Моле магнитное

В выражение для напряжения турбулентного трения (231) следует подставлять конечную величину пульсационной скорости моля (пк, Ик)> которая может сильно отличаться от начальной (ио, г о). При разных направлениях магнитного поля отдельные составляющие пульсационной скорости изменяются неодинаково, т. е. возникает анизотропия турбулентного потока .Vк фи ). [c.251]

Видно, что объемные силы, действующие на турбулентный моль в магнитном поле, всегда направлены против движения, т. е. вызывают уменьшение пульсационных скоростей, причем составляющая пульсационной силы в направлении магнитного поля равна нулю. Подставляя в уравнение движения моля (232) выражение для пульсационной силы (234), можно определить конечное значение пульсационной скорости. Решая задачу для каждой составляющей пульсационной скорости, получаем, например, для пульсации продольной скорости в поперечном магнитном поле (0, Ву, 0), согласно (232) и (235), [c.252]

Работа реакции складывается из работы расширения или сжатия L, отнесенной к 1 моль, и работ электрических, магнитных, световых и других сил, обозначенных через А . Следовательно, работа реакции равна [c.193]

Кроме определенной выше магнитной восприимчивости единицы объема у- часто используют удельную восприимчивость Хр и молярную восприимчивость Хт. т, е. восприимчивости в расчете на единицу массы или моль вещества. Эти величины связаны между собой формулами [c.614]

Состояние термодинамической системы в общем случае определяется значениями температуры Т, энтропии S, объема V, давления Р, состава (выраженного, например, в мольных долях Xi) — xi, Xq, Xs,...,Xk или В других единицах), величиной электрического заряда, поверхности, а также внешними полями электрическим, магнитным, гравитационным и т. д. Одновременный учет влияния всех отмеченных факторов сложен, но в нем, как правило, нет необходимости. В большинстве случаев решающую роль играют только некоторые из величин, определяющих состояние системы, а все остальные величины можно считать постоянными и не учитывать их влияния. При рассмотрении многих вопросов термодинамики растворов неэлектролитов можно принять постоянными все внешние поля, величины заряда и поверхности системы. В этом случае переменными, характеризующими состояние растворов, являются температура Т, энтропия S, давление Р, объем V, числа молей — л, , или мольно-объемные концентрации веществ — j. [c.7]

Система СИ содержит семь основных единиц, две дополнительные и необходимое количество производных. Три основные механические единицы (метр, килограмм и секунда) используются для образования производных механических единиц четыре другие основные единицы (ампер, кельвин, моль и кандела) используются для образования производных единиц не механического характера (электрических и магнитных, тепловых и в области фотометрии). [c.89]

Из подробного описания (в начале главы) процесса получения кипящего слоя следует, что псевдоожижен-ное — это такое состояние зернистого материала, при котором частицы свободно перемещаются относительно друг друга, будучи взвешенными восходящим потоком газа или жидкости. У изобретательного читателя уже, наверное, мелькнула мысль, что газу (жидкости) в выполнении его миссии молено помочь, сообщая частицам энергию с помощью какого-либо механизма, например лопастной мешалки или вибратора более того, последние могут полностью заменить само продувание газа. Не исключена здесь возможность наложения на систему полей магнитных или центробежных сил. Все это логично и свидетельствует о том, что кипящий слой не одинок, а имеет много братьев . Их свойства дополняют друг друга, как в известной народной сказке. [c.87]

При выводе формулы (9.28) мы учитывали лишь скорость направленного движения электронов (дрейфовую скорость). Это естественно, так как хаотическое тепловое движение носителей-заряда не мол<ет привести к их направленному перемещению в магнитном поле. Кроме того, мы молчаливо допускали, что все носители в проводнике обладают одной и той же дрейфовой скоростью. Такое допущение может быть оправдано для металлов и вырожденных полупроводников, в которых ток переносится электронами, практически обладающими одной и той же энергией (фермиев-ской), и совершенно не применимо к невырожденным полупроводникам, в которых носители, имеющие различную энергию, могут обладать и различной скоростью дрейфа из-за зависимости их подвижности от скорости теплового движения (точнее, от времени свободного пробега). Например, при рассеянии на заряженных примесях дрейфовая скорость высокоэнергетических носителей (носителей, обладающих высокими скоростями теплового движения) будет больше, чем низкоэнергетических при рассеянии же на тепловых колебаниях решетки, наоборот, дрейфовая скорость высокоэнергетических электронов будет ниже, чем низкоэнергетических. Более строгая теория, учитывающая это обстоятельство, приводит к следующему выражению для постоянной Холла [c.267]

Международная система единиц по ГОСТ 9867—61 введена с 1 января 1963 г. Эта система связывает единицы измерения механических, тепловых, электрических, магнитных и других величин. В Международной системе единиц приняты шесть основных единиц — метр, килограмм, секунда, ампер, кельвин, моль, кандела две дополнительные единицы — радиан и стерадиан и 25 важнейших производных единиц (табл. 1-1). Более полные данные fo единицах Международной системы,применении единиц других систем и внесистемных единиц приведены в ГОСТ по отдельным видам измерений ГОСТ 7664—61 Механические единицы , ГОСТ 8550—61 Тепловые единицы , ГОСТ 8033—56 Электрические и магнитные единицы , ГОСТ 7932—56 Световые единицы , ГОСТ 8849—58 Акустические единицы . [c.5]

МОЛЬ град магнитное измерение моль град калориметрические измерения [c.198]

В. Б. Евдокимов показал, что энергия магнитного поля во много раз меньше не только энергии водородных связей, но и средней тепловой энергии. Так, энергия водородных связей составляет 25 кДж/моль, средняя тепловая — [c.8]

Си(НСОг)а 4Н2О Моноклинная 17 0 = -175 К, а (0 К) = = 0,15 А - /моль Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга, d = 2 [17] [c.689]

Рис. 15.56. Температурная зависимость обратной восириимчивости 1/х для твердого Не (молярный объем равен 23,6 см /моль). Магнитная восприимчивость обусловлена ядрами Не , (Из работы Пайпса и Фербенкса [7].)

В новой шкале Не для вычислений в интервале от 1,4 К до Х-точки Дюрье и сотр. [24] приняли 0 = 59,83 Дж/моль. Эта часть шкалы хорошо совпадает с данными магнитной термометрии. Выше -точки шкала основана только на экспериментальных данных, а ниже Я,-точки — на теоретическом соотношении. Уравнение, описывающее новую шкалу ниже X-точки, имеет вид [c.71]

Дифференциация создает непрерывные спектры энергий и форм, благодаря чему нижний тип элегсгрической энергии молено рассма1ривать как высший тип магнитной, нижний тип магнитной энергии - как высший тип физической. Это создает тесную связь межда энергиями различных типов н приводит к чрезвычайно важному эффекту стаиовится возможной трансформация одного типа энерхгт а другой. [c.59]

Скачку теплоемкости (ДС)то, который, согласно измерениям Кока и Кеезома, составляет 1,9 мджоулъ1моль-град по соотношению (20.1) соответствует ъелячияА =0,85 мджоу ль/моль-град . Это значение меньше полученных непосредственно из и из данных по критическому магнитному полю. [c.344]

Краткий обзор теории Ван-Флека [6, 7]. Низший энергетический уровень свободного иона, характеризующийся полным угловым моментом /, величина которого может быть вычислена по правилу Хунда при анализе спектров, является (2/+ 1)-кратно вырожденным. Магнитное поле снимает это вырождение, образуя группу (2/-t l) эквидистантных уровней, отстоящих друг от друга на расстояние, где i = е/2тс) (/г/2-п )—магнетон Бора, g —фактор расщепления Ланде. При g=2 и Н — 0ООО эрстед это расстояние равно - 0,9 Упомянутые уровни характеризуются величиной nij, которая принимает значения /,/ — 1,. .., —соответствующие значениям Wygp-B компонент [1я магнитного момента в направлении Н. Полная намагниченность грамм-моля будет в. чтом случае равна [c.384]

Остаточный магнитный момент в нолях напряженностью в несколько эрстед почти не зависит от напряженности поля, хотя в некоторых случаях он возрастает на несколько процентов [56]. Однако в очень слабых нолях он резко убывает и при самой низкой энтропии исчезает уже в иоле напряженностью 30 эрстед (это значение одинаково и для Я н для Н ). На фиг. 84 изображена часть диаграммы —S (соответствующая кривой С на фиг. 50), на которой ироведены липни постоянного остаточного магнитного момента (пунктирные линии значение S для каждой липни дано в гаусс-см моль). Оказывается, что геометрическое место точек максимумов восприимчивости [c.554]

В окружном магнитном поле (0, 0, В ), согласно (235), две составляющие пульсационной электромагнитной силы отличны от нуля ( хФО, fyф0), позтому в данном случав две составляющие пульсационной скорости при дискретном движении моля уменьшаются Пк = щ(1 — aSl), у = Оо(1 — 5 ). [c.253]

Для характеристики магнитных свойств веществ обычно используют удельную магнитную восприимчивость (т. е. магнитную восприимчивость на единицу массы) X = %vlp, где р — плотность вещества. Часто магнитную восприимчивость относят к одному молю вещества (Хт). Между величииами х и существует следующее соотношение Z[c.594]

RbMn Is Г ексагональная ц С (анизотропия типа ЛП) 95 6 = — 204 К Магнитные свойства соответствуют модели Гейзенберга Да II (4,2 К) = = 4-10-8 А-м /моль при = 0,63 Тл [6, 17] [c.666]

ТЬРеОз Орторомбическая Djl 0 II [001] при Г> Гп, Гп = 8,4К (при Т = 3,1 К изменение магнитной структуры подрешеток ТЬ) 650—681 8,f(Tb) р = 9,7 (хр (97 К) = 4,8 1 + ( 5 К) = 8,6(ig о = 0,35 А-м /моль [3, 17] [c.675]

ОуРеОз Орторомбическая О all [001] при Г>Гп, 0 = 0 при Т < Гп, Тп = 30ч-40К 1 645—648 (Ре) 3,7 (Dy) = 0,33 А-м /моль Переориентация магнитной структуры при Т = Тц происходит скачком [3, 17] [c.675]

Представляет интерес расположение катионов в твердых растворах, состот ящих из ферритов со структурой нормальной и обращенной шпинелей. В феррите С нормальной структурой ионы цинка и кадмия занимают тетраэдрические промежутки, а в ферритах с обращенной структурой (ионы характеризующих металлов в октаэдрических порах) тетраэдрические поры заняты ионами Fe +. По мере увеличения концентрации феррита со структурой нормальной шпинели количество Fe в тетраэдрических промежутках уменьшается настолько, насколько увеличивается количество ионов Zn или d в этих промежутках. Ионы Fe" " " как бы вытесняются ионами Zn+ + и d+ + в октаэдрические места. Количество магнитоактивных ионов в октаэдрических промежутках вследствие этого увеличивается, а в тетраэдрических — уменьшается, следовательно, намагниченность насыщения смешанного феррита увеличивается, что происходит при возрастании концентрации в нем антиферромагнит-ного феррита- до 40—50 мол. % (рис. 136). При дальнейшем увеличении концентрации антиферромагнитного феррита суммарный магнитный момент смешанных ферритов начинает уменьшаться, что является результатом В—В взаимодействия, приводящего к антипараллель-ному расположению ионов Fe+ + " в октаэдрической под-решетке. [c.186]

При определенном соотношении между никелем и железом магни-тострикция и анизотропия сплава переходят через нуль, и сплав приобретает высокую магнитную проницаемость. Это используется в пермаллоях по содержанию никеля сплавы в основном делятся на две группы . высоконикелевые — с содержанием никеля 78,5% и низконикелевые с содержанием никеля до 50%. Низконикелевые пермаллои при 50% Ni имеют до 4000 р.г ах До 45000 индукция достигает 1,5 тл, р = 45-10" ом-см. Удельное сопротивление при введении Si молено повысить до 90 -10" ом-см, но ири этом снилеается индукция Bs = 1,0 тл. Указанные характеристики обеспечиваются лишь ири определенной термической обработке. Высоконикелевые пермаллои помимо Ni (72—80%) содерлеат таюке легирующие добавки [c.236]

Стеклобетон эффективно противостоит воздействию морской воды, поэтому используется для свай, молов, плавучих доков, транспортных судов и т. п. Суда из стеклобетона более просты и дешевы в ремонте, не ржавеют и не боятся червоточины. Его с успехом применяют в конструкциях, которые не должны обладать магнитными свойствами (Мачты и другие радиопередающие устройства). [c.134]

Для продольного и поперечного перемещений суппорта станка использованы шаговые двигатели ШД-4 с гидроусилителями, заменившие коробку подач и фартук система управления — разомкнутая. Программа записывается на девяти дорожках магнитной ленты шириной 35 мм и считывается в пульте программного управления типа ПРС-ЗК. Скорость резания не программируется. Требуемое число оборотов шпинделя устанавливается таким же способом, как на обычном универсальном станке, и коробка передач станка почти полностью унифицирована с коробкой станка 1К62. При обработке деталей на этом станке молено получить точность 3 — 2а классов и шероховатость поверхности не ниже v 6. Запись программы для станка 1К62ПУ обычно выполняется с помощью перфоратора П-4, линейно-кодового преобразователя ЛКП, пульта записи и контроля ПЗК. [c.174]

ПРАВИЛО [буравчика если ввинчивать буравчик по направлению вектора плотности тока в проводнике, то направление движения рукоятки буравчика укажет направление линий магнитной индукции векторного многоугольника сумма нескольких векторов есть вектор, который изображается замыкающей стороной ломаной линии, составленной из слагаемых векторов, проведенных параллельным переносом Дюлонга и Пти молярная теплоемкость всех химически простых кристаллических твердых тел приблизительно равна 25,12 Дж/моль К) левой руки если расположить ладонь левой руки так, чтобы вектор индукции магнитного поля входил в ладонь, а четыре вытянутых пальца совпадали с направлением электрического тока в проводнике, то отставленный большой палец укажет направление силы Ампера, действующей на проводник в ма1нитном поле Ленца индукционный ток всегда имеет такое направление, что ею [c.262]

ЧАСТОТА (биений циклическая — частота негармонических колебаний, получающихся в результате наложения двух одинаково направленных гармонических колебаний с близкими частотами волны — частота гармоническая (синусоидальная), соответствующая упругой волне колебаний частиц среды вращения — величина, равная отношению числа оборотов, совершенных телом, ко времени вращения линейная— частота гармонических колебаний обращения—частота периодического движения точки по замкнутой траектории несущая — частота модулируемой волны резонансная — частота колебаний, при которой наступает явление резонанса собственная—частота гармонических колебаний системы, не подвергающейся действию внешних сил характеристическая—частота колебаний определенной группы атомов в молекулах, соответствующая определенной химической связи щжлическая — частота гармонических колебаний, умноженная на два пи циклотронная — частота обращения заряженных частиц в постоянном магнитном поле в плоскости, перпендикулярной к вектору напряженности этого поля) ЧИСЛО [Авогадро — число молекул (или атомов) в одном моле вещества (6,022136 10 моль ) волновое — отношение циклической частоты к скорости волны вращательное квантовое определяет энергию ротатора квантовое (главное—целое число, определяющее энергетические уровни водородного атома в стационарном состоянии магнитное— целое число, определяющее проекцию вектора орбитального момента импульса электрона на направление внешнего магнитного поля орбитальное — целое число, определяющее орбитальный момент импульса электрона в атоме спиновое определяет спиновой момент импульса электрона в атоме) координационное — число ближайших к данному атому соседних атомов в кристаллической решетке] [c.296]

ЭФФЕКТ [тепловой стандартный характеризуется изменением изобарно-изотермного потенциала в процессе образования одного моля химического соединения из простых веществ при условии, что процесс является изотермическим (t = 25" С), а исходные простые вещества и образующиеся соединения находятся при давлении 98 кПа Фарадея состоит в том, что оптически неактивная среда приобретает под действием внешнего магнитного поля способность вращать плоскость поляризации света, распространяющегося вдоль направления поля Фуко состоит в том, что в течение времени плоскость качания сферического маятника поворачивается на определенный угол в сторону против вращения Земли Холла заключайся в том, что в металле или полупроводнике с током, помещенном в магнитное поле, перпендикулярное к вектору плотности тока, возникает поперечное поле и разность потенциалов фотопьезоэлектрическнй — возникновение ЭДС в однородном полупроводнике при одновременном одностороннем его сжатии и освещении Штарка состоит в расщеплении и сдвиге спектральных линий под действием на излучающее вещество внещнего электрического поля] [c.302]

МАГНИТНАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая связь намагниченности вещества с магнитным ппле.к в атом веществе. М, в, х в статич. полях равна отнохненню намагниченности вещества М к напряжённости Я намагничивающего поля к — величина безразмерная. М. в., рассчитанная на 1 кг (или 1 г) вещества, наз. удельной (у.уд -л/р, где р — плотность вещества), а М. в. одного моля — м о-л я р н о ii (или атомной) у =Худ-т, где т — молекулярная масса вещества. С магнитной проницаемостью М. в. D статнч. полях (статич. М. в.) связана соотношениями ) = 1 + 4як (в ед. СГС), (,1 = 1+и (в ед. СИ), М. в. может быть как положительной, так и отрицательной. Отрицательной М. в. обладают диамагнетики (ДМ), они намагничиваются против поля ноложитель-Пой — парамагнетики (ПМ) и ферромагнетики. (ФМ), они намагничиваются по нолю. М. в. ДМ и ПМ мала по абс. величине —10 ), она слабо зависит от Н и то лишь в области очень сильных полей (и низких темп-р). Значения Й1. в. си. в табл. [c.649]

ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС акустический— см. Акустический ядерный магнитный резонанс. ЯДЕРНЫЙ ПАРАМАГНЕТИЗМ — парамагнетизм веществ, обусловленный магн. моментами атомных ядер. В пост. магн. поле Д существование магн. моментов у ядер приводит к слабому парамагнетизму в виде небольшой добавочной ядерной намагниченности = где х— ядерная магнитная восприимчивость (на 1 моль), зависящая от темп-ры (Кюри закон). Ядерная намагниченность Л/, в 10 —10 раз меньше, чем в случае электронного парамагнетизма. Я, п. впервые обнаружен в 1937 Л. В. Шубниковым и Б. Г. Лазаревым (СССР) в твёрдом водороде. Изучается методом ядерного магнитного резонанса. [c.678]

I Температура, Ср, ДЖ Моль >К 1 при Шяраженвости магнитного /1 Э Темп атура, Ср, Дж-моль—1.К—> при напряженности магнитного поля Н.10- , Э [c.61]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...