Следствия второго закона

Являясь следствием второго закона термодинамики, формула для КПД цикла Карно, естественно, отражает его содержание. Из нее видно, что теплоту горячего источника можно было бы полностью превратить в работу, т. е. получить КПД цикла, равный единице, лишь в случае, когда Т - оо либо Гг- -О Оба значения температур недостижимы, (Не- [c.23]

Если к материальной точке приложены две или несколько сил, то ускорение, приобретаемое ею под действием равнодействующей этих сил, построенной по правилу параллелограмма, определится как векторная сумма ускорений точки под действием каждой слагаемой силы по отдельности. Это заключение является простым следствием второго закона Ньютона в принятой векторной формулировке (2). При этом используется допущение, что в динамических условиях, так же как и в статических, приложенные к материальной точке силы действуют на нее независимо друг от друга, т. е. наличие одних сил не вызывает изменений в действии других. Это положение составляет содержание принципа независимости действия сил, позволяющего применять в динамике правило параллелограмма сил и все те операции над системами сил, которые были установлены в статике. [c.16]

Закон сохранения импульса является прямым следствием второго и третьего законов Ньютона. Для изолированного тела этот закон является очевидным следствием второго закона Ньютона. Если на тело не действуют никакие силы, то его скорость, а значит, и импульс остаются постоянными. В случае же нескольких взаимодействующих тел закон сохранения импульса является следствием обоих законов Ньютона и оказывается справедливым в том случае, когда эти тела взаимодействуют между собой, но не подвергаются действию внешних сил. Система, которая включает в себя все взаимодействующие тела (так, что ни на одно из тел системы не действуют другие тела, кроме включенных в систему), называется замкнутой системой. Силы, действующие между телами, образующими замкнутую систему, называются внутренними силами (для этой системы тел). [c.107]

Из законов сохранения прежде всего используется закон сохранения материи (массы) и закон сохранения энергии в его общем виде (первый закон термодинамики) и в форме теоремы кинетической энергии (для механических систем). В ряде случаев, как следствие второго закона Ньютона, применяется теорема сохранения количества движения. [c.7]

Следствием второго закона термодинамики является следующее положение Нельзя построить периодически действующую машину, все действие которой сводилось бы только к производству механической работы и охлаждению одного источника тепла, т. е. в машинах не вся теплота, получаемая рабочим телом от источника тепла, может переходить в работу, а лишь некоторая ее часть. Другая [c.52]

Третье отличие этой книги от предшествующих связано с необходимостью найти методику, позволяющую наглядно, но не слишком упрощенно представить суть ошибок изобретателей вечного двигателя второго рода. Автор использовал для этого широко распространившееся за последнее время понятие эксергии, в разработке которого он принимал непосредственное участие. Опыт применения этой величины в научно-популярной литературе у нас и за рубежом показал, что она позволяет наиболее просто изложить следствия второго закона термодинамики в его технических приложениях. В рез льтате гл. 3 н 4, содержащие самые трудные для популяризации материалы, сделались интересными и понятными, хотя и требуют от читателя в некоторых местах определенной сосредоточенности. [c.5]

Понятие обратимости было кратко рассмотрено выше в связи с циклом Карно. Здесь мы рассмотрим это понятие более детально, поскольку оно играет большую роль при выводе следствий второго закона. [c.41]

СЛЕДСТВИЯ ВТОРОГО ЗАКОНА [c.44]

С другой стороны, второй закон отмечает различие между этими двумя величинами, указывая, что тепло единичного источника однородной температуры невозможно полностью превратить в работу в ка-ком-либо круговом процессе, тогда как работа некоторого источника всегда может быть полностью превращена в тепло. Усилия инженеров в значительной степени направлена на то, чтобы в контролируемых ими процессах производился максимум работы или потреблялся ее минимум. Плодотворность этих усилий можно установить путем сравнения работы, произведенной в данном процессе, с максимально возможной работой, которая может быть произведена при том же изменении со- стояния. В следующих параграфах будет показано, как можно определить и оценить этот критерий как следствие второго закона. [c.155]

Критерий устойчивого равновесия для механической системы является частным случаем более общего критерия равновесия, устанавливаемого термодинамикой для любой системы. Общий критерий прямо вытекает из 6-го следствия второго закона, а именно энтропия замкнутой системы возрастает или в предел,ь-ном случае остается постоянной. [c.218]

Следовательно, уравнение (1-2-49) — следствие второго закона механики Ньютона. [c.19]

Уравнение (12,3) соответствует коэффициенту полезного действия обратимого цикла Карно для любой обратимой машины. Оно, как мы видели выше, является следствием второго закона термодинамики. [c.65]

И, следовательно, следствием второго закона Ньютона оно справедливо для стационарного течения несжимаемой и невязкой жидкости. Это уравнение играет важную роль в динамике идеальной жидкости. Но и применение его к реальным жидкостям и газам позволяет установить общую картину распределения давления и скоростей при ламинарных течениях. Эта картина тем ближе к реальному распределению давлений и скоростей, чем меньше проявляется сжимаемость и вязкость. [c.273]

Естественно, Второй закон твердо не установлен. О прямом его доказательстве не может быть и речи. Закон такой обш,ности невозможно доказать никакими прямыми опытами, поскольку нельзя исследовать все мыслимые системы и все возможные процессы. Косвенное его доказательство состоит в том, что любое нарушение закона можно было бы использовать для постройки машины, превраш,аюш,ей в механическое движение энергию термических систем. Таким образом, вся техника косвенным образом доказывает Второй закон, а подобное косвенное доказательство гораздо сильнее прямого. Дальше мы увидим, что следствия Второго закона — необозримы, так что он доказывается, в суш,ности, всеми физическими экспериментами. [c.92]

Формулировки 2-го типа могут показаться предпочтительней формулировок первого типа потому, что в них предусматривается возможность движения тела ио инерции и в том случае, кстати реальном случае, когда оно взаимодействует с окружающей средой. Но это не так, потому что, во-первых, об этом говорится неопределенно, а, во-вторых, если сказать об этом более определенно, дополнив формулировку закона инерции утверждением материальная точка будет пребывать в состоянии равномерного и прямолинейного движения и в том случае, когда приложенная к ней система сил взаимно уравновешена , то это уже не будет аксиомой, а действительно будет простым следствием второго закона и закона независимости действия сил или закона параллелограмма сил. [c.85]

Р1з сказанного следует, что закон инерции Галилея является первым фундаментальным философско-физическим постулатом классической механики и не является простым следствием второго закона Ньютона. [c.86]

Такого толкования третьего закона придерживаются и некоторые современные авторы, причем встречаются предложения считать этот основной закон просто следствием второго закона Ньютона после того, как второй закон Ньютона сформулирован, третий закон уже не представляет собой целиком самостоятельного утверждения ([18], стр. 112). [c.88]

Закон изменения момента импульса точки является следствием второго закона Ньютона. Действительно, умножая (2.4) векторно слева на радиус-вектор точки г, получим [c.62]

Эти неравенства являются следствиями второго закона термодинамики и условия стационарности течения (см. работу 9]). [c.443]

Это уравнение получилось как прямое следствие второго закона термодинамики, согласно которому при осуществлении цикла теплового двигателя рабочему телу необходимо не только сообщать теплоту, но и отводить последнюю от него. [c.92]

НЕКОТОРЫЕ НЕПОСРЕДСТВЕННЫЕ СЛЕДСТВИЯ ВТОРОГО ЗАКОНА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.30]

Рассмотрим теперь следствия второго закона термодинамики, основанные на том, что (18 является полным дифференциалом. Вспомним сначала одно из уравнений для величины — уравнение (1.7) [c.30]

Некоторые непосредственные следствия второго закона 31 [c.31]

Следует отметить, что этот закон является различных однородных прямым следствием второго закона термоди- проводников, намики, так как если бы сумма контактных [c.89]

Другим следствием второго закона термодинамики является положение о том, что механическая работа всегда может быть I превращена в тепло, но обратный процесс превращения тепла в механическую работу не является самопроизвольным для его протекания надо иметь вполне определенные условия в частности, наличие перепада давлений или температур. [c.58]

Это положение является практически наиболее важным следствием второго закона. Далее уравнение (91), полученное ранее для идеально газа [c.65]

Мы специально игнорировали до сих пор тот факт, установленный нами в 2.2 из эмпирического закона Паскаля, что в равновесном состоянии x у г продемонстрируем сейчас, что этот закон является следствием а) нашего предположения о независимости движений в трех различных направлениях и б) второго закона термодинамики. [c.55]

Это последнее утверждение играет важную роль потому, что оно позволяет положить в основу классической механики в качестве исходного постулата не второй закон Ньютона (или его ко-вариантную запись — уравнения Лагранжа), а вариационный принцип Гамильтона. Действительно, по крайней мере Для движений в потенциальных полях, постулируя вариационный принцип Гамильтона, можно получить из него как следствие уравнения Лагранжа. В теоретической физике иногда оказывается удобным вводить исходную аксиоматику в форме соответствующего вариационного принципа, устанавливающего общие свойства движения в глобальных терминах, и уже из этого принципа получать уравнения движения. [c.280]

В сформулированных в предшествующем разделе критериях равновесия термодинамических систем также не в полной мере использованы следствия второго закона о максимальности энтропии изолированной системы или о минимальности термодинамических потенциалов при тех или иных условиях равновесия. Действительно, знаки неравенств для вариаций первого порядка в (11.1), (11.13) и других критериях соответствуют виду экстремума энтропии, внутренней энергии и т. д., но эти знаки, как отмечалось, относятся к особому случаю граничного экстремума характеристической функции. Если же последняя имеет в равновесии стационарное значение, то вопрос о виде экстремума (минимума, максимума или точки пЬрегиба) при использовании (11.1), (11.13), (11.31) и других остается открытым и для ответа на него надо дополнить указанные критерии соответствующими условиями устойчивости равновесия [c.115]

Интересно теперь попробовать отказаться от ньютоновской системы отсчета как независимой гипотезы и отождествить ее с главным триэдром для всей материальной Вселенной. Если это сделать, то третий закон Ньютона окажется следствием второго закона, а не независимым утверждением. В самом деле, рассмотрим некоторую материальную систему, совершающую движение, иотнесем ее движение к триэдру, жестко связанному [c.206]

МИКИ. Многочисленные разработки приложения основных следствий второго закона термодинамики к расчету тепловых процессов показали, что наиболее рациональным является использование следствий понятия обратимости и необратимости процессов максимально возможной работы (эксергии) и величины Го2А5 — потерь возможной работы (эксергетических потерь). Эксергия дает представление о предельных возможностях преобразования энергии при обратимых процессах. Эксергети-ческие потери характеризуют степень отклонения необратимых (т. е. реальных) процессов от обратимых. Использование эксергии как количественной характеристики обратимых процессов, и эксергетических потерь как количественной характеристики необратимых (реальных) процессов составляет суть термодинамического метода анализа энергетических установок. [c.9]

Дело заключается не в том, какие отдельные площадки и их комбинации будут больше или меньше, а в законах термодинэхмики, которые и должны быть поставлены в основу каждого термодинамического исследования, математические же преобразования являются лишь аппаратом действия. Если бы сравнение рассмотренных выше циклов было проведено методом среднеинтегральных темпера1ур, являющимся следствием второго закона термодинамики, то, во-первых, было бы тоже обнаружено, что [c.296]

Формальная логика если F = 0, то y= onst в данном случае, впрочем как и во многих других, недостаточна, чтобы заключить, будто закон инерции является следствием второго закона Ньютона. Во-первых, потому, что получив = onst, нужно еще предварительно постулироваться, а что это физически означает и действительно ли это отвечает реальному положению вещей — является законом природы. Во-вторых, пользуясь формально-математической логикой, можно получить и про-тивоноложный результат. Например, рассматривая движение тела переменной массы (автоцистерна с вытекающей снизу жидкостью), согласно второму закону Ньютона [c.85]

Это следствие второго закона термодинамики является также вполне естественным, ибо внутренняя энергия газа, например энергия поступателадых степеней свободы, есть энергия беспорядочного, хаотичного движения молекул, а работа газа может проявиться только в виде упорядоченного движения молекул газа в определенном направлении (например, в сопле ЖРД или в цилиндре поршневой машины). При этом нетрудно представить, что организованное движение молекул легко превратить в хаотичное, неорганизованное (например, вследствие наличия сил вязкости, вызывающих трение газа и создание при определенных условиях мощных завихрений, нарушающих и разрушающих упорядоченное движение газовых молекул). Это приводит к переходу работы в теплоту. Обратный процесс превращения неупорядоченного движения в направленное мало вероятен. [c.58]

Задачи Д. для тв. тела (при его непоступат. движении) и разл. механич. систем решаются с помощью ур-ний, к-рые получаются как следствия второго закона Д., применяемого к отд. ч-цам системы или тела при этом ещё учитывается равенство сил вз-ствия между этими ч-цами (третий закон Д.). В частности, таким путём для ТВ. тела, вращающегося вокруг неподвижной оси г, получается ур-ние [c.159]

Второй закон термодинамики автор также сформулировал не на термодинамической, а на статистической основе — изолированная система, свободная от одухотворенного выбора, сама произвольно стремится перейти в состояние, которое может осуществиться наибольшим числом способов . Поэтому неудивительно, что прежде чем подойти к описанию содержания второго закона термодинамики и его следствиям, автор сравнительно подробно остановился на статистическом подходе к рассмотрению термодинамических процессов и термодинамических функций, и такие понятия, как энтропия, термодинамические функции и — TS и и — TS + pv, появились в книге раньше, чем было рассмотрено содержание второго закона термодинамики. Излагая содержание последнего, автор высказывает мысли, по существу примыкающие к признанию тепловой смерти мира так, он утверждает, что второй закон термодинамики эквивален- [c.23]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...