Поляризация резонансная

Особый ВИД поляризации — резонансный — наблюдается в диэлектриках при сверхвысоких радиочастотах, близких к оптическим. Эта поляризация связана с так называемой аномальной дисперсией света и недостаточно изучена. [c.29]

Поляризация резонансного излучения [c.348]

Поместите пары натрия в устройство, аналогичное устройству для паров ртути в разд. И, и облучите их параллельным пучком излучения Оь распространяющимся вдоль направления Оу. Каково состояние поляризации резонансного излучения в присутствии поля В, направленного вдоль Оу [c.349]

Диэлектрическая дисперсия может носить релаксационный (е монотонно снижается с ростом ш) или резонансный характер (е с ростом частоты проходит через максимум и минимум). Релаксационная дисперсия характерна для дипольной поляризации полярных диэлектриков. [c.109]

Резонансные потери электронной поляризации имеют максимумы в оптическом диапазоне инфракрасной, видимой и ультрафиолетовой областях спектра (на частотах Ю - Ю Гц). С ними связано поглощение света веществом. [c.111]

Для импульсной, а также для непрерывной катодной поляризации -с успехом могут быть применены и автономные преобразователи частоты (АПЧ) с резонансными инверторами (АИР) [32]. Неоспоримыми преимуществами их являются высокий КПД (0,92-f-0,94), возможность непрерывной и импульсной поляризации с автоматическим регулированием защитного потенциала, высокая надежность, а также возможность нормального функционирования при коротком замыкании в цепи нагрузки. [c.79]

Неоднородное электрич. поле на ядре создаётся электрич. зарядами ионов ближайшего окружения. Однако за счёт поляризации собств. электронной оболочки иона, содержащего резонансное ядро, градиент электрич. поля может измениться в десятки и даже сотни раз, а в большинстве случаев даже изменить знак. [c.104]

Отбирались события, в к-рых спиральность и поляризация у-кванта ( ...,) были однозначно связаны. Для этого использовали резонансное рассеяние у на ядрах самария [c.260]

Сверхтонкие взаимодействия. Информацию о составных возбуждённых ядрах даёт также изучение т. н. сверхтонких взаимодействий в нейтронных резонансах. Магн. моменты возбуждённых состояний рв ядра могут быть определены измерением сдвига Д ,, резонансной энергии при поляризации ядер мишени (см. Ориентированные ядра)-. [c.277]

Простейший вариант оптич. эхо-спектроскопии (спектроскопии на основе светового эха) реализуется при наблюдении зависимости амплитуды сигнала светового ха от времени задержки зл.-магн, излучения, резонансно взаимодействующего с ансамблем частиц среды. Сигнал светового эха появляется после 2-го импульса через время, равное задержке 2-го импульса относительно 1-го. Оптич. эхо есть, по существу, повторное возникновение эффекта затухания свободной поляризации, к-рое сопровождает 1 й импульс. 2-й импульс нужен для того, чтобы восстановить одинаковую фазу возбуждённых 1-м импульсом атомных диполей, потерянную к моменту прихода 2-го импульса вследствие процессов релаксации. Для регистрации оптич. эха площадь 1-го импульса (интеграл от амплитуды напряжённости оптич. поля по всей длительности импульса, умноженный на дипольный момент перехода должна быть равна я/2, второго — я. Спектроскопия светового эха — один из наиб, мощных инструментов изучения столкновительных релаксац. процессов в газах. Время затухания сигнала светового эха равно эфф. времени жизни возбуждённого уровня, определяемого атомными (молекулярными) столкновениями ц спонтанным излучением. Методами спектроскопии светового эха измеряют также сверхтонкую структуру возбуждённых состояний. [c.308]

В оптически тонких средах эффект О, н. проявляется в виде затухающих колебаний огибающей импульса резонансного излучения на выходе из среды. Причиной затухания в первую очередь являются процессы релаксации, к-рые приводят к уменьшению амплитуды нутационных колебаний отклика резонансных частиц, а следовательно, и к постепенному уменьшению глубины модуляции прошедшей волны. Если линия резонансного перехода уширена неоднородно, то значит, роль играет также т. н. когерентный механизм затухания нутационные колебания отклика частиц, имеющие разл. значения шьд, происходят с разными частотами, что приводит к затуханию ср, по ансамблю осцилляций разности населенностей и амплитуды резонансной поляризации. [c.436]

О. р.— резонансная система лазера, определяющая спектральный и модовый состав лазерного излучения, а также его направленность и поляризацию. От О. р. зависит заполненность активной среды лазера полем излучения и, следовательно, снимаемая с неё мощность излучения и кпд лазера. [c.454]

Методы радиодефектоскопии основаны на использовании резонансных эффектов максимального поглощения энергии падающего электромагнитного излучения на определенных критических частотах и в ряде случаев — в присутствии внешнего магнитного поля. Основными резонансными эффектами являются ядерный магнитный (ЯМР), ядерный квадрупольный (ЯКР), электронный парамагнитный (ЭПР), ферромагнитный, антиферро-магнитный и эффект динамической поляризации ядер (эффект Оверха-узена). [c.237]

К диэлектрическим потерям, обусловленным поляризацией, следует отнести также так называемые резонансные потери, проявляющиеся в диэлектриках при высоких частотах. Этот вид потерь ( особой четкостью наблюдается в некоторых газах при строго ои-1)еделенной частоте и выражается в интенсивном поглощении энергии электрического поля. [c.49]

В работе [1] приемная и излучающая катушки рассматривались как независимые устройства. Однако в практике ЭМА возбуждения и приема ультразвука прием часто л елателько производить датчиком с одной и той же высокочастотной катушкой, что и возбуждение, потому что он возбуждает и принимает УЗК волны одной поляризации, что очень важно при работе со сдвиговыми волнами [2]. Кроме того, если для возбуждения ультразвука в качестве индуктивного элемента (или части его) контура ударного возбуждения применяется высО Кочастотная катушка, то контур ударного возбуждения Я)Вляется самонастраиваюш,ейся системой относительно резонансной частоты в зависимости от зазора, так как изменяется вносимый в контур импеданс [3, 4]. Следовательно, частота возбуждения ультразвука при ЭМА способе возбуждения есть функция зазора, что необходимо учитывать при приеме ультразвуковых колебаний, т. е. желательно возбуждение и прием ультразвуковых колебаний осуществлять датчиком с одной катушкой. [c.124]

Кроме того, в твердых диэлектриках наблюдаются электроннорелаксационная, резонансная, структурная и самопроизвольная (спонтанная) поляризации, которые в полимерных материалах, как правило, не проявляются. Таким образом, пз всех рассмотренных видов поляризации стеклопластики на основе полиэфирных, эпоксидных, фенольно-формальдегидных и других смол следует отнести к материалам, которые обладают почти всеми видами поляризации одновременно, так как смолы обладают электронной и диполы-ю-релаксациоиной поляризациями одновременно, а стеклонаполнитель — ионно-релаксационной поляризацией. Основной предпосылкой для определения плотности полимерных материалов служит формула Клаузиуса—Моссоти, связывающая электрические свойства молекул, диэлектрическую проницаемость, поляризуемость и дипольный момент с плотностью и молекулярной массой [c.98]

В ионных кристаллах, элементарная ячейка к-рых состоит из ионов противоположных знаков, онтич. колебания сопровождаются колебаниями злектрич. поляризации и потому связаны с эл.-магп. колебаниями в ИК-области частот. Название оптич. колебания связано с резонансным поглощением эл.-магн. излучения соответствующей частоты. [c.618]

Рис. 1. Две характерные аависимости поляризации диэлектрика от времени t а — релансатдионная, б — резонансная. Постоянное электрическое поле Е включается в момент времени

У In 2 Ун" - Vh— неоднородная полуширина линии), а длина среды L- J (/ — длина резонансного поглощения), то уволюция затухающей амплитуды свободной поляризации описывается формулой [c.58]

При дальнейще и увеличении мощности (энергии) накачки населённость накачиваемых энергетич. уровней инвертируется, т. е. на верх, энергетич. уровне оказывается больше частиц, чем на нижнем [инверс т населённостей). В этом случае вынужденное испускание оказывается более интенсивным, чем резонансное поглощение. Вещество, в к-ром получают инверсию населённости, наз. активным (а к т и в п а я среда). В результате вынужденного испускания возникают фотоны, точно совпадающие по частоте, фазе, направлению и поляризации с фотонами вынуждающего ноля. Поэтому волна усиливается по мере распространения в активной среде. Так возникает в К. э. усиление эл.-магн. волн за счёт энергии, подводимой [c.319]

Принцип работы. В наиб, распространённом К. м. частота перехода ы между выбранными подуровпями определяется по резонансному поглощению зл.-магн. излучения. Т. к. разность энергий Aff между магн. подуровнями в равновесном состоянии мала (Дй —Йсо, по частоте oj соответствует радиодианазону), то населённости этих уровней близки. Поэтому намерение AS затруднительно. Для достижения высокой чувствительности необходимо нарушить равновесное состояние систе мы путём маш. поляризации вещества, т. е. увеличить разность населённостей для выбранных подуровней. Существует неск. способов магн. поляризации вещества, напр, наложение сильного дополнит. магн. поля (я д е р н о-п рецесс ионный или и р о т о н н ы й К. м.) или воздействие на систему световым излучением резонансной частоты (К. м. с онтич. накачкой). В основе действия и тех и других лежит явление магнитного резонанса. [c.331]

Резкое повышение чувствительности методов Л. с. позволило регистрировать спектральпыс линии по наблюдению изменеьшя характеристик излучеиия при его взаимодействии со средой по изменению интенсивности, поляризации и фазы излучения, а также по поглощённой анергии), Паибольп1ей чувствительностью обладают методы, основанные на регистрации поглощённой энергии. В видимой об.ласти спектра очень эффективно наблюдение флуоресценции, дающее во.чмож-пость регистрировать отд. атомы, резонансные линии к-рых лежат в видимой области спектра (Na, К и др.). [c.555]

Вторая часть определения — признак длительности — была введена С. И. Вавиловым, чтобы отделить Л. от раал. видов рассеяния, отражения, парамет-рич. преобразования света, тормозного и Черенкова — Вавилова излучений. В отличие от рассеяния света, при Л. между поглощением и испусканием происходят промежуточные процессы, длительность к-рых больше периода световой волны. Однако критерий сравнения длительности этих процессов с периодом световой волны недостаточен, чтобы, напр., отделить резонансное рассеяние от т. ы. резонансной флуоресценции (см. ниже). При больвюм времени жизни возбуждённого состояния акт резонансного рассеяния длится долее периода световых колебаний, как и процессов когерентного испускания света, системой атомов (см. Фотонное эхо). Однако в этих процессах сохраняются определ. соотношения между фазами поглощённой и испущенной световых волн, в то время как при Л. эта корреляция утрачивается. Поэтому целесообразно отделять Л. от др. процессов по времени фазовой релаксации поляризации среды. [c.624]

Магнитооптич. регистрация изменений намагниченности парамагнетика под действием резонансного СВЧ-поля используется как метод детектирования эффекта электронного парамагнитного резонанса (ЭПР). Оптич. регистрация ЭПР в возбуждённом электронном состоянии осуществляется, как правило, детектированием изменений поляризац. пространств, пли спектральных характеристик люминесценции, сопровождающей дезактивацию этого состояния. [c.703]

Магнитоэлектрич. взаимодействия могут изменять поляризацию эл.-магн. волн при их отражении или пропускании кристаллами, обладающими М. э., вызывать параметрич. возбуждение спиновых волн в сегнетомаг-нетиках под действием поля Е высокой частоты пли поглощение переменного магн. поля на резонансных частотах электрич. дипольной структуры. [c.23]

Количеств, характеристикой дп-фотонного процесса может служить вероятность соответствующего лг-фо-тонного перехода Для вынужденных М. п. в поло монохроматич. потоков излучения с частотами со,, й) ,. .., 01 вероятность можно представить в виде К т = ЛfnП n2...nJn, где П1,112,. .., n — плотности числа фотонов с соответствующими энергиями йо)2,. .., Йсот- Т. о., скорость вынужденных М. п. является нелинейной ф-цией интенсивности падающего поля. Константа Л зависит от вида энергетич. спектра поглощения вещества, типа М. п., частоты и поляризации падающего излучения. Если, напр., к.-л. из частот возбуждающего излучения или их комбинация оказывается близкой к частоте перехода из начального в промежуточное квантовое состояние, то величина а следовательно, и вероятность резонансным образом возрастают. При этом резко возрастает и скорость соответствующих ступенчатых процессов. Т. о., наличие промежуточных резонансов ведёт к одноврем. проявлению многофотонныл и ступенчатых процессов. Такая ситуация имеет место, напр., в случае резонансной флуоресценции, резонансного комбинац. рассеяния, резонансной многофотонной ионизации и т. д. [c.167]

Рис. 2. Схема эксперимента М. Голдхабера, Л. Гродзинса, Э. У. Суньяра 1—радиоактивный препарат Еи 2 — магнитный анализатор (намагниченное железо) для определения поляризации у-кванта (рассеяние у зависит от относительной поляризации у и Ре) 3 —мишень, содержащая (резонансное рассеяние происходит в том случае, если у и у испускаются в противоположных направлениях) 4 — детектор 5 — свинцовая защита.

Рис. 4. Схемы когерентной нелинейной спектроскопии нестационарных процессов а — ДЕухуроваевая система, с которой нестационарно взаимодействует резонансное оптическое попе б — зависимости от времени амплитуды оптического поля в трёх различных схемах нелинейной когерентной спектроскопии вверху — ступенчатое включение резонансного взаимодействия в момент времени , средняя диаграмма — импульсное резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему (Ч, Ч моменты начала и конца оптического импульса) внизу — резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему в виде двух последовательных коротких импульсов, разделённых интерва.чом т в — временные диаграммы сигналов нелинейной спектроскопии, соответствующих амплитудам оптического поля на рис. 6 вверху — сигнал оптических нутаций в амплитуде резонансной оптической волны, прошедшей сквозь образец средняя кривая — сигнал затухания свободной поляризации излучения, прошедшего через образец внизу — сигнал оптического эха в виде импульса излучения спустя время Т после воздействия второго импульса.

Затухание свободной поляризации наблюдается в виде излучения, испускаемого атомами (молекулами) среды после их возбуждения коротким импульсом резонансного излучения. Оптич. импульс наводит в ансамбле частиц макроскопич. поляризацию (суммарный дипольный момент всех возбуждённых светом частиц), благодаря чему и после окончания импульса возбуждённые частицы продолжают испускать излучение частоты, резонансной частоте перехода. Вследствие дефа-зировки колебаний отд. диполей (в газе — вследствие поступат. движения частиц, т. е. доплеровской дефази-ровки) происходит затухание макроскопич. поляризации, Этот эффект наблюдается и при любом ступенчатом переключении резонансного оптич. излучения (обычно он происходит одновременно с оптич. нутациями в течение первого периода нутаций) и используется в спектроскопии высокого разрешения. [c.308]

Оптическое детектирование парамагнитного резонанса. В условиях накопления поляризации ядер на электронные спины кроме внеш. поля действует эффективное поле ядер Нд, что влияет на вид зависимостей р (Я) и позволяет оптически детектировать ЯМР в малых объёмах ( 10 см ) при поглощении света в приповерхностном слое с толщиной меньше 1 мки. Значит, поляризация ядер, к-рая может быть получена в условиях оптич. охлаждения их спин-системы, позволяет обнаружить ЯМР в слабых внеш. магн. полях. Уменьшение Нд в результате деполяризации ядер в условиях резонанса приводит к изменению поляризации люминесценции, что и делает возможным оптич. детектирование I3MP. При этом удаётся наблюдать резонансные переходы с одноврем. переворотом спинов как в одной, так и в разных подрешётках кристалла (рис. 5). [c.439]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...