Оптические коэффициенты газов

Оптические коэффициенты газов [c.227]

Влияние оптической толщины газа на 1д учитывается поправочным коэффициентом m 0,9 [c.532]

Последовательное удвоение частоты излучения позволяет получить гармоники колебаний основной частоты o)i выше второй. Предел повышения частоты определяется ростом поглощения в кристалле, начинающимся в ультрафиолетовой области спектра. Этот предел соответствует волнам Я = 200 нм. Более короткие волны получают при генерации гармоник в газах и парах металлов, области поглощения которых очень узки, что позволяет исключить резонансное взаимодействие световых импульсов с атомными переходами. Однако во всех газах, парах и жидкостях (т. е. в более общем виде во всех системах с инверсионной симметрией) нелинейные оптические коэффициенты четных порядков равны нулю [11, т. 1]. Поэтому в газах и парах могут генерироваться лишь третья, пятая... и т. д. гармоники с частотами 3o)i, 5o)i,. .. Путем преобразования частоты [c.283]

Все эти явления будут рассмотрены в этой главе, но сначала мы остановимся на оптических коэффициентах чистых материалов, без учета описанных выше осложнений и рассмотрим их физический смысл для твердых тел, жидкостей и газов. [c.176]

В главе II было показано, что основной оптической характеристикой газа, которая определяет степень черноты нагретого тела, интенсивность и спектр свечения, энергетический баланс вещества в условиях лучистого теплообмена, является коэффициент поглощения света ). Зная коэффициент поглощения, с помощью закона Кирхгофа, который служит выражением общего принципа детального равновесия, можно найти и лучеиспускательную способность вещества. [c.212]

Оптическая термометрия занимает важное место в стекольной промышленности, где температуру стекла нужно измерять в различных условиях в тонких твердых или жидких слоях, в толстых заготовках или в больших расплавленных объемах. Передача тепла излучением через стекло является чрезвычайно сложным процессом [31, 40]. Во многих отношениях имеется сходство с переносом тепла или импульса через газ в промежуточной области между молекулярным и вязким состояниями. Средний свободный пробег молекул газа может быть уподоблен расстоянию, пройденному лучом в стекле до его поглощения, а именно а , где а — коэффициент поглощения. Величина а сильно зависит от длины волны и возрастает от малых значений при длинах волн ниже примерно 2,5 мкм до очень больших значений (>10 см ) для длин волн, превышающих 4 мкм. В промежуточной области между примерно 2,7 и 4 мкм величина а сильно зависит от температуры и меняется между 4 и 6 СМ . Эти большие изменения поглощения происходят именно в той длинноволновой области, на которую приходится основная часть теплового излучения стекла, нагретого до 1000—2000 К. [c.393]

Из сказанного следует, что при очень низком давлении, когда ударное расширение практически отсутствует, но толща поглощающего газа взята настолько большой, что оптическая плотность в центре линии v- l велика, края линии поглощения определяются исключительно естественным затуханием. Измеряя значения на краях линии при сильном поглощении, можно найти коэффициент затухания Для резонансной [c.515]

Коэффициент ослабления лучей трехатомными газами Оптическая толщина Степень черноты продуктов сгорания Температура загрязненной стенки труб, С Коэффициент теплоотдачи излучением, ккал/(м -ч- С) Коэффициент использования [c.133]

Коэффициент ослаб-пения лучей газами Суммарная оптическая толщина Степень черноты газов [c.135]

Коэффициент ослабления лучей трехатомными газами Оптическая тол- [c.136]

Коэффициент ослабления лучей трехатомных газов Оптическая толщина Степень черноты продуктов сгорания Коэффициент теплоотдачи излучением, ккал/(м -ч. С) [c.142]

Средняя скорость газов, м/с Коэффициент теплоотдачи с газовой стороны, ккал/(м -ч- С) Эффективная толщина излучающего слоя, м Суммарная поглощательная способность трехатомных газов, м- (кгс/см ) Коэффициент ослабления лучей трехатомными газами Оптическая толщина Степень черноты газов [c.144]

Средняя скорость продуктов сгорания, м/с Коэффициент теплоотдачи от газов к стенке конвекцией, Вт/(м -К) [22] Суммарная поглощательная способность трехатомных продуктов сгорания, м МПа Оптическая толщина потока [22] [c.209]

ОПТИЧЕСКИЙ МЕТОД ИЗМЕРЕНИЯ КОЭФФИЦИЕНТОВ ВЗАИМНОЙ ДИФФУЗИИ ГАЗОВ [c.188]

Ti и Тг — температура газов на входе и на выходе из канала. По оси абсцисс отложен критерий Бугера Ви = kD, характеризующий оптическую плотность среды, причем D—внутренний диаметр канала, k—коэффициент ослабления лучей трехатомными газами. Для несветящегося пламени значения k определяют по формуле [Л. 84] [c.102]

Коэффициент поглощения А газового объема, ограниченного стенками, не является физической характеристикой лишь одного газа. Он зависит от спектра падающего излучения, оптических характеристик поверхностей и различен при разных температурах окружающих газ стенок. Лишь при условии равновесия (температуры газа и стенок одинаковы) в соответствии с законом Кирхгофа коэффициент поглощения и коэффициент излучения газового объема равны А = е. Для коэффициента поглощения объема изотермического газа с температурой, ограниченного абсолютно черной стенкой с температурой. были получены следующие эмпирические зависимости [c.260]

Коэффициент поглощения дублета калия остается неизвестным в интервале 100 см вблизи центров линий. При проведении расчетов полагалось, что спектральные потоки в этом интервале соответствуют излучению абсолютно черного тела. Вносимая погрешность мала, поскольку рассматриваемый интервал достаточно узок и, кроме того, условия в канале генератора таковы, что газ оптически плотен в существенно большей спектральной области в окрестности дублета. [c.226]

Неучет влияния рассеяния при расчете теплообмена в топках приводит к завышению расчетного значения теплопоглощения и соответствующему занижению температуры газов на выходе из топки. Тем более недопустим расчет по значению оптической толщины слоя по ослаблению. В расчетной формуле для определения степени черноты факела необходимо учитывать как коэффициент поглощения, так и коэффициент рассеяния топочной среды. Обычно это — коэффициенты поглощения и рассеяния твердой дисперсной фазы факела, представленной в виде частиц золы, кокса и сажи. Влияние эффекта рассеяния возрастает с увеличением размера частиц. [c.190]

Расчеты спектральной интенсивности падающего излучения, на основании которых построены приведенные регрессионные зависимости, были проведены применительно к составу продуктов сгорания природного газа при значении парциального давления СОз Рсо, = 0,0089 МПа. На рис. 5-17 показано, как изменяется величина 1х (0) в зависимости от парциального давления при заданной толщине слоя L == 5 м и треугольном профиле температуры с заданными величинами Гц = 1500 К и Тс == 1200 К- Видно, что для оптически плотного участка спектра (X = 4,273 мкм, = 2116 м ) интенсивность падающего излучения (0) практически не зависит от парциального давления СОа. Это связано с тем обстоятельством, что значение коэффициента поглощения является здесь столь высоким, что во всей рассматриваемой области значений поглощательная способность слоя близка к единице. При этом изменение р , естественно, не сказывается на значении спектральной степени черноты слоя, а следовательно, и на 4 (0). [c.203]

В ранних работах по сжатию оптических импульсов [2 10] использовались как положительная, так и отрицательная дисперсии в зависимости от того, как на импульс накладывалась начальная частотная модуляция. В случае отрицательной частотной модуляции [3] средой с положительной дисперсией служили жидкости или газы. В случае положительной частотной модуляции оказалось, что наиболее подходящим устройством с отрицательной дисперсией является пара дифракционных решеток [4, 7]. В этих экспериментах при сжатии импульсов не использовались нелинейные эффекты. Хотя использовать ФСМ для компрессии импульсов было предложено еще в 1969 г. [11, 12], эксперименты по сжатию импульсов при помощи ФСМ начали проводиться лишь в 80-х годах, когда одномодовые световоды из кварцевого стекла нашли широкое применение в качестве нелинейной среды [13-38]. Были получены импульсы длительностью 6 фс на длине волны 620 нм [20], а также достигнут коэффициент сжатия 5000 на длине волны 1,32 мкм [38]. Такой прогресс был достигнут только благодаря детальному описанию динамики импульса в волоконном световоде и оптимизации параметров световода при помощи численного моделирования [39-47]. [c.148]

При невысоких уровнях тепловыделения в активном элементе, охлаждении осветителя потоком газа или жидкости с малыми значениями показателя преломления и коэффициента поглощения на частоте генерации, а также при высоком качестве изготовления активных элементов резонаторы волноводного типа могут обеспечить хорошее выравнивание оптического пути по поперечному сечению генерируемого светового пучка. [c.139]

Эллипсоид показателей преломления характеризует зависимость коэффициента преломления вещества от направления. В оптически изотропных диэлектриках (газы, жидкости, стекла, аморфные вещества, кристаллы кубической структуры) показатель преломления во всех направлениях одинаков. Поэтому эллипсоид (см. рис. 7.4,6) представляет собой сферу [c.198]

Измерения коэффициента Холла и измерение оптической отражательной способности доказывают, что электроны свободны или приблизительно подчиняются теории Друде, даже в тех жидких металлах (Bi, Sb, Ga, Ge и т. д.), в которых дифракционные исследования обнаруживают определенную долю неметаллической связи и поэтому присутствие несвободных электронов (см. раздел 1). Все же у некоторых металлов имеются небольшие отклонения от поведения действительно свободных электронов. В настоящее время невозможно решить, результат ли это ошибок прямых измерений ошибок измерения атомных объемов, используемых в теории для вычисления характеристик свободных электронов нечувствительности теории или действительного отклонения электронов от поведения свободного электронного газа. Ограниченное число измерений сдвига Найта косвенно указывает, что электроны ведут себя как несвободные, не вызывая изменений в сдвиге и, следовательно, в электронных состояниях после плавления. Измерения магнитной восприимчивости по разным причинам не способны подтвердить этого, но обычно вместе с электросопротивлением и эффектом Холла показывают существенное изменение после плавления при образовании свободного электронного газа. Это наводит на мысль (что не соответствует данным по сдвигу Найта), что плотность состояний после плавления значительно изменяется, хотя дело не доходит до положения абсолютно свободных электронов. Сообща- [c.142]

Выбор закона теплообмена очага пожара со строительными конструкциями в условиях объемного пожара зависит от ориентации строительных конструкций относительно очага и стадий объемного пожара. При определении огнестойкости конструкций выделяются две ориентации основных строительных конструкций горизонтальные и вертикальные несущие и ненесущие конструкции. Ориентация строительных конструкций определяет характер теплового и гидродинамического взаимодействия их с очагом пожара. Характер теплообмена зависит от оптических характеристик газовой среды, определяюш,ей процесс переноса лучистой энергии. Процесс сложного теплообмена в условиях оптически прозрачной и оптически плотной газовых сред в условиях пожара подробно рассмотрен в гл. 4 и 3. Основной областью применения моделирования на уровне усредненных параметров являются практические задачи, характерные для развитой стадии объемных пожаров. Основным процессом переноса тепла для объемных пожаров является сложный теплообмен в оптически плотных газовых средах. Эти процессы характерны для газовых сред с критерием Ви>1, что соответствует определенным значениям температур в очаге пожара 7 >Гви=1. При значении Ви<1, что соответствует значениям температур 7 < <Гец=1, процесс сложного теплообмена является аддитивным относительно лучистой и конвективной составляющих. Поскольку расчет температурного режима пожара начинается с нормальных условий, когда Г<7 ви=1, то в начальные моменты времени основные законы для оптически плотных сред применять нельзя. В начальной стадии пожара, ограниченной временем 0модель оптически прозрачного газа, и в развитой стадии пожара используется модель оптически плотного газа при значениях Т> >7 ви=1. Между этими двумя режимами теплопередач существует переходная область, связанная с конечными скоростями перехода режимов теплопередачи из одного в другой. По значению среднеобъемной температуры переходная область лежит в диапазоне зна-чснии температур Т исп <7 <7 ви=1. Используя линейную экстраполяцию изменения коэффициента теплообмена в переходной области горения, его можно определить как [c.235]

При рассмотрении вопроса о взаимодействии мирового эфира с движущимися телами можно допустить, что 1) эфир полностью увлекается движущимися телами, например Землей, подобно тому как тело при своем движении увлекает прилежащие к его поверхности слои газа 2) эфир частично увлекается движущимися телами, приобретая скорость av, где о — скорость тела относительно абсолютной системы отсчета а — коэффициент увлечения, меньщий единицы 3) эфир соверщенно не увлекается движущимися телами. Наиболее четкое выражение различных точек зрения нашло место в двух диаметрально противоположных теориях, созданных в конце XIX в. теории полностью увлекаемого эфира (электродинамика Герца) и теории неподвижного эфира (электродинамика Лоренца). Вопрос о том, какая из двух теорий справедлива, должен был решить опыт. Из всех экспериментов, связанных с этой проблемой, остановимся на двух оптических опытах, выполненных Физо и Майкельсоном. [c.205]

Представителем первой группы ОКГ может являться лазер на атомарном йоде, образованном при фотодиссоциации. Диссоциации подвергаются молекулы FgJ. В качестве источника света используются ксеноновые лампы. В одном из вариантов такого лазера ксеноновая лампа диаметром 1,6 см располагается на оси кварцевой трубки диаметром около 20 см последняя, в свою очередь, помещается в охлаждаемую алюминиевую трубку, торцы которой вакуумно изолируются при помощи оптически прозрачных плоскостей с соответствующими прокладками. Резонатор состоит из наружного алюминиевого зеркала и стеклянной пластины, имеющих необходимый коэффициент отражения. Излучение собирается и фокусируется параболическим зеркалом диаметром 30 см. Давление рабочего газа в трубке 15—30 мм рт. ст. При длине лазера 137 см энергия излучения в импульсном режиме равна 65 Дж, мощность излучения при длительности импульса 1,5 мкс оказывается 10 Вт, к. п. д. составляет 0,145% [128]. [c.66]

Как показал А. С. Невский [Л. 22], коэффициенты ослабления лучей трехатомными газами СО2 и Н2О по излучению и поглощению могут различаться между собой в несколько раз, особенно при малых оптических толщинах среды. По Хоттелю и Эгберту [Л. 54], в условиях, когда температура газов СО2 и Н2О отлична от температуры окружающей оболочки связь между поглощательной способностью и степенью черноты описывается соотношениями [c.91]

Иную зависимость оптической плотности сажи от длины волны X дают Пеппергоф и Бэр [Л. 125]. На основании собственных опытов с пламенами ацетилена, керосина, стеарина, парафина, амилацетата, пропана и светильного газа они предлагают описывать спектральный ход коэффициента ослабления лучей сажистыми частицами в инфракрасной области спектра зависимостью вида [c.219]

Как уже указывалось выше, важными факторами, определяющими светимость, а следовательно, и эмиссионные свойства светящегося пламени, являются род топлива и избыток воздуха. Первая попытка установления влияния этих факторов на коэффициент ослабления лучей была предпринята в работах Саке Яги [Л. 132] и Саке Яги и Сироко Каваи [Л. 133]. Влияние содержания углерода в топливе на сажеобразование оценивалось по изменению оптической плотности пламени светильного газа вследствие добавления к нему различных количеств ацетилена и бензола. Было установлено, что концентрация сажистых частиц в пламени пропорциональна весовому содержанию углерода в единице объема газообразного топлива. Увеличение избытка воздуха снижает концентрацию сажистых частиц в пламени. [c.220]

При указанных выше допущениях предполагается, что непосредственно с каплей топлива соприкасаются его пары, навстречу которым диффундирует кислород. Горение происходит на некотором расстоянии от поверхности капли при стехиометрическом составе газов, т. е. при коэффициенте избытка воздуха 1,0. Последнее косвенно подтверждается тем, что видимая, т. е. определяемая оптическим пирометром, температура факела мало зависит от подаваемого через горелки количества воздуха, избыточная часть которого, таким образом, не успевает принять участия в горении и только разбавляет дымовые газы на последующих этапах массообме- на. Ниже зоны горения присутствуют только пары топлива и продукты горения, выше — кислород и продукты горения. Согласно теории время горения пропорционально поверхности капли или, что то же самое, квадрату ее диаметра. Выполненные, исходя из теоретических представлений, расчеты хорошо согласуются с опытными данными, получаемыми на конденсатных топливах (рис. 3-1). [c.45]

Расчетный способ калибровки ЛДА требует точного определения угла сведения лучей для ЛРА необходимо только определить линейный коэффициент преобразования оптической системы и знать пространственный период решетки-модулятора D. В этой связи отметим, что лазерная доплеровская анемометрн.ч является абсолютным методом (при v=l) для измерения скоростей потоков жидкости и газа в случае измерения скоростей стационарного течения с достаточной точностью их аппаратный коэффициент может быть определен расчетным путем. Для одно- и двухфазных сред при измерении скорости несущей фазы необходимо вводить поток светорассеивающих частиц. С этой целью создаются специальные генераторы капель. [c.54]

ОПТИКА [ асферическая содержит элементы, поверхности которых, не имеют сферической формы просветленная обладает уменьшенными коэффициентами отражения света у отдельных ее элементов путем нанесения на них специальных покрытий) как оптическая система (волновая изучает явления, в которых проявляется волновая природа света волоконная рассматривает передачу света и изображений по световодам и пучкам гибких оптических волокон геометрическая изучает законы распространения света в прозрачных средах на основе представлений о световых лучах интегральная изучает методы создания и объединения оптических и оптоэлектронных элементов, предназначенных для управления световыми потоками квантовая изучает явления, в которых при взаимодействии света и вещества существенны квантовые свойства света и атомов вещества когерентная изучает методы создания узконаправленных когерентных пучков света и управления ими нелинейная изучает распространение мощных световых пучков в оптически нелинейных средах (твердые тела, жидкости, газы) и их взаимодействие с веществом силовая изучает воздействие на твердые тела интенсивного светового излучения, в результате которого может нарушаться механическая цельность этих тел статистическая изучает статистические свойства световых полей и особенности их взаимодействия с веществом тонких слоев изучает прохождение света через прозрачные слои вещества, толщина которых соизмерима с длиной световой волны физическая изучает природу света и световых явлений) как раздел оптики электронная занимается вопросами формирования, фокусировки и отклонения пучков электронов и получения с их помощью изображений под воздействием электрических и магнитных полей корпускулярная изучает законы движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях нейтронная изучае взаимодейс вие медленных нейтронов со средой) как раздел физики] [c.255]

ОПТИЧЕСКАЯ ПЛОТНОСТЬ (В) — мера непрозрачности слоя вещества толщиной I для световых лучей характеризует ослабление оптич, излучения в слоях разл. веществ (красителях, светофильтрах, растворах, газах и т, п.). Для неотражающего слоя В — gIJI — к 1, где I — интенсивность излучения, прошедшего поглощающую среду — интенсивность излучения, падающего на поглощающую среду — поглощения показатель среды для излучения с длиной волны Я,, связанный с уд. показателем поглощения Хх в Бугера — Ламберта — Бера законе соотношением = 2,303х . О. п. может быть определена и как логарифм величины, обратной пропускания коэффициенту т слоя вещества Г) — lg (1/т). Введение О. п. удобно при вычислениях, т, к. она меняется на неск. единиц, тогда как величина /о// может для разл. образцов и на разл. участках спектра изменяться на неск. порядков, О. п, смеси нереагирующих друг с другом веществ равна сумме О. п. отд. компонентов. л. н. Напорский. [c.441]

Суммарная поглощательная способносгь, м МПа Коэффициент ослабления трехатомных газов [22] Оптическая толщина потока [c.234]

Тантал применяется для изютовления деталей высокотемпературных пече11, работающих под вакуумом или в атмосфере инертного газа. Пяти-окись тантала является компонентом некоторых сортов оптических стекол с высокой преломляющей способностью. Карбид тантала добавляется к карбиду вольфрама, из которого изготовляют режущие инструменты многих типов. Благодаря присутствию карбида тантала такие режущие инструменты обладают высоким сопротивлением удару и очень низким коэффициентом трения. [c.741]

Производительность мартеновской печи (основной показатель любого металлургического агрегата) в значительной мере определяется тепловым режимом плавки или изменением тепловой нагрузки по периодам плавки. Тепловая нагрузка печи представляет собой количество тепла, подводимого в единицу времени к газовому клапану или форсунке (горелке) печи. При правильной организации теплового режима должен быть обеспечен подвод к металлу максимального количества тепла на протяжении всех периодов плавки. В мартеновской печи - 90% тепла факела передается к ванне излучением и лишь остальная часть приходится на конвективную теплопередачу. Теплообмен излучением описывается известным уравнением Стефана — Больцмана, которое имеет вид <Э = беп[(7 ф/100) —(Гх/ЮО) ], гдеб — коэффициент, учитывающий оптические свойства кладки и форму рабочего пространства еп — степень черноты пламени 7ф—температура факела —температура воспринимающей тепло поверхности (холодных материалов). Из уравнения следует, что на теплопередачу влияют температура факела и шихты, степень черноты пламени и оптические свойства кладки. Интенсивность нагрева шихты тем выше, чем выше температура факела и степень черноты пламени и ниже температура холодной твердой шихты. Температура факела определяется температурой сгорания топлива степень черноты факела —карбюризацией пламени. Теоретическую температуру сгорания топлива можно определить по формуле т= (Qx Qф.т-ЬQф.в <7дис)/1 Ср, где Qx — химическое тепло топлива (теплота сгорания) ( ф.т—физическое тепло нагретого в регенераторах топлива <Эф.в — физическое тепло нагретого в регенераторах воздуха (7дис — тепло, потерянное при диссоциации трехатомных (СО2, Н2О) газов V—удельный объем продуктов сгорания при сжигании данного топлива Ср—удельная теплоемкость получившихся продуктов сгорания. [c.153]

Так, по существу, был получен первый четио-четный элемент, т. е. элемент с четным атомным весом и четным номером в периодической системе Д. И. Менделеева. Выявилось, что зеленая линия ртути 198 не имеет сверхтонкой структуры. Единственная причина, по которой Майкельсон не выбрал длину волн зеленой линии ртути в качестве эталонной, отпала. Встал вопрос о возможности замены красной линии естественного d зеленой линией ртути Начались подробные исследования этого излучения. Следует отметить, что одновременно с описанными выше исследованиями во ВНИИМ в 1940 г. и в начале 1941 г. излучение ртути без сверхтонкой структуры было получено чисто оптическим путем— так называемой интерференционной монохроматизацией (о которой будет сказано несколько ниже). Почти одновременно с этим, в 1942 г., Клаузиус и Диккель в Германии, используя зависимость скорости диффузии газов от атомного веса, применили метод термодиффузии для разделения изотопов криптона. Ими были получены изотопы Кг с атомными весами 84 и 86 при большом коэффициенте обогащения — около 99%. В распоряжение метрологов поступили еще два четно-четных элемента. Предложенная ранее Кёстерсом желто-зеленая линия естественного Кг теперь уже могла быть заменена на ту же линию Кг , не имеющую сверхтонкой структуры. [c.44]

Поток излучающих газов, набегающий на обтекаемое тело, образует турбулентный пограничный слой, рассматриваемый как среда со средними интегральными и оптическими свойствами. Коэффициент ослабления среды k), складывающийся в общем случае из коэффициентов поглощения и рассеяния, исключает рассеяние и не зависит от температуры k = onst). [c.137]

Множитель 6 в (13.4.2) обусловлен числом различных возможных способов, с помощью которых можно получить комбинацию (ш2) (шз) (ш4) в (13.4.1). В отличие от коэффициента второго порядка который не равен нулю лишь в нецентросимметричных кристаллах, коэффициент не равен нулю в любой среде, включая изотропные материалы (газы, жидкости, стекла), а также кубические кристаллы. Однако форма тензора x t/ определяется симметрией точечной группы среды. Эти тензоры для различных случаев симметрии табулированы в книге Хеллворта [8]. В этой книге рассматриваются подробно различные физические явления, которые связаны с оптическими нелинейностями третьего порядка. [c.594]

Перспективы широкого практического использования нелинейно-оптических приемников зависят от параметров каждой из трех основных частей схемы приема — оптической накачки, нелинейной среды и системы регистрации излучения видимого диапазона. Если в вопросе регистрации видимого излучения трудно ожидать каких-либо качественных изменений, то по каждому из первых двух пунктов последнее время наблюдается заметный прогресс. Использование в качестве нелинейных сред новых кристаллов с большими нелинейными восприимчивостями, большими размерами и высоким оптическим качеством и в ряде случаев газов позволило суш,ественно ослабить ограничения, связанные с низким коэффициентом преобразования при сравнительно маломош,-ной накачке. С другой стороны, в области создания источников накачки наметился принципиальный сдвиг благодаря появлению полупроводниковых лазеров нового поколения. Совершенно реально ожидать в ближайшее время появления достаточно надежных малогабаритных источников накачки мош ностью порядка нескольких ватт в непрерывном режиме. Это выведет нелинейпо-оп-тические приемники уже на приборный уровень — непрерывный режим работы при высокой энергетической эффективности, малогабаритность и простота конструкции. [c.143]

При комнатной температуре KNbOg (точечная группа тт2) является сегнетоэлектриком с диэлектрическими константами = = 140, 822 = 1200, 8зз = 40 при / = 100 кГц [10.194]. Этот кристалл оптически двухосный (п- = 2.280, щ = 2.329, з = 2.169) и обладает весьма большими электрооптическими коэффициентами Г33 = = 64 5, г з = 28 + 2, Газ = 1.3 0.5 Г42 = 380 50, Г51 = = 105 13 10- см. В-1 = 633 нм) [10.195] (табл. 10.4). [c.284]

Для расчета лучистой составляющей теплопроводности газового компонента между волокнами Хгл можно рассматривать волокнистый материал как сплошную однородную среду, ослабляющую лучистый поток за счет поглощения и рассеяния излучения. Значение лучистой составляющей теплопроводности 2л можно оценить в этом случае по формуле (3.15). Если в этой формуле положить коэффициент преломления газа р 1, а оптическую толщину слоя принять т = а/ > 10, то У = 1 и фсгрмула упрощается [c.124]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...