля спектр излучения в целом и его максимум всегда сдвинут по сравнению со спектром поглощения и его максимум в сторону длинных волн [c.176]

Новый элемент в статику был внесен Робервалем. В небольшой работе, напечатанной Мерсенном в 1636 г. в виде приложения, Роберваль применяет для вывода условий равновесия разложение заданной силы по двум направлениям. Это уже гораздо ближе к общей формулировке правила параллелограмма сил, чем сложение сил у Стевина (1586 г.) там рассматривается только частный случай сил, взаимно перпендикулярных. [c.100]

Принимая во внимание эти соображения, общее правило отбора можно сформулировать следующим образом переход V — -г " между колебательными уровнями разрешен только тогда, когда имеется, по крайней мере, одна составляющая дипольного момента М, относящаяся к тому же типу симметрии, что и произведение собственных функций Эквивалентность этой и прежней формулировки правила отбора непосредственно очевидна в случае точечных групп, имеющих только невырожденные типы симметрии, так как 18 ГерцЯерг [c.273]

В прежнем примере (молекула />з ,) в невырожденных электронных состояниях Се = О, а в вырожденных Се = + 1. Значения б ,, — 2 ( 0 и О определены только по модулю 3. Значения С прибавляются к уровням на фиг. 36. Относительно значений С в других точечных группах см. работу Хоугена [571]. Квантовое число С удобно при формулировке правила отбора для уровней ( 0 (гл. II). [c.93]

Данное обстоятельство нашло отражение в формулировке правила об альтернативной перемене (guideline of alternation), сущность которого можно выразить хорошо известным изречением дважды в одну реку войти невозможно . [c.129]

Для выбора операций при синтезе технологического маршрута создают справочники условий. В табл. 3.2 приведен фрагмент такого справочника для выбора операций при обработке ступенчатых валов. Например, операцию обработки ступенчатого вала с формулировкой Токарная. В патроне и люнете. Подрезать торцы в размер и править центровые фаски согласно эскизу включают в маршрут при условии (L/Dnp)>12 (условие As4), причем в случае, если перед этим была термическая обработка— улучшение (условие А70). Таким образом, операция должна следовать после термической обработки — улучшения, и предикат, определяющий выбор указанной операции, будет иметь вид АтоД As4. Однако эта же операция может следовать также и после термической обработки — закалки, когда вследствие коробления заготовки необходимо обработать торцы и править центровые гнезда. В этом случае логическая функция будет иметь вид Ag7 л 84- Обобщение сказанного выражается предикатом (A7Q Л Asi) V (A t Д As/,)- [c.98]

Галилей дополнил исследования Стевина рассуясдением о наклонной плоскости и дал знаменитую формулировку золотого правила механики что выигрывается в силе, то теряется в скорости. [c.5]

Правило Стокса— Ломмеля. При исследовании флуоресценции различных веществ Стокс (1852) обратил внимание на закономерность, определяющую положение спектра испускания по отношению к частоте возбуждающего света. Эта закономерность, получившая название правила Стокса, формулируется следующим образом свет флуоресценции имеет всегда большую длину волны, чем свет, применявшийся для возбуждения (стоксова флуоресценция) (см. 32.1). Дальнейшее накопление экспериментальных фактов показало, что флуоресценцию можно возбудить и светом с длиной волны, большей длины волны флуоресценции (антистоксова флуоресценция). Это побудило Ломме 1я дать правилу Стокса более общую формулировку спектр флуоресценции в целом и его максимум Vфл всегда сдвинут по сравнению со спектром поглощения и его максимумом Vпoгл в сторону более длинных волн. В такой формулировке эта закономерность получила название правила Стокса — Ломмеля. [c.252]

Однако первое из двух указанных особых сгойств сил инерции таково, что связанное с ним отличие сил инерции от обычных сил yuie T-вует только в классической механике. В теории относительности, наоборот, существует принцип эквивалентности, из которого следует, что между силой инерции и одной из наиболее распространенных в природе обычных сил — силой тяготения — не должно существовать различий. И действительно, если мы вернемся к тем соображениям, на основании которых Эйнштейн пришел к формулировке принципа эквивалентности, то мы сразу увидим, что в механике общей теории относительности эти силы появляются на совершенно равных правах. [c.387]

Формулировка этих правил справедлива лишь в декартовых координатах, потому что только в них справедливо в х-представлении простое описание действия операторов и Р по схеме P. ihdldx . [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...