Кондукция

Применительно к теплообмену крупных частиц с поверхностью (горизонтальной трубой) в результате упрощений авторы [106] фактически интерпретировали конвективную составляющую частиц как чистую кондукцию, записав ее в виде [c.81]

Процесс переноса тепла теплопроводностью происходит между непосредственно соприкасающимися телами или частицами тел с различной температурой. Учение о теплопроводности однородных и изотропных тел опирается на весьма прочный теоретический фундамент. Оно основано на простых количественных законах и располагает хорошо разработанным математическим аппаратом. Теплопроводность, или кондукция, представляет собой, согласно взглядам современной физики, молекулярный процесс передачи теплоты. В металлах при такой передаче теплоты большую роль играют свободные электроны. [c.345]

Применяется также сушка сублимацией и сушка в вакууме при низких температурах и давлении (1,333-10 МПа и выше). Теплота к материалу в этом случае подводится кондукцией от нагретой поверхности или радиацией от нагретых экранов. Следовательно, вакуумная сушка практически является кондуктивной или терморадиационной. Сублимационная сушка осуществляется при давлении менее 0,62 10 МПа, т. е. ниже тройной точки для воды, влага при этом превращается в лед и удаляется путем испарения льда (сублимации) за счет сообщения теплоты материалу извне. [c.357]

Тепло самопроизвольно распространяется от тел с большей температурой к телам с меньшей температурой. При наличии разности температур в одном теле или во многих телах (твердых, жидких и газообразных) возникает процесс теплообмена или теплопередачи, который протекает тем интенсивнее, чем больше разность температур. Теплообмен является сложным процессом. Однако ради простоты изучения различают три элементарных вида теплообмена теплопроводность (кондукцию), конвекцию и тепловое излучение. [c.134]

Размеры 7 — 245 Кондукция I (1-я) — 482, 496 Конечные пластические деформации 1 (2-я) — 194 [c.112]

Теплопередача — обусловленная разностью температур передача теплоты от одного тела к другому или от одних частей тела к другим частям того же тела. Рассматривают теплопередачи кондуктивную (кондукцию, теплопроводность), конвективную (конвекцию), радиационную (теплопередачу излучением, лучистую теплопередачу). Действительные процессы теплопередачи обычно сложны, в них все виды теплопередачи сопутствуют друг другу расчёт таких сложных процессов упрощается путём изучения отдельных видов теплопередачи, абстрагируясь от других. Задачи теплопередачи могут охватывать области, где каждая точка характеризуется определённой температурой, остающейся неизменной во времени (стационарное температурное поле), и области, где каждая точка имеет температуру, меняющуюся по времени (нестационарное температурное поле) в первом случае—установившаяся (стационарная) теплопередача, во втором—неуста-новившаяся (нестационарная). [c.482]

Кондукция (теплопроводность) в стационарном температурном поле. Температура в любой точке не претерпевает изменений по времени. Диференциальное уравнение теплопроводности [c.488]

Теплопередача кондукцией и конвекцией [c.496]

Распространённой технической задачей является теплопередача от одной жидкой (газообразной) среды через твёрдую стенку к другой жидкой (газообразной) среде, т. е. механизм теплопередачи охватывает и конвекцию и кондукцию. [c.496]

В круглой цилиндрической многослойной стенке (трубе) поле температур определяется условиями, совпадающими с таковыми в задаче о кондукции. Внутренняя поверхность омывается подвижной средой с температурой при коэфициенте теплоотдачи aj, внешняя — с температурой при [c.497]

Распределение температур в слое см. выше кондукцию. [c.497]

При подогреве токами высокой частоты скорость нагревания каждого участка объёма материала зависит от величины градиента напряжения в данном участке скорость нарастания температуры не зависит от состояния соседнего участка, вследствие чего при условии однородности материала и постоянства градиента напряжения температура во всех участках материала будет одинакова в каждый данный момент. Передача тепла кондукцией здесь не играет роли, а потому плохая теплопроводность прессовочных материалов не является в условиях обогрева токами высокой частоты отрицательным фактором. [c.681]

Световое моделирование радиационного теплообмена обладает рядом достоинств, способствующих его применению. Во-первых, сам по себе принцип светового моделирования позволяет исследовать процесс радиационного теплообмена в чистом виде и избежать ошибок, вносимых конвекцией и кондукцией, которые существенно осложняют экспериментальное исследование радиационного переноса на тепловых моделях. Во-вторых, световая модель имеет комнатную температуру, что существенно упрощает все операции экспериментирования и измерения по сравнению с излучающей системой, работающей при высоких температурах. В-третьих, применяемые для регистрации световых потоков измерительные средства могут быть изготовлены с большей чувствительностью и точностью, чем измерительные приборы для теплового излучения. И, наконец, метод светового моделирования является очень эффективным способом для определения как локальных, так и средних коэффициентов облученности. Его использование для этой цели дало хорошие результаты [Л. 27, 156]. [c.298]

Локальное значение теплового потока кондукции через кольцевой слой аргона в калориметрической системе (фиг. 2) определяется по формуле [c.88]

Характерной стороной поверхностного горения является быстрота теплообмена между тонким слоем горящего газа и поверхностью, позволяющая достигать очень высоких температур поверхности даже при наличии интенсивной теплоотдачи в окружающую среду. Вопрос этот экспериментально почти не изучен, но надо предполагать, что при поверхностном сжигании зона горения топлива с максимумом температур располагается настолько близко к поверхности, что возникает теснейший контакт между молекулами горящей смеси и омываемой поверхностью, и вследствие этого теплопередача всех видов (радиация, конвекция и кондукция) протекает в наиболее благоприятных условиях. Поскольку поверхность шероховата и содержит множество микро-и макропор, можно предполагать, что благодаря действию поверхностных сил процесс горения происходит не только в тонком слое вне поверхности, но и в какой-то степени как бы внутри ее — в порах. [c.256]

В расчетах высокотемпературных псевдоожиженных систем часто приходится встречаться и с задачами сложного теплообмена, когда одновременно происходят лучистый обмен, кондукция и конвекция. Это главным образом задачи расчета теплообмена поверхностей со слоем. [c.97]

Одна частица воспринимает кондукцией за время dx количество тепла [c.324]

В общем случае передача теплоты в немонолитном термоизоляторе происходит путем кондукции, конвекции и теплового излучения. Однако для упрощения инженерных методик расчета и оптимизации термоизоляции целесообразно считать термоизолятор условной сплошной средой, наделенной некоторыми эффективными [5] (или эквивалентными) теплофизическими свойствами, которые позволяют описать все указанные процессы передачи теплоты только при помощи эквивалентного им кондуктивного процесса. [c.10]

Зачастую главные оси X, Y, Z тензора к для трансверсально изотропного материала могут не совпадать полностью с ориентацией координатных осей х, у, z, в которых рассматривается процесс кондукции. Пусть оси Хих совпадают, а ось z составляет угол 7 с осью Z. Тогда в матрице (1.3) ху Ку [c.14]

Коэффициент контактного теплообмена а зависит от большого числа факторов [15], так как теплота между соприкасающимися поверхностями в общем случае может передаваться кондукцией через места фактического контакта выступающих неровностей, кондукцией и конвекцией через среду, заполняющую свободное пространство между поверхностями, и излучением. [c.23]

Таким образом, сочетание интегрального преобразования Лапласа с вариационным методом дает во втором приближении решение, которое для плоского слоя термоизоляции с заданной температурой на внешней поверхности и идеально теплоизолированной внутренней поверхностью обеспечивает приемлемое совпадение с первыми двумя членами точной формулы (3.66). Дальнейшее уточнение приближенного решения для общего случая слоя термоизоляции с криволинейной поверхностью нерационально, так как трудоемкость получения третьего и последующих приближений резко возрастает по сравнению с трудоемкостью получения второго приближения. При необходимости для получения более точных результатов целесообразно использовать дискретную модель нестационарного процесса кондукции и соответствующие численные методы расчета [12]. [c.112]

Тепловое разрушение термоизоляции с ограниченным временем работы происходит в условиях интенсивного поверхностного нагрева и сопровождается комплексом физико-химических процессов термическим разложением, плавлением, испарением, газификацией термоизолятора или его отдельных компонентов, а при наличии механического воздействия потока среды, обтекающей поверхность, - механическим разрушением и уносом твердых частиц, удалением с поверхности жидкой или газообразной фазы. При этом значительная доля подводимого к нагреваемой поверхности теплового потока поглощается за счет протекания указанных процессов, а количество теплоты, передаваемой-кондукцией в глубь слоя термоизоляции (особенно для термоизоляторов с низкой теплопроводностью), сравнительно мало. [c.112]

При этом суммарная толщина Л (t ) разрушенного слоя термоизолятора следует из (3.98) при t = Последующее изменение температурного состояния оставшегося неразрушенным слоя термоизоляции определяется процессом кондукции при t > который описывается уравнением (3.93) с начальным условием согласно (3.97) [c.119]

При достаточно интенсивном теплообмене на внешн поверхности термоизолятора (Bi2 > 10) условие т) = Tj целесообразно использовать и в более общем случае, когда п л-ные теплоемкости слоев металла и термоизолятора сравнимы между собой. Тогда термическое сопротивление теплоотдачи l/ 2 оказывается, по крайней мере, на порядок меньше термического сопротивления слоя термоизоляции и им можно пренебречь. В математической формулировке задачи нестационарной кондукции граничное условие Ш рода на внешней поверхности термоизолятора заменяется граничным условием I рода (см. 2.3). В формулах (4.88) - (4.90) это соответствует переходу к Bi2 - Расчет температуры слоя металла ведется, как и прежде, по формуле (4.90), но коэффициенты ряда теперь равны [c.178]

Система, регулярный реи<им которой мы наблюдаем, может быть окружена различными телами и теплообмен между ними и ею может происходить тремя путями чистой теплопроводностью кондукцией), конвекцией и излучением. Каждый из этих видов теплообмена в отдельности у нас не встречается мы имеем комбинацию двух или трех видов теплообмена. [c.158]

По погружении термоприемника в среду Е он получает тепло от Е, и его температура повышается но одновременно он отдает некоторую долю получаемого тепла через свой держатель или оправу и через неразрывно с ним связанную часть конструкции передаточного механизма путем кондукции от более нагретых мест к более холодным [c.221]

Таким образом, существуют три способа переноса тепла теплопроводность (кондукция), конвекция и излучение (радиация). [c.8]

Теплопроводность (кондукция)—процесс распространения тепла только вследствие теплового движения структурных частиц веш,ества (молекул, атомов, свободных электронов). В чистом виде теплопроводность имеет место в твердых телах и в весьма тонких, неподвижных слоях жидкости или газа. [c.23]

Известно, что нагревание твердых тел возможно вследствие поверхностного и внутреннего трения (удара, ультразвука, упругой деформации), конвекции, кондукции, лучеиспускания, посредством электрического тока (проводимости и смещения) и электромагнитного поля высокой частоты, а также бомбардировкой элементарными частицами. При этом необходимо обратить внимание на существенную роль в процессе теплообмена самих нагреваемых тел—их размеров и материала. Практически оказывается невозможным обеспечить заранее заданные произвольные граничные условия теплообмена, а значит, и точно математически сформулировать задачу. [c.140]

В реальных условиях теплообмен является сложным процессом. Однако ради простоты изучения различают три элементарных вида теплообмена теплопроводность (кондукцию), конвекцию и тепловое излучение. [c.60]

Переносы тепла кондукцией и конвекцией характеризуются вектором, который вполне определяется в каждой точке среды локальным градиентом температуры. В противоположность этому лучистый поток в произвольном, относительно малом, объеме прозрачной среды не зависит от температуры этого объема, а определяется излучением внешних источников. Поэтому вектор, характеризующий перенос тепла излучением, определяется интегрально. Тепловое излучение, являющееся по своей природе процессом распространения электромагнитных волн, характеризуется спектром частот, который соответствует энергетическому уровню структурных частиц вещества, находящегося при рассматриваемой температуре. Интегральное тепловое излучение тел, находящихся при одинаковых температурах, определяется их атомной и молекулярной структурой, а также формой и состоянием поверхности тел, т. е. физическими свойствами среды. [c.455]

Предполагая, что тепло передается кондукцией AQ , излучением AQ и конвекцией iAQko, исходя, как и ранее, из фазовой структуры потока, а также принимая, что исходные гипотезы применимы только для каждого из компонентов, запишем [c.40]

Из определения конвекции следует, что количество пёредаваемого конвекцией в единицу времени тепла прямо связано со скоростью движения среды. Тепло передается главным образом в результате происходящих потоков жидкости или газа (макрообъемов), но отчасти тепло распространяется и в результате обмена энергией между частицами, т. е. теплопроводностью. Таким образом, конвекция всегда сопровождается теплопроводностью (кондукцией), и, следовательно, теплопроводность является неотъемлемой частью конвекции. Совместный процесс конвекции тепла и теплопроводности называют конвективным теплообменом. Конвективный теплообмен между потоком теплоносителя и поверхностью называют конвективной теплоотдачей или теплоотдачей соприкосновением и описывают формулой Ньютона — Рихмана [c.135]

Общие уравнения. Конвективная теплопередача осуществляется путём переноса энергии перемещающимися в пространстве частями жидкости (капельной или газа). Теплообмен, достигаемый конвективной теплопередачей, является следствием переноса энергии перемещающимися конечными массами жидкости, сопутствуемого обязательно кондукцией, т. е. переносом энергии элементарными частицами носителя прн их соприкосновении (контакте) здесь коидукция осуществляется в условиях совершенно отличных, чем в твёрдых телах, она зависит от перемещения конечных масс носителя энергии. Различают конвекцию естественную (свободную) и вынужденную в первой перемещенпе масс жидкости есть следствие неравенства удельных весов жидкости в различных точках её за счёт неравенства в них температур во второй — перемещение масс жидкости определяется какими-нибудь внешними побудителями, например, напором вентилятора, циркуляционного насоса. [c.490]

Прежде всего не особенно высокие лучистые потоки мы будем иметь при режимах сравнительно медленной смены частиц (или их групп — пакетов ) около поверхности теплообмена (стенки). В этих условиях [Л. 223] обычный, подсчитываемый по разности температур стенки и ядра слоя коэффициент теплообмена по сути дела является коэффициентом теплопередачи из-за двух последовательно включенных между стенкой и ядром слоя термических сопротивлений — сопротивления пристеночной газовой прослойки и сопротивления самого пакета. Приближенно принимается, что лучистый обмен не сказывается на термическом сопротивлении пакета. Однако он уменьшает контактное сопротивление газовой прослойки, действуя параллельно с кондукцией и конвекцией. Очевидно, что при медленной смене пакетов, т. е. в условиях, когда не контактное сопротивление лимитирует общий теплообмен, сколь угодно высокое значение коэффициента теплообмена излучением не в состоянии существенно увеличить суммарный коэффициент теплопередачи. Это значит, что при медленной смене частиц у стенки температура их успевает настолько приблизиться к температуре стенки, что и лучистый, и кон-дуктивно-конвективный потоки чрезвычайно ослабевают, а эффективное а, подсчитанное по разности температур стенки и ядра слоя, становится во много раз меньше истинного, отнесенного к неизвестной действительной разности температур стенки и ближайшего к ней ряда частиц. [c.98]

Если ориентация главных осей тензора к одинакова во всех точках тела, то процесс кондукции в таком теле удобнее рассмат ривать в системе прямоугольных координат, оси которых совпадают с осями X, Y, Z. Такие случаи характерны для теплоизоляционных конструкций, включающих композиционные термоизоляторы с определенным расположением слоев, волокон или армирующих элементов. [c.13]

При записи последнего из соотношений (2.18) предполагается, что прокладка достаточно тонкая, так что передача теплоты кондукцией вдоль поверхности соприкосновения несущественна. Ясно, что при отсутствии прокладок (h = 0) имеем а = = а = а и соотношения (2.18) эквивалентны выражению (2.17). В свою очередь при переходе к идеальному тепловому контакту a - < ,T- rgHH3 выражения (2.17) следуют граничные условия [c.24]

Общая теория теплообмена обычно расчленяется на два раздела, отвечающих распространению тепла в твердом теле и распространению тепла в жидкости. Особой сложностью отличаются процессы теплообмена в жидкости. Эти процессы в общем случае соединяют в себе три явления теплопроводность (кондукцию), конвекцию и излучение. Распространение тепла в твердом теле происходит теплотроводностью . В настоящей работе рассматриваются главным образом процессы распространения тепла путем теплопроводности. [c.11]

Из числа проведенных исследований следует упомянуть о разработке специальных отсосных термо1метров сопротивления для измерения и регулирования температуры быстро протекающих газов с переменными тепловыми параметрами и параметрами давления [1—4]. Требование, предъявляемое к надежному измерению температуры, в данном случае может быть в значительной мере выполнено путем стабилизирования отсасываемого количества газа, уменьшения влияния излучения и теплообмена кондукцией от термодатчика при помощи экранирующих вставок, выбора искусственно повышенной, стабилизированной скорости газа вдоль термодатчика, целесообразного изолирования от собственного тела термометра и конструирования термометра с минимальной теплоемкостью. Путем интенсивного омывания датчика потоком газа, расход которого стабилизируется соплом, помещенным позади датчика, можно выполнить условие, согласно которому термодатчик будет показывать значения, являющиеся лишь функцией полной температуры независимо от скорости течения и давления газа в измеряемом месте. [c.34]

Тепло в сублимационной камере может передаваться к замороженному материалу лучеиспусканием от нагретых панелей и кондукцией от транспортера или полки, на которой лежит материал, а такл е конвекцией от сублимирующи.хся паров, если они нагреваются от панелей 2 = (5лу 1+Рт+ +Qkoh . в приближенных расчетах передачу тепла контактным и конвективным путем учитывают коэффициентом к = 1,1- 1,2 и поверхность нагрева полочного сублиматора определяют по формуле [c.650]

Котельные установки и тепловые сети Третье издание, переработанное и дополненное (1986) -- [ c.13 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.574 , c.577 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.482 , c.496 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...