Поляризация резонансного излучения

Поляризация резонансного излучения [c.348]

Поместите пары натрия в устройство, аналогичное устройству для паров ртути в разд. И, и облучите их параллельным пучком излучения Оь распространяющимся вдоль направления Оу. Каково состояние поляризации резонансного излучения в присутствии поля В, направленного вдоль Оу [c.349]

В оптически тонких средах эффект О, н. проявляется в виде затухающих колебаний огибающей импульса резонансного излучения на выходе из среды. Причиной затухания в первую очередь являются процессы релаксации, к-рые приводят к уменьшению амплитуды нутационных колебаний отклика резонансных частиц, а следовательно, и к постепенному уменьшению глубины модуляции прошедшей волны. Если линия резонансного перехода уширена неоднородно, то значит, роль играет также т. н. когерентный механизм затухания нутационные колебания отклика частиц, имеющие разл. значения шьд, происходят с разными частотами, что приводит к затуханию ср, по ансамблю осцилляций разности населенностей и амплитуды резонансной поляризации. [c.436]

Особенности элементарного акта излучения, а также множество физ, процессов, нарушающих осевую симметрию светового пучка, приводят к тому, что свет всегда частично поляризован, Поляризованный свет может возникать при отражении света и преломлении света на границе раздела двух сред в результате различия оптич, хар-к границы для компонент, поляризованных параллельно и перпендикулярно плоскости падения (см. Брюстера закон). Свет может поляризоваться при прохождении через анизотропную среду (с естеств. или инду-цир. оптической анизотропией) либо В результате различия коэфф. поглощения для разл. поляризаций (см. Дихроизм), либо вследствие двойного лучепреломления. П. с. возникает при рассеянии света, при оптич. возбуждении резонансного излучения в парах, жидкостях и ТВ. телах (см. Люминесценция). Обычно полностью поляризовано излучение лазеров. В сильных магн, и электрич. полях наблюдается полная поляризация компонент расщепления спектр, линий поглощения и люминесценции газообразных и кон- [c.576]

Простейший вариант оптич. эхо-спектроскопии (спектроскопии на основе светового эха) реализуется при наблюдении зависимости амплитуды сигнала светового ха от времени задержки зл.-магн, излучения, резонансно взаимодействующего с ансамблем частиц среды. Сигнал светового эха появляется после 2-го импульса через время, равное задержке 2-го импульса относительно 1-го. Оптич. эхо есть, по существу, повторное возникновение эффекта затухания свободной поляризации, к-рое сопровождает 1 й импульс. 2-й импульс нужен для того, чтобы восстановить одинаковую фазу возбуждённых 1-м импульсом атомных диполей, потерянную к моменту прихода 2-го импульса вследствие процессов релаксации. Для регистрации оптич. эха площадь 1-го импульса (интеграл от амплитуды напряжённости оптич. поля по всей длительности импульса, умноженный на дипольный момент перехода должна быть равна я/2, второго — я. Спектроскопия светового эха — один из наиб, мощных инструментов изучения столкновительных релаксац. процессов в газах. Время затухания сигнала светового эха равно эфф. времени жизни возбуждённого уровня, определяемого атомными (молекулярными) столкновениями ц спонтанным излучением. Методами спектроскопии светового эха измеряют также сверхтонкую структуру возбуждённых состояний. [c.308]

О. р.— резонансная система лазера, определяющая спектральный и модовый состав лазерного излучения, а также его направленность и поляризацию. От О. р. зависит заполненность активной среды лазера полем излучения и, следовательно, снимаемая с неё мощность излучения и кпд лазера. [c.454]

Для вывода и приема излучения имелись два идентичных линзовых телескопа с апертурами диаметром 5,8 см и одно общее сканирующее зеркало 9. Это зеркало имело торсионную подвеску и могло совершать резонансные колебания с частотой 40 Гц и угловой амплитудой 8°, отклоняя излучение в азимутальной плоскости. Поперечные размеры фотодетектора 4 составляли 0,625+0,625 мм и приблизительно совпадали с размером дифракционного кружка рассеяния приемной оптической системы. Таким образом, угол поля зрения приемного канала был равен 1,5. В передающем и приемном каналах были установлены два вращателя плоскости поляризации 10, И, предназначенные для исследования эффектов деполяризации излучения при отражении от различных целей. Каждый из них представлял собой конструкцию из трех зеркал, отклоняющих излучение лазера в двух ортогональных плоскостях. Изменяя взаимное расположение зеркал, можно было регулировать направление вектора поляризации излучения. [c.239]

Однако в связи с развитием в последние годы промышленности синтетических пьезоматериалов — пьезоэлектрических керамик, позволяющих получать пластины любой формы, с произвольным направлением поляризации, кварц вообще перестал применяться для изготовления промышленных фокусирующих излучателей. Но керамические излучатели с радиальной поляризацией тоже не дают равномерного поля. Неоднородность их излучения вызывается не только случайной неоднородностью их свойств и доменной структуры, но и возникающими в них паразитными колебаниями, которые рассматривались в работе [29]. При помощи установки для экспериментального исследования тонкой структуры звукового поля, описанной в работе [30], была исследована фокальная область цилиндрического излучателя из керамики титаната бария с углом раскрытия = 90° и фокусным расстоянием F=i,B> см на резонансной частоте 815 кгц. На рис. 30 приведено распределение давления в фокальной плоскости (кривая 2) по сравнению с расчетной (кривая <3) обращает внимание большая величина вторичных максимумов. [c.185]

Резонансное поглощение лазерного излучения при наклонном падении на слой неоднородной плазмы. Продольные плазменные колебания. Еще одним (а для горячей термоядерной плазмы - наиболее важным) механизмом поглощения энергии световой волны, проявляющимся при наклонном падении света на неоднородную плазму, является так называемый механизм резонансного поглощения [5]. Такое поглощение происходит благодаря линейной трансформации поперечных электромагнитных волн в продольные плазменные. При наклонном падении в р-геометрии (т.е. при поляризации волны в плоскости падения) всегда имеется продольная (вдоль градиента концентрации) компонента электрического поля световой волны (рис. 2.7). На определенной глубине, где концентрация плазмы близка к критической для падающего электромагнитного поля, происходит резонансное преобразование энергии лазерного излучения в энергию сильно затухающих собственных плазменных колебаний. [c.84]

В рассмотренном выше газе возбуждается излучение резонансной линии, и это излучение наблюдается с помощью прибора, способного различать компоненты изучаемого спектра. Допустим, что расщепление уровней, производимое полем В, мало по сравнению с тепловой энергией атомов. Определите частоты, состояния поляризации и относительные интенсивности излучения, если оно наблюдается а) перпендикулярно линиям поля В, б) параллельно этим линиям и в) под углом 30° к ним. [c.348]

Количеств, характеристикой дп-фотонного процесса может служить вероятность соответствующего лг-фо-тонного перехода Для вынужденных М. п. в поло монохроматич. потоков излучения с частотами со,, й) ,. .., 01 вероятность можно представить в виде К т = ЛfnП n2...nJn, где П1,112,. .., n — плотности числа фотонов с соответствующими энергиями йо)2,. .., Йсот- Т. о., скорость вынужденных М. п. является нелинейной ф-цией интенсивности падающего поля. Константа Л зависит от вида энергетич. спектра поглощения вещества, типа М. п., частоты и поляризации падающего излучения. Если, напр., к.-л. из частот возбуждающего излучения или их комбинация оказывается близкой к частоте перехода из начального в промежуточное квантовое состояние, то величина а следовательно, и вероятность резонансным образом возрастают. При этом резко возрастает и скорость соответствующих ступенчатых процессов. Т. о., наличие промежуточных резонансов ведёт к одноврем. проявлению многофотонныл и ступенчатых процессов. Такая ситуация имеет место, напр., в случае резонансной флуоресценции, резонансного комбинац. рассеяния, резонансной многофотонной ионизации и т. д. [c.167]

Затухание свободной поляризации наблюдается в виде излучения, испускаемого атомами (молекулами) среды после их возбуждения коротким импульсом резонансного излучения. Оптич. импульс наводит в ансамбле частиц макроскопич. поляризацию (суммарный дипольный момент всех возбуждённых светом частиц), благодаря чему и после окончания импульса возбуждённые частицы продолжают испускать излучение частоты, резонансной частоте перехода. Вследствие дефа-зировки колебаний отд. диполей (в газе — вследствие поступат. движения частиц, т. е. доплеровской дефази-ровки) происходит затухание макроскопич. поляризации, Этот эффект наблюдается и при любом ступенчатом переключении резонансного оптич. излучения (обычно он происходит одновременно с оптич. нутациями в течение первого периода нутаций) и используется в спектроскопии высокого разрешения. [c.308]

Магнитооптическое вращение плоскости поляризации при излучении. Тесно связано с эффектом Зеемана и Фарадея явление, открытое Ганле, Вудом и Эллетом в резонансном излучении паров ртути и натрия (см. Люминесценция). При возбуждении как поляризованным, так и неполяризованным светом резонансное излучение, рассеиваемое в стороны, таюке частично поляризовано. При наложении слабого магнитного поля (0,5— 10 Ое) перпендикулярно возбуждающему пучку и электрич. вектору световых колебаний можно в направлении поля наблюдать вращение плоскости поляризации излучения и одновременно снижение степени поляризации. Яв-явние объясняется тем, что процесс излуче- [c.199]

Методы радиодефектоскопии основаны на использовании резонансных эффектов максимального поглощения энергии падающего электромагнитного излучения на определенных критических частотах и в ряде случаев — в присутствии внешнего магнитного поля. Основными резонансными эффектами являются ядерный магнитный (ЯМР), ядерный квадрупольный (ЯКР), электронный парамагнитный (ЭПР), ферромагнитный, антиферро-магнитный и эффект динамической поляризации ядер (эффект Оверха-узена). [c.237]

В ионных кристаллах, элементарная ячейка к-рых состоит из ионов противоположных знаков, онтич. колебания сопровождаются колебаниями злектрич. поляризации и потому связаны с эл.-магп. колебаниями в ИК-области частот. Название оптич. колебания связано с резонансным поглощением эл.-магн. излучения соответствующей частоты. [c.618]

Принцип работы. В наиб, распространённом К. м. частота перехода ы между выбранными подуровпями определяется по резонансному поглощению зл.-магн. излучения. Т. к. разность энергий Aff между магн. подуровнями в равновесном состоянии мала (Дй —Йсо, по частоте oj соответствует радиодианазону), то населённости этих уровней близки. Поэтому намерение AS затруднительно. Для достижения высокой чувствительности необходимо нарушить равновесное состояние систе мы путём маш. поляризации вещества, т. е. увеличить разность населённостей для выбранных подуровней. Существует неск. способов магн. поляризации вещества, напр, наложение сильного дополнит. магн. поля (я д е р н о-п рецесс ионный или и р о т о н н ы й К. м.) или воздействие на систему световым излучением резонансной частоты (К. м. с онтич. накачкой). В основе действия и тех и других лежит явление магнитного резонанса. [c.331]

Резкое повышение чувствительности методов Л. с. позволило регистрировать спектральпыс линии по наблюдению изменеьшя характеристик излучеиия при его взаимодействии со средой по изменению интенсивности, поляризации и фазы излучения, а также по поглощённой анергии), Паибольп1ей чувствительностью обладают методы, основанные на регистрации поглощённой энергии. В видимой об.ласти спектра очень эффективно наблюдение флуоресценции, дающее во.чмож-пость регистрировать отд. атомы, резонансные линии к-рых лежат в видимой области спектра (Na, К и др.). [c.555]

Вторая часть определения — признак длительности — была введена С. И. Вавиловым, чтобы отделить Л. от раал. видов рассеяния, отражения, парамет-рич. преобразования света, тормозного и Черенкова — Вавилова излучений. В отличие от рассеяния света, при Л. между поглощением и испусканием происходят промежуточные процессы, длительность к-рых больше периода световой волны. Однако критерий сравнения длительности этих процессов с периодом световой волны недостаточен, чтобы, напр., отделить резонансное рассеяние от т. ы. резонансной флуоресценции (см. ниже). При больвюм времени жизни возбуждённого состояния акт резонансного рассеяния длится долее периода световых колебаний, как и процессов когерентного испускания света, системой атомов (см. Фотонное эхо). Однако в этих процессах сохраняются определ. соотношения между фазами поглощённой и испущенной световых волн, в то время как при Л. эта корреляция утрачивается. Поэтому целесообразно отделять Л. от др. процессов по времени фазовой релаксации поляризации среды. [c.624]

Рис. 4. Схемы когерентной нелинейной спектроскопии нестационарных процессов а — ДЕухуроваевая система, с которой нестационарно взаимодействует резонансное оптическое попе б — зависимости от времени амплитуды оптического поля в трёх различных схемах нелинейной когерентной спектроскопии вверху — ступенчатое включение резонансного взаимодействия в момент времени , средняя диаграмма — импульсное резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему (Ч, Ч моменты начала и конца оптического импульса) внизу — резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему в виде двух последовательных коротких импульсов, разделённых интерва.чом т в — временные диаграммы сигналов нелинейной спектроскопии, соответствующих амплитудам оптического поля на рис. 6 вверху — сигнал оптических нутаций в амплитуде резонансной оптической волны, прошедшей сквозь образец средняя кривая — сигнал затухания свободной поляризации излучения, прошедшего через образец внизу — сигнал оптического эха в виде импульса излучения спустя время Т после воздействия второго импульса.

Представление о площади импульсов играет важную роль в теории резонансного взаимодействия эл.-магн. излучения с веществом, в радиоспектроскопии, лазерной спектроскопии, нелинейной оптике резонансных сред. (См. также Затухание свободной поляризации, Оптическая нутация, Самоиндуцированная прозрачность, Спиновое эхо, Фотонное эхо.) Имеются также обобщения этого понятия на случай многофотонных процессов. [c.583]

В отличие от необратимого затухания поляризации, связанного с релаксационными процессами, ее распад вследствие различия в резонансных частотах в средах с неоднородно уширенной линией является обратимым процессом. Поэтому если протекшее с момента возбуждения время мало по сравнению с Тгь то возврат в исходное состояние возможен. Его можно осуществить следующим образом. Сначала возбуждением (я/2)-им-пульсом достигают максимальной амплитуды поляризации. Для точного расчета действия этого импульса необходимо в общем случае исходить из основных уравнений (1.61) и (1.65), которые учитывают расстройку между частотой импульса wl и частотами атомных переходов СО21 и могут поэтому применяться к отдельным группам частиц при неоднородном уширении линии системы. Если, однако, предположить с целью упрощения, что импульс предельно короткий (тх,< 1/АсОнеодн) и что частота излучения лазера сох, совпадает с центром неоднородно [c.317]

Многофотонная резонансная спектроскопия. Многофотонная резонансная спектроскопия является одним из широко используемых методов спектроскопии атомов и молекул. Многофотонная спектроскопия по сравнению с однофотоиной имеет два основных преимущества. Первое — возможность наблюдения переходов между состояниями с одинаковой четностью (при четном числе поглощения фотонов). Второе — возможность наблюдения высоковозбужденных состояний с использованием излучения видимого диапазона частот. Как известно, именно в видимом диапазоне легче всего получать лазерное излучение с оптимальными значениями различных параметров, существенными для спектроскопии,— высокомонохроматическое одночастотное излучение с изменяемой частотой п фиксированной поляризацией. [c.53]

Зависимость миогофотоииых сечеиий от поляризации излучеиия. Как уже говорилось выше (раздел 5.2), при ионизации атома водорода в случае не очень большой степени нелинейности К 3) реализуется факториальная формула (5.7) для отношения вероятности ионизации в поле циркулярной и линейной поляризации. Согласно этому соотношению при фиксированной интенсивности излучения в случае циркулярной поляризации вероятность ионизации всегда больше. Исключение составляют узкие интервалы в окрестности особых точек. Первая особая точка — это нерезонансные частоты в каждом межрезонансном промежутке, при которых из-за интерференции отдельных слагаемых в составном матричном элементе сечение многофотонной ионизации обращается в нуль (см. раздел 5.2.5). Вторая особая точка отвечает резонансным частотам, при которых переход в поле циркулярной поляризации через резонансный канал запрещен [c.130]

Обратим внимание на тот факт, что, как видно из (6.8), вероятность заселения резонансного состояния п также зависит от напряженности поля. Это влияет на эффективное число поглощенных фотонов при фиксированной частоте лазерного излучения. Однако данный эффект невелик из-за плавности указанной зависимости. Так, например, в эксперименте [6.13] было измерено, что для резонансного перехода 451/2 4рз/2 в случае линейной поляризации KQff = 1,96 =Ь 0,08, а циркулярной поляризации = 1,90 =Ь II 0,09. Эти значения согласуются с теоретическими предсказаниями, основанными на формуле (6.8). Отметим, что в пределах точности эксперимента "6.13] динамический штарковский сдвиг вообще не удалось обнаружить. [c.149]

В отличие от низкочастотных генераторов, для которых параметры резонансной цепи определяются легко и однозначно, микроволновые [1] и оптические [2—6] генераторы требуют более глубокого математического и физического анализа. Для определенности рассмотрим генератор, в резонатор которого помещен лавинный диод с обратносме-щенныт переходом (рис. 7.4). Диод можно характеризовать поляризацией Р, действующей как источник электрического поля в соответствии с выражением (1.2.8). Таким образом, электрическое поле Е(г, О можно интерпретировать как отклик резонатора на излучение диполей, распределенных в области диодного перехода [c.481]

В первую очередь мы исследуем нелинейные оптические явления низшего, т. е. второго, порядка они служат примером для объяснения общих методов НЛО. При этом мы ограничимся рассмотрением стационарных процессов, т. е. исключим из расчета устанавливающиеся процессы. Такой подход вполне оправдан в случае непрерывно излучающих во времени источников света, так как при этом через короткое время после включения в каждой точке устанавливаются постоянные значения амплитуд напряженности поля и поляризации. Если же применяются импульсные лазеры, то время Т, в течение которого амплитуда излучения в заданной точке мало изменяется, должно быть большим по сравнению с временем Те установленйя состояния среды. Если частоты распространяющихся световых волн достаточно удалены от резонансных частот исследуемого вещества, то при электронных эффектах это условие выполняется даже для наиболее коротких из полученных до сих пор световых импульсов с). Кроме того, допустим, [c.162]

В случае когда к зависит от интенсивности лазерного излучения (при нелинейном резонансном взаимодействии ЛИ с КВ-переходами) величина и/Е также пропорциональна поглощательной способности единичного объема исследуемого газа Епогл/Ео> однако Епотл сложным образом связана с энергией в импульсе, сечением резонансного поглощения, частотой излучения и соотношением между длительностью импульса и временами неупругой релаксации, характеризующими безызлучательный канал, ответственный за формирование ОА-сигнала [26]. Характер резонансного взаимодействия квазимонохроматического ЛИ с КВ-переходами в молекулах определяется соотношением между т, временем релаксации поляризации Т2, вращательной (тя) и колебательной (ту) релаксации [12]. С практической точки зрения большой интерес представляет взаимодействие излучения моноимпульсных лазеров на рубине, стекле с неодимом, углекислом газе и колебательно-вращательными переходами в молекулах атмосферных газов, таких как Н2О, СО2, О3 и т.д. Значения длительности мо-ноимпульсной генерации перечисленных выше лазеров расположены в диапазоне от 10 до 10 с [19]. [c.135]

Смотреть страницы где упоминается термин Поляризация резонансного излучения : [c.152] [c.197] [c.165] [c.573] [c.481] [c.300] [c.341] [c.156] [c.106] [c.349] [c.670] [c.57] [c.554] [c.396] [c.426] [c.9] [c.26] [c.28] [c.176] [c.270] [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...