Одиночная твердая частица

В данном разделе рассматривается первая задача — поперечные пульсации одиночной твердой частицы в турбулентном потоке (Л. 58]. Полученные результаты могут быть распространены и на нестесненные дисперсные потоки, которые определяются как системы, в которых отсутствует влияние стенок (D/dr 25- 30), соседних частиц друг на друга и всей массы дискретного компонента на несущий поток. Для газодисперсных потоков последние условия ограничиваются объемной концентрацией порядка 4-10 (гл. 2) (Л. 99]. Для [c.100]

Уравнения (6.5.1) - (6.5.6) позволяют определить необходимое время пребывания одиночной твердой частицы в аппарате. [c.655]

При расчете необходимой транспортной скорости в горизонтальных трубопроводах ряд авторов справедливо рекомендует исходить из так называемой скорости трогания, т. е. из средней скорости воздуха в горизонтальном трубопроводе, при которой одиночная твердая частица (в нашем случае стружка), лежащая в трубопроводе, сдвигается с места и начинает перемещаться, касаясь стенки трубы, под влиянием лобового давления воздуха. В целях простоты расчета транспортная скорость для вертикальных и горизонтальных трубопроводов выражается нами через скорость витания [c.168]

При расчете необходимой транспортной скорости в горизонтальных трубопроводах ряд авторов справедливо рекомендует исходить из так называемой скорости трогания, т. е. из средней скорости воздуха в горизонтальном трубопроводе, при которой одиночная твердая частица (в нашем случае стружка), лежащая в трубопроводе, сдвигается с места и начинает перемещаться, касаясь стенки трубы, под влиянием лобового давления воздуха. [c.163]

Если объемная доля твердых частиц ф достаточно велика, так что толщина пограничного слоя жидкости превышает расстояние между частицами (разд. 2.1), то коэффициент сопротивления одиночных сферических частиц уже не применим для множества частиц. [c.203]

Обтекание твердой свободно висящей сферы в магнитном поле 33 Одиночная деформируемая частица, процессы переноса 105 [c.529]

Анализ закономерностей движения дискретной частицы внутри единичной ячейки позволяет переходить к построению теории двухфазной системы в целом. Успешная реализация метода единичной ячейки возможна лишь на базе механики одиночной частицы в объеме сплошной среды. Именно механика твердой частицы в жидкости или газе, капли жидкости в газе или в другой жидкости (не смешивающейся с первой), пузырьков газа или пара в жидкости составляет основное содержание настоящей главы. При этом сначала будут рассмотрены наиболее простые, допускающие аналитическое решение случаи обтекания сферической частицы жидкостью. [c.182]

На рис. 99, а показана схема работы одиночного циклона с тангенциальным подводом потока. Запыленный поток по входному патрубку 1 поступает в корпус 2 циклона. Под действием возникающих при вращении потока центробежных сил частицы золы отжимаются к внутренним стенкам и выпадают в бункера-накопители 3 или непосредственно в золопроводы 4. Очищенный газ отводится из циклона по патрубку 5. С увеличением размера твердых частиц центробежные силы сказываются сильнее и, следовательно, степень очистки возрастает. [c.147]

На рис. 17.8 схематически показаны различные системы сжигания твердого топлива. Обычно твердое топливо сгорает при высоких температурах в диффузионной области, т. е. процесс можно интенсифицировать лишь посредством увеличения коэффициента массоотдачи р между поверхностью топлива и омываю-шим ее воздухом. При обтекании одиночной сферической частицы потоком воздуха [c.154]

Увеличение диаметра циклона я доли мелких твердых частиц снижает эффективность очистки газов, которая в среднем в одиночном циклопе составляет 85%. Поэтому для одиночных устаиовок предложен конический циклон типа СК-ЦН, который позволяет снизить содержание мелких частиц в выходящих газах в 2—3 раза. [c.330]

Теплоотдача от частицы к газу определяется параметрами фаз и полем течения вокруг частицы. Вне диапазона закона Стокса (для которого решение имеет вид Nu = 2) соответствующие данные, как и для функции Со (Re), полностью эмпирические, а теоретические исследования служат прежде всего для получения подходящей формы при обработке данных. Обычно коэффициент теплоотдачи от одиночной твердой сферы рассчитывается по критериальным соотношениям вида [c.52]

С педагогической точки зрения было бы целесообразно показать, что уравнения Навье — Стокса, на которых основано изложение во всех учебниках, можно с успехом применять на практике не только к элементарным задачам о ламинарном течении в трубах и о стоксовом движении одиночной частицы. Хотя для практических целей суспензию часто можно представлять себе как сплошную среду, она на самом деле состоит из дискретного набора частиц, погруженных в существенно непрерывную жидкость. Рассмотрение полной совокупности краевых задач, фактически возникающей при таком взгляде на суспензию, побуждает поставить вопрос о правомерности тех идеализаций, которыми пользуются при описании явлений переноса смеси жидкости и твердых частиц, рассматриваемой как одно целое. [c.8]

Необходимо отметить, что экспериментальные данные получены Федоровым при рассмотрении движения одиночной частицы в трубе-сушилке, что значительно искажает истинную картину движения двухфазного потока в трубе-сушилке. На самом деле процессы, при которых происходит движение твердых частиц в газовом потоке труб-сушилок, гораздо сложнее, но они изучены мало и представляют непреодолимые пока трудности для теоретических исследований. Поэтому некоторые авторы отказались от строгих теоретических построений и перешли на детальное экспериментальное изучение процесса перемещения твердых частиц в трубах-сушилках па базе общих физических представлений о движении двухфазных потоков. [c.12]

Эффективность циклонного сепаратора по отделению твердых частиц резко увеличивается с перепадом давлений в нем. При перепаде давлений 0,35 МПа циклонные сепараторы удаляют 90—95% частиц размером 5 мкм, 95 — 98% частиц размером до 15 мкм и 100% более крупных частиц. Расход жидкости через одиночный циклон при таком перепаде давлений составляет [c.447]

Скорость движения одиночных пузырьков газа в жидкости в отличие от скорости падения твердых частиц характеризуется коэффициентом деформации пузырьков фф, представляющим собой отношение эквивалентного диаметра dз к фронтальному диаметру пузырьков dф . [c.398]

Прямоточный и противоточный процессы, проводимые в аппаратах непрерывного действия, широко распространены. В принципе, экстрагирование и растворение можно проводить непрерывно в аппарате с мешалкой путем непрерывного подвода в аппарат твердой и жидкой фаз и отвода их из него. Однако осуществление непрерывного процесса таким способом неизбежно приведет к падению его интенсивности из-за того, что поступающий в обработку твердый материал будет взаимодействовать с раствором, концентрация которого в аппарате вследствие интенсивного перемешивания близка к концентрации насыщения. Это вызовет значительное снижение движущей силы процесса и, соответственно, скорости экстракции по сравнению со средней скоростью (за одну операцию) в периодическом процессе, где аналогичные условия создаются только на конечной его стадии. Кроме того, в одиночном аппарате возможен проскок некоторой части твердых частиц, в результате чего время пребывания может оказаться недостаточным для достижения высокой степени извлечения экстрагируемого вещества. [c.287]

Для одиночной капли и твердой частицы область диффузионного следа вносит вклад в среднее число Шервуда, начиная лишь с третьего члена асимптотического разложения по большому числу Пекле. [c.206]

На поверхности цилиндра г = Ь п и, распределения скоростей, как известно из 2 гл. 7, характерен для потенциального течения в поле одиночного плоского вихря идеальной жидкости. Следовательно, в рассматриваемом случае движения вязкой жидкости поле скоростей является потенциальным. При этом граничные условия для вязкой жидкости, состоящие в прилипании частиц жидкости к твердой поверхности. [c.335]

Из всего сказанного следует, что частицы твердого топлива, прежде чем сгореть, обязательно проходят стадию газификации. Разумеется, эта модель процесса горения твердого топлива во многом условна, гипотетична. Но, вооружившись ею, можно давать уже обоснованные оценки реальных топочных устройств, с позиции четких представлений о механизме горения судить о протекающих в топках процессах. Правда, одно дело — одиночная частица, и совершенно другое — легион. Хотя, как свидетельствует опыт, чисто механическое сложение элементов вряд ли сулит коренные качественные изменения. Вместе с тем вопрос, как происходит сжигание твердого топлива в настоящей топке,— заслуживает специального рассмотрения. Начнем с самого примитивного, слоевого способа. В промышленности он еще весьма популярен, особенно при сжигании каменных углей. Наиболее простое его воплощение — противоточная схема, когда топливо поступает сверху, а воздух — навстречу ему снизу. [c.182]

Прежде чем перейти к многофазньш системам, рассмотрим процессы переноса при установившемся движении одиночной твердой частицы, однако выводы соответствующих соотношений читатель найдет в других фундаментальных работах по гидромеханике, тепло- и массообмену. [c.29]

В предположении о наличии лимитирующей стадии могут быть выведены расчетные зависимости для одиночной твердой частицы, обтекаемой потоком газообразного реагента, связывающие между собой время пребывания т твердой частицы радиусом R в зоне реакции и глубину ее превращения. При протекании процесса во внешнедиффузионной области (лимитировании со стороны стадии конвективной диффузии) эта зависимость имеет вид [c.654]

Книга oy имеет явно выраженный библиографический и обзорный характер. Построенная по схеме от более простых к более сложным явлениям и процессам книга включает обзоры выполненных теоретических и экспериментальных исследований весьма широкого круга задач механики многофазных и многокомпонентных систем. Автор рассматривает как относительно простые задачи о движении одиночных твердой и деформируемой частиц, так и сложные проблемы о движении множества частиц полидисперс-ной структуры при наличии внешних полей. [c.7]

Динамические характеристики одиночных частиц (твердых частиц, жидких капель или пузырьков газа) уже достаточно подробно исследованы, как правило, с помощью методов механики одиночной частицы [138, 243, 283]. За исключением отдельных случаев, приложение динамики одиночных частиц к системам, состоящим из множества частиц, не приводило к успешным резуль-татад . Однако качественная аналогия с молекулярно-кинетической теорией и свободномолекулярным течением оказалась очень полезной при определении соответствующих параметров взаимодействия частиц между собой и частиц с границей [588]. [c.16]

Исходя из особенностей движения одиночной частицы (разд. 3.2), можно считать твердо установленным факт влияния перел1ешивания на скорость испарения и скорость реакции в некоторых гетерогенных системах. Относительно систем газ — твердые частицы и жидкость — твердые частицы существует мнение [360], что если скорость массообмена определяется скоростью диффузии в жидкой фазе, то она начинает линейно зависеть от скорости перемешивания. [c.180]

Рассмотрим вначале нереагирующую систему газ — твердые частицы с распределением частиц по размерам или сортам. Считается, что любой общий анализ такой системы базируется на определенных физических концепциях, выявленных для одиночной частицы и множества частиц. Необходимо учитывать сле-дуюпще факторы [c.276]

Эксперименты проводились со слабозапыленньш потоком, где концентрацией пыли (цо О,01 кг/кг) можно пренебречь и приблизить физическую модель к математической модели движения одиночной частицы. Объектом исследования служили кольцеобразные каналы радиусом г, равным 0,25 0,5 и 1,0 м (рис. 2-4,а), по которым через каждые 12° поочередно устанавливался тонкий стержень длиной, равной высоте канала, набранный из 25 цилиндров, покрытых вазелином. В качестве твердых частиц применялись узкие фракции пыли катионитов КУ-1Г, сульфоугля, двухромовокислого калия и восстановительного железа, полученные методом воздушной классификации [Л. 25, 42] и, следовательно, в гидродинамическом отношении идентичные шарообразным частицам. За диаметр условной шаровой частицы б был принят среднеарифметический размер фракции пыли [c.48]

Рассматривается радиальное движение паровой оболочки, окружающей изолированную сферическую частицу в безграничной массе жидкости. Предполагается, что жидкость вязкая, несжимаемая, в твердой частице температура распределена равномерно, для паровой фазы применяется модель калорически совершенного газа. Используются такие же допущения, как в постановке Релея для задачи о динамике одиночного пузырька сферическая симметрия процесса и однородность давления р2(0 паровой фазе. Правомерность использования этих допущений в задачах динамики газовых, паровых и парогазовых пузырьков в жидкости обсуждалась в [1-5]. В настоящей работе не рассматриваются схлопывание парового слоя и вскипание жидкости на поверхности нагретой частицы. [c.715]

Системы, в которых наблюдается движение совокупности небольших частиц относительно жидкости, в которой они находятся, встречаются в широком круге явлений, представляющих интерес как для ученых, так и для инженеров. Эти явления, вообще говоря, можно разбить на несколько классов. Частицы могут перехмещаться сквозь жидкость совместно, в общей массе, как это происходит при осаждении. Напротив, частицы могут оставаться более или менее неподвижными, как в плотноупакованном слое. Относительные движения частиц и жидкости могут быть более сложными, как в псевдоожиженных системах. Наконец, явление вязкости суспензии, или сопротивления сдвигу, обнаруживается при движении твердых частиц относительно друг друга, когда течение несущей жидкости является сдвиговым. В природе и технике встречается много процессов, связанных с такими типами движения. Основная цель данной книги и состоит в том, чтобы добиться понимания поведения систем, содержащих частицы, причем исходным пунктом будет динамика одиночных частиц. [c.15]

Одной из важных гидродинамических характеристик твердых частиц, переносимых потоком, является их гидравлическая крупность (с14орость свободного равномерного гравитационного осаждения частиц в покоящейся воде). Задача о скорости падения частиц в жидкости имеет долгую историю исследований. Первая работа здесь принадлежит еще Дж. Г. Стоксу (1851). В СССР обширные исследования гидравлической крупности одиночных частиц были выполнены А. П. Зегждой (1934), Б. В. Архангельским (1935), Г. Н. Лапшиным и В. Н. Гончаровым (1938, 1954). Ими даны обобщающие таблицы и формулы, широко используемые в настоящее время. [c.765]

При движении в турбулентной жидкости не одиночных частиц, а достаточного их множества взаимодейств<ие жидкого и твердого компонентов может проявиться не только в изменении поведения частиц, которое опреде-108 [c.108]

Ударное воздействие капель на поверхность металла. На основании эксиеримеитальных исследований разрушения различных материалов при ударе одиночной капли было установлено, что при больших скоростях соударений весьма твердые материалы подвергаются пластической деформации. Так, например, водяная капля диаметром около 1 мм ири скорости соударения 760 л/се/с образует на поверхности алюминиевого образца лунку глубиной 2 мм и диаметром 3 мм (Л. 157]. Единичные каили, падающие на образец со скоростью до 1 ООО Mj eK, деформируют даже такой твердый материал, как карбид урана. Это СЕИдетельствует о том, что в месте удара капли должно возникать импульсное давление очень большой величины. Измерение давлений в месте падения капли представляет большие трудности, так как размер падающих частиц мал, а время взаимодействия капли с рабочей лопаткой равно 10 —[O - сек. [c.141]

Модель в виде материальной частицы. Точечная масса (частица) является простейшей моделью реальных твердых и сыпучих тел, перемещаемых или обрабатываемых на вибрирующих поверхностях вибрационных машии и устройств. Вместе с тем приведенные в гл. I формулы и графики для определения средней скорости движения частицы дают удовлетворительное качественное объяснение, а во многих случаях и количественное описание основных закономерностей поведения реальных тел в вибрационных машинах и устройствах. При проведении расчетов конкретных устройств следует принимать во внимание допущения, при которых получены формулы для определения средней скорости движения, точность и пределы применимости этих формул. В частности, формулы, полученные без учета сил сопротивления среды, могут дать существенную погрешность для достаточно малых одиночных частиц (см. стр. 15 и рис. 2 гл. I), а такж при движении достаточно толстого по сравнению с толщиной частиц слоя сыпучего материала [2, 16, 22]. На движение слоя сыпучего материала кроме сопротивления воздуха заметно влияет также форма рабочего органа машины (трубы, лотка). [c.86]

По жалу , наиболее очевидные приложения динамики систем с частицами связаны с такими ситуациями, когда можно пренебречь взаимодействием частиц, т. е. когда применимы основн[>ре положения механики одиночных частиц. Простым практическим примером реализации такой идеализированной картины слу /ьит процесс отделения пыли и влаги от разбавленной суспензии измельченного твердого материала и от взвеси жидкости в газе 3(V. Общеизвестным приложением является также борьба с загрязне- [c.28]

Монодисперсная система сферических частиц. Для определения коэффициентов массо- и теплопереноса при больших числах Некле, как и в случае одиночной частицы, достаточно знать распределение вихря по поверхности твердых сфер. Поэтому при расчетах можно воспользоваться результатами разд. 4.6. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...