Силы вязкости. Коэффициент вязкости

Помимо скорости V и характерного для данной задачи размера I, число Рейнольдса зависит от отношения вязкости жидкости (или газа) ц к ее плотности р. Существенную роль играет именно отношение этих величин, так как кинетическая энергия элемента жидкости пропорциональна плотности р, а работа сил вязкости пропорциональна коэффициенту вязкости р. Поэтому относительное влияние сил вязкости определяется величиной V = fi/p, которую называют кинематической вязкостью жидкости или газа. Кинематическая вязкость v лучше, чем коэффициент вязкости р, характеризует роль вязкости при прочих равных условиях. Так, хотя коэффициент вязкости it для воды примерно в сто раз больше, чем для воздуха (при t = 0°), но вследствие того, что плотность воды примерно в 1000 раз больше плотности воздуха, кинематическая вязкость воды почти в 10 раз меньше, чем воздуха. При прочих равных условиях вязкость будет сильнее влиять на характер течения воздуха, чем воды. [c.540]

Динамическая вязкость (коэффициент вязкости, коэффициент внутреннего трения). Динамическую вязкость т можно определить по формуле, выражающей силу внутреннего трения [c.47]

Таким образом, если молекулы являются центральными полями отталкивающих сил, то коэффициент вязкости будет равен [c.120]

Пусть Р есть коэффициент кубического расширения, который для совершенного газа равен Р = 1/Г, и =Г — Т оо — повышение температуры нагретой частицы жидкости по сравнению с температурой частиц, оставшихся ненагретыми. Тогда относительным изменением объема нагретой частицы будет рд и, следовательно, архимедова подъемная сила на единицу объема будет равна р гр О, где р есть плотность жидкости до нагревания, ад — вектор ускорения свободного падения с составляющими gx , gy, gz Будем учитывать в уравнениях Навье — Стокса только эту массовую силу, а коэффициент вязкости будем считать постоянным. Тогда уравнения Навье— Стокса (3.29) и уравнение неразрывности (3.30) для стационарного сжимаемого течения примут вид [c.260]

Вязкость жидкости как физическое свойство проявляется только при ее движении. Вязкость характеризует способность жидкости сопротивляться относительному перемещению ее частиц при воздействии внешних сил. Пользуются двумя понятиями вязкости (коэффициента вязкости) динамической и кинематической. [c.13]

Точнее коэффициент вязкости или просто вязкость есть сила внутреннего трения, препятствующая перемещению одного слоя жидкости площадью 1 см , толщиной 1 см относительно другого такого же слоя жидкости, двигающегося со скоростью 1 см/с. Такую вязкость называют динамической и измеряют в пуазах. [c.5]

Сила вязкого трения зависит от динамического коэффициента вязкости р, жидкости, измеряемого в Н-с/м (Па-с). В уравнениях теплоотдачи чаще используют кинематический коэффициент вязкости v = (i/p (mV ). Оба эти коэффици- [c.78]

Как указывалось выше, различные авторы, имея дело с мелкими или крупными частицами, т. е. рассматривая течение газа в области преобладания сил вязкости или инерции, ограничиваются первым или вторым членом в правой части уравнения (2.3) и, вводя в основном свои эмпирические коэффициенты, предлагают новые корреляции. [c.37]

Для неправильных частиц первой и второй групп определим четыре области изменения коэффициента сопротивления (рис. 2-8) и, соответственно четыре режима обтекания частиц автомодельный, два переходных (с преобладанием сил инерции или сил вязкости, соответственно, взамен обычно выделяемого одного) и ламинарный. На основе обработки опытных данных можно рекомендовать следующие зависимости. [c.56]

Модули скоростей частиц воды считать пропорциональными их расстояниям до дна канала (коэффициент пропорциональности равен Ь). Принять во внимание силу Архимеда (плотность частицы равна (i, ее масса т). Силами вязкости пренебречь. Ось Ох направить по дну канала в сторону движения потока, ось Оу—вертикально вверх. Ответ Уравнения движения [c.315]

Коэффициент динамичности г) позволяет охарактеризовать динамический эффект, вызываемый возмущающей силой. Он зависит от двух величин г и р. Задавшись каким-либо значением р и откладывая по оси абсцисс различные значения г, а по оси ординат соответствующие значения коэффициента динамичности т], получим так называемые резонансные кривые. На рис. 132 изображены резонансные кривые для значений безразмерного коэффициента вязкости 0,25 0,15 и 0,10. Пунктиром нанесена уходящая в бесконечность при г = pik = 1 резонансная кривая, соответствующая [c.282]

Влияние трения на затухание колебаний и переход от колебательной системы к апериодической можно продемонстрировать при помощи груза на пружине помещая его в среду с различной вязкостью. В воздухе сопротивление мало, и поэтому колебания происходят с очень малым затуханием (б 0,01). В воде сопротивление гораздо больше, и затухание заметно увеличивается (6 I). Наконец, в масле отклоненный груз вообще не переходит за положение равновесия — происходит апериодическое движение (6 = оо). Коэффициент трения Ь для силы трения, действующей на тело со стороны жидкости, связан с коэффициентом вязкости жидкости. Измеряя затухание колебаний тела, погруженного в жидкость, можно определить коэффициент вязкости жидкости. [c.601]

Так как относительное влияние сил вязкости определяется кинематической вязкостью V = [х/р, где — коэффициент вязкости и р — плотность среды (см. 125), то показатель затухания а оказывается пропорциональным v (при прочих равных условиях). Этим, например, объясняется то, что в воде, кинематическая вязкость которой меньше, чем воздуха, звуковые волны распространяются с меньшим затуханием, чем в воздухе, даже при наиболее благоприятных условиях — во вполне спокойной атмосфере. Нерегулярные движения воздуха, которые всегда происходят в свободной атмосфере (турбулентность атмосферы), вызывают значительное увеличение затухания волн. [c.730]

В ряде случаев при обтекании решетки профилей потоком несжимаемой жидкости в качестве характерных принимают подъемную силу — силу, направленную по нормали к среднегеометрической скорости лУт, и силу, вызванную наличием вязкости и направленную вдоль у . При этом для образования безразмерных коэффициентов делят соответствующие составляющие равнодействующей на скоростной напор, рассчитанный по среднегеометрической скорости. Таким образом, имеем [c.19]

Здесь V — кинематический коэффициент вязкости g — ускорение силы тяжести. [c.312]

Здесь g — ускорение силы тяжести р, X и х — плотность, коэффициент теплопроводности и динамический коэффициент вязкости конденсата г—теплота парообразования х— расстояние до рассматриваемого сечения (рис. 12.5) h—высота стенки. [c.414]

Это соотношение выражает известный закон Ньютона для вязкости жидкости, согласно которому сила трения, отнесенная к единице площади стенки, пропорциональна градиенту скорости в поперечном направлении коэффициент пропорциональности есть коэффициент вязкости т]. [c.362]

Выражение (11.29) было получено из анализа уравнений движения вязкой жидкости в предположении, что в потоке преобладают силы молекулярной вязкости, а параметры движения, в частности скорость жидкости, есть непрерывные функции координат. Оба эти условия выполняются при течении жидкости в вязком подслое, что позволяет применить выражение (11.29) к вязкому подслою (при этом коэффициенты, в частности А , будут иметь вообще иное по сравнению с ламинарным пограничным слоем значение). [c.407]

В газах вязкость обусловлена хаотическим движением молекул, благодаря которому происходит обмен количеством движения. При относительном сдвиге слоев газа этот обмен создает тенденцию к выравниванию скоростей, т. е. препятствует сдвигу и порождает силу внутреннего трения (вязкости). Для совершенного газа напряжение Тц можно вычислить, применив теорему импульсов к массе молекул, пересекающих единичную площадку на поверхности раздела сдвигаемых слоев. В результате получается формула, имеющая такую же структуру, как и формула (1.11). Следовательно, последняя справедлива как для жидкостей, так и для газов, и различие этих сред проявляется только в закономерностях изменения коэффициента вязкости. [c.16]

В реальных жидкостях нормальные напряжения могут создаваться как давлением одних частиц на другие, так и действием сил вязкости. Касательные напряжения являются результатом действия сил вязкости и зависят от давления лишь постольку, поскольку от него зависит коэффициент вязкости. Для модели идеальной жидкости (см. п. 7.1), в которой все касательные напряжения равны нулю, полные напряжения направлены по нормали к соответствующим площадкам и согласно равенствам (3.5) выражаются формулами [c.59]

Выясним физический смысл чисел Fr, Ей, Re, Sh и соответствующих критериев (5.89). Выражения для них получены делением коэффициентов при отдельных членах уравнений движения на коэффициент при конвективной силе инерции. Эти члены представляют собой отнесенные к единице массы силы различной физической природы V tgL = Fr характеризует отношение (но не равно ему) силы инерции к силе тяжести VLN = Re — отношение силы инерции к силе вязкости Pl(pVY = Ей — отношение силы давления к силе инерции L/ VT) = Sh — отношение локальной инерционной силы к конвективной. Таким образом, все критерии характеризуют отношения сил различной физической природы и потому являются критериями динамического подобия. [c.123]

Запишем дифференциальные уравнения в безразмерной форме. Рассмотрим вначале уравнения неразрывности (1.16) и движения (1.32). Введем характерные значения скорости Vq, давления ро, плотности ро, длины L, времени коэффициента вязкости массовой силы g (сила тяжести единицы массы). Тогда можно [c.37]

Кривые зависимости Су от угла атаки, рассчитанные теоретически и найденные экспериментально, показаны на рис. Х.2. Из рисунка видно, что на всех углах атаки теоретические значения коэффициента подъемной силы больше соответствующих величин, определенных экспериментально. Такое снижение коэффициента подъемной силы объясняется влиянием вязкости. [c.203]

При движении жидкости и газа между отдельными частицами возникают силы внутреннего трения, или силы вязкости. Коэффициент вязкости таких веществ, как, например, воздух, вода, относительно невелик, поэтому при определенных условиях (при каких — это выясним подробнее далее) можно приближенно рассматривать течение жидкости (или газа) как течение шдеальной жидкости, т. е. жидкости, лишенной вязкости. Такой жидкости и такого газа, разумеется, нет. Однако течение жидкости и газа во многих практически очень важных случаях можно приближенно рассматривать как течение идеальной жидкости. [c.346]

Вязкость. Коэффициентом вязкости называется коэффициент пропорщюнальности в уравнении Ньютона для силы трения между двумя слоями жидкости, движущимися параллельно и ламинарно [c.73]

Из графика видно, что с увеличением Ке, т.е. с уменьшен влияния сил вязкости, коэффициент ф возрастает с уменьше [c.110]

Здесь а — поверхность частиц, отнесенная к единице объема слоя Уф — скорость, отнесенная к полному сечению, м1сек С, С — постоянные коэффициенты, учитывающие влияние сил вязкости и инерции соответственно. При Res<6 [c.283]

Для определения вязкости жидкости Кулон употреблял следующий метод подвесив на пружине тонкую пластинку А, он заставлял ее колебаться сначала в воздухе, а затем в той жидкости, вязкость которой надлежало определить, и находил продолжительность одного размаха Т — в первом случае и 2 — во втором. Сила трения между пластинкой и жидкостью может быть выражена формулой 2Skv, где 25 — поверхность пластинки, v — ее скорость, k — коэффициент вязкости. Пренебрегая трением между пластинкой и воздухом, определить коэффициент k по найденным из опыта величинам Ti и если масса пластинки равна т. [c.249]

В заключение отметим один интересный факт. Поправки порядка 2 или на неодиночность частиц в выражении для вязкой силы трения /s и в уравнении для радиальных пульсаций пузырьков зависят от структуры расположения частиц в смеси. В то же время поправка в коэффициенте вязкости смеси [c.184]

Что же касается жидкостей, то и здесь условие малости поглощения выполняется всегда, когда вообще имеет смысл задача о поглощении звука в той постановке, о которой здесь шла речь. Поглощение (на длине волны) может стать большим, лишь если силы вязких напряжений сравнимы с силами давления, возникающими при сжатии вещества. Но в таких условиях становится неприменимым уже самое уравнение Навьс — Стокса (с не зависящими от частоты коэффициентами вязкости) и возникает существенная, связанная с процессами внутреннего трения дисперсия звука ). [c.425]

Соответственно таким промежуточным свойствам рассматриваемых жидкостей их можно характеризовать одновременно коэффициентом вязкости Ti и некоторым модулем сдвига [л. Легко получить соотношение, связывающее друг с другом порядки величин т], ц и времени релаксации т. При воздействии периодических сил с достаточно малой частотой, когда жидкость ведет себя, как обычная, тензор напряжений определяется обычнь(м выражением для вязких напряжений в жидкости, т. е. [c.188]

Пример 83. Стальной шарик радиуса г = 10 м падает без начальной скорости в глицерине. Определить движение шарика при условии, что сила сопротивления задается формулой D = 6nixrv здесь х — динамический коэффициент вязкости глицерина, ири 18 °С равный 1,07 Па-с плотность стали р = 8 10 кг/м1 [c.45]

Потенциал. (2.19) зависит от двух параметров z= bja) i и а=а 1 АЬ). Параметр а соответствует межатомному расстоянию, при котором полная потенциальная энергия равна нулю, а параметр е имеет размерность энергии и равен минимуму потенциальной энергии при го=2 / а. Расстояние о равно радиусу сферы непроницаемости взаимодействующих атомов, а Го. характеризует радиус действия межатомных сил. Параметры е й о получают из экспериментальных измерений в газовой фазе термодинамических величин вириальных коэффициентов, коэффициентов вязкости и коэффициентов Доюоуля — Томсона. [c.68]

Выбрав для оси z направление, параллельное массовой силе F, для изотермического движения несжимаемой жидкости при постоянном динамическом коэффициенте вязкости ([л = onst) проекции уравнения движения на оси координат можно записать в виде [c.263]

Величина адиабатной температуры стенки зависит от результирующего эффекта двух параллельно протекающих процессов выделения теплоты, обусловленное торможением газа в пограничном слое, которое вызвано силами вязкости отвода теплоты в поток, который осуществляется в основном путем теплопроводности благодаря температурному градиенту в пограничном слое. При Рг = 1 эти эффекты уравновешиваются и г = 1, а, = Т). При Рг < 1 коэффициент восстановления те1мпературы также меньше единш1ы. [c.377]

Поступательно-вращательное течение вязкой жидкости. При вязком поступательновращательном течении в трубе на жидкость действует направленная вдоль оси трубы противоположно движению сила вязкости, характеризуемая коэффициентом сопротивления [c.668]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...