Позитрон, заряд

При Р-распаде радиоактивные превращения ядер сопровождаются испусканием электронов (Р ) или позитронов (Р ). При потере электрона заряд ядра увеличивается на единицу, при потере позитрона заряд ядра уменьшается на единицу по правилу сдвига после радиоактивного превращения образовавшийся атом занимает в таблице периодической системы место соответственно правее или левее исходного на один номер, массовое число атома не изменяется. [c.430]

Особый случай представляет встреча заряженных античастиц, например электрона и позитрона. В этом случае положительный и отрицательный электрические заряды действительно исчезают, но в полном соответствии с законом сохранения электрического заряда, так как алгебраическая сумма зарядов электрона и позитрона равна нулю. [c.131]

Найдите радиус орбиты частицы с зарядом е и энергией 10 эВ в магнитном поле с индукцией в 10 Гс (указанное значение индукции магнитного поля вполне возможно в нашей Галактике). Сравните полученное значение радиуса с диаметром нашей Галактики. (Частицы таких огромных энергий, вызывающие акты взаимодействия, встречаются в космических лучах они создают так называемые широкие атмосферные ливни, в состав которых входят электроны, позитроны, гамма-лучи и мезоны.) [c.409]

Позитрон (е j — элементарная частица с единичным положительным электрическим зарядом (+е), спином Ь. и с массой, [c.36]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Зарядовым сопряжением называется операция одновременного преобразования всех величин, описывающих физическую систему (операторов, волновых функций и уравнений), при котором все частицы с электрическим зарядом одного знака (например, электроны) заменяются частицами с электрическим зарядом противоположного знака (позитронами). Зарядовое сопряжение обозначается буквой С. [c.351]

Ядра, в которых это соотношение нарушено, являются радиоактивными, причем ядра, имеющие избыток нейтронов, испускают электрон, а ядра, имеющие избыток протонов, — позитрон, т. е. электрон с положительным зарядом. Существование позитрона было предсказано Дираком в 1928 г. в результате анализа релятивистского квантовомеханического уравнения для электрона. В 1932 г. Андерсон обнаружил позитрон, изучая космические лучи при помощи камеры Вильсона, помещенной в магнитное поле. В лабораторных условиях позитрон впервые наблюдал Жолио-Кюри, который в 1934 г. обнаружил возникновение искусственной радиоактивности при облучении легких ядер а-частицами. [c.20]

Ядра, в которых это соотношение нарушено, являются радиоактивными, причем ядра с избытком нейтронов испускают электрон, а ядра с избытком протонов — позитрон, т. е. электрон с положительным зарядом (и положительным магнитным моментом). [c.545]

Очевидно, что, кроме описанного процесса образования пары электронов с противоположными зарядами должен существовать и обратный процесс перехода электрона из области положительных энергий на свободный уровень в области отрицательных энергий. В этом процессе, названном аннигиляцией, одновременно исчезают обычный электрон и дырка , что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса должно сопровождаться переходом энергии покоя обоих электронов в энергию излучения двух Y-квантов. Разумеется, термин аннигиляция (в переводе означает уничтожение ) нельзя понимать в буквальном смысле слова, так как никакого уничтожения материи и энергии не происходит, а имеет место превращение одних частиц (е+ и е-) в другие (у-кванты) и переход энергии из одной формы в другую. Открытие в 1932 г. Андерсоном позитрона в составе космических лучей блестяще подтвердило взгляды Дирака. Электрон и позитрон были названы соответственно частицей и античастицей. [c.546]

Специфическое своеобразие б свойствах электрона и позитрона, (равные массы, противоположные заряды, движение дырки навстречу электрону, эквивалентность рождения частицы уничтожению античастицы) позволяет распространить метод фейнмановских диаграмм, описанный в 2, на позитроны (и вообще на античастицы). [c.100]

Таким образом, в обоих явлениях были обнаружены в качестве первичных частиц новые, более тяжелые, чем ц-мезоны, частицы, которые были названы я-мезонами. При этом вполне естественно было предположить, что я-мезоны, вызывающие ядерное расщепление, имеют отрицательный заряд, благодаря которому они могут близко подойти к ядру и поглотиться им. Наоборот, медленные положительные я+-мезоны не могут близко подойти к ядру из-за кулоновского отталкивания и распадаются на нейтрино и ц,+-мезон, который, в свою очередь, распадается на положительный электрон (позитрон) е+, нейтрино [c.134]

Начнем с закона сохранения барионного заряда. Как нам известно (см. т. I, 29), закон сохранения барионного заряда проявляется в том, что в процессе всех ядерных реакций обычного типа число нуклонов остается неизменным. Например, в первой реакции, открытой в 1919 г. Резерфордом ( N + jHe gO-(-- - Н), число нуклонов до и после реакции равно 18. Аналогичным образом дело обстоит в других реакциях, а также при а-и 3-распадах. Этот результат может быть сформулирован в виде закона сохранения барионного заряда В, если считать, чта барионный заряд для нуклонов равен единице, а для электрона, позитрона, нейтрино и -кванта — нулю. [c.136]

Что касается ядра 2, то его масса больше массы ядра 4, благодаря чему существует принципиальная возможность непосредственного превращения 2—у4. Это превращение характеризуется изменением заряда ядра на две единицы и должно сопровождаться одновременным испусканием двух электронов (или позитронов, если М2<М0- Такой процесс и называется двойным, р-распадом. [c.236]

Кулон на килограмм равен экспозиционной дозе, при которой все электроны и позитроны, освобожденные фотонами в воздухе массой 1 кг, производят ионы, несущие электрический заряд 1 Кл каждого знака. [c.256]

Например, электрон и позитрон имеют одинаковую массу покоя, но отличаются знаком электрического заряда. Эксперименты пока- [c.26]

Экспозиционная доза фотонного излучения (экспозиционная доза) X — отношение суммарного заряда dQ всех ионов одного знака, созданных в воздухе, когда все электроны и позитроны, освобожденные фотонами в элементарном объеме воздуха с массой dm, полностью остановились в воздухе, к массе воздуха в указанном объеме [c.21]

Закон сохранения барионного заряда запрещает нуклонам и гиперонам распадаться на более легкие частицы — пионы, электроны, позитроны, у-кванты. Этот закон сохранения относится к числу наиболее точно проверенных по крайней мере при низких энергиях. В проводившихся глубоко под землей для экранирования от фона космических лучей опытах пытались обнаружить самопроизвольный распад протона. Опыты дали отрицательный результат и показали, что если протон нестабилен, то время его жизни не менее 10 лет. [c.288]

Согласно правилу в) продуктами распада мюона могут быть только легкие частицы фотон, электрон, позитрон и различные нейтрино. Закон сохранения барионного заряда будет выполнен автоматически, так как В = О у всех рассматриваемых частиц. У мюона не равны нулю второй лептонный и электрический заряды. Поэтому среди продуктов распада должны быть мюонное нейтрино и электрон е . Но электрон имеет еще ненулевой лептонный заряд, который отсутствует у мюона. Чтобы скомпенсировать этот лептонный заряд, при распаде должно вылететь еще электронное антинейтрино Ve. В результате получаем, что ц" должен распадаться по схеме [c.311]

Рис. 7.27 отличается от рис. 7.9 тем, что на электронной линии нанесена стрелка, указывающая ее направление. Эта ориентированность электронной линии имеет такой. смысл если стрелка направлена вдоль оси времени (время, как мы договорились в 5, течет слева направо), то линия означает электрон. Если же стрелка направлена противоположно оси времени, то линия означает позитрон. Так, диаграмма рис. 7.28 описывает виртуальное рождение фотона позитроном. Из сохранения заряда следует, что ориентация линии не может изменяться даже в тех случаях, когда электронная линия [c.332]

Переход атомов радиоактивных изотопов в устойчивое состояние сопровождается излучением частиц, обладаюш,их большой энергией. Известны различные виды радиоактивных превращений, определяемых природой излучаемых частиц а-частиц, р-частиц и -квантов, а-ча-стицы — ядра гелия, выбрасываемые распадаюш,имися ядрами с большой скоростью начальная энергия а-частиц для атомов данного изо топа одинакова и определяет дальность пробега этих частиц в веществе. В результате излучения а-частицы заряд ядра уменьшается на две единицы, а массовое число—на четыре единицы. Получающийся атом занимает место в таблице периодической системы на две клетки левее исходного, т. е. порядковый номер уменьшается на две единицы (правило сдвига), р-частицами называют электроны (Р ) или позитроны (Р+), сопровождающие радиоактивные превращения ядер. В результате излучения электрона заряд ядра увеличивается на единицу, при излучении позитрона заряд ядра уменьшается на единицу образовавшийся атом после превращения занимает в периодической системе место соответственно правее или левее исходного на один номер. [c.75]

Атом позитрония — это водородоподобный атом без протона, состоящий из позитрона и электрона. Позитрон — частица с массой, равной массе электрона, но имеющая положительный заряд е. Из уравнения (51) следует, что линейчатые спектры атомарного водорода и позитрония сходны (рис. 9.11), а их различие обусловлено только тем обстоятельством, что приведенная масса атома позитрония составляет около половины [c.282]

Это означает, что процесс образования электронно-позитронной пары может происходить только в присутствии какой-либо частицы, которая могла бы принять на себя импульс у-фотона. Такой частицей может быть атомное ядро с массой М и зарядом -j- Ze, или элек- [c.36]

Прежде всего в ядерных реакциях имеет место закон сохранения электрического заряда. Полный электрический заряд (точнее, Q Ne —Ne ) ядра А и частицы а всегда равняется полному заряду продуктов реакции В -г Ь, ни в одной из наблюдавшихся реакций не отмечено нарушения этого положения. В процессе реакции возможно превращение протона в нейтрон (или наоборот), но при этом обязательно возникает позитрон или положительный мезон или же исчезает электрон. Образование электронно-иозитронных пар также подтверждает высказанное правило. При записи ядерных реакций формально это выражается в том, что суммы нижних индексов, выражаюш,их порядковый номер — заряд ядра и частицы,— в правой и левой частях уравнения ядерной реакции должны быть равны (см. реакции VH.2 и УП.З). [c.265]

Однако в 1928—1929 гг. П. Дирак, решая свое знаменитое уравнение, показал, что наряду с электроном должна быть в природе частица, похожая на электрон, но только с положительным электрическим зарядом е. В 1932 г. в составе космических лучей К- Андерсоном были обнаружены такие частицы, получившие название позитроны ( 10). Позитрон (е ) обладает такой же массой и спииом, как и электрон, но положительным электрическим зарядом е. [c.338]

Таким образом, если волновая функция описывает состояние частицы с электрическим зарядом — е (или -1-- е), то зарядовосопряженная функция описывает состояние движения частицы такой же массы и спина, но имеющей электрический заряд противоположного знака + е (или — е) и другой знак магнитного момента и импульса. Следовательно, операция зарядового сопряжения соответствует переходу от частицы к античастице (от электрона к позитрону или, наоборот, от позитрона к электрону). [c.352]

Аннигиляция антинуклонов. Различие ядерных зарядов нуклона и антинуклона приводит к тому, что они при встрече аннигилируют с освобождением энергии 2т с . При этом в отличие от аннигиляции позитрона, когда энергию уносят у-кванты, аннигиляция антинуклонов сопровождается возникновением я-мезонов (95%) и/(-мезонов (5%). Наблюдение аннигиляционных звезд в фотоэмульсии показывает, что в среднем на одну звезду испускается около трех заряженных я-мезонов, каждый из кото- [c.631]

Перечисленные частицы образуют три класса нуклоны N (протон и нейтро н) являются представителями класса барионов, характеризующегося барионным числом В = +1 электрон, позитрон, нейтрино и антинейтрино входят в класс лептонов, представители которого характеризуются лепто нным зарядом Ч-1 [c.699]

Таким образом, если в каком-либо слабом процессе произвести инверсию координат и заменить все частицы античастицами, то должен получиться новый процесс, также встречающийся в природе, причем вероятности обоих процессов должны быть равны. Например, вероятность того, что нейтрон испустит электрон против спина, должна быть равна вероятности того, что антинейтрон испустит позитрон по спину (рис. 123). Но так как й= рионные заряды), то [c.201]

Из этого ура1внения следует, что образование антинуклона может происходить только вместе с нуклоном, подобно тому как при рождении (е+—е )-пары позитрон образуется только вместе с электроном. При этом по отношению к процессам рождения и аннигиляции оба типа нуклонов (р и п) и антинуклонов р и Я) выступают симметричным образом. Это означает, что процесс аннигиляции наблюдается при столкновении любого нуклона (р или п) с любым антинуклоном р или п). То же относится и к процессу их совместного образования. (Разумеется, при составлении соответствующих уравнений надо учитывать закон сохранения электрического заряда.) [c.217]

Аннигиляция антинуклонов. Различие ядерных зарядов нуклона и антинуклона приводит к тому, что они при встрече аннигилируют с освобождением энергии 2т с . При этом в отличие от аннигиляции позитрона, когда энергию уносят укван-ты, аннигиляция антинуклонов сопровождается возникновением п-мезонов (95%) и Л -мезонов (5%). Наблюдение аннигиляци-онных звезд в фотоэмульсии показывает, что в среднем на одну звезду испускается около трех заряженных я-мезонов, каждый из которых уносит энергию примерно 200—250 Мэе. Если учесть, ЧТО кроме заряженных возникают нейтральные я-мезоны и что часть л-мезонов поглощается ядром, то среднее число л-мезонов, возникающих при аннигиляции, будет около пяти. Малая доля поглощенных л-мезонов указывает на то, что аннигиляция происходит в тонком поверхностном слое ядра (при взаимо действии антинуклона с поверхностными нуклонами ядра). [c.226]

Согласно этой теории, в вакууме, прежде считавшемся пустотой , непрерывно происходит рождение множества виртуальных, короткоживущих частиц (фотонов, электронов, позитронов и др.). Взаимодействие виртуальных частиц с реальными физическими объектами приводит к наблюдаемым физическим эффектам, например отклонению магнитного момента электрона от предсказываемого классической электродинамикой значения. В связи с этим принципиально иную трактовку получили, казалось бы, хорошо известные и прежде отождествлявшиеся понятия элементарный электрический заряд и заряд электрона . Поясним физику явления. Внесенный в физический вакуум электрон оказывается окруженным облаком виртуальных элект-роы-позитроняых пар (см. рис. 18), которое частично экранирует его заряд. Все такое образование в целом принято называть физическим электроном [65], а объект, лишенный облака вакуумной поляризгщии,— голым электроном. При наблюдении с больших расстояний измеряемый заряд оказывается вследствие экранирования меньшим заряда голого электрона, это и есть классический элементарный заряд е. По мере проникновения в глубь облака виртуальных электрон-позитроныых пар экранировка уменьшается, и измеряемый заряд должен возрастать. Подтверждением этого являются известные факты нарушения закона Кулона на малых расстояниях. В пределе эксперимент мог бы дать значение заряда голого электрона, но энергии зондирующих частиц при этом становятся настолько большими, что 110 [c.110]

Согласно КЭД, два электрических заряда взаимодействуют путем обмена виртуаль.ными фотонами-переносчиками. Их можно представить как бы окруженными облаками непрерывно излучаемых и поглощаемых фотонов. Наглядно взаимодействие заряженных частиц с излучением и между собой описывается с помощью диаграмм Фейнмана (рис. 60 и 61 сплошной линией изображены электроны, во шистой — фотоны). Правила построения диаграмм просты. Для рассеяния двух электронов все вершины диаграмм должны быть точно с тремя линиями, две из которых отвечают электрону, одна — фотону число и тип линий, не связывающих две верпшны, а просто входящих в нее, должны совпадать с числом и типом частиц в начале и конце реакции (рис. 60). Взаимодействие электрона с излучением может происходить как с участием одного фотона (рис. 61, а), так и двух, трех (рис. 61, б, в). Во взаимодействии могут приш1мать участие виртуальные электрон и позитрон (рис. 61, г). [c.179]

Позитрон (е ) — элемет-арная частица с положительным электрическим зарядом, античастица по отношению к электрону (< ). Массы mj и спины (У) позитрона и электрона равны, а их электрические заряды (е), магнитные моменты равны по размеру, но пропгаоиоложны по знаку. [c.227]

Позитроний и мюоний. Позитронием называется водороподобная система, состоящая из позитрона и электрона е . Позитрон имеет массу электрона и единичный положительный заряд. Для этой системы Z = 1, а приведенная масса почти в два раза меньше приведенной массы для атома водорода. Поэтому радиус боров-ской орбиты у позитрония в два раза больше, а ионизационный потенциал в два раза меньше, чем соответствующие значения у атома водорода. [c.196]

Нарушение закона сохранения четности порождает целый ряд вопросов и ведет к некоторым очень общим и непривычным следствиям. Прежде всего, раз в изображенной на рис. 6.21 установке Р-электроны испускаются несимметрично относительно плоскости тока, то, значит, и сама установка должна обладать такой асимметрией. Возникает вопрос, что же является носителем этой асимметрии. Крайнее допущение состоит в том, что несимметричным является само пространство. Но предполагать асимметрию пространства вовсе не обязательно. Еще за несколько лет до опыта By в статье Г. Вика, А. Уайтмана и Е. Вигнера (I95I) было указано, что асимметрией относительно правого и левого могут обладать все заряженные элементарные частицы, так что положительный заряд, если смотреть на него через зеркало, превращается в отрицательный и наоборот. С этой точки зрения человек видит в зеркале не себя, а существо, составленное из античастиц — антипротонов, антинейтронов и позитронов. Зеркальное отражение такого типа Л. Д. Ландау (1957) назвал комбинированной инверсией. При таком взгляде на зеркальное отражение опыт By объясняется естественно при отражении в зеркале установка переходит не сама в себя, а в антиустановку , состоящую из образца антикобальта-60, окруженного позитронным круговым током. Тем самым установка не является зеркально симметричной, так что Р-электроны могут вылетать вправо и влево с разными интенсивностями. [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...