Измерение лучистых потоков

В связи со сл1 Жностью измерения лучистых потоков во многих работах проводится оценка значимости радиации в общем потоке тепла, передаваемом дисперсной среде. Так, в работах [130, 131] в качестве доказательства существенности вклада теплообмена излучением в высокотемпературном псевдоожиженном слое приводятся значительный перепад температур между [c.134]

Более совершенным является метод прямого измерения лучистого потока радиометром специальной конструкции [139, 143—148]. Применение двух модификаций этого прибора позволяет независимо измерять полный тепловой поток от слоя к поверхности и лучистый поток [145]. С помощью метода радиометра можно проводить измерения излучательных характеристик исследуемой системы и определять влияние на лучистый поток различных параметров. Измерения, выполненные этим методом, показали, что степень черноты дисперсной системы всегда выше, чем степень черноты поверхности использованных частиц, но может быть гораздо меньше 1 [143—145, 147, 148]. [c.137]

Радиометры, используемые для измерения лучистого потока в псевдоожиженном слое, обладают значительной инерцией [145]. Это значит, что в процессе измерения происходит усреднение лучистого потока как по визируемой площади поверхности дисперсной среды, так и во времени. Следовательно, измеряемый лучи- [c.171]

Анализ функции еэ(Тст, Тея, есл) позволяет сделать определенные заключения об области применимости методов измерения лучистого потока, описанных в параграфе 4.2, которые основаны на предположении об аддитивности лучистого и конвективно-кондуктивного потоков. Если средняя концентрация дисперсной среды вблизи поверхности достаточно высока и распределение температуры слабо зависит от радиационных характеристик системы (см. рис. 4.14), предположение об аддитивности будет справедливо. В то же время в разреженном слое профиль температуры вблизи поверхности существенно зависит от степени черноты частиц и стенки. При этом гипотеза об аддитивности радиационного и кондуктивно-конвективного переноса, по-видимому, ошибочна, а основанные на ней методы измерения некорректны. [c.180]

В опытном исследовании углового коэффициента излучения лучистые потоки заменяются световыми, так как оба случая относятся к электромагнитному излучению. Однако световое моделирование обладает рядом преимуществ. В нем устраняются трудности, связанные с измерением лучистых потоков, особенно в условиях высоких температур устраняются побочные явления, к которым относятся перенос тепла конвекцией и теплопроводностью опыты могут проводиться при комнатных температурах. [c.419]

Измерение лучистых потоков [c.265]

В принципе для режимов медленной смены частиц (пакетов) у стенки можно рассчитать лучистую составляющую обмена, как это показано в [Л. 35], методом последовательных приближений для тех или иных расчетных ситуаций, задаваясь средней толщиной газовой прослойки между стенкой и пакетом (частицами первого ряда). Эту толщину и ее зависимость от различных факторов пока не удается определить прямым экспериментом. Учитывая это, наибольший интерес представят непосредственные измерения лучистых потоков от псевдо-ожиженного слоя зондом с прозрачной перегородкой с регулируемым охлаждением (известной и регулируемой температурой). [c.99]

Измерение лучистых потоков производилось радиационным методом при помощи специально сконструированного и изготовленного для этой цели радиометра интегрального излучения. В этом методе точность эксперимента целиком определяется чувствительностью применяемых приемников излучения. [c.192]

Метод светового моделирования обладает большими достоинствами. При световом моделировании легко устраняются трудности, связанные с измерениями лучистых потоков, производимыми при высоких температурах. При световом моделировании легко устраняются побочные явления, к которым относятся конвективный перенос тепла и теплопроводность. Опыты проводятся при комнатных температурах. [c.307]

Непосредственные измерения лучистого потока в опытных и промышленных высокофорсированных топочных устройствах показывают, что с ростом давления изменяется структура излучающего факела, в зоне реакции увеличивается термическая неравномерность пламени, происходит интенсивное сажеобразование в корне факела, что приводит к стремительному росту лучистого потока, а следовательно, и степени черноты факела. Рост лучистого потока наблюдается также при прочих равных условиях и при уменьшении коэффициента избытка воздуха. Излучательная способность пламени зависит, кроме того, от сорта сжигаемого топлива (С/Н). Большие значения (С/Н) приводят к росту степени черноты факела. [c.225]

Расхождение экспериментальных и теоретических результатов объясняется тем, что большая часть лучистого потока из центральной зоны дугового столба, переносимая в ультрафиолетовой части спектра, поглощается холодными пристеночными слоями газа и окружающим воздухом и не воспринимается наружным датчиком. Никакие измерения лучистых потоков наружными датчиками не могли дать истинной величины этих потоков. 230 [c.230]

Напомним, что лучистой называется энергия, передаваемая излучением. Измеряется энергия в самых различных единицах (эргах, джоулях и т. д.). В светотехнике пользуются другой физической величиной — лучистым потоком, который характеризует энергию излучения в единицу времени. Лучистый поток по аналогии с другими единицами мощности означает мощность лучистой энергии. Единицей измерения лучистого потока исходя из определения служит ватт, поэтому его применяют для характеристики ламп накаливания. Так как спектр излучения ламп накаливания неодинаков (он зависит от температуры нити), лучистый поток одной и той же мощности неодинаково воспринимается человеческим глазом. Поэтому одной из основных единиц в светотехнике является световой поток. [c.201]

Единице измерения лучистого потока является ватт. [c.245]

Коэффициент пропускания монохроматора можно рассчитать по известным формулам геометрической оптики, однако полученную таким образом величину следует считать лишь ориентировочной. Практически коэффициент пропускания определяют путем измерения лучистого потока, падающего на монохроматор, и потока, пропущенного прибором. [c.405]

Для получения необходимой точности измерений лучистый поток должен вызывать ответ приемника SvP v, превышающий в некоторое число раз М уровень шума [c.431]

АБСОЛЮТНЫЕ ГРАДУИРОВОЧНЫЕ ИЗМЕРЕНИЯ ЛУЧИСТЫХ ПОТОКОВ ПРИ НИЗКИХ и УМЕРЕННЫХ ТЕМПЕРАТУРАХ ( 200" С) [c.111]

Первая методика расчета лучистого теплового потока с максимальным учетом особенностей процессов, протекающих в камерах ЖРД, была разработана советским ученым Л.Ф. Фроловым в 1955 г. Ученому удалось провести серию уникальных опытов по измерению лучистого потока газов, обобщить полученные результаты и предложить соответствующую графоаналитическую и теоретическую информацию, позволяющую производить соответствующие расчеты. Отличительной особенностью этой методики было то, что она учитывала особенности излучения газов при температурах и давлениях, характерных для продуктов сгорания ЖРД. Ученый, в частности, показал, что излучение водяного пара с увеличением плотности растет, ко лишь до некоторого предела (до значения удельного веса, примерно [c.92]

Определяющее уравнение для энергетической силы света /э = —. При измерении лучистого потока Фэ в ваттах, телесно- [c.50]

Для измерения лучистых тепловых потоков средней интенсивности, не приводящих к сильному разогреву и разрушению датчика, его тепловоспринимающую поверхность покрывают краской марки черное тело . При этом фиксируется весь тепловой поток, воздействующий на поверхность. При измерении высокоинтенсивных радиационных тепловых потоков, способных привести к разрушению датчика, доля тепла, поглощаемого датчиком, может быть значительно снижена путем полировки поверхности ДТП до [c.278]

Производные характеристики лучистого теплообмена (поглощательная, отражательная и пропускательная способности, степень черноты продуктов и материалов) также играют существенную роль в технологических расчетах. Наилучшим способом их определения, естественно, является прямое измерение соответствующих потоков падающего, поглощенного и т. д., т. е. измерение локальных д. Интегральная излучательная способность является по существу не производной, а первичной характеристикой, поскольку отличается от д лишь формально. [c.18]

Как видно из рис. 7.14, верхняя кривая является практически общей как для измеренных, так и для рассчитанных лучистых потоков. [c.169]

Некоторые устройства, которые предназначены для исследования объектов с целью обнаружения возможных дефектов при помощи сканирующего пучка излучения оптического диапазона, основаны на поглощении материалами объекта излучения ИК-диапазона оптического спектра. Лучистый поток от источника ИК-излуче-ний, например СОг-лазера, зеркальной сканирующей системой направляется на исследуемый объект. Зеркальная система содержит два зеркала, сканирующих в двух взаимно перпендикулярных плоскостях. Часть излучения, падающего на объект, поглощается и соответствующим образом увеличивает его температуру. При увеличении температуры объект излучает энергию в соответствии с законом Стефана— Больцмана. Если поверхность образца -не имеет дефектов, то все его участки за один промежуток времени излучают одинаковое количество энергии. При наличии дефекта различные уча- стки объекта излучают различное количество энергии. Для контроля и измерения излучательной способности [c.94]

В этих опытах использован графитовый стержень, по размерам идентичный опытному образцу с алюминием и имеющий по высоте сверления (Ф=1 мм й = 10 мм), имитирующие абсолютно черное тело. Путем измерения всех лучистых потоков, входящих в формулу (14), определялся коэффициент Фь2 для каждого смотрового отверстия. Однако в наших расчетах температур образца и нагревателя мы использовали осредненные величины коэффициента Ф1,2,ср. которые и представлены на фиг. 3. [c.89]

Лучистый поток полного излучения может быть измерен с помощью различного рода радиометров. Эти радиометры должны обладать достаточной чувствительностью, а их показания не должны зависеть от расстояния до измеряемого объекта. [c.265]

В силу аддитивности лучистых потоков измеренные таким образом яркости должны удовлетворять условию [c.279]

Радиометры. Радиометры — устройства для измерения плотности падающего на какую-либо поверхность лучистого потока, применяются в теплометрии и тепло-массометрии для градуировки базовых элементов и приборов для исследования производных характеристик. По методу измерения лучистых потоков радиометры подразделяют на инерционные, компенсационные, с замещением [7—9]. Развитие теплометрии привело к широкому использованию в качестве термоприемников радиометров базовых элементов [44, 54, 67]. [c.82]

В зависимости от метода измерений лучистого потока электрофотометры делятся на два типа 1) фотометры прямого отсчета 2) фотометры, работающие по методу сравнения. [c.302]

Метод светового моделирования. Тепловое излучение подчиняется общим законам, которым подчиняются все виды излучения. Поэтому в опытном исследовании углового коэффициента лучистые потоки могут заменять световыми. Световое моделирование обладает большими удобством я простотой. В нем легко устраняют трудности, связанные с измерением лучистых потоков, гароиз водимым при высоких температурах устраняются побочные явления, к которым относятся конвективный перенос тепла и теплопроводность опыты проводятся при низких температурах. [c.378]

Установка, схема которой приведена на рис. 1, состоит из ксено-новой лампы 1 сверхвысокого давления мощностью 6 кет, фокусирующей оптической системы, включающей два стеклянных эллипсоидных отражателя 7 и 2 диаметром 315 мм и углом охвата 2ф = 180°, кварцевой щаровой колбы и для помещения образца 10 и оптикомеханической системы регулирования и измерения лучистого потока в рабочей зоне 3—6. [c.469]

В зависимости от метода измерений лучистого потока электрофотометры делятся на два типа [c.281]

При достижении стационарного состояния графитовая печь сбрасывалась вниз и попадала в ловитель 6, чаша которого имела набивку из молибденовой фольги. Сброс печи осуществлялся путем быстрого и одновременного отвода фиксаторов 2 с помощью трех одинаковых электромагнитных приводов. Для устранения попадания прямого, отраженного и рассеянного излучения печи в термоприемник на уровне поперечной стенки печи в боковой водоохлан даемой полости был помещен зачерненный затвор 7, который с помощью рычажной системы и электромагнитного привода обеспечивал быстрое экранирование печи после сброса (время рабочего хода затвора составляло 5 мсек). После измерения лучистого потока печь возвращалась ловителем 6 в исходное положение и захватывалась фиксаторами 2. [c.121]

Измерение лучистого потока осуществлялось полупроводниковым болометром БКМ-5 9. Для расширения спектрального интервала болометр помещался непосредственно внутрь вакуумной камеры. Была использована схема неуравновешенного моста, причем в качестве двух плеч этого моста использовались активный и компенсационный элементы болометра. Для уменьшения влияния шумов, особенно при низких температурах, сигнал предварительно усиливался с помощью оптической системы усиления, состоящей из сферического зеркала диаметром 70 мм. В плоскости изображения этого зеркала в термостатируемом корпусе помещался полупроводниковый болометр. Инерционность болометра существенно зависит от скорости отвода тепла от подложки. Это было учтено при конструировании термостатируемого корпуса болометра. С этой целью болометр закрывался быстродействующим экраном 8 с электромагнитным приводом, который обеспечивал открытие болометра только на время измерения лучистого потока. [c.122]

Схемы нзмереши диффузного отряжешя. В принципе измерение лучистого потока, отражаемого диффузной поверхностью, не пред-ставляет особой трудности - достаточно измерить яркость отраженного излучения в одном направлении и проинтегрировать ее на основании закона Ламберта по полусфере. [c.63]

При использовании частиц из различных окислов (АЬОз, 2гОг, песок) лучистый поток при температуре 1400 °С может составлять до 60% общего потока энергии [144, 146]. Очень сильно, как оказалось, теплообмен излучением зависит от температуры погруженной в слой поверхности [147—149]. Проведенные измерения зависимости степени черноты псевдоожиженного слоя от температуры поверхности свидетельствуют о значительном охлаждении частиц во время пребывания их около стенки теплообменного устройства и неаддитивности процессов конвективно-кондуктивного и радиационного обмена [149]. [c.137]

В четвертой главе охарактеризованы конструкции приборов для измерения тепломассообменных характеристик внешнего и внутреннего переноса. К первой группе характеристик относятся падающий и эффективный лучистый поток, относительная излучательная способность (степень черноты), коэффициенты тепло- и массоотдачи, а также новые характеристики — испарительная способность и интегральная плотность испарения. Ко второй группе относятся коэффициенты тепло- и температуропроводности, теплоемкость и теплоусвояемость. Большое внимание уделено блочному принципу создания приборов для комплексного исследования характеристик второй группы (ТФХ-приборов). [c.8]

Остановимся лишь на вопросах, связанных с необходимостью измерения локальных потоков теплоты и массы. Локальность в пространстве, выраженная функциями д х, у, г) и у (х, у, г), актуальна по крайней мере в трех аспектах. Это, во-первых, потребность в информации о д и / по поверхности продукта, контактирующей а теплоносителем. Функции д (Р) и / (Р) особенно выражены при термической (холодильной) обработке крупногабаритных мясопродуктов, например говяжьих полутуш. Большая неравномерность д и у объясняется двумя причинами- разной толщиной отдельных частей полутуши и разной способностью пропускать теплоту и влагу компонентов этих частей (мышц, жира, костей). Вместе с тем, чтобы создать оптимальную технологию охлаждения полутуш, нужно, например, за счет разной скорости обдува или использования разной доли лучистого теплообмена обеспечить равномерность 9 и у по всей поверхности продукта. [c.14]

Для определения парциального давления водяных паров рв в набегающем потоке воздуха можно использовать термопарные психрометры с записью сигналов термопар на тот же потенциометр, что и сигналы секций тепломассомера. Наибольшую точность измерения рв обеспечивает применение отсосного психрометра, поскольку в данном случае можно полностью избежать ошибок в показаниях термопар за счет лучистых потоков, а также за счет возмущения набегающего потока. Для отсоса воздуха в измерительный участок, где располагаются сухой и мокрый спаи термопар, пригодны любые устройства, создающие разрежение в несколько десятков паскалей. Если же измерения Р производятся непосредственно в цехе, следует экранировать спаи термопар от лучистых потоков. [c.85]

Каждый элемент или готовое устройство градуируется в диапазоне тепловых потоков, которые ожидают получить в продукте или аппарате (при пяти-шести установивпшхся режимах работы излучателя). Для проверки корректности выполнения элемента (отсутствие воздушных пузырей, перекосов ленточки термоэлектродов) градуировку производят, изменяя поверхности элемента, через которые он экспонируется лучистым потоком. В опытах после градуировки с одной стороны датчик, закрепленный на холодильнике с помощью замазки Рамзая, снимают, замазку удаляют, поверхность обезжиривают ацетоном и покрывают чернью того же состава, что и в основных опытах. Градуировку повторяют, и данные обеих градуировок наносят на график Е = I д) (см. рис. 4.16). Как правило, опытные точки градуировки не выходят за пределы прямой линии, обобщающей эти точки, более чем на 3 % эта цифра и считается максимальной погрешностью измерения для серийного элемента. [c.104]

Принцип действия радиационного пирометра основан на измерении интегральной энергии излучения, пропорциональной 4-й степени температуры тела. Основой радиационного пирометра является телескоп, состоящий из тенлоприемника и оптической системы, концентрирующей на теплоприемник суммарный лучистый поток тела, температура которого подлежит измерению. Теплоприемником обычно служат несколько термопар, соединенных последовательно в термобатарею. Градуировку пирометров производят по абсолютно черному телу с коэффициентом лучеиспускания (черноты) 8 = 1 При измерении температуры реальных физических тел е < 1, поэтому пирометр показывает радиационную температуру Тр меньшую, чем истинная температура тела Т, которая может быть определена по формуле [c.461]

Оценки основных термодинамических характеристик плазмы искрового канала температуры, коэффициентов и показателей поглощения, потерь энергии с излучением и других - основаны на измерениях спектральной плотности лучистого потока (или яркости Ья). Результаты измерений спектральной плотности яркости искрового канала в оптически прозрачных твердых диэлектриках (ЩГК, органическом стекле, полевом шпате) по методу сравнения, несмотря на тщательный контроль за сохранением условий эксперимента (параметров разрядной цепи, длины межэлектродного промежутка, параметров оптической системы, геометрии образца и т.д.), подвержены значительным статистическим флуктуациям. Природа этих разбросов обусловлена малыми радиальными размерами искрового канала, особенно в начальной стадии его расширения, искривлениями и нестабильностью положения канала относительно оси электродов, вариациями кинетики трещин вокруг канала и т.п. Изучение влияния типа ЩГК, режимов энерговклада и других факторов возможно только с применением статистических методов, в частности, дисперсионного анализа. Результаты проверки закона распределения отдельных измерений максимального значения спектральной плотности [c.45]

Впервые непосредственные измерения обратных лучистых потоков, посылаемых экранами в топочный объем, были выполнены А. М. Гурвичем и В. В. Митором [Л. 26, 27].- [c.253]

Основы методики измерения высоких температур и лучистых потоков достаточно полно и подробно изложены в известных монографиях В. С. Преображенского [Л. 55], Б. С. Петухова [Л. 50], Г. Рибо [Л. 56] и др. Поэтому, не вдаваясь в рассмотрение всей проблемы в целом, остановимся лишь на некоторых принципиально важных методических вопросах, связанных с оптическими методами измерения температуры и лучистых потоков, с которыми обычно приходится сталкиваться при проведении различного рода исследований. [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...