Поверхность параллельно о переноса

Устанавливают взаимно однозначное соответствие между точками распределяющей линии m и каждой линией семейства q ). Практически при задании отсека поверхности это соответствие устанавливают следующим образом линия семейства q[ , пересекаясь с линией /Ль определяет точку М. По ней строят фронтальную проекцию М2, которая определяет положение соответствующей линии уровня в пространстве (фронтальной проекции 92), т. е. каждая линия уровня q распределяется параллельным переносом на свой вектор 7 0, О, ф(/7) . [c.119]

С. Н. Шориным [138] наряду с другими рассмотрен вопрос о теплообмене между двумя параллельными поверхностями при наличии движущейся поглощающей среды. Для этой цели им введен параметр переноса тепла [c.196]

Поляризационные диаграммы, отображающие кинетику общего (кривая АА), анодного (кривая ВВ) и катодного (кривая ББ) процессов на поверхности образца показаны на рис. 15. Кривая А А представляет собой регистрируемую гальваностатическую поляризационную диаграмму образца Фсо— его стационарный потенциал. В силу диффузионного ограничения катодной реакции кривая ББ зависимости г = (ф) на некотором интервале между равновесными потенциалами катодной и анодной реакции близка к прямой линии / = /пр. Отсюда участок экспериментального графика ГГ может рассматриваться как результат параллельного переноса влево на расстояние / р участка ВВ графика зависимости 1 = /а (ф). Выполним обратный перенос, т. е. перенесем начало отсчета плотности тока из точки О в точку 0 . Предполагаем, что участок ГГ кривой АА отображает кинетику анодного процесса на поверхности металла образца, тождественную кинетике металла на поверхности стальной трубы, которая будет уложена в грунт в данном месте, если линию ДД рассматривать как ось потенциалов. Построим частную катодную поляризационную диаграмму металла на поверхности трубы и ее зеркальное отражение относительно новой оси ф. Очевидно, на отмеченном выше интервале эта диаграмма (кривая КК) будет близка к линии РГ, параллельной ДД и отстоящей [c.84]

Особого внимания заслуживает вопрос о разверках из-за многозначности гидравлических характеристик параллельных контуров с отводящими опускными необогреваемыми трубопроводами. Неравномерность обогрева экранов приводит к различию нивелирных составляющих перепада давления и гидравлических потерь не только в поверхностях нагрева, но и в необогреваемой опускной системе. Перенос смесительного коллектора в верхнюю точку [c.239]

Повернем плоскость yi вокруг оси 2 в положение, параллельное плоскости проекции V. Ось ii перейдет в положение ,. Новая фронтальная проекция очерка поверхности а " Ша" и может быть построена путем параллельного переноса исходной фронтальной проекции очерка а" параллельно оси X на величину, равную расстоянию между фронтальными проекциями осей i, г ]. [c.144]

Вопросы вентиляции крыш тесно связаны с вопросами проникания миграции водяных паров через чердачное перекрытие или нижнюю (подвесную) конструкцию утепления кровли. Основы этих процессов и примеры исчерпывающим образом наложены в книге автора Диффузия водяных паров в строительстве [4]. В рамках этой работы они являются лишь предпосылками для решения вопроса о том, достаточно ли естественной вентиляции или необходима искусственная. При принудительной вентиляции большая часть проблем отпадает, если выполнены необходимые расчеты переноса водяных паров и требуемого воздухообмена. Если же тяга в воздушной прослойке вызвана только разностью температур, то воздействие скорости движения воздуха целесообразно учитывать лишь для тех кровельных пространств, которые ограничены параллельными поверхностями. Когда кровельное пространство тянется ог водосточного желоба до конька, как это имеет место в случае простых крыш с треугольным сечением, можно допустить, что скорость движения воздуха над горизонтальным чердачным перекрытием теоретически равна 0. Поэтому в первом приближении можно пр пни- [c.42]

Сместим эти нагрузки, не изменяя их направления, по поверхности цилиндрической полости на некоторую величину I] вдоль образующей. Напряженное состояние не изменится, оно лишь сместится на ту же величину ti. Все сведется к параллельному переносу прямоугольной координатной системы. При неподвижной цилиндрической системе координат г, О, z это напряженное состояние описывается формулами (24.13), где следует заменить Жд [c.211]

Феноменологическая теория электронного переноса в металлических пленках, базирующаяся на решении кинетического уравнения Больцмана, была построена Фуксом в конце 30-х годов. В этой теории использовались допущения о независимости длины свободного пробега /о от направления, а также о сферичности поверхности Ферми. Все особенности взаимодействия электронов с поверхностью описывались единственным феноменологическим параметром — коэффициентом зеркальности Р. Рассеяние электрона поверхностью считается зеркальным Р = 1), если после соударения с поверхностью сохраняются его энергия и параллельная поверхности составляющая импульса. При диффузном рассеянии Р = 0) электроны после каждого соударения с поверхностью начинают "новую жизнь" со средней тепловой энергией и случайно направленным импульсом. [c.47]

Начнем с того, что сформулируем в самой общей форме наши основные предположения о подобии. В п. 7-.1 мы отмечали, что в случае плоскопараллельного турбулентного течения стратифицированной жидкости над плоской однородной шероховатой поверхностью (являющегося естественной моделью приземного слоя ) все одноточечные моменты гидродинамических полей будут зависеть только от вертикальной координаты z. Но ограничение лишь одноточечными моментами было там принято только потому, что именно они интересовали нас в первую очередь. Фактически же в такой модели все распределения вероятностей для значений гидродинамических полей в каком-то конечном числе точек будут инвариантными относительно произвольных параллельных переносов этой совокупности точек в плоскости Оху и ее отражений в вертикальной плоскости Охг, проходящей через направление среднего ветра й г), а также стационарными (не зависящими от сдвигов во времени). Иначе говоря, в этой модели распределение вероятностей для значений [c.397]

Тем не менее поверхность кристалла с весьма симметричным расположением атомов стабильна и методы приготовления совершенной поверхности быстро прогрессируют. Следовательно, есть все основания рассмотреть вопрос о явлениях переноса на идеальной поверхности, а затем учесть эффекты различных несовершенств. Аналогия с теорией явлений переноса в объеме кристалла полная. В таком случае основной вопрос, который ставится в настоящем параграфе,— как должны вести себя электроны проводимости вблизи идеальной поверхности, идеализированной до такой степени, что она параллельна определенной кристаллографической плоскости и ее атомы расположены точно так же, как в объеме кристалла. В этом случае следует ожидать в известной степени когерентного отражения падающей [c.127]

Рассмотрим плоский слой несерой среды с оптической толщиной То, заключенный между двумя диффузно излучающими и диффузно отражающими непрозрачными параллельными граничными поверхностями (фиг. 9.2). Граничные поверхности т = О и X = То поддерживаются при постоянных температурам Г] и Гг и имеют спектральные степени черноты eiv и 62v соответственно. Перенос энергии осуществляется только излучением (т. е. влияние теплопроводности и конвекции пренебрежимо мало), среда не содержит ни источников, ни стоков энергии рассматривается установившееся состояние. Получим уравнения для скачка температуры на границах и для плотности потока результирующего излучения в среде. [c.349]

В настоящем разделе будет рассмотрен перенос излучения в поглощающей и излучающей среде, содержащей равномерно распределенные внутренние источники энергии и заключенной между двумя параллельными черными граничными поверхностями т == О я X — То, которые поддерживаются при температурах Ti и Tz соответственно. Будет определено распределение температуры и плотность. потока результирующего излучения как для серой, так и для несерой среды. [c.432]

Кристаллографические проекции (КП) используют для наглядного представления и анализа элементов симметрии и для решения задач, связанных с анализом ориентировки кристалла. В основу построения КП положен кристаллографический (или точечный) комплекс (КК), который получается параллельным переносом направлений (узловых прямых) и плоскостей до пересечения в одной точке (в любом узле ПР). Сферическая проекция получается при пересечении элементов КК с поверхностью сферы, центр которой совмещен с центром комплекса. Для построения стереографической проекции (СтП) выбирают одну из плоскостей, проходящих через центр сферической проекции (О на рис. 5.6). Сферическая проекция служит лишь промежуточным этапом в построении стереографической проекции, которая изображается на плоской поверхности и вмещает проекции всех элементов КК в ограниченной площади — внутри круга проекции (Q на рис. 5.6). В СтП направления изображаются точками ( ", М" на рис, 6, а), плое- [c.106]

Краткий обзор методов. При изучении теплопроводности влажных пористых материалов широко применяются методы моделирования, которые учитывают как структуру материала, так и происходящие в них процессы тепло- и массопереноса. Одна из первых попыток моделирования этих процессов была выполнена О. Кришером [39]. В предложенной им модели учтена существенная особенность влажного пористого материала — наличие сухих и увлажненных )Д1астков в порах, твердого скелета, а также влияние диффузии пара на перенос теплоты. Действительно, тепловой поток в любом случае проходит через твердые частицы, через поры, заполненные жидкостью и сухим возД)тсом, а также переносится паровоздушной смесью в порах. Все эти процессы переноса могут ос)тцествляться как параллельно, так и последовательно, что и нашло отражение в структуре модели, состоящей из комбинации участков, ориентированных параллельно (концентрация 1 - а) и перпендикулярно (концентрация а) общему направлению теплового потока. Заметим, что концентрация а этих участков неизвестна, также является неизвестной величина Ь поверхности твердого каркаса, смоченной влагой. [c.129]

Начнем с того, что сформулируем в самой общей форме наши основные предположения о подобии. В п. 8.1 мы отмечали, что в случае турбулентного течения стратифицированной жидкости над плоской однородной шероховатой поверхностью (являющегося естественной моделью приземного слоя ) все одноточечные моменты гидродинамических полей будут зависеть только от вертикальной координаты Z. Однако ограничение лишь одноточечными моментами было там принято только потому, что именно они интересовали нас в лервую очередь. Фактически же в такой модели все распределения вероятностей для значений гидродинамических полей в каком-то конечном числе точек будут инвариантными относительно произвольных параллельных переносов этой совокупности точек в плоскости Оху и ее отражений в вертикальной плоскости Охг, проходящей через направление среднего ветра U(z), а также стационарными (не зависящими от сдвигов во времени). Иначе говоря, в этой модели распределение вероятностей для значений произвольных гидродинамических полей в точках (j i, у и z, ti),. .., (лгп, уп, Zn, tn) может зависеть лишь от параметров лгг — Xi,. .., Хп — Xi уг — yi,. .., Уп — yi , Zi,. ... .., Zl,. .., Zn, h—ti,. .., tn — ti и не меняется при изменении направления оси Оу на противоположное. [c.409]

Различают два вида пограничного слоя 1) л а-м и н а р и ы й пограничный слой и 2) турбулентный пограничный слой. При ла-минарном пограничном слое частицы, находящиеся внутри него, двигаются параллельно новерхности при турбулентном пограничном слое имеет место дополнительное поперечное движение частиц, сопровождающееся переносом импульсов. При турбулентном пограничном слое можно говорить лишь о распределении средних скоростей. На фиг. 12, А приведено распределение скоростей внутри ламинарного пограничного слоя, а на фиг. 12,В— турбулентного пограничного слоя. При турбулентном пограничном слое в непосредственной близости к поверхности имеется тонкий ламинарный подслой. Если поместить начало координат в носике пластинки, а ось X направить вдоль нее, то высота ламинарного пограничного слоя м. б. найдена по ф-ле Влавиуса [c.554]

Теперь с помощью последнего равенства мы покажем, что tp p) W (p) для плотного множества значений t из окрестности 0. Для этого выберем два вектора v е Е (р) и го Е (р) таким образом, что d9(v, w) ф 0 это возможно, потому что в — невырожденная форма. Далее, рассмотрим короткие кривые с [О, е]— Жо (р) и % [0> Жос(Р)> являющиеся отрезками геодезических в этих подмногооо разиях. Для достаточно малого е найдется точка Z ( (е)) П Жос(с (е))- Выберем так, что z = е (с (е))- Существуют гладкие кривые 7 с И ос(с (е)) и 7, С (с (е)), идущие в Z и z соответственно. Так как сильно устойчивое и сильно неустойчивое слоения непрерывны в 7 -топологии, эти кривые можно считать почти параллельными с и с соответственно. Например, можно параллельно перенести касательные векторы к вдоль геодезических в соответствующие точки 7 и гарантировать, что получившееся векторное поле вдоль 7 настолько близко к касательному векторному полю, насколько нам нужно, при условии, что е достаточно мало. Заметим также, что с точностью до произвольно малого гладкого возмущения можно считать точку z периодической. Перенос кривых и 7 под действием потока представляет собой четырехзвенную ломаную, соединяющую точку р с точкой р р) кривыми из сильно устойчивого и неустойчивого слоев. Добавляя маленький отрезок орбиты р, мы, таким образом, получаем замкнутую кусочно гладкую кривую с. Она проектируется в простую кривую в трансверсали Т, так что эту кривую можно рассматривать как границу поверхности А, инъективно проектирующейся на поверхность тг(А) в Т. Теперь заметим, что с точностью до умножения в на постоянный множитель по теореме Стокса мы имеем [c.578]

Перенос наших рассмотрений на случай векторных полей в и-мерном пространстве может быть сделан непосредственно на основе аналогичных геометрических рассмотрений. Однако мы предпочтем здесь другой аналитический, более простой для формулировки и более конструктивный способ определения ind к. Пусть в и-мерпом пространстве Л (аг1,..., аг ) задано достаточно гладкое векторное поле П, составляющие которого П((а ). Пусть имеется некоторая достаточно гладкая замкнутая гиперповерхность д,. Отображение О в данном случае конструируется следующим образом берем внутри <1 точку о и проводим вектор к параллельный вектору к поля П в заданной точке к поверхности й. Этот вектор пересекает д, в одной или нескольких точках, которые ставим в соответствие к. Пусть одна из этих точек есть и ее координаты суть х. Введем для данной точки якобиан У отображения [c.71]

Вычисление скорости коррозии частично погруженных образцов на основании чисто физических соображений представляет значительно большие математические трудности, чем в случае полностью погруженного образца при расположении его параллельно поверхности раздела раствор — газ эти трудности были изящно преодолены Бианки, который воспользовался аналогией, существующей между диффузией под действием градиента концентраций (фиг. 159, а), и переносом электричества под действием градиента потенциала (фиг. 159, б). Если два электрода, расположенные у противоположных стенок сосуда элемента неправильной формы, в котором содержится раствор соли металла электродов, поддерживать при постоянных потенциалах Ух и Уа. то можно провести исследование в объеме раствора с помощью электролитического ключа по методу, аналогичному методу, применявшемуся Агаром (стр. 781), и проследить ход эквипотенциальных линий. Линии тока пересекут эквипотенциальные линии под прямым углом. Можно также применить близкую по форме (фиг. 159, в) ячейку с электродами по бокам, тогда общий рисунок сохраняется, но линии тока занимают места эквипотенциальных линий, и наоборот. Подставляя концентрацию взамен потенциала и электропроводность взамен коэффициента диффузии, можно получить требующиеся данные о скорости диффузии и об изменениях концентрации. Такие опыты дают нужные результаты в том случае, если нет поляризации, и Бианки нашел, что это требование выполняется в случае свинцовых электродов в растворе сульфамата свинца. В этом случае мы по существу имеем ячейку, контролируемую омическим сопротивлением. [c.768]

Рассмотрим вначале первый класс задач, для которых отклонения линии соединения могут быть сведены к ее параллельному переносу или повороту в рабочем пространстве. Принцип адаптации, который может быть использован для решения задач этого класса, основан на том, что при неизменной форме линии соединения для получения информагции о необходимой корректировке программы перемещений для данного экземпляра изделия достаточно найти до начала сварки (с помощью какого-либо датчика) положение определенного числа базовых точек на тех поверхностях свариваемых элементов, пересечения которых образуют линию соединения или отстоят от нее на неизменном расстоянии. Датчик можно рассматривать как тактильный прибор или устройство другой физической природы, например, датчик расстояния до поверхности изделия. Для нахождения положения базовой точки датчику сообщается заранее обученное поисковое движение в направлении к поверхности изделия. Базовая точка здесь определяется как точка пересечения линии поиска с поверхностью изделия. Ориентация линий поиска в рабочей зоне остается неизменной для всех экземпляров изделия данного типоразмера. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...