Спектр рентгеновский сплошной

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 в, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 в, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными. [c.528]

Методы, указанные в предыдущем параграфе, позволяют исследовать характер спектра рентгеновского импульса даже в том случае, когда импульс является белым , т. е. дает сплошной спектр. Такой характер имеет спектр рентгеновских лучей, получающихся в обычных условиях в рентгеновской трубке при торможении электронов ударами об анод. Изменение скорости электрона происходит при этом случайным путем, и образующееся излучение представляет совершенно неправильный импульс, эквивалентный совокупности разнообразных, длин волн. Однако наряду с такими импульсами появляется и гораздо более монохроматическое излучение. При бомбардировке анода электронами определенной скорости наблюдается следующее явление при некоторой их скорости, величина которой определяется веществом анода, последний становится источником [c.412]

При рентгеновском методе замера напряжений в металлах используется монохроматическое (характеристическое) рентгеновское излучение так называемой /С-серии. Для того чтобы получить такое излучение, необходимо приложить к трубке высокое напряжение, большее некоторой величины, характерной для взятого рабочего металла анода. Например, для исследования стальных конструкций в качестве рабочего металла анода используется кобальт. Если анодное напряжение в трубке не превышает 7710 В, спектр рентгеновского излучения кобальта будет сплошным, охватывающим длины волн от самых коротких, порядка 1,6 А, до длинных волн теплового излучения. При анодном напряжении, превышающем 7710 В, картина резко меняется. Интенсивность сплошного спектра уменьшается, и на его фоне появляются ярко выраженные излучения с определенными, строго фиксированными, длинами волн. Для кобальта таких излучений будет.три. Самое интенсивное из них имеет длину волны X, равную 1,7853 А. Соседнее с ним, более слабое,— 1,7892 А. Эти два излучения образуют так называемый дублет Kjj. Третье излучение является слабым и практического значения не имеет. При дальнейшем повышении напряжения характер спектра не меняется. Возрастает лишь интенсивность излучения. Указанные же длины волн сохраняются. [c.487]

Аппаратура. Давно известно, что при облучении образца электронным пучком возникает рентгеновское излучение на фон сплошного спектра рентгеновских лучей накладываются линии, являю щ иеся характеристическими для элементов, входяш их в состав образца. Идентифицируя эти линии эмиссионного спектра, можно определить присутствующие элементы, а измерения интенсивности выбранных линий могут использоваться для очень точного количественного анализа при сравнении с таковыми для эталонных образцов. [c.391]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ СПЛОШНОГО И ДИСКРЕТНОГО СПЕКТРА [c.156]

Рентгеновская трубка. Рентгеновские лучи сплошного спектра. [c.158]

Как показывают опытные данные, рентгеновские лучи сплошного спектра возникают при энергиях электронов, не превышающих некоторой критической величины (обычно при напряжениях на трубке до 20—30 кВ), характерной для данного материала антикатода. Рентгеновские лучи сплошного спектра имеют резкую границу со стороны коротких длин волн, называемую коротковолновой границей сплошного спектра. [c.158]

Рентгеновские лучи дискретного спектра. В случае, когда энергия электрона достигает некоторого критического значения, характерного для материала антикатода, или превышает его, на фоне сплошного спектра возникают интенсивные максимумы с дискретными значениями энергии. Поскольку рентгеновские лучи такого рода зависят от материала антикатода, то они обычно называются характеристическими рентгеновскими лучами. Характеристические рентгеновские лучи обладают отличительными свойствами. [c.159]

Хотя изложение основ рентгеноструктурного анализа не является задачей этой книги, упомянем здесь об интерференционном методе исследования кристаллов, в котором используют дискретные рентгеновские спектры характеристические лучи) — резкие пики, появляющиеся на сплошном фоне рентгеновского излучения при больших ускоряющих потенциалах. Кристаллографическими исследованиями было установлено, что в любом кристалле можно обнаружить определенные плоскости, в которых атомы или ионы, составляющие его решетку, упакованы наиболее плотно. Такие плоскости отражают монохроматическое рентгеновское излучение, и, следовательно, может происходить интерференция волн, отраженных различными плоскостями. Очевидно, что усиление отраженной волны произойдет лишь под вполне определенным углом 0 (рис. 6.78). Если разность хода (А = АО + ОВ) равна целому числу длин волн, то [c.351]

Закон сохранения энергии (8.52) может быть применен к различным процессам, в которых участвуют фотоны. Так, например, можно рассмотреть задачу, обратную фотоэффекту энергия электрона передается фотону, образовавшемуся при этом элементарном акте. Такое явление наблюдается при торможении быстрых электронов в теле антикатода рентгеновской трубки. Здесь происходят сложные процессы, при которых часть энергии бомбардирующих антикатод электронов должна перейти в тепловую, а оставшаяся часть — в излучение. Этот процесс не квантован — электрон может потерять любую часть своей кинетической энергии, что и приводит к возникновению сплошного рентгеновского спектра. Но для вылетевших из антикатода фотонов максимальной частоты имеет место полный переход кинетической энергии электронов в световую и можно написать уравнение, которое будет почти аналогичным [c.445]

Оно позволяет определить постоянную Планка измерением коротковолновой границы сплошного рентгеновского спектра, которая в соответствии с (8.58) зависит от приложенной разности потенциалов (рис. 8.25). Такие измерения оказались одним из самых точных способов определения этой константы. [c.445]

Важнейшее применение рентгеновской спектрографии — исследования с помощью рентгеновских лучей структуры кристаллов (а в последнее время и молекул) и определение параметров кристаЛ лической решетки. В тех случаях, когда мы располагаем монокристаллами достаточных размеров, можно применить для таких рентгеноструктурных исследований метод Лауэ (см. 117), используя рентгеновское излучение со сплошным спектром. [c.411]

Сплошной рентгеновский спектр. [c.412]

Изучение характера разрушения покрытия при испытании прочности сцепления покрытия методом отрыва штифта, проведенное с помощью сканирующей электронной микроскопии, показывает, что на поверхности стального штифта после отрыва остается сплошной слой покрытия. Линии железа в рентгеновском спектре [c.124]

Рентгеновское излучение состоит из двух спектров сплошного — белого, используемого для просвечивания металлов, и специального спектра, используемого в других областях техники. [c.299]

Съемка неподвижного кристалла в полихроматическом излучении (сплошной спектр или спектр торможения рентгеновских лучей) — метод Лауэ. Регистрация обычно производится на плоскую пленку, которую располагают после образца и на которой регистрируются рефлексы, соответствующие небольшим вульф-брэгговским углам (9 <45°). Вариантом данного метода является обратная съемка (метод эпиграмм), когда пленку располагают между рентгеновской трубкой и образцом и на ней регистрируются рефлексы, соответствующие вульф-брэгговским углам 0>45°. Метод не- [c.113]

Второй вид измерений предполагает наличие монохроматора С высоким спектральным разрещением и возможностью работы на тормозном спектре, например вольфрамового анода о достаточно высокой мощностью на рентгеновской трубке (порядка 1 кВт) для получения интенсивного сплошного спектра. Требования к точности установки угла здесь того же порядка, что и в предыдущем случае. [c.41]

Облучение рентгеновскими лучами (сплошной спектр, [c.97]

Соотношение (9.41) было подтверждено в тщательных опытах Милликена (1916), создавшего прибор, в котором поверхности исследуемых металлов подвергались очистке в вакууме. По наклону прямой, изображающей зависимость задерживающего напряжения Уз от частоты и, находится отношение К/е. Этот наклон одинаков для всех металлов. Полученное таким методом значение универсальной постоянной Планка % находится в хорошем согласии со значениями, найденными другими методами (по излучению черного тела, см. 9.2 по коротковолновой границе сплошного рентгеновского спектра, см. 9.6). Точка пересечения графика (9.41) с осью абсцисс (о=о),п позволяет определить значение работы выхода А = Тш>т для исследуемого металла. [c.459]

Тормозное рентгеновское излучение, используемое в промышленной рентгенодефектоскопии, имеет сплошной спектр, т. е. содержит все длины волн от граничной Хо до бесконечно большой (рис. 49). Положение коротковолновой границы Я,о, так же как и характер распределения интенсивности тормозного рентгеновского излучения в спектре, не зависит от вещества материала анода, а определяется только анодным напряжением 11 на трубке. Существование граничной длины волны ко вытекает из квантовой природы излучения. Действительно, если рентгеновское излучение возникает за счет энергии, теряемой электронами при торможении, то энергия рентгеновского кванта, равная Ну, не может быть больше кинетической энергии электрона, т. е. [c.98]

В табл. 5 приведены длины волн и для наиболее распространенных в структурном анализе анодов рентгеновских трубок. Здесь же указаны потенциалы возбуждения серии К для соответствующих анодов, а также значения напряжения, обеспечивающие оптимальное соотношение между интенсивностью характеристической и сплошной части спектра. При небольшом разрешении ли-нии и сливаются в одну линию Ка. [c.189]

Монохроматизация излучения. Рентгеновское характеристическое излучение всегда сопровождается излучением со сплошным спектром (см. рис. 12). [c.192]

Рис. 2. Сплошной рентгеновский спектр

Рентгеновское излучение состоит из двух налагающихся друг на друга спектров сплошного и линейчатого (характеристического). Относительные интенсивности обоих [c.188]

Рентгеновские спектры сплошной и линейчатый 188 [c.1198]

На рис. 2.4 показана схема камеры Лауэ. Источник рентгеновских лучей испускает излучение, имеющее сплошной спектр, с длинами волн, например, от 0,2 А до 2 А. Система диафрагм позволяет получить хорошо коллимированный пучок. Размеры монокристаллического образца могут не превышать 1 мм. Плоская рентгеновская пленка располагается так, что на нее попадают либо проходящие (прямая съемка, положение А на рис. 2.4), либо отраженные (обратная съемка, положение В на рис. 2.4) дифрагированные пучки. Дифракционная картина состоит из серии пятен (рефлексов) на рис. 2.5 показана такая дифракционная картина для кремния. [c.66]

Рис. 45.25. Спектр рентгеновского излучения кандидата в черные дыры источника Лебедь Х-1 сплошная кривая — спектр излучения слоя плазмы с температурой Т=27 кэВ и оптической полутолщнной по томсоновско-му рассеянию т=2 142J

Объясните происхождение анодного сплошного эмиссионнога спектра рентгеновских лучей. [c.365]

Белое рентгеновское тормозное) излучение возникает при торможении быстрых электронов при их движении в веществе, в частности в металлах. Согласно IV.4.4,3°, при торможеаин электрического заряда он излучает электромагнитные волны. Тормозное излучение электронов имеет сплошной непрерывный спектр ( .3.4.4°) рентгеновский сплошной спектр). Этот спектр имеет существенные отличия от непрерывных спектров излучения, создаваемых твердыми телами или жидкостями. Во-первых, он расположен в далекой коротковолновой области во-вторых, рентгенов- [c.386]

И антикатодом сообщает большую скорость термоэлектронам. Быстрые электроны, попадая на антикатод, испытывают на нем резкое торможение, в результате чего и возникает тормозное излучение — электромагн1шюе излучение короткой длины волны. Полученные таким образом рентгеновские лучи обладают, подобно белому свету, сплошным спектром и поэтому называются белым рентгеновским излучением. Белое излучение по известным причинам называется также тормозным. [c.158]

Известно, что оптический спектр изолированргого атома состоит из отдельных линий. При образовании молекулы оптический спектр усложняется — возникает полосатый спектр. При переходе вещества в твердое состояние изменяется характер спектра он может стать сплошным. В отличие от этого линейчатый рентгеновский спектр атома не изменяется он не зависит от того, к какому веществу относится. По-видимому, характеристические рентгеновские лучи порождаются не слабо связанными с ядром валентными (оптическими) электронами, а электронами, расположенными близко к ядру. [c.159]

Другим видом энергетических потерь заряженной частицы М, пролетающей через вещество, являются потери энергии иа тормозное излучение. Особенно велики эти потери для электронов больших энергий. Электрон, [фолетающий через вещество, испытывает сильное взаимодействие со стороны электрического поля атомных ядер вещества и претерневает отклонение. Так как заряд ядра Ze значительно больше заряда электрона, а масса электрона т очень мала по сравнению с массой ядра (Мдд 1836 т), то электрон испытывает резкое торможение в иоле ядра и при этом теряет значительную часть своей энергии, испуская квант (фотон) электромагнитного излучения. Эти потери энергии вследствие излучения называются радиационными потерями или потерями на тормозное излучение. Примером радиацнонного излучения электронов является рентгеновское излучение (имеющее сплошной спектр), возникающее прн бомбардировке антикатода рентгеновской трубки электронами. [c.28]

В явлениях фосфоресценции также соблюдается правило Стокса. Очень многие вещества фосфоресцируют видимым светом под действием ультрафиолетовых и рентгеновских лучей. Этим пользуются для удобного исследования невидимой коротковолновой радиации, и фосфоресцирующие экраны имеют очень широкое распространение. Вместе с тем явление фосфоресценции можно использовать и для изучения инфракрасной части спектра. Опыт показывает, что фосфоресценция гасится под действием инфракрасного излучения. Спроектируем на фосфоресцирующий экран (предварительно возбужденный) сплошной спектр, Через некоторое время фосфоресцен- [c.765]

Потери на излучение для частиц с равными зарядами обратно пропорциоцальны квадрату массы частицы. Особенно существенны они для легчайших заряженных частиц — электронов. Примером радиационного излучения электронов является сплошной рентгеновский спектр, возникающий при бомбардировке антикатода рентгеновской трубки быстрыми электронами. [c.233]

Ограниченный выбор значений энергии у-квантов, испускаемых в реакциях, не дает возможности провести систематическое изучение сечений фоторасщепления ядер в зависимости от энергии. Такая возможность появилась лишь после того, как научились генерировать у-кванты с любой энергией. Источником таких Y-квантов является тормозное излучение электронов, полученных в ускорителе. Возникновение тормозного излучения на мишени ускорителя аналогично образованию сплошного рентгеновского спектра в рентгеновской трубке. Спектр обра- [c.473]

Рентгеновские спектры бывают двух видов сплошные и линейчатые. Сплошные спектры возникают при торможении быстрых электронов в веществе антикатода и являются обычным тормозным излучением электронов. Строение сплошного спектра не зависит от материала антикатода. Линейчатый спектр состоит из отдельных линий излучения. Он зависит от материала антикатода и гюлностью характеризуется им. Каждый элемент обладает своим, харак1ерным для него линейчатым спектром. Поэтому линейчатые рентгеновские спектры называются также характеристическими. [c.293]

Кроме белого рентгеновского излучения, которое возникает при любых малых скоростях движения электронов и на любых анодах, каждый химический элемент, применённый в качестве анода, испускает свой собственный характеристический рентгеновский спектр, накладывающийся на спектр торможения. Характеристический спектр в отличие от спектра торможения является не сплошным, а состоящим из нескольких серий волн с характерными для каждого данного элемента длинами волн и минимальными напряжениями возбуждения (в кв), при которых эти характеристические рентгеновы лучи возникают. На суммарной спектральной кривой длины волн характеристического спектра отличаются резкими максимумами интенсивности. [c.154]

До сих пор мы старательно обходили вопрос о способах практического получения монохроматической рентгеновской волны. В опытах Лауэ вообще пользовались сплошным спектром излучения, т. е. в рентгеновском пучке были представлены волны всех длин из определенного интервала. Поэтому условие Вульфа—Брэгга выполнялось одновременно для нескольких систем плоскостей, и каждая из них давала рефлексы под соответствующими углами. Такая методика получила название лауэвской, а сама фотопластинка с большим количеством рефлексов — лауэ-граммы. Сегодня метод Лауэ не столь популярен (тем не менее в следующем параграфе нам встретится один из примеров его применения). Чаще предпочитают оперировать с излучением одной определенной длины волны. Существует несколько эффективных приемов получения монохроматических волн. Чтобы о них рассказать, пришлось бы основательно углубиться в физику рентгеновского [c.77]

Рис. 2,4. Схема камеры Лауэ. Для получения лауэграммы моиокристалли-ческого образца используется рентгеновское излучение, имеющее сплошной спектр. Кристаллодержатель (регулируемый го.чиометр) позволяет менять ориентацию монокристалла, что часто бывает необходимо и в других экспериментах по физике твердого тела. Рентгеновская пленка В используется для получения обратных лауэграмм (обратных дифракционных картин).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...