Порозность

На основании уравнений (12,1) строится многоугольник сил, который носит название плана сил группы, причем в первую очередь находятся реакции во внешних кинематических парах группы, а затем во внутренних парах по условиям равновесия звеньев группы, взятых порознь. [c.104]

Н — высота слоя g — ускорение свободного падения р — плотность т — порозность [c.6]

Для сферических частиц (Ф=1), учитывая, что при беспорядочной загрузке порозность неподвижного слоя обычно близка к среднему значению (гпа= 0,4), соотношения (2.7) и (2.8) существенно упрощаются [c.37]

Уравнение (2.36) связывает степень расширения псевдоожиженного слоя Н/Нд с его порозностью т [c.49]

Изучению расширения слоя, его порозности посвящено большое количество работ [12, 18—20, 22, 27, 34—42 и др.]. Однако не только количественных закономерностей, полученных на базе строгого теоретического подхода, но и эмпирических корреляций, позволяющих с приемлемой точностью рассчитать расширение неоднородного слоя, до сих пор не существует. [c.50]

Несмотря на то что движение частиц и газа и, как следствие, характер расширения неоднородного псевдо-. сжиженного слоя существенно отличаются от однородного из-за отсутствия приемлемых корреляций для расчетов порозности неоднородных слоев, наиболее широко исполь-зуется уравнение (2.39), хотя иногда приходится вводить фиктивный эквивалентный диаметр [40]. [c.51]

На основании приведенного выше описания поведения слоя представляется довольно обоснованным использование подхода двухфазной теории к определению степени расширения для псевдоожиженного слоя под давлением, т. е. логично полагать, что избыточное, сверх необходимого для минимального псевдоожижения, количество газа проходит в фонтанирующих ядрах, доля которых в слое зависит в основном от свойств системы (размера и плотности частиц, плотности и вязкости газа) остальной газ фильтруется через плотную фазу со скоростью щ, как и требует двухфазная модель. При выводе формулы для расширения псевдоожиженного слоя под давлением как функции скорости фильтрации газа, очевидно, логичней применить понятие об относительной порозности слоя [c.53]

В предложенной модели слой состоит из двух областей 1 — область повышенной порозности в пределах половины диаметра частиц от цилиндрической теплообменной поверхности 2 — область за пределами первой. Основные допущения [c.77]

Несмотря на неплохое соответствие расчетных коэффициентов теплообмена по формулам (3.30) и (3.31) (при этом использовались значения порозности, полученные в тех же опытах) и собственным экспериментальным данным, приведенные уравнения вряд ли будут удовлетворительно описывать теплообмен более крупных частиц и особенно в случае псевдоожижения под давлением, так как в рих, очевидно, гиперболизирована конвективная составляющая, или, вернее, завышена роль входящих в нее сомножителей диаметра частиц, теплоемкости и плотности газа (все с показателем степени, равным 1). Противоречивым является запись уравнения (3.31) с одной стороны, рекомендуется пользоваться оптимальной скоростью фильтрации газа при определении max, ЧТО, безусловно, правильно, с другой—принимается т — Шо, ЧТО предполагает максимальное значение [c.80]

В работах [107, 108] на базе параллельных измерений мгновенных тепловых потоков и локальных порозностей слоя у поверхности труб, погруженных в псевдоожижен-ный слой частиц от 0,8 до 6,6 мм, были сделаны следующие выводы [c.81]

Анализ расчетов значений порозности Шст и чисел Рейнольдса, соответствующих максимальным величинам критерия Нуссельта, показывает существенную разницу для чисто конвективного и конвективно-кондуктивного теплообмена при условиях, определяемых критерием Архимеда, когда последний сравнительно невелик (10 Аг 10 ) эта разница постепенно уменьшается и при Ar i5-10 становится практически пренебрежимо малой, меньшей 10%. При этом экстремальные значения Шст и Re для уравнения (3.90) приближаются к аналогичным величинам в выражении (3.65) с коэффициентом 0,142, [c.102]

Первый режим — режим движения частиц плотным слоем с практически неизменной концентрацией (порозностью). Наличие пульсаций сглаживается с увеличением скорости слоя. Второй режим— переходный, характерный неустойчивостью движения, началом заметного уменьшения плотности слоя, появлением локальных разрывов плотного слоя по длине и периметру канала. Скорость, при которой возникают изменения плотности и разрывы [c.301]

Необходимо отметить, что приведенные выше формулы для определения щ, полученные путем описания перехода плотного слоя в неподвижный (по прямой прямого хода), имеют общий недостаток зависимость расчетной минимальной скорости псевдоожижения от начальной порозности слоя [18, 19]. Дело в том, что гщ плохо воспроизводимо даже для одного и того же слоя. В то же время известно, что uпсевдоожижен-ного слоя в неподвижный, хорошо воспроизводится в повторных опытах [18, 20]. Поэтому, подобно Ребу [21], Беранек и Сокол [22] рекомендуют принимать за скорость [c.38]

Аз рисунков видно, что наибольший разброс точек и наибольшие расхождения между экспериментальными и расчетными величинами наблюдаются в области малых чисел критерия Архимеда, ламинарной области течения газа, где расчетные соотношения должны быть наиболее адекватными. Возможные причины несоответствия экспериментальных данных, полученных различными авторами, рассмотрены в работах [18, 20 и др.]. Можно добавить лишь, что дисперсные материалы с широким гранулометрическим составом нсевдоожижаются при меньших скоростях газового потока, чем узкие фракции с тем же средним размером частиц, вследствие тенденции к снижению порозности полидисперсного слоя. В [35] отмечается, что скорость начала псевдоожижения, определяемая традиционным путем, как точка пересечения гори- [c.45]

Порозность псевдоожиженного слоя является важной характеристикой состояния системы и определяет не только степень расширения слоя, а следовательно, и его высоту, тем самым устанавливая выбор размеров аппарата, но и интенсивность процессов тепло- и массообме-на, входя в различные расчетные формулы. [c.49]

Целью исследований является установление зависимости порозности слоя от скорости потока. Для этого, казалось бы, целесообразно использовать уравнение, например (2.2), течения в неподвижном слое с той же пороз-ностью и с тем же эквивалентным диаметром частиц, что и в-случае псевдоожиженного слоя. Однако такая попытка ошибочна даже для случая однородного псевдоожижения [12]. Так как теоретически решение задачи отыскания m=/(u) связано со значительными принципиальными Трудностями, Горошко, Розенбаум и Тодес [16], рассматривая соотношения для предела устойчивости слоя беспорядочно засыпанных округлых частиц с 0,4 и свободного витания отдельной шарообразной частицы как предельные случаи, подобрали простую интерполяционную формулу для расширения псевдоожиженного слоя [c.50]

Беккер и Хертьес [38], проведя измерения порозности в радиальном направлении и по высоте слоя, пришли к выводу, что только к средней зоне в той или иной мере можно применять основные положения двухфазной теории. Поэтому чем большую часть слоя занимает средняя зона, тем ближе к опытным данным интерпретация результатов посредством зависимости типа (2.41),. [c.51]

Соотношение (2.52) качественно хорошо согласуется с формулой, предложенной в [39]. Следует отметить, что в силу своей структуры соотношения типа (2.54) или другие для определения т не очень чувствительны к выбору параметров, отражающих расширение слоя в процессе роста скорости фильтрации газа, и связи между ними. Поэтому пог шность при сопоставлении экспериментальных и расчетных данных по порозности слоя может быть удовлетворительной, хотя сама формула не адекватна физической картине. [c.55]

Рис. 2.8. Сравнение отвоснтельной экспериментальной порозности с расчетной по формулам /—(2.53) 2—(2.39) 3—[3 ]

Поэтому для совершенствования модели авторы [90] предлагаюд иметь больше информации о радиальном перемешивании газа как вблизи стенки,, так и во всем слое. Кроме того, желательно более детально изучить распределение порозности и скорости фильтрации газа при зна чительном удалении от поверхности теплообмена, чтобы не прибегать к искусственному делению на две области с характерными для них средними скоростями. Полученные результаты свидетельствуют о более сильной зависимости аконв от диаметра частиц — показатель степени при d равен 0,67 по сравнению с 0,38, предложенным в [75]. Кроме того, было отмечено увеличение расхождений между экспериментальными и расчетными данными по [75] с ростом давления и уменьшением диаметра частиц. [c.79]

Коэффициенты С в выражениях (3.58) и (3.64), а следовательно, и Со в (3.65) имеют универсальный характер, т. е. могут быть получены в результате любого единичного эксперимента. В уравнениях (3.64) и (3.65) вместо т использована — порозность у теплообменной поверхности, а вместо условной скорости фильтрации газа и — действительная (ы/гпст), что адекватней отражает реальную картину. [c.95]

Так как в литературе отсутствуют уравнения, описывающие изменение норозности слоя у погруженной поверхности в процессе псевдоожижения как функцию скорости фильтрации газа, очевидно, логично в первом приближении допущение об идентичности темпа изменения ее у стенки и в ядре слоя, что дает возможность воспользоваться соотношением (2.54), т. е. рассчитывать порозность псевдоожиженного слоя у стенки согласно формуле [c.100]

Правда, при этом сужается, диапазон чисел псевдоожижения, для которых соотношения (3.88), а следовательно, и (3.86)л1рименимы, так как ввиду разницы в величинах гпо (2.54) и тст, (3.88) порозность псевдоожи-женного слоя у стенки достигнет единицы, т. е. предельного значения, раньше, чем в ядре слоя. В дальнейшем, проводя исследования по изменению порозности слоя у стенки в процессе псевдоожижения и получив надежную корреляцию, этот недостаток можно будет легко устранить. [c.101]

В соответствии с предложенной моделью теплообмена и полученной на ее основе расчетной формулой размер (диаметр) трубы (датчика) может оказывать влияние на плотность укладки частиц у теплообменной поверхности или величину то. Однако расчет показывает, что, например, диапазон изменения значений порозности W Ta для всех исследованных диаметров частиц и датчиков не превышает 3,5%, т. е. не влияет ни на величину, соответствующую экстремуму функции, выражаемой уравнением (3.90), ни на Numax. Следовательно, соглас но уравнению (3.90), размер диаметра датчика (трубы) не влияет на коэффициент теплообмена Проверка показала, что расчетные значения Nu или а удовлетворительно коррелируют экспериментальные данные, полученные с помощью датчиков различных диаметров. [c.117]

Псевдоожиженнцй слой представляет собой разновидность концентрированной гетерогенной среды — рассеивающей, поглощающей и излучающей (диапазон изменения порозности псевдоожиженного слоя 0,4—0,9 [3]). В дальнейшем под концентрированной дисперсной средой понимается система, концентрация частиц в которой соответствует этому диапазону. Явления, которые в принципе могут возникнуть при взаимодействии излучения с подобной системой, рассматриваются в работах [19, 20, 126]. В частности, Забродский предполагает существенность следующих эффектов [19] [c.131]

Для псевдоожиженного слоя характерны высокая концентрация частиц и соответственно малые расстояния между ни.мн. Например, при кубической укладке увеличенпе расстояния между центрами соседних частиц Ур от 1 до 2 соответствует изменению порозности 0,48— [c.132]

При выборе верхней границы диапазона длин волн излучения учитывалось, что уже при температуре 300°С в диапазоне /. = 0—10 мкм сосредоточено 75% излучения абсолютно черного тела [125]. Нижняя граница для d была принята с учетом дианазона размеров частиц, к которым в общем случае применима техника псевдоожижения [69]. Пределы изменения величины Ур соответствуют характерным для рассматриваемой дисперсной системы значениям порозности. Из неравенств (4.1) следует, что параметр рассеяния для частиц, составляющих дисперсную среду, больше 15 [125]. Вблизи от частицы будут справедливы законы геометрической оптики, а дифракционные возмущения, вносимые частицей в лучистый поток, будут накапливаться по мере удаления от нее. Расстояние, на кото- [c.132]

В дальнейшем те же вероятностные представления, что и в [169], были использованы для условий псевдо-ожиженногб слоя (большая концентрация частиц [170]). Это позволило получить формулу, которая связывает степень черноты дисперсной среды с ее порозностью и степенью черноты дисперсного материала. Однако возможности этой формулы весьма ограничены, поскольку при расчетах предполагалось, что частицы не отражают падающее излучение. [c.146]

Чтобы воспользоваться выражением (4.46), нужно знать функцию еэ(7 ст/ Тел, бел). Для ее расчета вернемся к результатам, полученным в подпараграфе 4.4.4. Применительно к условиям теплообмена неизотермиче-ского псевдоожиженного слоя с погруженной поверхностью плоский слой дисперсной среды соответствует неизотермичной зоне между-поверхностью теплообмена и ядром слоя. В эквивалентной этому слою модели стопы (см. рис. 4.7, а) О и N+1 ограничивающие поверхности представляют собой стенку теплообменника и ядро слоя с температурами Т ст и Тел- При фиксированной толщине неизотермичной зоны (число Л ), заданных степени черноты частиц и средней порозности слоя характеристики элементарного слоя стопы по-прежнему определяются формулами и уравнениями, приведенными в подпараграфе 4.4.2. Решение системы уравнений (4.38) позволяет найти возможное стационарное распределение температуры и величину лучистого потока по формуле (4.41). С помощью этого соотношения можно получить в явном виде функцию Еэ Тст, 7 сл, бел). Действительно, потоку, испускаемому псевдоожиженным слоем, соот- [c.176]

Как оказалось, при увеличении порозности среды и соответствующем росте толщины неизотермичной зоны быстро стабилизируются значения температуры первого от стенки теплообменника и ближайшего к ядру слоя рядов частиц (рис. 4.17). Таким образом, по результатам измерений эффективной степени черноты слоя и [c.182]

Толщина неизотермичной зоны в зависимости от порозности слоя составляла от 2—3 до 20 рядов частиц. [c.183]

Максимальное значение критерия проточности для продуваемых неподвижных слоев зависит от его порозно-сти (е=1—р), от условного числа рядов твердых частиц (Ясл/с т) и числа Архимеда. К рассматриваемому классу дисперсных систем также относится осаждение частиц в неподвижной среде. Здесь у = 0, а предельная скорость частиц Уос определяется зависимостью (2-1) [c.18]

Примечание. Пт [Л. 315] при У д=20-ь120 см/сек порозность стальных (паров e=0.470-h , 4 )3 гороха е=0.475—0.485 щебенки (4—Sл лf) е=0,504- 0,533 (в непо1в жном слое е=0,47) кокса, 5304-0,555. (в неподвижном слое 6=0,441) шамотных шаоов (G—13 мм) е=0,454-5-0,485 (в неподвижном слое еа0,45). [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...