Частицы одиночные, влияние стенок

В данном разделе рассматривается первая задача — поперечные пульсации одиночной твердой частицы в турбулентном потоке (Л. 58]. Полученные результаты могут быть распространены и на нестесненные дисперсные потоки, которые определяются как системы, в которых отсутствует влияние стенок (D/dr 25- 30), соседних частиц друг на друга и всей массы дискретного компонента на несущий поток. Для газодисперсных потоков последние условия ограничиваются объемной концентрацией порядка 4-10 (гл. 2) (Л. 99]. Для [c.100]

Движение сферы в тот момент, когда она проходит через центр сферического контейнера, представляет интерес с точки зрения выяснения значимости влияния стенок на движение одиночной частицы, а также может служить моделью взаимодействия между [c.152]

Гл. 7. Влияние стенок на движение одиночной частицы [c.330]

Формула (9.5.7) страдает обычным недостатком, который присущ решениям задач об одиночных частицах, в которых не принимается во внимание влияние стенок. Именно остается не ясным, насколько точно определена стоксова диссипация энергии, если не задана форма внешней границы и положение рассматриваемой частицы внутри области, окруженной этой границей. Сомнительна также применимость линейного приближения Смолуховского для учета взаимодействия двух сфер, образующих гантель, если сферы близки. Кроме того, конечно, при использовании уравнений медленного течения не учитываются инерционные эффекты. [c.533]

Влияние диаметра трубы на аср одиночной вертикальной трубы, погруженной в псевдоожиженный слой, наводит на мысль, что и в этом случае решающее значение для эффективности теплообмена имеет не продольное, а поперечное обтекание трубы, хотя казалось бы именно продольное перемешивание должно обеспе-u -iTb малое время контакта частиц с невысокой поверхностью нагрева. Ведь известно, что продольная эффективная теплопроводность слоя много выше поперечной (горизонтальной). Вероятно, что плотный контакт частиц с вертикальной трубой получаем лишь при набегании на нее агрегатов, движуш,ихся перпендикулярно труб.=, т. е. горизонтально. При этом происходит настолько сильное торможение частиц около стенки, что время пребывания их там вовсе не определяется высоким коэффициентом продольной эффективной теплопроводности, измеряемым фактически для ядра слоя, а равно времени поперечного обтекания трубы агрегатом. Заметно Подогретые замедленные частицы около трубы, 404 [c.404]

С другой стороны, способ единичной ячейки основан на идее что систему можно разбить на ряд одинаковых ячеек, причем в каждой ячейке находится ровно одна частица (как правило сферическая). Тем самым, краевая задача сводится к рассмотрению одиночной частицы и окружающей ее жидкой оболочки. Этот прием, строго говоря, применим лишь к периодической совокупности частиц. Его можно, впрочем, применять в некотором статистическом смысле и к хаотической совокупности частиц. Ячеечная модель лучше всего подходит для описания концентрированных систем, когда влиянием ограничиваюш,их стенок можно пренебречь. [c.18]

При расчете необходимой транспортной скорости в горизонтальных трубопроводах ряд авторов справедливо рекомендует исходить из так называемой скорости трогания, т. е. из средней скорости воздуха в горизонтальном трубопроводе, при которой одиночная твердая частица (в нашем случае стружка), лежащая в трубопроводе, сдвигается с места и начинает перемещаться, касаясь стенки трубы, под влиянием лобового давления воздуха. В целях простоты расчета транспортная скорость для вертикальных и горизонтальных трубопроводов выражается нами через скорость витания [c.168]

Соотношения (8.3.48) и (8.3.49) показывают, что влияние стенок на одиночную частицу больше, если возвратное течение затормаживается у стенок контейнера. Разумно предположить, что возвратное течение в центре трубы в суспензии оседающих частиц -будет также сильнее в случае, когда жидкость не может свободно течь в контейнере, а оттесняется в ядро суспензии. Непосредственное взаимодействие между частицами, обусловленное их стоксовыми полями, не зависит, однако, от граничных условий. Поэтому результирующий эффект, связанный с граничным условием об отсутствии проскальзывания, состоит в снижении скорости оседания суспензии. Это объясняет разницу коэффициентов 1,91 и 1,76 при ф полученных соответственно Фамуларо и Хаси-мото. На основании предыдущих рассуждений представляется вероятным, что исправленное выражение для стоксовой скорости оседания, полученное Хасимото, может быть правильной формулой для вычисления скорости оседания суспензии кубической структуры в контейнере без трения. [c.445]

Влияние стенок на осаждение одиночной частицы. В реальных системах осаждение частиц, как правило, происходит в объемах, ограниченных стенками аппаратов. При движении частиц в безграничном объеме линии тока индуцированного течения замыкаются на бесконечности. Поэтому при согласованном движении ансамбля частиц каждая частица движется в сонаправленном спутном потоке, индуцированном движением соседних частиц. В результате сопротивление движению каждой частицы ансамбля оказывается меньше, чем в случае движения одиночной частицы, а скорость оседания соответственно больше. В пространстве, ограниченном стенками аппарата, движение частицы вследствие замещения объемов должно индуцировать встречный поток жидкости. Поэтому сила сопротивления должна быть больше, а скорость осаждения меньше, чем для одиночной частицы в безграничном пространстве. [c.91]

Вблизи концов лопаток, ограниченных по высоте, течение пространственное. Здесь, как и в одиночном криволинейном канале (гл. 9), возникают вторичные течения. Под влиянием разности давлений на вогнутой поверхности н на спинке профиля происходит перетекание жидкости (газа) в пограничном слое по плоским стенкам (рис. 11.7,а). Частицы газа в слое движутся от вогнутой поверхности к спинке лопатки и взаимодействуют здесь с частицами, движущимися в пограничном слое на спинке лопатки. Слияние двух потоков на спинке лопатки приводит к образованию двух вихревых шнуров, расположенных симметрично по высоте решетки вблизи углов канала. Отметим, что перете- [c.302]

Позднее были рассмотрены некоторые задачи, связанные с влиянием стеснетгости обтекания на поведение одиночной частицы. Следуя методу, разработанному Стоксом в 1845 г. [46], Лоренц в 189(3 г. [31] рассчитал движение сферы при наличии плоской стенки. Его метод основан на предположении, что исходное движение жидкости, вызванное рассматриваемым телом, отражается от стенки в направлении тела. Позднее Ладенбург (1907 г.) [29 воспользовался тем же методом для исследования влияния цилиндрической трубы на движение сферы вдоль оси трубы. [c.26]

В практическом отношении, однако, так называемая неограниченная суспензия создается за счет увеличения числа частиц в контейнере с фиксированными размерами. Увеличение числа частиц должно сопровождаться уменьшением их размеров для того, чтобы суспензия по-прежнему оставалась разбавленной. Наблюдатель размера порядка размера частиц будет воспринимать суспензию как бесконечно протяженную однако отсюда не очевидно, что граничные условия на поверхности контейнера не будут влиять на скорость оседания. В действительности, как уже указывалось в разд. 7.3 (см. уравнение (7.3.113)), сопоставление результатов Кавагути [52] и Факсена [25] заставляет предположить, что имеется определенное влияние граничных условий на стенках контейнера на поправку первого порядка к скорости оседания суспензии. Кавагути определил скорость оседания одиночной сферы в цилиндре без трения на его поверхности и получил [c.444]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...