Частица влияние стенки

Симплекс геометрической стесненности движения частиц (влияния стенок канала) [c.7]

Стесненность движения определяется двумя факторами влиянием стенок канала и влиянием соседних частиц. Первый фактор обычно оценивается с помощью геометрического симплекса ОЦт, а второй фактор зависит от объемной концентрации частиц р. Ранее рассмотренные зависимости для С/ и Vb были получены для свободных условий движения, т. е. при О/йт—>-оо и Р—>-0. Стесненные условия учтем поправкой Е, величина которой будет зависеть от фактора стесненности и режима обтекания частиц. В общем случае [c.57]

В данном разделе рассматривается первая задача — поперечные пульсации одиночной твердой частицы в турбулентном потоке (Л. 58]. Полученные результаты могут быть распространены и на нестесненные дисперсные потоки, которые определяются как системы, в которых отсутствует влияние стенок (D/dr 25- 30), соседних частиц друг на друга и всей массы дискретного компонента на несущий поток. Для газодисперсных потоков последние условия ограничиваются объемной концентрацией порядка 4-10 (гл. 2) (Л. 99]. Для [c.100]

НО объяснить отрицательным влиянием пристенной вставки, приводящей с определенных б т/ к отжиму частиц от стенок канала к оси потока (см. 8-2). Расчетные рекомендации в [Л. 65] отсутствуют. [c.267]

Ф п г. 2.12. Влияние стенки на коэффициент корреляции частицы [742]. [c.64]

В уравнении (8.18) коэффициент подъемной силы не равен соответствующему коэффициенту Су при свободном обтекании потоком тела. Объясняется это влиянием стенок трубы на обтекание. Задача становится особенно сложной при движении в потоке большого числа твердых частиц (гидросмеси). Поэтому критическая скорость, как и скорость трогания, определяется опытным путем. Причем под этой скоростью понимают минимальную среднюю скорость потока, при которой еще не происходит выпадения твердого на горизонтальную стенку трубы. [c.129]

Влияние диаметра трубы на аср одиночной вертикальной трубы, погруженной в псевдоожиженный слой, наводит на мысль, что и в этом случае решающее значение для эффективности теплообмена имеет не продольное, а поперечное обтекание трубы, хотя казалось бы именно продольное перемешивание должно обеспе-u -iTb малое время контакта частиц с невысокой поверхностью нагрева. Ведь известно, что продольная эффективная теплопроводность слоя много выше поперечной (горизонтальной). Вероятно, что плотный контакт частиц с вертикальной трубой получаем лишь при набегании на нее агрегатов, движуш,ихся перпендикулярно труб.=, т. е. горизонтально. При этом происходит настолько сильное торможение частиц около стенки, что время пребывания их там вовсе не определяется высоким коэффициентом продольной эффективной теплопроводности, измеряемым фактически для ядра слоя, а равно времени поперечного обтекания трубы агрегатом. Заметно Подогретые замедленные частицы около трубы, 404 [c.404]

Следует отметить, что на движение частиц к стенке трубы оказывают сильное влияние инерционные силы, направление движения которых определяется скоростью потока теплоносителя и его турбулентностью. Степень 10 [c.10]

Увеличение вязкости топлива приводит к укрупнению фракций. При этом удлиняется факел, а иногда имеет место попадание топливных частиц на стенки топки или камеры с последующим их закоксовыванием. Капли больших размеров затрудняют образование смеси и полное ее сгорание. Кроме того, влияние вязкости топлива на химический недожог растет с повышением производительности форсунки. Для форсунок большой мош,ности характерна прямая зависимость этих потерь от вязкости, особенно при сжигании мазутов с малым избытком воздуха. Однако понижение вязкости топлива связано с его перегревом. Чрезмерный перегрев топлива обусловливает выпадение из топлив, особенно тяжелых, карбоидов и способствует быстрому закоксовыванию отдельных элементов форсунки, сокраш,ая срок ее эксплуатации. [c.179]

Движение сферы в тот момент, когда она проходит через центр сферического контейнера, представляет интерес с точки зрения выяснения значимости влияния стенок на движение одиночной частицы, а также может служить моделью взаимодействия между [c.152]

Во всех случаях необходимо учитывать, что в экспериментах сферы падают в сосуде (обычно цилиндрическом), а не в безграничной среде. Чтобы получить точные результаты, необходимо учитывать наличие ограничивающей поверхности. Особенно это важно в случае, когда частицы удалены друг от друга, так как влияние стенок в этом случае может быть значительным по сравнению с взаимодействием частиц. Если частицы находятся близко друг от друга (расстояние между их центрами меньше 2—3 диаметров), то их можно рассматривать как одну частицу [5] и поправочный множитель брать таким же, как для сферы, падающей в цилиндрическом сосуде (гл. 4). При этом предполагается, что расстояние между центрами частиц мало по сравнению с диаметром цилиндра. Однако по мере того как в дальнейшем частицы расходятся, их воздействия на течение должны рассматриваться раздельно [18]. Таким образом, если в цилиндре падают две сферы а и Ь, находящиеся в различных положениях, то сопротивление сферы а будет обусловлено сложением сопротивлений, соответствующих четырем полям скорости. В их число входят исходная стоксова скорость сферы а и первое отражение этого поля скорости от стенки цилиндра. Кроме того, сфера Ъ возмущает движение сферы а двояким образом во-первых, путем прямого отражения своего собственного стоксова поля и, во-вторых, путем отражения этого поля от стенки цилиндра и затем к сфере а [18]. Эти взаимные влияния рассматриваются несколько подробнее в гл. 7 и 8. Вообще если сила сопротивления, действую- [c.315]

Влияние стенок сосуда на скорость осаждения частицы во многих отношениях подобно влиянию другой частицы, которое обсуждалось в гл. 6. Чтобы изучить поведение группы частиц, осаждающихся в некотором резервуаре, вначале необходимо определить влияние стенок на каждую из частиц в отдельности. Затем можно скомбинировать это влияние с влиянием взаимодействия частиц, используя обобщение метода отражений, описанное в разд. 8.3. Когда размеры частицы малы по сравнению с размерами стенок резервуара и когда влияние стенок можно найти для каждого отражения, метод, по-видимому, дает быструю сходимость. [c.329]

Взаимодействие частицы со стенками будет зависеть как от формы частицы, ее положения и ориентации, так и от геометрии стенок. Как будет установлено ниже, в случаях разбавленных систем эти эффекты можно разделить, так что результаты, определяющие влияние стенок на сферические частицы, можно применить для частиц другой формы при сохранении соответствующей внешней геометрии. В основе исследования снова будут лежать уравнения медленного течения в квазистационарной форме. [c.329]

Гл. 7. Влияние стенок на движение одиночной частицы [c.330]

Достоинство анализа в первом приближении заключается в том, что в любом случае можно количественно изучать влияние стенок единообразно для всех частиц, независимо от их формы. Следовательно, известные теоретические либо экспериментальные результаты, касающиеся влияния стенок на сферические частицы, могут непосредственно применяться и к несферическим частицам. [c.331]

На гидравлическую крупность частицы оказывают влияние стенки канала и соседние частицы. Влияние стенок канала обычно оценивается геометрическим симплексом D/d (О— диаметр канала т —диаметр шара, эквивалентного частице по пвверхности), а соседних частиц — объемной концентрацией частиц р. Это влияние учитывается поправочными коэффициентами [c.398]

В соответствии с предложенной в предыдущей главе классификацией под потоками газовзвеси будем понимать сквозные дисперсные системы с небольшой объемной концентрацией (до нескольких процентов). Для удобства изложения здесь же рассматриваются и слабо-запыленные потоки. Тогда потоки газовзвеси (или менее точно — запыленные потоки)—это дисперсные системы, в которых условия стесненности движения частиц настолько малы, что влияние стенок канала и соседних частиц либо полностью отсу тст ву ет сл а бо 3 а п ы л е Н Н ы е пото- [c.45]

Под нестеснеиной газовзвесью или слабозапыленным потоком мы усл01вились понимать систему, в которой влияние соседних частиц и стенок (канала ничтожно (поток движется в неограниченном пространстве). [c.149]

Тепловые процессы в потоке газовзвеси протекают весьма сложно. Теплообмен осуществляется путем распространения тепла в газовой фазе передачи тепла твердой частице теплопроводности внутри частицы отдачи тепла этой частицей менее нагретому газовому элементу либо соприкасающейся другой твердой частице радиационного теплообмена газа с частицами, частиц друг с другом и со стенкой канала теплопроводности в ламинарной газовой пленке и в контактах частиц со стенкой. Влияние направления теплового потока на теплообмен с потоком газовзвеси и с чистым потоком в принципе различно, поскольку, кроме изменения физических характеристик газа, следует учесть изменение поведения и твердых частиц. Для охлаждения газовых суспензий существенны силы термофореза (гл. 2), которые могут привести к загрязнению поверхности нагрева и как следствие— к снижению интенсивности теплообмена при [c.181]

Противоположное влияние оказывает рост концентрации на термическое сопротивление пристенной зоны. По мере увеличения количества частиц объемная теплоемкость этой зоны растет, толщина вязкого подслоя уменьшается, его нарушения учащаются, а возможность прямого контакта частиц со стенкой становится более реальной. Движение частиц в пристенной зоне, несо.мненно, активизирует ее теплопроводность (вихреобразование в корме частицы, отклонение струек газа к стенке и пр.). В итоге термическое сопротивление этого пристенного слоя R , с повышением концентрации твердого компонента будет падать, т. е. Rn. = B - (т>0). Тогда полное термическое сопротивление Roe приближенно оценим как сумму термических сопротивлений [c.256]

Для проверки гипотезы о стержнеподобном, безгра-диентном движении слоя и для выявления ряда закономерностей автором и сотрудниками были проведены опыты в различных (особенно узких) каналах. Под узкими каналами будем понимать такие каналы, в которых влияние стенок проявляется в изменении характера движения частиц слоя. Согласно уравнению (9-45) или (9-46) важен не абсолютный размер канала, а отношение его определяющего размера к диаметру частицы А/ т- Для каналов круглого сечения Д= ), для кольцевых Д = 0,5Л. Из рассмотрения литературных данных о характере продольного движения плотного слоя [Л. 30, 108, 193, 221, 341, 345] следует, что эти данные получены в сравнительно широких каналах, т. е. при Д/ т>30 (за исключением нескольких опытов И. В. Гусева [Л. 108]), при небольших скоростях движения слоя и при внутреннем обтекании стенок канала. [c.292]

Радиационный теплообмен не оказывает существенного влияния на эффективную теплопроводность неподвижного слоя из-за малых температурных напоров в ячейках слоя и незначительности их размеров. В движущемся слое возникает разрыхленная пристенная зона, где роль излучения может возрасти. Конвективный теплообмен в неподвижном не-продуваемом слое практически отсутствует. В движущемся непродуваемом слое появляются токи твердых частиц и увлекаемых ими газовых прослоек. Особенно важны относительные смещения в пристенной зоне, так как здесь скорость газа падает до нуля, а скорость частиц снижается лишь на 5—50%. На кондуктивный теплообмен в движущемся слое положительно влияет периодическое нарушение сложной кинематической цепи контактов частиц, их возможное вращение и поперечные перемещения в пристенной зоне (особенно при малых О/ т и большой скорости слоя), перекатывание и скольжение частиц вдоль стенок канала, т. е. в районе граничной газовой пленки, и пр. Подобные интенсифицирующие эффекты в неподвижном слое, разумеется, невозможны. Однако следует также учесть [c.331]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

Приведенный анализ, по-видимому, справедлив при близких значениях коэффициентов диффузии частиц и турбулентной диффузии потока, т. е. при малых размерах частиц. В литературе п.меются сведения о том, что коэффициент турбулентной диффузии практически постоянен по высоте канала. Настоящий анализ позволил выявить второстепенность влияния стенки на коэффициент диффузии частиц. Показано, что присутствие стенки оказывает весьма существенное влияние на интенсивность движения [c.65]

ВЛИЯНИЯ стенок, электростатического и гравитационного полей величину К нельзя считать в полной мере обобщающим параметром. Помимо этого, указанные выше факты свидетельствуют, что вероятность столкновения между твердой частицей и элементами газа в турбулентном потоке в большей степени влияет на DpID, чем на интенсивность движения. [c.102]

В реальных взвесенесущих потоках необходимо вводить поправку в эти формулы для учета влияния стенок тр/б и соседних частиц на скорость витания и коэффициент сопротивления i астиц (так называемый коэффициент стеснения ст). В результате имеем [c.278]

При обтекании вязкой жидкостью неподвижных твердых поверхностей распределение скоростей всегда неравномерное, так как помимо вытесняющего влияния на жидкость твердая поверхность оказывает еще тормозящее действие, являющееся следствием прилипания к ней жидких частиц. При малых числах Рейнольдса переход от нулевых скоростей на стенке к их конечным значениям может происходить постепенно так, что область тормозящего влияния стенки оказывается сравнимой со всей областью течения. Рассчитать такое течение можно, используя полные уравнения Навье—Стокса (или уравнения Рейнольдса, если поток турбулентный), решение которых является непростой задачей. Однако при больших числах Рейнольдса течение приобретает некоторые особенности, позволяющие эту задачу упростить. Так, по мере возрастания Re область вблизи стенки, где происходит интенсивное нарастание скоростей, становится все более узкой в этой области сосредоточивается основное влияние вязкости в ней локализуется интенсивное вихреобразование, а за ее пределами поток оказывается слабозавихренным и может приближенно считаться потенциальным. [c.325]

HO, что влияние стенок на среднюю порочность сЛоЯ особенно значительно при больших djD , так как тогда невелико число дальних рядов частиц, не затронутых влиянием стенок (табл. 1-2). Неравномерная порозность по слою имеется и вдали от стенок из-за беспорядочной укладки частиц при загрузке материала. Типы укладки (упаковки) распределяются в слое согласно законам вероятности (кривой Максвелла). Соответственно неравномерности упаковки в плотном слое наблюдается не-рааномерное распределение скоростей фильтрации. Неравномерность порозности слоя и распределения скоростей в нем изучалась рядом советских ученых [Л. 6, 13 и 101]. Их работы частично освещены в монографии [c.34]

Новым в работе Фернеса является введение понятия об эквивалентном диаметре", как определяющем размере частиц неправильной формы, и факторе формы , с целью учета разнообразия природной структуры материалов определенное геометрическим путем значение эффективного живого сечения шаровых засыпок, равное 10—20% общего сечения засыпки обнаруженное влияние стенок рабочего участка установки на [c.243]

Влияние скорости движе ия слоя изучалось при изменении скорости от 0,4 до 120 см1сек. В области низких скоростей (Усл<20 см сек) увеличение скорости приводит к заметному росту коэффициента теплообмена. При дальнейшем возрастании ее темп роста коэффициента теплоо бмена замедляется и при увеличении Исл сверх так называемого иредельного значения [Л. 7] наблюдается резкое снижение Осд. Зависимость коэффициента теплообмена от скорости слоя, представленная на рис. 3, сохраняет аналогичный характер для различных каналов и размеров частиц. В работах Л. 1- 4] это не было выявлено, так как скорость не превышала 12 м1сек. Возрастание коэффициента теплообмена с увеличением скорости до V n= объясняется, по-видимому, уменьшением термического сопротивления пристенного пограничного слоя. увеличением скорости толщина разрыхленного пограничного слоя заметно снижается и преобладавшее ранее скольжение частиц вдоль стенки заменяется интенсивным вращением и перемешиванием, что приводит к интенсификации теплоотдачи. При этом средняя по сечению плотность укладки не изменяется, о чем свидетельствуют результаты опытов по определению объемного веса [c.644]

Эта книга начинается с обсуждения основных уравнений движения и пределов их применимости. Далее рассматривается поведение одиноч[1ых частил,. Затем изучается гидродинамическое взаимодействие отдельных частиц друг с другом, а также взаимодействие частиц со стенками. Наконец, 4to6i,i исследовать поведение систем частиц, рассматривается комбинация указанных эффектов. Основные принципы представляются нам четко очерченными. Они направлен1>1 на то, чтобы продемонстрировать универсальность уравнений ползущего течения в задачах, где влияние вязкости на движение частиц является определяющим. [c.21]

Эйнштейновская теория вязкости суспензий сферических частиц и ее обобщение па случай эллипсоидальных частиц, выполненное Джеффри [251, были развиты дальше в нескольких направлениях Гутом и его сотрудниками в Венском университете в 11)30 г. Гут 21J приводит краткий обзор этих исследований. Особенно ИЕгге-ресна статья Гута и Симхи 122], в которой рассмотрено влияние стенок и взаимодействия между частицами на кажуш,уюся вязкость суспензий. [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...