Равновесие жидкости и газа

Механика жидкостей и газов, так же как и другие области механики, разделяется на статику, кинематику и динамику. Часть гидромеханики, изучающая условия равновесия жидкостей и газов, называется гидростатикой. Кинематика жидкостей и газов изучает их движение во времени, не интересуясь причинами, вызывающими это движение. Предметом изучения гидродинамики являются движения жидкостей и газов в связи с их взаимодействием. [c.5]

В гидростатике изучается теория равновесия жидкостей и газов. Для выяснения условий равновесия необходимо рассмотреть силы, действующие на некоторый объем жидкости. [c.16]

До сих пор мы рассматривали равновесие жидкостей и газов при наличии лишь гравитационных массовых сил — сил тяжести. [c.25]

В практике имеет место равновесие жидкостей и газов при [c.25]

Глава 1. РАВНОВЕСИЕ ЖИДКОСТИ И ГАЗА [c.31]

Рассмотрим некоторые разделы гидростатики, т. е. теории равновесия жидкостей и газов относительно выбранной системы координат ). [c.5]

Из состоянии равновесия, определяемых условия.ми (1) и (2), практически реализуются лишь те, к-рые являются устойчивыми (см. Устойчивость равновесия). Равновесия жидкостей и газов рассматриваются в гидростатике и аэростатике. [c.195]

Уравнения равновесия жидкости и газа [c.78]

МОСТИ могут служить вектор перемещения и тензор самих деформаций, тогда как для жидкой деформируемой среды, частицы которой обладают большей подвижностью, такие меры деформируемости не могут быть пригодными и вместо них используются вектор скорости перемещения и тензор скоростей деформаций. Для упругой среды напряжённое состояние в каждой точке ставится в зависимость от тензора самих деформаций. Для жидкости и газа в этом отношении дело обстоит совершенно иначе. Во-первых, при равновесии жидкости и газа под действием внешних сил или при наличии замкнутого сосуда напряжённое состояние характеризуется только одним давлением и вопрос о распределении деформаций даже и не возникает. Во-вторых, при движении жидкостей и газов взаимодействие частиц осуществляется преимущественно с помощью давления, величина которого не ставится в прямую связь с состоянием деформаций в данной точке, а ставится в зависимость в некоторых случаях от плотности и температуры. И только в отношении дополнительных сил взаимодействия частиц жидкости и газа при их движении, которые именуются напряжениями вязкости, дело обстоит примерно так же, как и с упругими напряжениями в упругой среде. Различие состоит лишь в том, что тензор напряжений вязкости ставится в зависимость не от тензора самих деформаций, а от тензора скоростей деформаций. [c.10]

Вдоль кривой равновесия жидкости и газа выполняется условие равенства свободных энергий Гиббса [c.229]

Удовольствуемся рассмотрением ряда простейших задач равновесия жидкости и газа. [c.100]

Общий вид р—7-диаграммы вещества, включая сверхвысокие температуры и сверхвысокие давления, показан на рис. 2.9 (в области сверхвысоких давлений диаграмма имеет гипотетический характер [3], причем масштаб в верхней части диаграммы взят много меньшим, чем в нижней части). Эта диаграмма определяет границы каждой из четырех возможных фаз вещества и состояния равновесного сосуществования различных фаз. Точка К на диаграмме представляет собой критическую точку вещества, А — основную тройную точку, М — верхнюю точку экстремума на кривой плавления, N — граничную точку кристаллического состояния вещества участок ОА кривой фазового равновесия соответствует равновесию кристаллической и газообразной фаз (угол наклона этого участка всегда острый), — равновесию жидкости и газа нижняя часть участка АМ соответствует равновесию кристаллической и жидкой и далее газообразной фаз, а верхняя часть — равновесию кристалла и плазмы. Температура есть температура основной тройной точки, Гк— критическая температура, — температура ионизации. [c.73]

Одновременно с разработкой и совершенствованием аналитических и геометрических методов исследования движений материальных частиц и твердых тел в механике под влиянием запросов практики возникает и интенсивно развивается целый ряд новых областей и направлений, таких как механика жидкостей и газов (гидромеханика, аэромеханика, газовая динамика), механика упруго и пластически деформируемых тел (теория упругости и теория пластичности), общая теория устойчивости равновесия и движения механических систем, механика тел переменной массы и др. [c.14]

При исследовании давления в различных точках покоящихся жидкости и газа мы можем применять условия равновесия твердого тела к любому конечному объему, выделенному из жидкости или газа. Но в этом случае уже нельзя пренебрегать массовыми силами, например силой тяжести, как мы это делали, рассматривая очень малый объем. [c.504]

Как отмечалось выше, газы относятся к сжимаемым жидкостям, и уравнения равновесия и движения газов отличаются от таковых для капельной жидкости лишь тем, что они должны учитывать сжимаемость газов. Поэтому полученные ранее дифференциальные уравнения равновесия являются общими для капельной жидкости и газов. [c.55]

В механике жидкостей и газов широко используется понятие жидкой частицы . Этим термином обозначают малый объем сплошной среды, который при движении деформируется, но масса которого не смешивается с окружающей средой. Несколько упрощенно жидкую частицу можно представить как каплю краски, пущенную в жидкость (имеющую те же свойства, что и капля) и перемещающуюся вместе с ней. При изучении равновесия и движения жидкостей и газов жидкую частицу представляют как материальный объект, к которому применимы все законы механики. Изучаемую массу жидкости или газа рассматривают при этом как совокупность непрерывно распределенных по объему жидких частиц. [c.11]

Леонардом Эйлером были выведены уравнения равновесия и движения жидкостей и газов, указаны некоторые интегралы этих уравнений и сформулирован закон сохранения массы применительно к жидкости. Эйлер исследовал также некоторые вопросы движения к практическим задачам судостроения и конструирования гидравлических машин. [c.7]

Три последних уравнения являются основными уравнениями гидростатики и часто называются уравнениями Эйлера равновесия жидкости или газа. [c.20]

Жидкости и газы отличаются от всех других деформируемых сплошных сред тем, что в положении равновесия касательные напряжения на границе раздела двух смежных частей всегда равняются нулю. [c.69]

Согласно (1.1.2) в предположении, что полость пузырька заполнена парами жидкости и газа, а сжатие происходит по адиабатическому закону, находим условие статического равновесия [c.47]

Гидростатика изучает законы равновесия (покоя) жидкостей и газов. [c.11]

Законы движения и покоя жидкостей и газов основываются на законах механики сплошной среды. Сплошной средой называют массу, физические и механические параметры которой являются непрерывными функциями координат в выбранной системе отсчета. Молекулярное строение жидкостей и газов заменяется сплошной средой той же массы. Это позволяет рассматривать равновесие и течение жидкости в целом без учета механизма молекулярного движения. [c.23]

С повышением температуры длина горизонтального участка изотерм. на котором жидкость и газ при данной температуре находятся в равновесии, уменьшается, а точки а и е сливаются в одну точку к] в этой точке изотерма имеет только перегиб и горизонтальную касательную. Точка к называется критической точкой, а соответствующие ей параметры / кр, Укр и 7кр — критическими. [c.58]

Условия и закономерности равновесия жидкостей и газов иод действием приложенных к ним сил изучаются в разделе механики, называемом гидроаэростатикой. Законы механического движения жидкостей и газов изучаются в разделе, называемом гидроаэродинамикой. Движение жидкостей и газов называют течением, а сово-куиность частиц движущейся жидкости или газа — потоком. [c.130]

В настоящем разделе мы рассмотрим основные методы изучения движения жидких и газообразных тел, т. е. изменяемых механических систем с бесконечно большим числом частиц. Раздел теоретической механики, в котором изучаются законы механического движения и равновесия жидкостей и газов, называется аэрогидромеханикой. [c.249]

В гидроаэростатике рассматриваются условия и закономерности равновесия жидкостей и газов под воздействием приложенных к ним сил и, кроме того, условия равновесия твердых тел, находящихся в жидкостях или в газах. [c.93]

Состояние невесомости возникает при исчезновении перегрузок, действующих на тело. При состоянии невесомости жидкие компоненты и газы, находящиеся в баках, не имеют плоских поверхностей раздела, а равновесие жидкости и газа обеспечивается только действием капиллярных сил, которые малы. Поэтому для несмачивае-мых жидкостей газ располагается по периферии бака, а жидкость коагулирует в объемы внутри бака (рис. 5.12, а) и наоборот для смачивающих жидкостей (рис. 5.12, б). [c.189]

Из состояний равновесия, определяемых условиями (1) или (2), практически реализуются лишь те, к-рые явл. устойчивыми (см. Устойчивость равновесия). Равновесия жидкостей и газов рассматриваются в гидростатике и аэростатике. с. М Тарг РАВНОВЕСИЕ статистическое состояние замкнутой статистич. системы, в к-ром ср. значения всех физ. величин, характеризующих состояние, не зависят от времени. Р. с.— одно из осн. понятий статистической физики, играющее такую же роль, как равновесие термодинамическое в терлюдинамике. Р. с. не явл, равновесным в механич. смысле, т. к. в системе при этом постоянно возникают малые флуктуации физ. величин около ср. значений. Теория Р. с. даётся в статистич. физике, к-рая описывает его при помощи разл. Гиббса распределений (микроканонич., канонич. или большого канонического) в зависимости от типа контакта системы с окружающей средой, запрещающего или допускающего обмен с ней энергией или ч-цами. В теории неравновесных процессов важную роль играет понятие неполного Р. с., при к-ром параметры, характеризующие состояние системы, очень слабо зависят от времени. Широко применяется понятие локального Р. с., при к-ром темп-ра и химический потенциал в малом элементе объёма зависят от времени и пространств, координат её ч-ц. См. Кинетика физическая. д. н. Зубарев. РАВНОВЕСИЕ ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОЕ, состояние термодинамич. системы, в к-рое она самопроизвольно приходит через достаточно большой промежуток времени в условиях изоляции от окружающей среды. При Р. т. в системе прекращаются все необратимые процессы, связанные с диссипацией энергии теплопровод ность, диффузия, хим. реакции и др. В состоянии Р. т. параметры системы не меняются со временем (строго говоря, те из параметров, к-рые не фиксируют заданные условия существования системы, могут испытывать флуктуации — малые колебания около своих ср. значений). Изоляция системы не исключает определённого типа контактов со средой (напр., теплового контакта с термостатом, обмена с ним в-вом). Изоляция осуществляется обычно при помощи неподвижных стенок, непроницаемых для в-ва (возможны также случаи подвижных стенок и полупроницаемых перегородок). Если стенки не проводят теплоты (как, напр., в сосуде Дьюара), то изоляция наз. адиабатической. При теплопроводящих (диатермических) стенках между системой и внеш [c.601]

Рассмотрим условия равновесия элемента объема в виде располо-, женного горизонтально параллелепипеда с очень малой площадью сечения. (Все сказангюе ниже относится в одинаковой мере к жидкостям и газам, 1ю мы будем говорить только о жидкости.) Силы давления, действующие на торцы параллелепипеда, должны быть равны, так как составляющие силы тяжести в горизонтальном направлении равны нулю. Поскольку торцовые грани параллелепипеда имеют одинаковую площадь и силы равны, то давления также должны быть равны. Во всех точках этдкоапи, лежащих в одной горизонтальной плоскости (на одном уровне), давление одно и то же. [c.504]

Понятие крикондентерм (точка Л1) означает наивысшую температуру, при которой жидкость и газ могут сосуществовать в равновесии, понятие крикондебар означает наибольшее давление, при котором жидкость и газ могут сосуществовать в равновесии. [c.20]

Уравнение (2-31), как следует из его вывода, справедливо для любых фазовых равновесий в чистом веществе. После интегрирования оно дает связь между давлением и температурой, необходимую чтобы фазы 1 и 2 находились в равновесии. Для любого чистого вещества (кроме гелия) в равновесии могут попарно находиться твердая фаза и газ, жидкость и газ и твердое тело и жидкость. Если проинтегрировать уравнение Клапейрона — Клаузиуса для каждого из названных фазовых переходов, то получатся уравнения кривых (в координатах р, Т), представляющих собой геометрическое р j., место точек, в которых возмож- д чистого вещества, но фазовое равновесие соответствующих двух фаз. Эти кривые соответственно называются кривая сублимации, кривая парообразования и кривая плавления. Поскольку для чистого вещества возможно одновременное равновесие трех фаз, кривые сублимации, парообразования и жлав-ления должны пересекаться,в одной точке, представляющей собой тройную точку данного вещества. Перечисленные кривые изображены на рис. 2-1, где О — тройная точка, О А — кривая сублимации, О/С — парообразования и ОВ — плавления. Совокупность этих кривых в р, Т-коордпнатах представляет собой фазовую диаграмму. [c.33]

Изложены основные вопросы технической механики жидкости и газа. Приведены физические свойства жидкостей и газа. Освещены законы равновесия, основы кинематики и динамики жидкости и газа, гидравлические сопротивления. Рассмотрено движение по трубопроводам и истечение через отверстия и насадки жидкости и газа. Описано обтекание твердых тел потоком жидкости и газа. Даны основы моделирования гидроаэродииамических явлений. [c.2]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...