Сечение резонансного поглощения

Оо — полное сечение резонансного поглощения [c.1055]

Сечение резонансного поглощения у-квантов Ори в твёрдых телах определяется длиной волны у-излучения, вероятностью М. э. (/д/), спинами ядер в основном (/д) и возбуждённом (7в) состояниях, а также вероятностью процесса конверсии внутренней [c.102]

При Приближении энергии нейтрона к тепловой области сечение резонансного поглощения нейтронов ядрами становится малым по сравнению с сечением деления ядер [c.330]

Сдвиг линий давлением 88, 174 Сечение резонансного поглощения 103, 204 Спектр поглощения 8, Ю, 44 [c.245]

Величину N вдали от насыщения перехода нетрудно выразить через интенсивность падающего света / и сечение резонансного поглощения о [c.100]

В области малых энергий возбуждения ширины уровней меньше расстояний между ними, поэтому в этой области энергий особенно резко проявляется роль отдельных уровней составного ядра. В частности, вероятность образования составного ядра и выход ядерных реакций очень сильно зависят от энергии падаю дей частицы, причём эта зависимость носит резонансный, а не монотонный характер. Можно указать, например, на резонансное поглощение нейтронов, сечение которого при определённых значениях энергии, называемых резонансными, может в несколько тысяч раз превосходить поперечное сечение ядра. [c.219]

Так как мы имеем дело с тепловыми котлами, то нейтроны, совершающие цикл, почти все достигают теплового равновесия или во всяком случае области 1/15 . Следовательно, наши вычисления продолжительности одного цикла -1- А0 в основном остаются правильными. Если же по некоторым причинам в области резонансного поглощения начинает играть существенную роль эффективное сечение целения (например, если резонансное поглощение отсутствует), то нейтроны могут совершать полный цикл в области более высоких энергий, не доходя до тепловой области. Такой цикл будет продолжаться меньше, чем мы предполагали, так как время, требуемое на цикл, будет уменьшено за счет времени замедления такова одна из причин для возможных ошибок. Если область 1/и не простирается до энергий, при которых начинает сказываться химическая энергия связи наших рассеивающих ядер, то наш расчет неприменим. В этом случае должен применяться значительно более сложный расчет, но результат [c.120]

Значения эффективных сечений для тепловых нейтронов надо относить к стандартной энергии 0,025 eV. Обычно используемые тепловые нейтроны имеют сложный спектр с неизвестной средней энергией. Однако пока и для образца и для используемого для калибровки стандарта выполняется закон 1/у , это обстоятельство не приведет к ошибке ни в опытах по ослаблению пучка, ни в опытах с активацией. Так как для резонансного захвата закон 1/да никогда не имеет места, то, если где-либо выше тепловой области есть резонансный захват, надо пользоваться кадмиевой разностью вместо полного эффекта. Если же резонансное поглощение происходит внутри тепловой области, так что даже в ней нельзя применять закон 1/у , то осмысленные значения эффективных сечений можно дать только для резко выделенных определенных значений энергии или же для хорошо известного нейтронного спектра. Например, для d [100, 37], у которого есть резонансный захват в тепловой области, эффективное сечение в максимуме (0,18 eV [ПО]) достигает 62-10- см , для [c.50]

Отметим существование эффекта. резонансного рассеяния, в котором связанный электрон поглощает квант с переходом в связанное же возбужденное состояние, а затем испускает его в произвольном направлении. Эффективное сечение резонансного рассеяния в центре линии, как и сечение поглощения, порядка Х . [c.102]

Однако реально получить столь значительные ускорения (замедления) атомов не удается из-за эффекта Доплера при изменении скорости атома изменяется частота его резонансного поглощения, и если не приняты меры к соответствующему изменению частоты падающего света, то атом выходит из резонанса с излучением - его сечение поглощения резко падает и пропорционально уменьшается сила светового давления, [c.101]

Мы полагаем для простоты, что кратности вырождения рабочих уровней одинаковы — 1). Отсюда, в частности, следует, что одинаковы коэффициенты Эйнштейна (а равно и сечения) для обоих вынужденных переходов в канале генерации индуцированного испускания и резонансного поглощения активными центрами. [c.289]

Условия обеспечения режима генерации гигантских импульсов в лазере с просветляющимся фильтром. Качественно ясно, что генерация гигантского импульса предполагает достаточно большую величину начального коэффициента резонансного поглощения фильтра Хца (при малой величине Иоа просветление фильтра приведет к малому возрастанию добротности). Поскольку согласно (3.7.5) Иоа — = с Па, то увеличение коэффициента Ица означает увеличение плотности поглощающих центров п а к сечения вынужденных переходов в фильтре Оа- На языке безразмерных параметров увеличение начального коэффициента резонансного поглощения фильтра означает увеличение параметра I а I- [c.365]

Доплеровское уширение резонансов оказывает важное влияние на реактивность системы и, в частности, на ее температурный коэффициент. Хотя можно показать (см. разд. 8.1.4), что площадь под резонансным пиком существенно не зависит от температуры, уширение резонанса уменьшает соответствующий провал потока нейтронов. В результате возрастает произведение сечения и потока нейтронов, которое определяет вероятность поглощения нейтрона и содержится в групповых сечениях. Более подробно этот вопрос рассмотрен ниже (см. разд. 8.3.1), а пока можно отметить, что возрастание температуры поглощающего материала всегда приводит к доплеровскому уширению резонансов и к увеличению резонансного поглощения. [c.310]

В данной главе сначала исследована природа резонансных сечений, в частности, рассмотрена ожидаемая энергетическая зависимость сечений в окрестности резонанса. Затем изучена зависимость от энергии потока нейтронов в гомогенной среде с резонансным поглотителем. Цель этих исследований — определить резонансное поглощение и вывести групповые константы для такой среды. Далее будет рассмотрено резонансное поглощение в гетерогенной среде. В заключение представлены некоторые приложения рассмотренных приближений к тепловым и быстрым реакторам и приведены сравнения этих теоретических приближений с экспериментальными результатами. [c.311]

Нейтроны, которые дают основной вклад в р-резонансы при оценке эффекта Доплера, обычно имеют энергию примерно 10 кэв или несколько меньше [13]. При таких энергиях для тяжелых ядер-мишеней, как показано выше для урана-238, бо = 0,17, а 6i 2-l0 . Значит, oj очень мало по сравнению с бо- Из этого следует, таким образом, что в энергетической области 10 кэв или меньше эффекты интерференции, описываемые с помощью 61, и потенциальное рассеяние р-нейтронов очень малы по сравнению с вкладом s-нейтронов, поэтому первыми часто пренебрегают. Необходимо помнить, что полное сечение для любого элемента представляет собой сумму вкладов по всем значениям /, но для резонансного поглощения имеют значения только вклады нейтронов с / = О и / = 1. [c.315]

В любом ядерном реакторе часть нейтронов замедляется внутрь энергетической области, где присутствуют резонансы, и там поглощается. В настоящем разделе рассмотрено резонансное поглощение в идеализированном случае, который служит иллюстрацией наиболее существенных физических свойств резонансного поглощения. Система содержит гомогенную смесь замедлителя и материала с резонансным сечением, в котором происходит поглощение нейтронов. Предполагается, что источник, не зависящий от пространства и времени, поставляет в систему нейтроны, например, в результате деления, которые замедляются внутрь резонансной области. [c.334]

При резонансной ядерной дифракции на совершенных кристаллах, содержащих высокую концентрацию резонансно рассеивающих ядер, имеет место подавление неупругих каналов ядерной реакции. При точном выполнении условия Брэгга — Вульфа по мере увеличе-Шия амплитуды дифрагированной волны сечение резонансного поглощения уменьшается и может строго обратиться в 0. При этом полностью прекращаются все неупругие процессы, сопровождающие резонапсное поглощение (напр., процесс внутр. конверсии, неупру-Гое испускание у-квантов), а когерентная суперпозиция из падающей и дифрагированной волн распространяется по кристаллу без поглощения. Особенность эффекта подавления состоит в том, что колебания атомов в кристалле не восстанавливают даже частично резо-iBaE Hoe поглощение. [c.103]

Эффективное сечение резонансного поглощения, выводящего нейтроны из игры в процессе замедления, является весьма быстро меняющейся функцией энергии. Оно выражается формулой Брейта-Вигнера. Поэтому, если мы распределим уран не равномерно, а в виде отдельных крупных блоков, то можно ожидать, что уран, находящийся внутри блока, будет экранирован тонким поверхностным слоем от воздействия нейтронов, энергия которых лежит близко к резонансной энергии. Резонансное поглощение нейтронов ядрами урана, лежащими внутри блока, оказывается значительна меньше, чем резонансное поглощение изолированным атомом. Ясно, конечно, чго наряду с уменьшением резонансного поглощения, уменьшится также и захват тепловых нейтронов в уране. Однако теоретические расчеты и опыт показывают, что при определенных размерах блоков выигрыш, получаемый от снижения потерь нёйтронов на резонансный захват, перекрывает [c.276]

Здесь / , 1, — спины основного и возбужденного состояния ядра, а — коэфф. внутренней конверсии 2л = 2,45 10 / 2 барн (Е — в кэе). Однако в условиях, когда М. э. отсутствует (газообразный или жидкий источник или поглотитель, или у-кванты с энергией свыше 200 кзв), линии испускания и поглою ения у-лучей сильно уширены и перекрываются лишь незначительно (рис. 1, а для ядерных у-иереходов исегда Г < Л, Г < Д). Ввиду этого действующее сечение резонансного поглощения очень мало эффект можно [c.184]

В случае когда к зависит от интенсивности лазерного излучения (при нелинейном резонансном взаимодействии ЛИ с КВ-переходами) величина и/Е также пропорциональна поглощательной способности единичного объема исследуемого газа Епогл/Ео> однако Епотл сложным образом связана с энергией в импульсе, сечением резонансного поглощения, частотой излучения и соотношением между длительностью импульса и временами неупругой релаксации, характеризующими безызлучательный канал, ответственный за формирование ОА-сигнала [26]. Характер резонансного взаимодействия квазимонохроматического ЛИ с КВ-переходами в молекулах определяется соотношением между т, временем релаксации поляризации Т2, вращательной (тя) и колебательной (ту) релаксации [12]. С практической точки зрения большой интерес представляет взаимодействие излучения моноимпульсных лазеров на рубине, стекле с неодимом, углекислом газе и колебательно-вращательными переходами в молекулах атмосферных газов, таких как Н2О, СО2, О3 и т.д. Значения длительности мо-ноимпульсной генерации перечисленных выше лазеров расположены в диапазоне от 10 до 10 с [19]. [c.135]

Из (3.11.12) следует, что эффект изменения профиля поля может быть усилен, во-первых, за счет увеличения коэффициента нелинейных потерь т]нл и, во-вторых, за счет уменьшения разности коэффициента усиления и коэффициента суммарных потерь [х — (т]нл + ilaHH)]- Оба случая имеют простое физическое объяснение. В первом случае усиливается действие фильтра за один проход излучения через резонатор это может быть достигнуто за счет увеличения плотности поглощающих центров в фильтре и сечения резонансного поглощения. Во втором случае возрастает число проходов, сопровождающихся изменением профиля поля (иначе говоря, проходов, сопровождающихся просветлением фильтра будем называть их полезными проходами). Вполне очевидно, что число таких проходов будет тем меньше, чем сильнее превышение коэффициента усиления X над суммой коэффициентов потерь т]нл + Члин. при достаточно сильном превышении возможно просветление фильтра всего за один проход. Следовательно, чтобы число полезных проходов было достаточно большим, необходимо выполнение условия [c.402]

Однако при делении на тепловых нейтронах рождаются быстрые цейтроны, к-рые, прежде чем замедлиться до тепловой энергии, могут поглотиться. Сечение захвата нейтрона имеет резонансный характер, т. е. достигает очень больших значений в определ, узких интервалах энергии (см. Нейтронном спектроскопия). В однородной (гомогенной) смеси вероятность резонансного поглощения слишком велика, чтобы Я.ц.р. на тепловых нейтронах могла осуществиться. Эт трудность обходят, располагая уран в замедлителе дискретно, в виде блоков, образующих правильную решётку, Резонансное поглощение нейтронов [c.671]

Чтобы вычислить р, мы должны будем использовать наши знания об эффективном сечении резоцансного захвата и о плотности ядер, которые обладают этим сечением и присутствуют в нашей области. Нам также понадобится эффективное сечение рассеяния и плотности рассеивающих ядер, в особенности значение эффективного сечения рассеяния в области энергий резонансного поглощения. В этой области энергий вероятность того, что нейтрон [c.118]

Одна из проверок, которой мы подвергли (5.34), заключается в следующем мы предполагали эффективное сечение для резонансного поглощения бесконечным в таком широком диапазоне энергий, что вероятность того, что нейтрон не будет поглощен в результате резонанса, должна была бы упасть до нуля.Х прт-ним выражением этого не получалось. Если произвести такую же лроверку для выражения (5.34а), то эта вероятность действительно упадет до нуля. Однако здесь мы имеем другое несоответствие. Вероятность того, что нейтрон избежит резонансного захвата, в соответствии с выражением (5.34а), становится нулем не только когда это нужно, но и тогда, когда этого не должно было бы быть. В самом деле, выражение (5.34а) становится равным нулю, даже если эффективное сечение резонансного захвата бесконечно, только при какой-либо одной энергии. Поэтому при наличии узких, но сильных резонансов выражение (5.34а) менее пригодно, чем (5.34). Оба выражения сближаются и стремятся к правильному значению, когда резонансное поглощение становится малым по сравнению с рассеянием [c.139]

Большинство эффективных сечений поглощения подчиняется закону 1/ У. Однако многие ядра имеют резонансное поглощение в области малых энергий. Например, эффективное сечение поглощения нейтронов в индие имеет величину- 200 барнов при энергии 1/40 еУ, подчиняется примерно закону 1/г> в тепловой области нейтронов, а затем возрастает до величины 30000 барнов в максимуме резонанса при 1,4 еУ. Кадмий, обладающий резонансом поглощения при 0,08 еУ, имеет эффективное сечение поглощения для тепловых нейтронов, которое даже приблизительно не напоминает закон v. [c.202]

Гафний имеет большое поперечное сечение захвата тепловых нейтронов, что в сочетании с высокой температурой плавления и коррозионной стойкостью позволяет применять его в качестве замедлителя в регулирующих устройствах ядерных реакторов. Он является долгоживущим поглотителем и имеет значительное резонансное поглощение в надтепловой области. Важнейшая область применения гафния — использование в качестве компонента сверхтрочных сплавов для космических аппаратов и других отраслей техники. [c.406]

В атомах или простых молекулах спектр флуоресценции носит дискретный характер с частотами переизлученных фотонов, равными или меньшими частоты поглощенного фотона. Такую флуоресценцию обычно называют резонансной. В верхней мезосфере и термосфере, где локализуются слои атомных и ионных паров металлов (Ма, К, Са, Са+ и т. д.), резонансная флуоресценция приобретает черты резонансного рассеяния. В [8] приведено простое выражение для дифференциального сечения резонансного рассеяния [c.23]

Для изучения резонансных и термализационных эффектов требуются специальные методы. В резонансной области имеется такая тонкая структура нейтронных сечений наиболее важных тяжелых изотопов, что для точного представления зависимости сечений от энергии могут потребоваться многие тысяч точек. Кроме того, сечения меняются при изменении температуры среды в результате доплеровского уширения резонансов при возрастании температуры. Поэтому более удобно записывать данные в виде резонансных параметров для тех резонансов, которые экспериментально разрешены, и в виде статистических распределений параметров для неразрешенных резонансов. Более подробно резонансное поглощение рассмотрено в гл. 8, однако можно отметить, что учет резонансов, особенно в области неразрешенных резонансов, построен на менее надежной основе, чем в случае большинства других аспектов физики ядерных реакторов. В области неразрешенных резонансов могут быть известны средние сечения деления и захвата, а также статистическое распределение резонансных параметров. Однако нet гарантии, что в области промежуточных энергий действительные значения не отклоняются от этих средних. Такие неопределенности очень важны для расчетов больших реакторов на быстрых нейтронах, в которых значительная доля нейтронов испытывает столкновения в облааи неразрешенных резонансов. [c.156]

Смотреть страницы где упоминается термин Сечение резонансного поглощения : [c.413] [c.414] [c.101] [c.672] [c.162] [c.17] [c.875] [c.223] [c.7] [c.136] [c.204] [c.135] [c.17] [c.917] [c.715] [c.554] [c.165] [c.142] [c.130] [c.100] [c.552] [c.184] [c.195]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...