Магнитная восприимчивость части

Парамагнитная восприимчивость х многих веществ, содержащих металлы переходной группы и редкоземельные элементы, хорощо описывается законом Кюри, согласно которому х обратно пропорциональна Т. Однако вычислить магнитную восприимчивость реального кристалла очень сложно и хотя роль основных влияющих факторов видна вполне ясно, детали проблемы трудны и часто недостаточно понятны. В основном по этой причине магнитная термометрия не применяется для первичных измерений температуры, хотя существует и вторая трудность, состоящая в том, что абсолютные измерения магнитной восприимчивости очень сложны. Как мы увидим ниже, константы в функциональной зависимости х от 7 приходится находить градуировкой по другим термометрам. Хотя магнитная термометрия не является первичной в строгом смысле, она занимает важное место в первичной термометрии, выступая в качестве особого интерполяционного и в некоторых случаях экстраполяционного термометра. Рассмотрим кратко основные факторы, определяющие температурную зависимость парамагнитной восприимчивости конкретных кристаллов и это сделает ясной специфическую роль магнитной термометрии. [c.123]

Кроме определенной выше магнитной восприимчивости единицы объема у- часто используют удельную восприимчивость Хр и молярную восприимчивость Хт. т, е. восприимчивости в расчете на единицу массы или моль вещества. Эти величины связаны между собой формулами [c.614]

Наряду с прямыми дифракционными методами исследования жидкого состояния применяют и косвенные измерение магнитной восприимчивости, термо-э. д. с., электросопротивления, самодиффузии, растворимости, кинематической вязкости, переохлаждения, поверхностного натяжения на границе жидкость — пар. Эти методы позволяют выявить влияние малых добавок примесей на свойства жидкости. По влиянию модифицирующих добавок и примесей на различные свойства расплава можно судить об их активности. Критерием эффективности воздействия модификатора должна послужить концентрационная и температурная зависимость изменения того или иного свойства. Таким наиболее часто применяемым критерием является поверхностное натяжение на границе жидкость — пар. [c.11]

Металлические элементы в зависимости от знака и величины их магнитной восприимчивости можно разделить на три класса диамагнетики (медь, серебро, золото с отрицательной и малой величиной х) парамагнетики (большая часть других металлов со слабо положительной величиной х) и ферромагнетики (х велика и положительна). Жидкие металлы и сплавы с ферромагнитными свойствами не известны. Полную восприимчивость металлической жидкости xi, можно представить в виде суммы восприимчивости ионных остовов атомов (диамагнитная восприимчивость) и восприимчивости электронов (парамагнитная) [c.113]

Свободную энергию парамагнетика с изотермической магнитной восприимчивостью Хг помещенного в магнитное поле Н, часто записывают в виде [c.175]

Для определения температуры с помощью формулы (1) обычно измеряют величины, пропорциональные величине х -Если образец изотропной парамагнитной соли, имеющий форму шара или эллипсоида вращения, помещен в однородную часть магнитного поля катушки взаимоиндукции или самоиндукции, то индуктивность такой катушки оказывается связанной линейным соотношением с магнитной восприимчивостью х - Если используются образцы, имеющие другую форму, или если магнитное поле катушки неоднородно, то формула (1) приближенно верна лишь для среднего значения объемной магнитной восприимчивости, а соотношение между индуктивностью и величиной 1/(Т -—А) также оказывается не вполне линейным. При этом можно определить только порядок величины А, и ее необходимо измерять экспериментально (если этой величиной нельзя вовсе пренебречь или как-то оценить ее значение). [c.246]

В экспериментах при температурах ниже ГК возникает то затруднение, что достичь теплового равновесия тем труднее, чем ниже температура. Самый простой выход состоит в том, чтобы использовать какое-то зависящее от температуры свойство исследуемого образца. Такое свойство обычно называют термометрическим параметром . Вследствие этого установление температурной шкалы должно повторяться не только для каждой новой исследуемой соли, но и для каждого нового образца той же самой соли, так как результаты обычно не совпадают. Подходящими термометрическими параметрами являются статическая магнитная восприимчивость х действительная и мнимая части восприимчивости, измеренной на переменном токе, у/ и х", и при самых низких температурах остаточный магнитный момент 2. [c.263]

Эксперименты с нагревом переменным током производились в Лейденской и Вашингтонской лабораториях. Эти эксперименты оказались очень трудными, так как температурная зависимость мнимой части магнитной восприимчивости имеет узкий [c.276]

Перед металлургической переработкой, чтобы избежать лишних затрат на топливо, энергию, вспомогательные материалы и рабочую силу, часть пустой породы из руд удаляют сравнительно дешевыми способами, не требующими изменения химического состава или агрегатного состояния минералов. Такую предварительную подготовку сырья, основанную на различии преимущественно физических свойств минералов — цвета, блеска, крупности, магнитной восприимчивости, электропроводности, смачиваемости водой и некоторых других, называют обогащением, обогащенную часть —концентратом, а отходы — хвостами. [c.37]

В геофизической литературе часто приводится магнитная восприимчивость, которую можно разделить на абсолютную и относительную [c.25]

Большая часть имеющихся данных по магнитной восприимчивости X жидких полупроводников получена для расплавленных полупроводниковых соединений, и многие из этих результатов можно найти в работе Глазова и др. [108]. Прежде чем рассмотреть эти данные, имеет смысл сделать обзор работы Буша [c.45]

В 10.1 и 10.3 была найдена магнитная восприимчивость газа свободных электронов. Приближение, применявшееся там, было первой поправкой к термодинамическому потенциалу от магнитного поля. Ее порядок был (рЯ/ц). Здесь мы найдем следующую поправку. Мы увидим, что она быстро осциллирует с магнитным полем, и поэтому ее производная по Н (при достаточно низких температурах) может превзойти монотонную часть магнитного момента, о явление было теоретически предсказано Ландау (1930) [54] и открыто на опыте де Гаазом и ван Альфеном (1930) [55]. [c.160]

Рис. 52. Магнитная восприимчивость Рнс. 53. Понижение магнитной части латуни. Острый максимум связан с удельной теплоёмкости никеля при 7-фазой. (По Эндо.) добавлении к нему меди. (По Грю.)

Для большинства парамагнитных солей магнитная восприимчивость как функция температуры имеет максимум (см. и. 28). Предположим, что соль размагничивается до температуры, лежащей несколько ни/ке этого максимума. После этого однородный подвод тепла (наиример, при помощи -у-излучения нли переменного магнитного поля) вызывает возрастание восприимчивости. Однако в случае неоднородного подвода тепла основная масса соли остается нри низкой температуре, то] да как небольшая часть ее нагревается до значительно более Bi.t oiion температуры, намного превышающей температуру максимума восприимчивости в этом случае измерения свидетельствуют об уменьшении восприимчивости (см., например, [75]). [c.451]

Для характеристики магнитных свойств веществ обычно используют удельную магнитную восприимчивость (т. е. магнитную восприимчивость на единицу массы) X = %vlp, где р — плотность вещества. Часто магнитную восприимчивость относят к одному молю вещества (Хт). Между величииами х и существует следующее соотношение Z[c.594]

Эффективность активного парамагн. кристалла в К, у, характеризуют величиной мнимой части комплексной магнитной восприимчивости % па частоте / сигнала. При наличии ппверсии 7."<0, причём [c.334]

Теплоемкость при постоянном объеме Ср характеризуется суммой теплоемкости решетки и теплоемкости электронов и равна v — 0 ,Т - -уТ. Коэффициент а, является константой, которая связана с дебаевской характеристической температурой. Коэффициент у также представляет собой константу. При низких температурах преобладает электронная составляющая теплоемкости уТ. Электронная теплоемкость пропорциональна спиновой магнитной восприимчивости и плотности состояний на поверхности Ферми. Для большей части элементов, включая сверхпроводяш ие металлы в нормальном состоянии при низких температурах, величина коэффициента у не превышает 20 10 кал моль [c.246]

Часто магнитную восприимчивость относят к одному молю вещества (хт)- Между величинами х и Хт существует следующее соотношение Хт = Х > здесь Л1 — относительная молекулярная масса. Значения х в таблицах даны в системе СГСМ (слА1г). Для пересчета в систему СИ нужно значение величины х. выраженное в системе СГСМ, умножить на 10 . [c.507]

Строение диаграммы состояния А1—Мп в интервале концентраций 30— 100% (ат.) Мп частично исследовано в работе [6] и много полнее в работе [7]. Эта часть диаграммы состояния взята из работы [7], снлавы для исследования в которой готовили на основе свободного от примесей (Ее) электролитического Мп и А1 чистотой 99,99%. Для изучения фазовых равновесий использовали методы рентгеновский, измерения магнитной восприимчивости, микротвердости, дилатометрический, термический и микроскопический. В интервале концентраций 32,5—51% (ат.) Мп фаза МпА1 имеет широкую область гомогенности и претерпевает полиморфное превращение. В работах [6, 7] подтверждено, что е-фаза (А1—Мп) претерпевает эвтектоидный распад при 870° С. к-фаза (А1—Мп) в процессе быстрого охлаждения превращается в метастабильную фазу с ферромагнитными свойствами. Метастабильная фаза исчезает в процессе отжига при температуре 700° С в течение 30 мин [6]. [c.63]

Часть диаграммы (рис. 214) заимствована из работы [1], по данным которой она представляет собой модифицированную диаграмму из jM. Хансена и К. Андерко (см. т. II [8]) показанные здесь фазовые равновесия получены из опытов по определению магнитной восприимчивости сплавов. Принципиальное различие между рис. 214 и диаграммой, приведенной М. Хансеном и К- Андерко (см. т. II, рис. 397), заключается в фазе , которую можно рассматривать как структурную модификацию е (РеТе2)-фазы. Фаза g имеет либо гексагональную решетку, либо решетку тип NiAs или db [1 ]. [c.447]

Необходимо такл<е отметить роль окислов железа в процессах кристаллизации при магнитной обработке воды. В природной воде и даже в специально приготовленном дистилляте содержится некоторое количество железа (табл. 1-7), часть которого присутствует в виде коллоидных ферромагнитных окислов (5—РегОз, V— — РегОз, Рез04). Как известно, магнитная восприимчивость этих окислов примерно в раз больше магнитной восприимчивости воды и большинства ее примесей (табл. 1-1 и 1-2). Поэтому при воздействии магнитного поля на пересыщенный водный раствор соли ферромагнитные окислы железа в силу различных, пока еще недостаточно установленных причин, могут ускорять выделение твердой фазы кристаллов. [c.42]

Наиболее перспективным сверхпроводником с высоким критическим полем является сплав МЬзЗп с кристаллической структурой типа р-Ш [1]. Сверхпроводимость в нем проявляется при 18,05° К. Средняя точка переходной области, часто употребляемая для характеристики температуры перехода Гк, составляет примерно 17,9° К [2]. Измерения магнитной восприимчивости показали, что в поле 7 тл (70 кгс) сверхпроводимость в сплаве ЫЬзЗп, полученном дуговой плавкой, можно сохранить до 4,2° К [3]. [c.124]

Измерения магнитной восприимчивости сплава МЬзЗп [3] показывают, что магнитное поле пронизывает почти весь образец это значит, что сверхпроводящего материала при высоких полях мало, однако в то же время материал имеет высокий критический ток, т. е. 10 ° а]мЯ (10 а смР-) [5]. Измерения магнитной восприимчивости не могут точно отражать действительный объем волокон при диаметрах волокон менее глубины проникновения [15], и в действительности большая часть образца может иметь нулевое сопротивление. [c.126]

К]. Хотя обычная интерпретация измерений магнитной восприимчивости показывает, что магнитное поле проникает в ббльшук> часть образца, и что количество сверхпроводящего материала мало, эти результаты были интерпретированы так, что сверхпроводящая фаза занимает большой объем, связанный с большим числом волокон (вероятно дислокаций), которые полностью пронизываются высоким магнитным полем [28]. Предполагают, что бедный дислокациями кристалл УзО будет иметь критическое поле примерно 6 тл (6 кгс) при 0° К. [c.127]

На фиг. 6 приведены кривые зависимости энтропии от магнитной восприимчивости для четырех образцов хромокалиевых квасцов по данным, полученным в Лейдене [25]. При более высоких температурах, когда измерения восприимчивости баллистическим методом и на переменном токе еще дают одинаковые результаты, отложена дейсгвительная часть восприимчивости [c.272]

В экспериментах Лейденской лаборатории [22] в качестве термометрического параметра при температурах выше максимума магнитной восприимчивости использовалась действительная часть восприимчивости на переменном токе. При более низких температурах действительная часть магнитной восприимчивости уже не является удовлетворительным термометрическим параметром, так как ее величина слишком мало меняется при изменении температуры и вместе с тем она перестает быть юднозначной функцией температуры или энтропии. В области [c.272]

Температурно-временные зависимости магнитной восприимчивости изучались. методом Фарадея на маятниковых магнитных весах [2]. Образцы цилиндрической формы диаметром 3 м t и длиной 2—3 л. м изготовлялись механическим способом из стального листа, не подвергавшегося термообработке, с последующи.м снятием наклепанного слоя химическим травлением в реактиве состава 2 части Н2О2+1 часть Н3РО4. Измерения восприимчивости проводились в интервале температур от 750 до 1050° С с постоянной скоростью нагрева и охлаждения. [c.26]

Основной частью экспериментальных установок для изучения магнитной восприимчивости слабомагнитных веществ по методу Фарадея является устройство, предназначенное для пре-цезио нного измерения малых сил, действующих а исследуемый образец. В высокотемпературных установжах обычно используются рычажные илп маятниковые весы, причем применение последних более целесообразно в связи с исключением влияния вертикальных конвективных потоков на процесс измерения. Системы регистрации сигнала, используемые в известных [1—2] экспериментальных установках для изучения (машинной восприимчивости при высоких температурах, основаны, главным образом, на принципе ручной электроадатитной компенсации, что не позволяет проводить измерения при непрерывном изменении температуры и при фазовых превращениях. [c.99]

В других случаях нахождение коэффициента размагничивания затруднительно, особенно вследствие присущего ему явления гистерезиса [Л. 7, 8]. Кроме того, определение коэффициента размагничивания возможно лишь баллистическим методом, а при очень малых образцах сделать это часто не представляется возможным. Поэтому использование магнитометрического метода для определения намагнпченности и магнитной восприимчивости целесообразно лишь при наличии образцов в форме эллипсоидов вращения или цилиндров с большим отношением длины к диаметру (порядка 50—100 и вьште). В последнем случае поправка на коэффициент размагничивания мала и составляет доли процента основной величины. В тех случаях, когда количество исследуемого материала позволяет произвести измерение баллистическим методом, следует предпочесть его как более простой и легко выполнимый [c.135]

Магнитное обогащение применяют для минералов, имеющих большую магнитную восприимчивость. Такие минералы отделяют от других минералов магнитом гли электромагнитом. Аппараты, прн у1еняемые для магнитного обогащения, называют магнитными eпapaтopa ш. Если необходимо обогащение крупных кусков (120—150 мм), используют магнитные сепараторы, работающие в воздушной среде. Для. мелких кусков (менее 8 мм) применяют как сухую, так и мокрую магнитную сепарацию. Магнитные сепараторы, работаю щие в водной среде, часто дают лучшие результаты. На рис, 3.1 показан простейший барабанный сепаратор для сухого магнитного обогащения. Во вращающемся барабане размещен неподвиж ный электромагнит 1. Куски немагнитного материала 2, попав на поверхность барабана, падают с него в первой четверти оборота, а магнитные минералы 3 задерживаются до выхода их из поля магнитного сердечника. Материал, упавший в промел<утке 4, обычно подвергают переочистке. [c.41]

Ферромагнитные вещества — это вещества, которые сильно притягиваются магнитом. К ним относятся, например, металлы — железо, кобальт, никель — и их сплавы. Относительная магнитная восприимчивость этих веществ достигает 10 . Характеристики х,- и ,1г ферромагнитных веществ изменяются не только от индукции магнитного поля, но и от температуры. Среди ферромагнитных веществ имеются такие, например как феррит-шпинели и феррит-гранаты, у которых по сравнению с Ре и N1 механизм возникновения ферромагнетизма имеет некоторые особенности. Эти вещества носят название феррпмагнетиков. Другие вещества — как РеО, МпО, СггОз и МпгОз — характеризуются значениями такого же порядка малости, как в случае парамагнетиков, но по внутренней магнитной структуре указанные оксиды более близки к ферромагнетикам. Учитывая это, их называют антиферромагнетиками. Теория ферримаг-нетиков и антиферромагнетиков составляет часть теории ферромагнетиков. Ферромагнетики находят широкое применение в электротехнике. [c.146]

Физические свойства. Аморфный К.—коричневый, нерастворимый в воде порошок, очень гигроскопичный и отдающий адсорбированную воду лишь при 1° красного каления. При растворении в расплавленном А1 К. переходит в кристаллическую модификацию. Кристаллический кремний— темные, с металлич. блеском, непрозрачные октаэдры и листочки, похожие на графит. Сжимаемость К. 0,31 10 см ]кг. Кристаллический кремний проводит ток, как графит. Твердость К. по Мосу 7. Уд. магнитная восприимчивость К. при 16°= 0,01-10 . Удельный вес кристаллического К. 2,34—2,49, графитоподобного 2,00 и аморфного К. 2,35 ° я. (98,12% 81, 0,4% Ре, 0,4% А1) 1 404°. Коэфициент линейн. расширения при 40° 0,00000763. Уд. теплоемкость при 24° 0,1712 (кристаллическ. К.), при 27° 0,1796 (аморфного). Спектр кремния имеет большое число линий, важнейшие из которых лежат в ультрафиолетовой части спектра. [c.290]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...