Переход ферромагнитный

Фазовым переходом второго рода является переход ферромагнитных тел в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. В обоих случаях отмечается изменение симметрии тела — в первом случае меняется расположение элементарных магнитных моментов в теле, во втором — изменение симметрии связано с образованием пар свободных валентных электронов в металле. [c.240]

К числу превращений в твердых сплавах нужно отнести особые превращения, которые также улавливаются на кривых охлаждения (и нагревания), как и все вышеуказанные, поскольку и они сопровождаются выделением или поглощением тепла, но которые относятся к магнитным явлениям и встречаются лишь в ферромагнитных металлах и сплавах. Эти превращения связаны с утратой ферромагнетизма или, точнее говоря, с переходом ферромагнитных тел в парамагнитные и обратно. Так как эти явления связаны с внутриатомными превращениями (изменениями в расположении электронов) и не изменяют расположения атомов в кристаллической решетке, магнитные превращения нельзя рассматривать как фазовые превращения. [c.92]

Рассмотрим явления, происходящие при термической обработке в магнитном поле. Как известно, процесс перехода сплава из парамагнитного состояния в ферромагнитное (в точке Кюри) заключается в возникновении в нем областей спонтанного намагничивания. Если в это время на сплав подействовать сильным магнитным полем, то в микрообъемах сплава произойдет пластическое деформирование, вызванное поворотом этих областей, стремящихся ориентироваться вдоль силовых линий внешнего магнитного поля. [c.546]

Такие фазовые превращения, которые характеризуются скачками объема, внутренней энергии, энтропии и ряда других параметров, а также конечной теплотой перехода, называют фазовыми переходами первого рода. Помимо них бывают еще фазовые переходы второго рода, при которых энтропия непрерывна и теплота перехода отсутствует, но испытывает скачок, например, производная дЗ/дТ. Мы не будем их касаться. Укажем только для примера, что таким образом парамагнитное вещество переходит в ферромагнитное состояние, а металл —из нормального в сверхпроводящее. [c.123]

Рис. 9.6. Молярная теплоемкость никеля вблизи ферромагнитного фазового перехода [54]

Ферромагнитное упорядочение в /-металлах чаще реализуется в довольно сложных магнитных структурах ( Конус , Ферри на рис. 27.16), переход к которым из парамагнитного состояния ( Пара на рис. 27.16) [c.619]

Переходы из парамагнитного состояния в ферро- или анти-ферромагнитное состояние. В точках этих фазовых переходов, называемых точкой Кюри Тс для ферромагнетиков и точкой Нееля Tn для антиферромагнетиков, спины электронов, ориентирован- [c.260]

При описании фазовых переходов второго рода необходимо учитывать специфику природы каждого из этих переходов и пользоваться характерными для рассматриваемого перехода переменными. Например, переходы второго рода в ферромагнитных кристаллах, связанные с возникновением и исчезновением магнитной структуры, характеризуются величиной магнитного поля Н и намагниченностью Л1, причем [c.250]

Особенность электромагнитных явлений в системе определяется именно изменением свойств заготовок при переходе от одной заготовки к другой. Первые заготовки полностью ферромагнитны, а остальные или частично ферромагнитны (двухслойная среда), или совсем немагнитны. Для построения методики расчета необходимо знать характер распределения магнитного потока и напряженности Н,пг по длине индуктора. [c.197]

Зажигание плазменного факела 4 производится от внешнего источника, например от дугового разряда, обеспечивающего начальную ионизацию газа. Температура плазмы зависит главным образом от рабочего газа и для аргона составляет 9500—11500 К-Проводимость ионизированного газа много ниже, чем металлов, поэтому плазмотроны работают при частотах 1—40 МГц. В последнее время в связи с увеличением мощности и размеров плазменных факелов происходит переход на более низкие частоты, 440 кГц и ниже. При использовании ферромагнитного сердечника кольцевой разряд возможен даже при средней частоте (10 кГц). [c.222]

Под действием обменных сил параллельная ориентация магнитных моментов атомов ферромагнитного вещества происходит в определенных областях, называемых доменами. В пределах домена материал в отсутствие внешнего поля намагничен до насыщения благодаря обменному взаимодействию отдельных атомов. Это взаимодействие действует только до определенной критической температуры, которая называется температурой Кюри. Выше температуры Кюри домены разрушаются и ферромагнетик переходит в парамагнитное состояние. Ферромагнитные вещества легко намагничиваются в слабых магнитных полях. Магнитная проницаемость и [c.86]

В общем случае, когда роль взаимодействия атомов С существенна и разность щ — щ отлична от нуля, наличие этой разности в уравнении (12,13) приводит к исчезновению решения щ — /гг = О при высоких (конечных) температурах, т. е. к отсутствию фазового перехода типа порядок — беспорядок. В этом смысле роль разности щ — мг оказывается аналогичной роли внешнего магнитного поля в теории ферромагнитных превращений. [c.169]

Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов зависит от температуры, как показано на рис. 9-7, переходя через максимум при температурах, близких к температуре (точке) Кюри. Для чистого железа точка Кюри составляет 768 °С, для никеля 358 °С, для кобальта 1131 °С. При температурах выше точки Кюри области спонтанного намагничивания нарушаются тепловым движением и материал перестает быть магнитным. Для характеристики изменения магнитной проницаемости при из.менении температуры пользуются температурным коэффициентом магнитной проницаемости (К" ) [c.270]

Пока добавляемый элемент растворяется, коэрцитивная сила растворителя не меняется, и только при переходе границы растворимости она начинает сильно возрастать [66, 70], причём степень повышения зависит от восприимчивости к напряжению основной ферромагнитной массы [67, 69]. [c.13]

Вот заготовку, нагретую до температуры чуть выше интервала фазового превращения, кладут в матрицу. При остывании кристаллическая решетка металла перестраивается, и он переходит из парамагнитного состояния в ферромагнитное. В этот момент резко меняется магнитная проницаемость, а следовательно, и ток во вторичной обмотке. Нарушается равновесие чувствительной мости-ковой схемы, и сразу же включается пресс. Таким образом, штамповка происходит точно в момент фазового превращения, независимо от условий охлаждения, колебаний химического состава и металлографической структуры заготовки. [c.10]

Если гетерогенная система не находится в состоянии равновесия, то в ней возможен переход из одной фазы в другую, например, переход вещества из жидкого состояния в твердое или газообразное, переход из одной кристаллической формы в другую. К фазовым превращениям относятся и такие явления, как переход вещества из ферромагнитного состояния в парамагнитное, переход металлов в сверхпроводящее состояние, переход из неупорядоченного состояния в металлических сплавах твердых растворов в упорядоченное состояние, переход гелия I в гелий II. [c.175]

Фазовые переходы rpeibero рода — фазовые переходы, не сопровождающиеся тепловым эффектом, но сопровождаемые разрывом температурного коэффициента теплоемкости. Пример фазовых переходе а третьего рода — переход ферромагнитного состояния железа в парамагнитное. [c.204]

Катрич и Мирошниченко [1017] применили фотоэлектронную спектроскопию для исследования образования энергетической зонной структуры в частицах островковой пленки Ni. Они обнаружили две группы фотоэлектронов с разной поляризацией спинов, характеризуемые различной проницаемостью потенциальных барьеров при одинаковой кинетической энергии. Эти группы сохранялись при уменьшении размера частиц до Z) — 30 40 А. Однако при D 12 ч- 20 А происходило резкое изменение фотоэлектронного спектра, возможно связанное, по мнению авторов, с переходом ферромагнитных частиц в парамагнитное состояние. [c.314]

Фазовым превращением называют переход вещества из одного состояния в другое переход из твердого в жидкое или га- ообразное состояние, из жидкого —в газообразное, переход из дней кристаллической формы в другую затем такие, иапрнивр переходы, как переходы ферромагнитного состояния в парамагнитное, переход ряда металлов в сверхпроводящее состояние. Применение термодивамвки позволяет дать классификацию фе-еовых переходов и вывести ряд общих соотношений, к ним относящихся. [c.117]

Кристаллическая решетка а-железа — объемноцеп грнрованный куб с периодом решетки 0,28606 нм. До температуры 768 "С а-железо магнитно (ферромагнитно). Критическую точку (768 С), соответствующую магнитному превращению, т. е. переходу из ферромагнитного состояния в парамагнитное называют точкой Кюри и обозначают А,,. [c.117]

На кривых охлаждения и нагревания наблюдается остановка при температуре 1539° С, соответствующая температуре затвердевания и плавления чистого Ре. После затвердевания Ре находится в виде модификации б (а), имеющей кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Дальнейшее охлаждение Ре до температуры 1392° С-, (точка Аг приводит к образованию модификации уРе, имеющей кристаллйЧеское строение К12 с параметром решетки 0,36 нм. Модификация у-Ре существует до температуры 911° С, при которой происходит переход в немагнитную модификацию а(р)-Ре с кристаллической решеткой К8 и параметром решетки 0,28 нм. При температуре 768° С (точка Кюри Аг немагнитное а((3)-Ре переходит в ферромагнитное а-Ре, также имеющее кристаллическое строение К8 с параметром решетки 0,29 нм. Критическая точка А , или Ас, соответствует [c.57]

ИЗ парамагнитного состояния в ферромагнитное в точке Кюри для ферромагнетиков, при переходе от свободных к несвободным вращениям в метане, водороде и других молекулярных кристаллах, нри и зменеиии ориентации молекул в хлориде аммония и, наконец, при упорядочении спинов, соответствующем антиферромагпитпому состоянию, в различных солях. [c.368]

Таким образом, теория критических показателей, основанная на методе термодинамической устойчивости, выявила общую природу критического перехода жидкость — газ и переходов в ферромагнетиках, с гнетоэлектриках и других системах как переходов через минимум устойчивости, сопровождающихся поэтому максимально развитыми флуктуациями ряда термодинамических величин. Это отмечал В. К. Семенченко в 1947 г. Потребовалось более 30 лет, чтобы произошло изменение точки зрения на ферромагнитный и сегнетоэлектрический переходы как превращения, при которых испытывают скачки вторые производные термодинамических потенциалов. [c.180]

Точка Кюри и точка компенсаций. Температура Тс, при которой магнетик переходит из ферромагнитного в парамагнитное состояние, называется температурой или точкой Кюри. В некоторых интерметаллидах со сложной магнитной структурой при так называемой температуре компенсации Гкоип спонтанная намагниченность обращается в нуль вследствие компенсации составляющих ее намагниченностей магнитных подреше-ток. [c.614]

Типичные зависимости М(Н) метамагнетиков приведены на рис. 28.15. При Т<Т и поле Н = Но (Т) вещество переходит из антиферромагнитной фазы в ферромагнитную, минуя спин-флоп-фазу. Ниже приведены температуры упорядочивания и значения полей перехода (при 7 <с7 л/) некоторых типичных метамагнетиков [15] [c.651]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

Магнитные свойства и строение вещества. Как известно электрон обладает спиновым и орбитальным магнитными моментами. Геометрически складываясь моменты электронов создают результирующий магнитный момент атома М. Суммарный магнитный момент в единице объема, именуемый намагниченностью J, когда вещество не было намагничено и внешнее поле отсутствует, равняется нулю. Под воздействием магнитного иоля со средней напряженностью внутри тела, равной Н, намагниченность J = %Н, где х— магнитная восприимчивость. Намагниченность определяет величину магнитной индукции В = В + + %Н. Магнитные свойства вещества характеризует также относительная магнитная проницаемость х = 1 -10 гн м — магнитная постоянная вакуума. В зависимости от величины и знака магнитной восприимчивости вещества могут быть диамагнитные (Х<0), парамагнитные и ферромагнитные (х>>0). Рассмотрим две последние группы веществ. В парамагнитных веществах у атомов имеются магнитные моменты, однако иод влиянием теплового движения эти моменты располагаются статистически беспорядочно вдоль магнитного поля удается ориентировать лишь примерно одну десятитысячную процента всех спинов. В результате магнитная восприимчивость X мало отличается от нуля, а магнитная проницаемость парамагнитных материалов немногим больше единицы. К парамагнитным принадлежат некоторые переходные металлы, а также щелочные и щелочно-земельные металлы. Ферромагнитные материалы обладают весьма большой магнитной восприимчивостью, может достигать значений порядка 10 , после снятия поля сохраняется остаточная намагниченность. Ферромагнитные свойства при нагревании наблюдаются лишь до некоторой температуры 0, отвечающей точке Кюри — переходу нз ферромагнитного в парамагнитное состояние. Значение 0 для железа 769° С, для кобальта 1120° С, для никеля 358 С. При температурах Т G в отсутствие внешнего поля ферромагнетик состоит из микроскопических областей — доменов, самопроиз- [c.226]

При контроле изотропных ферромагнитных объектов jXrf = (Я), а уравнение (6) — нелинейное параболическое. В линейной изотропной среде = (Хд = onst, и уравнение (6) переходит в уравнение Фурье [c.89]

Первичным продуктом коррозии железа является гидроокись железа, которая неустойчива на воздухе и окисляется до РбаОз-НгО или до FeO(OH) в а- и у-модификациях. При избытке кислорода образуется парамагнитная -модификация, а при ограниченном доступе кислорода или влажном воздухе — ферромагнитная у-модификация от черного до темно-зеленого цвета. Первоначальные продукты коррозии, содержащие обе модификации, с течением времени дегидратируются и переходят в РегОз. Количество воды, содержащейся в продуктах коррозии, выше теоретического значения на 10%. Свободная вода удаляется легко, а химически связанная — только при нагревании до 400°С. Темноокрашенные коррозионные продукты после дегидратации превращаются в черный стабильный магнетит. Спустя 3—4 месяца они становятся твердыми и почти нерастворимыми в кислотах при обычной температуре или же слабо растворимыми при повыщенной температуре. [c.81]

Черный железооксидный пигмент. Синтетический черный железооксидный пигмент, по химическому составу представляющий собой оксид Рез04, отличается от природного магнетита более высокими пигментными свойствами — насыщенным синевато-черным цветом, высокими укрывистостью и красящей способностью, свето- и атмосферостойкостью обладает ферромагнитными свойствами, сильно зависящими от условий его получения. Плотность пигмента 4730 кг/м маслоемкость— 28 г/100 г пигмента средний размер частиц 0,25— 0,5 мкм. Растворяется в слабых кислотах, некоторых органических кислотах, но с трудом поддается воздействию концентрированной азотной кислоты не растворяется в аммиаке. При прокаливании с доступом воздуха легко окисляется, переходя в красный оксид железа [21]. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...