Источники тепла и излучение

Источники тепла и излучение 285 [c.527]

Первая часть книги содержит обзор излучателей, способных к импульсному лучистому нагреву тел, основные оптико-геометрические, энергетические и временные характеристики импульсного облучения и лучистого нагрева, а также характеристики распространения и поглощения излучения. На основе перечисленных характеристик рассмотрены пространственно-временные распределения источника тепла и их аппроксимация элементарными безразмерными функциями. [c.2]

Кондуктивное охлаждение. При кондуктивном охлаждении элементов, узлов и блоков аппаратуры тепловая энергия переносится от источников тепла к теплоприемникам теплопроводностью и излучением. Кондукция как механизм теплообмена играет определенную роль во всех рассмотренных выше системах охлаждения. Например, при воздушном охлаждении аппаратуры тепловые потоки от радиодеталей достигают шасси или плат аппаратуры в значительной степени благодаря кондукции. Кондуктивный механизм теплообмена определяет перепады температур между источниками тепла и поверхностями охлаждения в жидкостных и испарительных системах охлаждения косвенного действия.Однако в этих случаях кондукция не определяет названия систем охлаждения, так как в них действуют более интенсивные механизмы теплообмена. В кондуктивных системах охлаждения явление кондукции используется как основной механизм переноса тепла от источников к теплоприемникам. [c.22]

При исследовании строения и свойств металлов и сплавов в широком диапазоне температур в вакууме или в защитных газовых средах нагрев образцов до заданных температур осуществляется различными методами, которые в первом приближении можно разделить на две группы. К первой группе следует отнести способы, при использовании которых нагрев производится внешними источниками тепла, передающими тепловую энергию образцу за счет радиационного излучения или теплопроводности. Во вторую группу входят методы нагрева за счет теплового действия электрического тока. [c.72]

Примерами стандартизации эргономических норм можно назвать нормы шума и вибраций, источники тепла, влаги, газов, пыли, излучений, перегрузок (ускорений), выделения токсических веществ, пульты управления и контроля, приборы и сигнализаторы, таблички с оцифровкой, надписями и бестекстовыми обоз-значениями (символикой) и т. п., санитарно-технические нормы, входящие как звенья в систему человек — изделие — среда. На основе стандартов на эргономические требования разрабатываются другие виды стандартов на эргономические требования к изделиям и на методы оценки эргономического уровня качества, в систематизированном виде приведенные в табл. 10. [c.138]

Выделяющуюся при радиоактивном распаде нуклидов тепловую энергию превращают в электрическую двумя путями с применением полупроводниковых преобразователей (ТЭГ) и с применением ТЭП. Мощность изотопных источников тепла в основном определяется высокой стоимостью нуклидов и стоимостью защиты от ионизирующих излучений. Поэтому они предназначаются для питания автономных установок средней мощности. При выборе радионуклидов наиболее существенными критериями являются удельное энерговыделение, период полураспада, вид и спектр излучения, физико-химические свойства (температура плавления, природа химического соединения, совместимость с материалом капсулы н др.), степень радиационной опасности, стоимость, возможность получения в необходимых количествах и т. д. [c.28]

Исследования воздействия лазерного излучения на различные материалы [37, 78, 177 ] определили необходимые плотности мощности для отдельных видов технологических операций. При плотностях мощности приблизительно до 10 Вт/см происходит интенсивный локальный разогрев материала, с которым связаны технологические операции сварки и термообработки, и при этом не происходит разрушения обрабатываемого материала. Интенсивность нагрева зависит от соотношения глубины проникновения излучения в материал б и толщины прогретого путем теплопроводности слоя V kt, где k — температуропроводность материала t—-длительность воздействия лазерного излучения. Для металлов, где 6 Ykt, источник тепла всегда можно считать поверхностным. При обработке неметаллических материалов это условие не выполняется. [c.108]

Лазерная резка, как и другие виды лазерной обработки, основана на тепловом действии излучения и происходит при движущемся источнике тепла, который может перемещаться в двух взаимно перпендикулярных направлениях с помощью специальной оптической системы, позволяющей сформировать пятно с большой плотностью и подвести его в необходимую точку обрабатываемого образца. [c.110]

Приведенные зависимости (117) и (118) могут оказаться полезными для расчета зоны термического влияния излучения при лазерной резке тонких листов. Необходимо отметить, что, поскольку при выводе этих формул источник тепла считается неподвижным, оценки размера зоны термического влияния дадут несколько завышенный результат. [c.121]

Известно, что изделия из кварца подвергаются термической обработке при помощи кислородно-водородной горелки. При этом продукты сгорания попадают в материал и производят его газонасыщение, образуя тем самым в зоне обработки дефекты в виде пузырьков, ухудшающих механические свойства изделия. Для устранения указанного недостатка на практике используется иной тип нагревателя кварца, принцип работы которого состоит в том, что излучение от мощного дугового источника тепла с помощью рефлектора фокусируется в точку, в которой производится термическая обработка кварца, предназначенного для прецизионных измерений. Однако данный вид обработки является несовершенным и малоэффективным. Лазерный луч, в силу его высокой монохроматичности и когерентности позволяет по- [c.152]

Впервые попытка учета внутренних источников тепла в процессах (радиационно-кондуктивного теплообмена была предпринята в [Л. 208], где рассматривалась задача переноса тепла излучением и теплопроводностью через слой серой, нерассеивающей среды с равномерным распределением источников по объему. Однако математическая ошибка, допущенная в работе, свела на нет полученные результаты. [c.389]

Соль разделяет металл и водород, содействуя протеканию реакции между ионами. Источником тепла с температурой около 450° С для регенерации может служить ядерный реактор. Разложение гидрида в реакторе происходит под действием нагрева, а также под действием излучения. [c.118]

Источник тепла 1д в основном определяется энергией, освобождаемой яри делении ядра, которая проявляется в различных формах (кинетическая энергия продуктов проявляется в различных формах (кинетическая энергия продуктов деления и нейтронов, энергия р- и у-излучений). [c.66]

Основным источником тепла для подготовки топлива к горению является факел над слоем. Прямое излучение его всегда сильнее, чем отражение тепловых лучей от обмуровки. Для обеспечения быстрого воспламенения топлива важно, чтобы факел был максимально приближен к начальному участку решетки и поток лучистого тепла от него ничем не заслонялся. Следовательно, если возникает необходимость в переднем своде, то он должен располагаться высоко над решеткой (что и определено принятыми у нас типовыми конфигурациями топочных камер при цепной и наклонно-переталкивающих решетках, (рис. 2-2 и 2-7). [c.201]

Экспериментальное определение коэффициента Я сопровождается рядом побочных явлений (торцевые утечки тепла, конвекция, излучение, температурный скачок на границе твердое тело — газ и др.), которые искажают процесс передачи тепла теплопроводностью и являются источниками погрешностей в определении коэффициента X. Влияние этих явлений необходимо устранять в процессе конструирования установки или учитывать расчетным путем — введением соответствующих поправок. [c.304]

В этом случае часть жидкостной магистрали находится вне помещения и может сильно нагреваться либо в результате солнечного излучения (температура на солнце может легко превысить 50°С), либо проходя вблизи какого-нибудь источника тепла (обогреватели, технические устройства, различные источники, расположенные непосредственно под крышами домов...). [c.86]

Метой кратковременного нагрева [9]. Метод кратковременного нагрева используется при продольном и радиальном потоке тепла. Потери на излучение можно сделать минимальными за счет ограничения времени эксперимента. Это достигается кратковременным нагревом одной поверхности тонкой пластинки с помощью ла.м-пы-вспышки или лазера. После локального нагрева образца измеряется температура поверхности, удаленной от источника тепла. Если пренебречь, потерями тепла за вре.мя, необходимое для прогрева поверхности до максимальной температуры, то можно получить простое соотношение между временем т(72), необ- [c.285]

Убывающая экспонента соответствует распределению плотности источника тепла при поглощении монохроматического излучения по закону Бугера. Суперпозиция убывающих экспонент хорошо аппроксимирует распределение плотности источника тепла при поглощении сложного излучения (суммирование экспонент) или при наличии рассеяния и отражения внутри тела, когда плотность источника тепла имеет максимум (разность экспонент). [c.214]

Е. Контакт с хорошо перемешиваемой, жидкостью или с идеальным проводником. В калориметрии и в других методах измерения, связанных с теплопередачей, часто оказывается, что поверхность твердого тела соприкасается с жидкостью, перемешиваемой настолько хорошо, что температура жидкости всюду одинакова. Пусть твердое тело имеет теплопроводность К, площадь поверхности 5 и температуру поверхности V, причем v сохраняет постоянное значение на всей поверхности. Пусть, далее, хорошо перемешиваемая жидкость, соприкасающаяся с твердым телом, имеет массу М и удельную теплоемкость с, и пусть ее температура равна V. Для общности предположим, что в жидкость с массой М поступает в единицу времени от внешнего источника количество тепла Q и что потеря тепла вследствие излучения в среду с температурой г/о (отнесенная к единице площади в единицу времени) составляет //j(K — Uq). Если SV — увеличение температуры жидкости с массой М за время о , то мы можем написать [c.29]

Рассмотрим нестационарную задачу о совместном переносе тепла теплопроводностью и излучением в направлении оси у в плоском слое полупрозрачной среды. Предполагается, что слой расположен перпендикулярно оси у. На фиг. 12.1 представлена геометрия задачи и система координат. Пусть L — толщина слоя, а /I (г/, О —объемная мощность внутренних источников энергии. Уравнение (12.1) упрощается и принимает вид [c.490]

Уравнение сохранения энергии при совместном переносе тепла теплопроводностью и излучением в предположении постоянного значения коэффициента теплопроводности и отсутствия внутренних источников энергии записывается в виде [c.505]

Подводимое тепло должно быть выражено через тепловой поток <7, поступающий теплопроводностью извне, и источники тепла — джоулево тепло в проводящих жидкостях и газах и — теплоту излучения [c.49]

Сварка инфракрасным излучением (ИК-сварка). Принцип сварки состоит в использовании в качестве источника тепла инфракрасного излучения, получаемого при накаливании силитовых стержней, спиралей из хромистой стали, стержневых кварцевых ламп и др. Для интенсификации процесса сварка осуществляется на подложке из поролона, микропористой резины и толстых прорезиненных тканей черного цвета. Упругость подложек, плотно прижатых к пленкам, обеспечивает необходимое давление при сварке. [c.213]

Высокая выходная мош,ность генератора СНАП-1 А привела к радикальному изменению конструктивной схемы радиоизотоп-ного генератора, предложенной ранее Маундской лабораторией. Основное отличие состояло в том, что тепло от изотопного источника передавалось термоэлектрическому преобразователю путем излучения, а не механизма теплопроводности, используемого в классических изотопных термогенераторах (например, СНАП-3, СНАП-9). Такое решение вызвано тем, что допустимые тепловые потоки на горячих спаях термоэлементов были значительно ниже теплового лотока, проходяш,его через поверхность теплового блока. Снижение температуры горячего спая до допустимого уровня было достигнуто созданием вакуумного пространства между источником тепла и преобразователем. [c.188]

Для стационарного режима при отсутствии внутренних источников тепла величины поглощенного и излученного тепла могут быть при])авнены, т. е. [c.24]

Из непрерывно возобновляемых ресурсов энергии мы непооредственно используем лишь электромагнитное излучение Солнца — естественного термоядерного реактора . Благодаря доставляемому им теплу и лучистой энергии Земля покрыта пышной растительностью, за счет которой существуют животный мир и в конечном итоге — человек. И только ничтожная доля энергии рек, ветра и т 1пла недр Земли (выбросы горячих источников) служит нам в натуральном виде — без превращения в непосредственно используемые виды энергии, будем называть их полезными. [c.134]

В наше время количество производимой энергии удваивается за 10—15 лет. Из этого расчета в 2050 г. оно станет равным примерно 700-10 2 кВт-ч. Столько энергии человечество израсходовало за всю свою историю Но даже эта цифра составляет только часть той энергии, которая может быть получена при переходе на во. обно-вляемые источники энергии солнечного излучения, движения вод, ветер и тепло недр Земли. [c.187]

В СССР, как и во многих других странах, во все возрастающем количестве ведется строительство атомных электростанций, вырабатывающих электрический ток и тепло для производственных и бытовых нужд. Атомные энергетические установки, заменяющие обычные паросиловые агрегаты и двигатели внутреннего сгорания, вводятся на морских транспортных судах и на кораблях военно-морского флота. Мощные источники ядерных излучений — ядерные реакторы и ускорители заряженных частиц — все шире используются в исследовательской практике и в промышленности для эффективного проведения технологических процессов. Широкое распространение получили радиоактивные изотопы, используемые как источники тепла в специальных генераторах электрического тока и как источники излучений в различных промышленных, исследовательских и медицинских приборах, аппаратах и установках. Не менее широко распространены стабильные изотопы ( тяжелая вода, изотопы урана, бора, азота, неона и многих других химических элементов), применяемые во многих областщ научных исследований, в промышленности и в медицинской практике. [c.161]

Другая сборка состоит из трех герметичных ампул, размещаемых в канале друг над другом по высоте активной зоны. Каждая ампула вмещает до 50 образцов, располагаемых двумя кольцевыми слоями, отличающимися температурой облучения. Ркпользуя собственное тепловыделение образцов и конструкции ампулы, поглощающих реакторное излучение, и регулируя теплоотвод путем изменения газового зазора, в такой ампуле получают рабочую температуру от 300 до 1200° С. При необходимости дальнейшего повышения температуры в центре ампулы помещают вольфрамовый стержень, служащий дополнительным источником тепла. [c.81]

Для борьбы с действие л лучистого тепла при интенсивности облучения более 1 кал1см мин у постоянных рабочих мест, расположенных у источников с тепловым излучением (печи, места заливки и выбивки и т.п.), устраиваются воздушные души, которые должны создавать на рабочих местах [c.501]

В работе [Л. 431] также исследовался процесс радиационно-конвективного теплообмена в плоском канале, но в более упрощенной по сравнению с [Л. 104] постановке (перенос излучения рассматривался в дифференциально-разностном приближении, была произведена линеаризация четвертой степени температуры, а источники тепла за счет охлаждения среды принимались равномерно распределенными ио слою). Эта задача так же, как и в работе [Л. 104], была сведена по существу к рассмотрению одномерной схемы радиационно-кондуктив-ного теплообмена с источниками по толщине слоя. [c.401]

Необходимо выяснить поведение этих газов в присутствии таких источников тепла, как топливные элементы или погруженные в жидкость детали оборудования, испускающие излучение. Это необходимо по следующим причинам с одной стороны, наличие пузырей может привести к возникновению вызывающей оиасность антиреактивности с другой строны, газы влияют не только на величину коэффициента теплоотдачи, но и на падение давления за счет трения потока о стенки канала. [c.108]

Мэъ и 11 Мэв выделяется с задержкой по времени (Р- и -излучение продуктов деления). Энергия, локализованная вблизи места деления, составляет 173 из которой 167 приходится на долю кинетической энергии продуктов деления (89% полной энергии). Этот расчет показывает, что с точностью до 10% можно считать источник тепла 1, прямо пропорциональным источнику нейтронов In(lg = nln). Коэффициент пропорциональности г , равный отношению источника тепла к источнику нейтронов, можно назвать удельной энергией (теплотой) ядер-ного превращения. [c.67]

К достоинствам регулярного теплового режима относится его универсальность. Он позволяет производить экспериментальное исследование большого количества различных физических величин коэффициентов темиературо- и теплопроводности, удельной теплоемкости, теплового сопротивления, коэффициентов теплоотдачи, коэффициентов формы различных тел, коэффициентов излучения. Все методы регулярного режима являются самоконтролируемыми. Их можм о применять к телам с внутренним,и источниками тепла, если регуляризацил температурного поля про исходит быстро. Однако в регулярных тепловых режимах трудно расширить методики на область высоких температур. [c.66]

Осн. источником тепла в Т. служит переход энергии УФ-излучения, потраченной на диссоциацию и ионизацию, в тепло при двойных и тройных столкновениях, а также при тушении возбуждённых атомов кислорода при столкновениях с др. частицами. Тепло выделяется также при диссипации в Т. акустич. и гравитац. волн, а также энергии проникающих внутрь нес солнечных и космич. частиц. Молекулы и атомы кислорода не могут излучать больших количеств ИК-радиации, а сильноизлучающих газов СО2 и Н2О в б. ч. т. нет. Лишь в самой ниж. части Т. иек-рую роль играет охлаждение воздуха, порождаемое ИК-излуче-нием трехатомных газов О3, HjO и Oj. В целом охлаждение т. происходит в осн. за счёт теплопроводности, создающей поток тепла в более холодную мезосферу. Темп-ра, плотность, циркуляция воздуха и др. параметры Т. подвержены заметным суточны.м и сезонным колебаниям. Они зависят от колебаний интенсивности приходящей солнечной радиации, корпускулярного излучения, а также от развития гравитац. и акустич. волн, возникаюищх как в нижележащих атм. слоях, так и в самой Т. Дневное нагревание сопровождается расширением Т., подчас превосходящим 100 км, а ночное охлаждение — её оседанием. Чем больше активность Солнца, тем больше и временная и пространственная изменчивость темп-ры, плотности и др. характеристик Т, [c.97]

Солнечная постоянная (интегральный пото,(С солнечного излучения, проходящий через перпендикулярную солнечным лучам площадку единичной площади на ср. расстоянии планеты от Солнца) на У. 3,7 Вт/м , интегральное сферич. альбедо 0,4, эфф. темп-ра 55 К. Эта темп-ра практически соответствует условиям теплового равновесия для получаемой У. величины солнечной энергии. Т. о., в отличие от других планет-гигантов (Юпитер, Сатурн, Нептун), на У. вклад внутр. источника тепла незначителен, конвективный теплоперенос из недр неэффективен. Этот вывод подкрепляется и отсутствием заметного роста ярко-стной темп-ры в сантиметровом диапазоне с увеличением длины волны, что свидетельствует об отсутствии устойчивого возрастания темп-ры по мере проникновения в более глубокие атм. слои. [c.237]

Лазерное излучение позволяет сконцентрировать на поверхности обрабатываемого материала наибольшую плотность энергии из рассматриваемых источников тепла. Эту энергию можно передавать материалу бесконтактно, быстро и строго дозированно. Локальность тепловых процессов в поверхностных слоях при таких условиях облучения обеспечивает высокие скорости (10 ...10 1 с) нафева и охлаждения. [c.241]

Для расчетов температурного поля и оценок погрешностей изыеренин температур и плотностей тепловых потоков на облучаемой поверхности термоэлектрического калориметра необходимо решение одномерной (по х. ) линейной краевой задачи теплопроводности для неограниченной пластины (контактного слоя), находящейся в идеальном тепловой контакте (граничные условия четвертого рода) с полуограниченньш телом (телом калориметра). Для времен 10 сек и непропускающего излучение контактного слоя поглощение можно считать поверхностным, чему соответствуют граничные условия второго рода на облучаемой поверхности. Для времен 10 сек следует учитывать закон поглощения излучения и пользоваться внутренним источником тепла в контактном сдое (см. 5.3). Если же контактный слой пропускает излучение, то задача теплопроводности должна решаться с учетом источников тепла в контактном слое и в теле калориметра. Однако, по данным [Юз,lto], подобные слои очень ТОНКИ и обладают значительным электрическим сопротивлением (порядка сотен ом), что делает их пригодными, главным образом, в качестве термометров сопротивления. [c.686]

Для исследования влияния селективных свойств среды на перенос тепла излучением в плоском слое с распределенными внутренними источниками Кросби и Висканта [17, 19] использовали модель двух полос и модель узкой полосы. Ниже будет рассмотрена модель двух полос. [c.435]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...