Нутация оптическая

Колебания разности населён-иостей двухуровневого атома иод действием резонансного поля называется нутацией (см. Оптическая нутация). [c.571]

Оптическая нутация и затухание свободной поляризации [c.313]

При сделанных здесь предположениях поведение ансамбля атомов не соответствует рассчитанному по скоростным уравнениям. Так, например, импульс с площадью 0 = я переводит ансамбль в полностью инверсное состояние N2 = N, N — 0), в то время как 2я-импульс вновь переводит систему в начальное состояние. В соответствии с этим амплитуда поляризации достигает максимума при воздействии на ансамбль (я/2)-импульсом. Очевидно, что энергия периодически перекачивается из поля в атомную систему и обратно с частотой Раби 0, = 1 2А 1Н. Этот процесс называют оптической нутацией или колебаниями Раби. В рамках данного описания процесс протекает без поглощения. Оно может быть оценено, лишь если учесть релаксационные процессы, которыми мы пренебрегли. [c.315]

Таким образом, мы вновь встречаемся с оптической нутацией. Амплитуды осцилляций затухают по экспоненциальному закону с временной константой 2т. Но амплитуда поляризации затухает после отключения импульса с временной константой т [ср. уравнение (3.21-14)]. [c.419]

На фиг. 56 представлен весьма наглядный экспериментальный результат по оптической нутации [3.21-4]. Этот пример, строго говоря, не описывается при помощи выведенных здесь соотнощений, так как оптическая нутация наблюдается благодаря обратному влиянию на световой импульс и так как имеет место неоднородное уширение. Тем не менее качественное сравнение возможно. Пусть на находящийся внутри кюветы газ наложено электрическое напряжение, импульс которого имеет прямоугольную форму. В результате возникшего в электрическом поле эффекта Штарка взаимодействие между светом непрерывно излучающего [c.419]

Интересны быстропротекающие переходные оптические эффекты, возникающие при скачкообразном изменении амплитуды излучения накачки Эффект оптических нутаций заключается в. затухающих осцилляциях излучения на [c.295]

При взаимодействии световых полей в условиях одно- или многофотонных резонансов с квантовыми переходами в среде когерентными наз. нсстацнонарные процессы, за время развития к-рых фазовые соотношения между полем и откликом вещества не успевают существенно иарупштъся релаксацией (см. Оптическая нутация, Самоиндуцированная прозрачность. Фотонное эхо). В противоположном случае процессы становятся некогерентными (см., напр., Насыщения эффект.], [c.396]

В поле коротких импульсов, длительность к-рых меньше времени релаксации квантового перехода между уровнями 1) и 2), при М. п. возможно проявление нестационарных когерентных эффектов, таких, как затухание свободной поляризации, оптическая нутация, самоиндуцированная прозрачность. [c.167]

Когерентная нелинейная спектроскопия нестационарных процессов включает спектроскопию оптических нутаций, спектроскопию затухания свободной поляризации я оптич. эхо-спектроскопию. Эти виды Н. с.— аналоги нестационарных вариантов спектроскопии ядерного магн. резонанса. С их помощью получают информацию об уединённых оптич. резонансах в обычных спектрах, либо скрытую неоднородным уширееием спектральных линий, либо вовсе не проявляющуюся в линейных спектрах (рис. 4). Когерентные переходные процессы возникают при ступенчатом изменении [c.307]

Рис. 4. Схемы когерентной нелинейной спектроскопии нестационарных процессов а — ДЕухуроваевая система, с которой нестационарно взаимодействует резонансное оптическое попе б — зависимости от времени амплитуды оптического поля в трёх различных схемах нелинейной когерентной спектроскопии вверху — ступенчатое включение резонансного взаимодействия в момент времени , средняя диаграмма — импульсное резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему (Ч, Ч моменты начала и конца оптического импульса) внизу — резонансное воздействие оптического поля на двухуровневую систему в виде двух последовательных коротких импульсов, разделённых интерва.чом т в — временные диаграммы сигналов нелинейной спектроскопии, соответствующих амплитудам оптического поля на рис. 6 вверху — сигнал оптических нутаций в амплитуде резонансной оптической волны, прошедшей сквозь образец средняя кривая — сигнал затухания свободной поляризации излучения, прошедшего через образец внизу — сигнал оптического эха в виде импульса излучения спустя время Т после воздействия второго импульса.

Представление о площади импульсов играет важную роль в теории резонансного взаимодействия эл.-магн. излучения с веществом, в радиоспектроскопии, лазерной спектроскопии, нелинейной оптике резонансных сред. (См. также Затухание свободной поляризации, Оптическая нутация, Самоиндуцированная прозрачность, Спиновое эхо, Фотонное эхо.) Имеются также обобщения этого понятия на случай многофотонных процессов. [c.583]

В оптически тонких средах влияние вещества на поле невелико оно сказывается лишь в небольшом изменении формы импульса. В частности, возможно появление неглубокой амплитудной модуляции с частотой Ра-бя, определяемой а1йплитудой иишульса на входе в среду (см. Оптическая нутация). [c.409]

Угловое положение спутника, т.е. положение его строительных осей Ох, Оу, Oz относительно опорной системы координат OXoY Zq при указанной выше постановке задачи удобно задавать с помощью системы самолетных углов (рис. 4.1, а). Соответствующая матрица направляющих косинусов приведена в табл. 4.1. Применение таких углов при стабилизации спутника вращением имеет ряд преимуществ по сравнению с традиционным использованием углов Эйлера, а именно 1) нет особенности в кинематических уравнениях при угле нутации = 0 2) углы ф, у более удобны и наглядны при описании движения оси вращения при малых отклонениях, а также при описании у1фавляющих сигналов, поступающих с оптических датчиков ориентации 3) позволяют применить более компактную комплексную форму записи уравнений движения. [c.82]

До настоящего времени большинство экспериментальных исследований оптической нутации, затухания свободной поляризации и фотонного эха производилось в твердых телах на узких линиях при низких температурах и в газах, где можно работать с относительно длинными импульсами высокого качества и небыстродействующими системами регистрации. Применение пикосекундных и субпикосекундных импульсов лазеров на красителях с непрерывной накачкой и нелинейных оптических систем регистрации позволяет в настоящее время наблюдать подобные эффекты в средах с большим уширением линии усиления, например жидкостях (см. [28—30]). [c.323]

Известны [I другие нестационарные эффекты, возникающие при взаимодействии импульсов лазориого излучения с веществом. В основе всех этих эффектов лежат два основных процесса — создание когерентного ансамбля излучателей и когерентное излучение этого ансамбля. К таким эффектам относится фотонное эхо, оптйческая нутация, адиабатическое прохождение импульсов 1—4]. Некоторые из них нашли важное применение в качестве примера Можно указать на оптическую эхоспектроскопию [18—20]. Приложения, как правило, связаны с возможностью исследования быстропротекающих, в частности нестационарных, эффектов. [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...