Потери при заряде

Потенциал векторный 65 Потери при заряде 98 [c.61]

Из (8.27) видно, что при нерелятивистских скоростях потери при одной и той же энергии с хорошей точностью пропорциональны массе. Поэтому треки у тяжелых частиц жирнее и короче, чем у легких. Напротив, в ультрарелятивистском случае, как мы увидим ниже в п. 2 следующего параграфа, ионизационные потери при одной и той же энергии почти не зависят от массы частицы. В заключение этого пункта отметим, что квадратичная зависимость потерь от заряда частицы на практике редко бывает существенной, так как в большинстве случаев проходящие частицы имеют один и тот же единичный заряд (в единицах элементарного заряда). Но именно благодаря этой зависимости а-частицы и особенно многократно заряженные тяжелые ионы очень сильно тормозятся в веществе. [c.439]

В процессе газообмена в двухтактных двигателях некоторая часть свежего заряда (воздуха или горючей смеси) теряется вместе с выпускными газами. Эту потерю свежего заряда при продувке компенсируют увеличенной подачей его. [c.163]

При Р-распаде радиоактивные превращения ядер сопровождаются испусканием электронов (Р ) или позитронов (Р ). При потере электрона заряд ядра увеличивается на единицу, при потере позитрона заряд ядра уменьшается на единицу по правилу сдвига после радиоактивного превращения образовавшийся атом занимает в таблице периодической системы место соответственно правее или левее исходного на один номер, массовое число атома не изменяется. [c.430]

Диэлектрические потери при тепловой поляризации. Тепловая поляризация по сути дела сводится к электродиффузии, при которой заряды (или диполи) накапливаются в локализованных со- [c.77]

Признаками короткого замыкания в элементе являются следующие удельный вес электролита при заряде почти не повышается и в конце заряда он значительно ниже, чем у других элементов непрерывное уменьшение удельного веса электролита от цикла к циклу, а также быстрая потеря емкости от зарядной цепи напряжение на элементе резко падает, иногда до нуля. [c.331]

Температура в цилиндре в конце сжатия при пуске значительно ниже, чем при нормальной работе двигателя, и если она окажется меньше температуры самовоспламенения топлива (230—350 °С), то пуск дизеля невозможен. Уменьшение давления и температуры в конце сжатия при пуске происходит из-за существенного увеличения теплоотдачи в холодные стенки и больших потерь свежего заряда при низкой частоте вращения. Возрастают утечки свежего заряда через зазоры в поршневых кольцах, особенно через зазор в замке они достигают 20—45 % массы заряда в начале сжатия. К этому добавляются потери из-за обратного выброса заряда из ци- [c.185]

Если в такую среду направить струю распыленной краски, то ее частицы, сталкиваясь с ионами, будут поглощать их, приобретая при этом электрический заряд соответствующей полярности. Находясь под действием сил электрического поля, заряженные частицы краски будут двигаться к заземленному предмету и, осаждаясь, создавать на его поверхности равномерный слой краски. При этом они потеряют свой заряд и в дальнейшем будут удерживаться только силой сцепления (фиг. 23). [c.87]

Подзаряд в середине рабочего дня частично разряженных свинцовых нли щелочных батарей позволяет увеличить радиус действия электромобилей. Для свинцовых батарей подзаряд особенно целесообразен в том случае, когда он доводится лишь до начала газовыделения, так как при этом потери энергии незначительны, и количество электричества, отдаваемое аккумулятором,, почти равно количеству электричества, сообщенного ему при заряде. [c.863]

Параметры, характеризующие X. и. т. Электродвижущая сила — разность потенциалов на концах X. и. т. в отсутствие тока. Эдс зависит от применяемой электрохимич. системы и колеблется обычно от 0,5 до 2,5 в. Р а 3 р я д н о е н а-пряжение — та же разность потенциалов, но во время разряда определенным током. Разрядное напряжение меньше эдс из-за омич, сопротивлений и из-за поляризации электрохимической. Напряжение в процессе разряда, как правило, падает, вследствие чего необходимо различать начальное, среднее и конечное разрядные напряжения. Чем больше разрядный ток, тем меньше разрядное напряжение. Зарядное напряжение аккумуляторов всегда больше эдс, т. к. омич, потери и поляризация при заряде имеют знак, обратный знаку при разряде. Эдс и напряжение и. т. могут быть увеличены в любой степени последовательным соединением отдельных элементов или аккумуляторов в батарею. Сила разрядного тока зависит от сопротивления внешней цепи. Чем меньше зависимость напряжения X. и. т. от тока, тем выше максимально допустимая сила разрядного тока, при которой X. и. т. еще способен работать. Емкость — количество электричества (в а-ч), к-рое может отдать X. и. т. при разряде до конечного напряжения. Емкость зависит от общего количества активных материалов и от коэффициента их использования. Послед- [c.376]

В 8 с помощью кинетического уравнения Больцмана введены уравнения гидродинамики и в частности, в качестве первого приближения уравнения Навье— Стокса. Получены кинетические коэффициенты (теплопроводности и внутреннего трения), а также проведен расчет затухания акустических колебаний в нейтральной системе, возникающего в результате диссипативных потерь при прохождении в ней волны плотности. В 9 включены несколько задач, посвященных системам типа легкой компоненты, а также необходимые для общей постановки электронной теории оценки идеальности вырожденного электронного газа в реальных металлах вблизи поверхности Ферми и способности электронного газа экранировать ионные заряды. Последний 10 посвящен обсуждению проблем использования уравнений кинетического баланса (модельная система с равными вероятностями перехода, двухуровневая система и т. п.). [c.359]

Потери при записи заряда [c.484]

Во время продувки небольшая часть заряда выбрасывается в выпускной трубопровод, что снижает экономичность двигателей. При работе двигателя на номинальном режиме коэффициент наполнения (включая потери при продувке) Цу -ь 0,96, причем большие значения относятся к двигателям с большим числом оборотов. [c.334]

Если электрону в валентной зоне сообщить энергию, превышающую ширину запрещенной зоны, то он, покидая валентную зону, перейдет в зону проводимости (рис, 16.4, /), При движении по зоне проводимости электрон, потеряв часть своей энергии, опускается к ее дну (рис. 16.4, 2), а в дальнейшем переходит на локальный уровень активатора (рис, 16.4, < ). При уходе электрона из валентной зоны возникает дырка, которая ведет себя подобно положительному заряду. Дырка, двигаясь по валентной зоне, рекомбинирует (рис. 16.4, 4) с электроном, попавшим на уровень активатора из зоны проводимости. Выделенная энергия при рекомбинации электрона и дырки возбуждает ион активатора, являющийся центром высвечивания. Поскольку движение электрона в зоне проводимости происходит с большой скоростью, то процесс люминесценции в данном случае является весьма кратковременным. [c.362]

Уравнения, описывающие изменение фазы и энергии, выведены с учетом изменения магнитного поля и частоты во времени, а также с учетом ускорения за счет бетатронного эффекта (быстроты изменения потока), изменения этого ускорения при изменениях радиуса орбиты в процессе колебаний и, наконец, потерь энергии на ионизацию и излучение. Было принято, что период колебаний фазы велик по сравнению с периодом движения по орбите. Для заряда частицы был принят заряд электрона. Уравнение (1) определяет равновесную энергию уравнение (2) определяет мгновенную энергию через равновесное значение и изменение фазы уравнение (3) является уравнением движения для фазы. Уравнение (4) определяет радиус орбиты [c.412]

Рентген обнаружил, что при электрическом разряде в эвакуированной трубке (например, в трубке, применяемой для исследования катодных частиц) с ее анода испускаются лучи, способные проникать через тела, непрозрачные для обычного света (черная бумага, картон, тонкие слои металла и т. д.). Эти лучи, названные Рентгеном Х-лучами, но больше известные под именем рентгеновских лучей, были обнаружены им благодаря их способности вызывать свечение флуоресцирующего экрана. Рентген скоро нашел также, что они способны вызывать почернение фотографической эмульсии и потерю заряда на электроскопе вследствие ионизации воздуха. Таким образом, для исследования рентгеновских лучей можно применять и [c.403]

Одним из видов неупругого электромагнитного взаимодействия заряженных частиц с веществом является ионизационное торможение, при котором кинетическая энергия частицы тратится на возбуждение и ионизацию атомов среды. Величина удельной потери энергии на ионизацию не зависит от массы частицы, пропорциональна квадрату ее заряда и концентрации электронов в среде и обратно пропорциональна (в первом приближении) квадрату скорости частицы [c.255]

Плазмой называется ионизированный газ. При ионизации электроны отрываются от атомов. Потеряв электроны, атомы и молекулы приобретают положительный электрический заряд и становятся ионами. Плазма состоит из ионов и электронов. Количество по- [c.228]

Это выражение представляет собой предел, к которому стремится количество энергии, выделяемое в виде тепла в активном сопротивлении зарядной цепи при полном заряде и а-> Оо. Как известно, потери при полном заряде от источника постоянного напряжения равны 0,БСи т- Таким образом, потери при заряде конденсаторов через резистор и выпрямитель от однофазной сети переменного тока в общем случае в 1,29 раза меньще, чем при включении цепи ЯС под постоянное напряжение, но все же достаточно велики. [c.41]

Электрофоретическое нанесение лакокрасочных материалов, растворимых в воде, представляет собой усовершенствованный способ погружения, недостатки которого устранены действием электростатического поля. Электрофорез основан на ориентированном перемещении коллоидных частиц в диэлектрической среде. При наложении электрического тока возникают два процесса. Первый — это электролиз, характеризующийся перемещением ионов, образовавшихся при диссоциации электролита. Второй — собственно электрофорез, т. е. движение коллоидных частиц под действием электрического поля в среде с высокой диэлектрической постоянной. Частицы в соответствии со своей полярностью движутся к одному из электродов. Отрицательно заряженные частицы движутся к аноду, т. е. к изделию. На аноде или в непосредственной близости от него происходит потеря электрического заряда и коагуляция частиц. Одновременно с электрофорезом происходит и электроосмос, т. е. процесс, при котором под действием разности потенциалов из лакокрасочного материала вытесняется диспергирующий агент, например вода, и слой загустевает. Технологическим достоинством этого способа является возможность обеспечения высокой степени автоматизации, при которой потери лакокрасочного материала не превышают 5%. Достигается равномерная толщина слоя, которую можно регулировать в пределах 8—45 мкм. Слой не имеет пор и видимых дефектов. Коррозионная стойкость его примерно в 2 раза выше, чем у лакокрасочных покрытий, полученных способом погружения. Линия, в которой использована такая технология, в основном состоит из оборудования для предварительной подготовки поверхности, оборудования для непосредственно электрофоретического нанесения, включая соответствующую промывку, и оборудования для предварительной и окончательной сушки лакокрасочного покрытия при температуре 150—220° С в течение 5—30 мин. Способ нашел применение в автомобильной промышленности, на предприятиях по производству мебели, металлических конструкций для строительства и в других областях. [c.87]

Рассеяние носителей заряда. При направленном перемещении электрических зарядов во внешнем электрическом поле (дрейфе или диффузии) носители заряда на пути свободного пробега приобретают от электрического поля энергию. Эта энергия тратится при соударениях — взаимодействиях с молекулами и атомами вещества, которые находятся в состоянии теплового движе1)ия. Отдавая энергию при соударении, носитель заряда повышает интенсивность хаотического движения частиц вещества, следовательно, повышает температуру диэлектрика. По этой причине электропроводность увеличивает е", tg6 и р (мощность рассеяния энергии) диэлектрика, которые зависят от плотности протекающего через диэлектрик активного тока. Соответствующие формулы приведены в табл. 3.3. Из них следует, что электропроводность сказывается на величине tg6 и на коэффициенте потерь е" главным образом при низких частотах оба эти параметра убывают с частотой как 1/со. Удельная мощность потерь в этом случае сводится к мощности потерь при постоянном напряжении (р = = оЕ ). Таким образом, снижение с частотой е" и tg6 не означа- [c.76]

В процессе разряда напряжение аккумулятора меньше его э. д. с. на величину падения (потери) напряжения внутри аккумулятора (/рГакк). При заряде напряжение аккумулятора больше Э. д. с. на величину /зарГакк- [c.11]

В двухтактных двигателях повышеи1Юн мопиюсти с симметричной диаграммой распределения при высоком коэффициенте зарядки и при большом числе оборотов может быть достигнута литровая мощность 100 л. с. л. Если нагнетатель подает лишь объем свежего заряда, равный рабочему объему цилиндра, то такой двухтактный двигатель не может идти в сравнение с форсированным четырехтактным, так как в первом даже при несимметричной продувке неизбежны потери свежего заряда. В то же время легче увеличить число оборотов двухтактного двигателя со н елевым распределением, чем четырехтактного. [c.457]

При щелочных аккумуляторах величина зарядного тока ограничивается необходимостью избежать, их перегрева, а не соображениями срока службы. При заряде железо-никелевых батарей нeoбxoди ю также следить за тем, чтобы зарядный ток был не меньше 33% от номинального значения зарядного тока. Если допустить продолжительный заряд железо-никелевых а к к у м у. 1 я -торов малым током, то через некоторое время они потеряют способность заряжаться до полной емкости, несмотря на сообщаемый им необходимый заряд. [c.862]

Наряду с частотами из области разрешенного спектра решетки в I — (1-переходах проявляются и лежащие вне этого спектра локалг.ные колебания вблизи примесного иона, имеющие место в случае особо сильного возмущения решетки примесью. В этом смысле показательно сравнение частот О, определяющих трансляционную структуру — (1-полос и связанных с теми колебаниями решетки вблизи центра, на которые приходится основная доля стоксовых потерь при переходе [93]. Как следует из таблицы, у МеРд — Се величина О превышает максимальные частоты фононного спектра решетки МеРз, что прямо указывает на принадлежность О локальным колебаниям. Появление локальных колебаний в МеРз — естественно объясняется сильным возмущением решетки в области сло/кного анизотропного центра, который состоит из Се , имеющего избыточный заряд, и близкого компенсирующего дефекта . Интересно заметить, что в случае активации МеРз ионами Ен " и когда происходит изозарядное замещение Ме на ТЙ и ре- [c.121]

ФОТОЭЛЕМЕНТЫ, приборы, позволяющие превращать лучистую энергию в электрическую. Все виды Ф. основаны на способности света передавать свою энергию электронам при этом электроны, находящиеся в освещаемом теле, могут или изменить его электропроводность или выйти за пределы поверхности, ограничивающей тело. Потеря отрицательного заряда проводником при освещении его ультрафиолетовым светом была обнаружена впервые Герцом в 1887 г. Это явление послузкило основанием для создания Ф. с внешним фотоэффектом (см. Фотоэлектричество). В целом рЯде веществ изменение электропроводности под действием света, получившее название внутреннего фотоэффекта, оказалось настолько значительным, что его также можно было использовать для создания Ф. В последнее время удалось построить Ф., основанные на перемещении электропов под действием света через границу двух соприкасающихся тел эти Ф. получили название Ф. с запирающим слоем, в силу того что чувствительный к свету пограничный слой между двумя вещест- [c.145]

При количественном регулировании изменяется сопротивление впускной системы вследствие изменения положения дроссельной заслонки. Поэтому уменьшается количество свежего заряда в цилиндре. Давление в цилиндре в процессе наполнения и в начале сжатия ниже, а затраты мощности на газообмен больше, чем при работе на полной нагрузке. Эта дополнительйая затрата мощности на насосные ходы пропорциональна заштрихованной площади на рис. 140. Увеличение насосных потерь при количественном регулировании приводит к более интенсивному падению механического к. п. д. с уменьшением нагрузки (штрих-пунктирная линия, рис. 141), чем при качественном. [c.329]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

Потери на излучение для частиц с равными зарядами обратно пропорциоцальны квадрату массы частицы. Особенно существенны они для легчайших заряженных частиц — электронов. Примером радиационного излучения электронов является сплошной рентгеновский спектр, возникающий при бомбардировке антикатода рентгеновской трубки быстрыми электронами. [c.233]

Другой неупругий электромагнитный процесс — тормозное (радиационное) излучение — возникает при быстром торможении заряженной частицы в электрическом поле атомного ядра. Потери энергии на тормозное излучение для частиц с равными зарядами обратно пропорциональны квадрату массы частицы. Поэтому тормозное излучение существенно только для легчайших заряженных частиц — электронов, для которых в первом приближении справедлива формула [c.255]

При прохождении тока каждая единица объема, с одной стороны, теряет энергию из-за теплового потока I (эта потеря равна — divi), а с другой стороны, получает в единицу времени, во-первых, электрическую энергию (j, Е) и, во-вторых, дополнительную потенциальную энергию (-рЛ л- )ф= — 9divj вследствие возрастания заряда единицы объема. Таким образом, по закону сохранения энергии. [c.273]

Газы в слабых электрических полях и при не очень высоких температурах обладают весьма малой удельной проводимостью. При этих условиях весьма немногочисленные свободные носители заряда — электроны и ионы — образуются лишь под действием внешних ионизаторов невысокой интенсивности—космических лучей и естественного ионизирующего излучения. Поэтому при указанных условиях газы являются отличными диэлектриками с удельным сопротивлением порядка 10 Ом-м, практически не имеющим диэлектрических потерь (tg б порядка 10 ). Повышение электропроводности газов происходит при высоких температурах, начиная с 10 — Ю К, когда энергия теплового движения частиц газа велика и при столкновении они могут ионизовать друг друга (происходит термическая ионизация). Термоионизация воздуха нарастает, начиная с температуры 8000 К. При 20 ООО К воздух ионизуется практически полностью [c.545]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...