Заряды конечные потери

Следует заметить, что величина конечных потерь топлива (количество несгоревших частиц топлива) зависит от геометрии заряда. К концу горения площадь поверхности горения часто резко сокращается. Действительно, когда большая часть поверхности горения fь исчезает, часть топлива остается скрепленной со стен- [c.302]

Таким способом можно легко проектировать строго цилиндрические заряды, горящие по боковым поверхностям, дающие нейтральный закон горения. Правда, в этом случае вся толщина свода заряда будет сгорать в первой фазе и конечные потери топлива [c.315]

Как следует из результатов предыдущего раздела, трудно сделать толщину свода значительно больше половины радиуса камеры (см. фиг. 6. 1, заряды Р и О). С другой стороны, меньшие толщины свода можно легко получить при самых различных конструктивных формах заряда. Однако уменьшение толщины свода обычно приводит к усложнению процесса изготовления заряда (см. фиг. 6.1, заряды I, I, К, М, N я О) и увеличению относительных конечных потерь топлива Ок. Часто топливо горит с обеих [c.316]

Б. Заряды, рассчитанные на малое время горения. Получить заряды с малым временем горения значительно проще. Действительно, если соотношение (8) не может быть удовлетворено, то толщину свода легко уменьшить, правда, ценой некоторого усложнения технологии изготовления заряда и увеличения конечных потерь топлива. [c.317]

Особенности, установленные выше, явились прямым следствием выбранной нами схемы камеры двигателя, не учитывающей многих деталей конструкции (например, в расчетной схеме не отражены формы днищ камер и способы их крепления). Кроме того, мы не учитывали уменьшения объема камеры за счет бронировки заряда и зависимости величины конечных потерь топлива от геометрии заряда. Большинство этих неучтенных факторов в действительности увеличивает вес камеры. Поэтому, естественно, возникает вопрос, не слишком ли велико отличие оптимальных величин, найденных при расчете такой идеализированной схемы, от действительного оптимума. Но проверка показывает, что приведенные на фиг. 6.21 значения оптимальных радиусов, рассчитанных для идеализированной схемы, редко отличаются от их действительных оптимальных значений более чем на 10% такая точность вполне приемлема, за исключением, может быть, только камер с очень малыми значениями Я (см. разд. 6.4.4). [c.333]

Потеряв всю энергию, частица останавливается. Расстояние, пройденное частицей в веществе, называется пробегом. Пробег, конечно, зависит от энергии, массы и заряда частицы. Пробег R определяется формулой [c.440]

Современная физика дает нам целый ряд примеров значительно большего изменения массы. Одним из них является случай, когда две частицы конечной массы образуются из энергии фотона, масса которого равна нулю. Наиболее ярким примером перехода массы в энергию ) является взрыв атомной бомбы. Количество движения при таком взрыве сохраняется, но кинетическая энергия движения значительно увеличивается. Полная энергия Т остается при этом постоянной, так как при взрыве уменьшается масса покоя заряда бомбы. Следует, однако, заметить, что, несмотря на фантастическое количество выделяющейся при этом энергии, потеря массы этой бомбы не превышает 0,1% от ее первоначальной массы. [c.229]

Заряженная частица, проходя через материю, теряет свою энергию, главным образом путем ионизации. Изменение энергии частицы при прохождении ею через материю зависит от заряда и массы частицы, а также от ее скорости общая потеря энергии равна, конечно, первоначальной энергии частицы. Расстояние, которое проходит частица, прежде чем она потеряет всю свою энергию (пробег частицы), определяется, таким образом, типом частицы (заряд и масса) и ее первоначальной энергией. Зависимость пробега частицы от ее энергии была рассмотрена в разделах 25 и 26 гл. 1. [c.181]

Согласно (1), заряд ММ в 137/2 раз больше заряда электрона. Этот факт ведет, казалось бы, к полной неприменимости линейной электродинамики ММ, отвечающей низшему (борновскому) приближению по взаимодействию ММ со средой. Оказывается, однако, что применительно по крайней мере к потерям энергии ММ линейное приближение имеет (с некоторыми оговорками) довольно широкую область применимости. Это связано в конечном счете с тем, что поток завихренности линеен по заряду ММ. [c.233]

Вероятность появления очага воспламенения в последней части заряда будет тем больше, чем больше перепад давления в первичной волне сжатия. В процессе формирования первичной волны сжатия с ней непрерывно сливаются элементарные волны сжатия, увеличивая Ар. Можно сказать, не учитывая потерь энергии, что конечный перепад давления в волне сжатия получается в результате суммирования бесконечно малых перепадов давления элементарных волн. [c.179]

Действительное среднее, индикаторное давление несколько меньше теоретического, так как диаграмма, снимаемая с рабочего цилиндра индикатором, получается со скруглением углов в точках с, г, г VI Ь (фиг. 51). Скругление диаграммы в конце сжатия около точки с в дизелях получается вследствие опережения подачи топлива, а в двигателях с искровым зажиганием благодаря опережению зажигания скругление в точках г и 2 — вследствие того, что скорость сгорания является конечной величиной, и около точки Ь — в результате открытия выпускного клапана до и. м. т. и так же конечной величины скорости истечения газов через выпускные органы. Площадку а—г—/—а, характеризующую затрату энергии на всасывание заряда и выталкивание газов, в четырехтактном двигателе обычно не вычитают из расчетной индикаторной диаграммы, а относят к механическим потерям, как работу двигателя в качестве вспомогательного механизма. [c.126]

Параметры, характеризующие X. и. т. Электродвижущая сила — разность потенциалов на концах X. и. т. в отсутствие тока. Эдс зависит от применяемой электрохимич. системы и колеблется обычно от 0,5 до 2,5 в. Р а 3 р я д н о е н а-пряжение — та же разность потенциалов, но во время разряда определенным током. Разрядное напряжение меньше эдс из-за омич, сопротивлений и из-за поляризации электрохимической. Напряжение в процессе разряда, как правило, падает, вследствие чего необходимо различать начальное, среднее и конечное разрядные напряжения. Чем больше разрядный ток, тем меньше разрядное напряжение. Зарядное напряжение аккумуляторов всегда больше эдс, т. к. омич, потери и поляризация при заряде имеют знак, обратный знаку при разряде. Эдс и напряжение и. т. могут быть увеличены в любой степени последовательным соединением отдельных элементов или аккумуляторов в батарею. Сила разрядного тока зависит от сопротивления внешней цепи. Чем меньше зависимость напряжения X. и. т. от тока, тем выше максимально допустимая сила разрядного тока, при которой X. и. т. еще способен работать. Емкость — количество электричества (в а-ч), к-рое может отдать X. и. т. при разряде до конечного напряжения. Емкость зависит от общего количества активных материалов и от коэффициента их использования. Послед- [c.376]

Турбины постоянного давления с использованием уходящего теп-л а. Уходящее тепло сгоревших газов м. б. использовано или для предварительного нагревания заряда или для парообразования. Предварительное нагревание воздуха является особенно желательным, т. к. дает возможность добиться хорошего кпд без добавления подвижных частей, как в предыдущем случае. Однако в виду высокой 1° уходящих газов и очень большого объема регенераторов тенла постройка таких Т., надежных в эксплоатации, представляет большие трудности. Кроме того предварительный подогрев воздуха имеет тот недостаток, что при неменяющемся избытке воздуха повышается 1° горения или же при постоянстве последней увеличивается избыток воздуха, а вместе с тем и потери уходящего тепла. При использовании уходящего тепла для предварительного нагрева уходящими газами воздуха сначала согласно фиг. 61 нагревается сжатый заряд (процесс ВВ ). Принимая во,внимание материал стенок, 1° предварительно нагретого заряда не д. б. допущена слишком высокой— максимально ок. 500°. При этом разница между конечной 1° подогретого заряда и начальной Г уходящих газов должна для сохранения интенсивного обмена теплоты быть не менее 100°, причем-для -снижения <° стенок предполагается, что обмен тепла происходит по прямоточному процессу. В остальном ход вычислений такой же, как прн способе постоянного давления без использования тенла уходящих газов. Если теплом уходящих горящих газов пользуются для образования пара, к-рый, расширяясь до вакуума, дает полезную работу в паровой Т., то применимо следующее ур-ие [c.152]

Более подробный анализ вопроса об излучении заряда, движущегося по винтовой линии, показывает, что наряду с мощностью излучения можно также ввести другую характеристику — интенсивность излучения, которая уже не будет совпадать с энергетическими потерями. Интенсивность излучения будет также учитывать (наряду с потерями энергии) изменение энергии поля в объеме, ограниченном конечной поверхностью. Это изменение поля обусловлено уменьшением во времени заполненной излучением области пространства между наблюдателем и движущимся поступательно электроном. [c.129]

Фиг. 6. 9. Изменение безразмерной свободной площади поперечного сечения (в первой фазе горения) и безразмерной площади конечных потерь топлива (во второй фазе горения) в зависимости от безразмерной толщины сгоревшей части свода для заряда с шестилучевым звездообразным каналом.

Таким образом, шестилучевая звезда оказалась наиболее благоприятной формой заряда (минимальные конечные потери топлива). Для п=6 и 8=0,8 из фиг. 6. 8 находим [c.340]

Стремясь увеличить термический к. п. д. цикла, следовало бы, как это явствует из рис. 3-9, выбирать цикл с возможно меньшим тепловым зарядом, однако это может повести к падению эффективного к. п. д. и в конечном счете к уменьшению его до нуля, когда вся работа двигателя будет расходоваться на покрытие С 0(бстве1нных потерь, т. е. на работу холостого хода. Для цикла Дизеля, в частности, величина теплового заряда однозначно определяется так называемой степенью изобарическото расширения, т. е. отношением объема в конце горения к объему в конце сжатия. [c.62]

Учет спинов сталкивающихся частиц и отдачи, испытываемой части-цей-мишепью, приводит к более сложной формуле, включающей зависимость от массы мишени и от потери энергии рассеиваемой частицы (или передаваемого ею импульса). Если же электрический заряд частицы-мишени распределен в некоторой области пространства, то угловое распределение упругого рассеяния меняется, а сечение оказывается меньше сечения рассеяния на точечном заряде. Множитель, определяемый отношением сечений рассеяния на мишени конечных размеров и на точечной, называют формфактором. [c.130]

Так как канал имеет конечные размеры, то из него будет происходить диффузия ионов и электронов. Несмотря на то, что электроны движутся гораздо быстрее ионов, различие в скорости диффузии не может иметь места, так как это привело бы к нарушению условия нейтральности канала. Медленно диффундирующие ионы будут препятствовать движению быстрых электронов, и диффузия будет амб и поляр ной. Она характеризуется неким амбиполярным коэффициентом, значительно более близким по величине к коэффиценту диффузии ионов, чем к коэффициенту диффузии электронов. Таким образом, выявляется еще одна роль ионов, заключающаяся в том, что они способствуют удержанию электронов внутри канала. В однородном столбе, в котором через каждое сечение проходит постоянный по величине поток ионов и электронов, потеря носителей заряда в любом сечении в результате радиальной диффузии должна восполняться образованием их в этом же сечении. Следовательно, в канале должен иметь место тот или иной механизм ионизации. Если нет никакого внешнего источника ионизации газа, то энергия для ионизации должна поставляться электрическим полем. Наиболее вероятен процесс ионизации атомов ртути в результате столкновений их с электронами или с другими атомами ртути. [c.15]

При низком тарифе на электроэнергию заряд отдельных батарей от сети постоянного тока, напряжение которой в 2—4 раза превышает конечное зарядное напряжение батареи, несмотря на потери 50—75 о электроэнергии в реостатах, может все же оказаться экономически выгодным, так как применение вместо реостатов вращающегося преобразователя постоянного тока 110 или 220 в в постоянный ток более низкого напряжения также связано с потерями энергии. Кроме того, требуются значительно больпше капитальные затраты па оборудование, которые увеличивают расходы на адюрти-зацию. Поэтому при выборе способа заряда батарей рекомендуется для каждого отдельного случая проводить сравнительные экономические расчеты. [c.863]

Уимпресс исследовал разрушение небронированных опертых по торцу зарядов в конце периода горения он считает, что разрушение тонкой оставшейся части заряда происходит в результате потери устойчивости, К концу времени горения топлива перепад давлений в камере становится незначительным, и силы трения могут достигнуть весьма существенной величины (точно оценить их величину весьма трудно согласно Уимпрессу силы трения оказываются того же порядка, что и силы давления). Однако в двигателях с высокими характеристиками доминирующее значение имеют инерционные силы (особенно к концу периода горения топлива). Теории, определяющие момент конечного разрушения заряда,, нельзя считать очень надежными, поскольку они не учитывают местного уменьшения толщины заряда, которое обычно имеет место вблизи колосника из-за влияния эрозии или возможного [c.282]

Конечно,, связка двигателей (или пакет двигателей) имеет и преимущества, и недостатки. Так, при использовании связки двигателей упрощается их обслуживание и облегчается выбор подходящей геометрии заряда. Однако выигрыщ в весе, даваемый связкой двигателей, обычно невелик. Кроме того, использование связки двигателей приводит к некоторому увеличению потерь в сопле, возрастанию веса вспомогательных агрегатов и арматуры, а также к общему усложнению системы (надежность работы системы соответственно уменьшается). Следует отметить также, что даваемый связкой двигателей теоретически возможный выигрыш в весе не всегда удается реализовать в конструкции по технологическим причинам (например, вследствие невозможности сделать слишком тонкие стенки камер). [c.333]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...