Энергия частицы локализованной

В простейшей теории когезии в ионных кристаллах делаются такие же физические упрощения, как и в теории когезии в молекулярных кристаллах принимается, что когезионная энергия полностью определяется потенциальной энергией классических частиц, локализованных в положениях равновесия ). Поскольку частицы в ионных кристаллах представляют собой электрически заряженные ионы, главный вклад в энергию взаимодействия дает межионное кулоновское взаимодействие. Оно обратно пропорционально первой степени межионного расстояния, поэтому гораздо сильнее флуктуационно-дипольного взаимодействия ), которое обратно пропорционально шестой степени расстояния следовательно, при грубых расчетах можно считать, что только оно обусловливает связь в ионных кристаллах. [c.33]

Итак, совокупность сведений о фотоэффекте, изложенных выше, настойчиво свидетельствует в пользу представления о световых квантах. Можно сказать, что свет частоты V не только покидает атом в виде порции энергии, равной /IV, но и в дальнейшем распространяется в пространстве и вступает во взаимодействие с веществом в виде такой порции, локализованной и перемещающейся как целое со скоростью света. Для таких элементарных световых частиц принято специальное название — фотон. [c.643]

Залечивание дефектов при пластической деформации под действием гидростатических давлений Б. И. Береснев и др. объясняют следующим образом. Гидростатическое давление, подавляя силы, стремящиеся раскрыть трещины, не позволяет им разрастаться. Создается возможность образования контактных мостиков между противолежащими поверхностями дефекта. В точках контакта благодаря высоким напряжениям и взаимному проскальзыванию частиц металла на противоположных поверхностях дефекта создаются условия для восстановления сплошности деформируемого металла аналогично условиям холодной сварки. При этом не исключается возможность локального нагрева металла в точках контакта противолежащих поверхностей, способствующего активизации диффузионных процессов. Причиной локального нагрева в контактных точках могут быть локализованная пластическая деформация, а также высвобождающаяся поверхностная энергия при сближении выступов дефекта на расстояние порядка параметра кристаллической решетки. [c.438]

Спектр анергий частиц в такой среде, наир, электрона в аморфном твёрдом теле, можно разделить на 2 области значений энергии S, для к-рых подвижность хфО (подвижные или проводящие состояния) и )х=0 (локализованные или непроводящие состояния). Граница [c.82]

Существенный вклад в ширину полос инфракрасного поглощения вносят флуктуации энергии межмолекулярных взаимодействий, обусловленные тепловым движением частиц среды [2, 21]. Если молекулы обладают большими дипольными моментами, локализованными на концевых связях, то в жидкостях могут возникать локальные различия диполь-дипольных сил, моделирующие параметры колебательного движения атомов и, в частности, их частоту. Статистические различия межмолекулярных сил могут проявляться также в неполярных растворах вследствие флуктуаций числа частиц, входящих в первый координационный слой молекулы. Они приводят к отклонению локальных значений плотности, диэлектрической постоянной и показателя преломления среды от их средних значений. В результате возмущений частот внутримолекулярных колебаний в ИК-спектре возможно появление совокупности полос определенного колебательного перехода, смещенных друг относительно друга и имеющих свою ширину и форму. Огибающая совокупности полос дает сложный статистический контур. Механизм уширений, при котором ширина полосы определяется наложением элементарных составляющих, каждая из которых возникает за счет поглощения молекул, находящихся в неодинаковых условиях окружения, называется неоднородным. [c.145]

При этом рассеяние на случайном потенциале примесей происходит упруго, т.е. отраженные волны соответствуют той же энергии, что и основная волна. Если рассматривается чисто одномерный проводник, то поверхность Ферми сводится к двум точкам /7= /7. Значит отраженные волны имеют ту же длину волны к, что и исходная. Все эти волны между собой интерферируют, и в результате частица оказывается локализованной. [c.194]

Для нейтронов очень низкой энергии длина волны становится очень большой, и нейтрон, конечно, не может быть локализован. В этом случае развитый в книге подход неприемлем и возникает потребность в квантовомеханическом рассмотрении проблемы [2]. Однако такая задача не имеет никакого практического значения в реакторной физике, так как пренебрежимо малое число нейтронов обладает столь малой энергией, что обычное их описание с привлечением понятия точечной частицы приводит к заметным ошибкам. Поэтому обычно считается, что уравнение переноса остается правильным и при произвольно низких энергиях нейтронов, хотя трудно сказать, в какой мере его решение для этой области энергий описывает физическую действительность. [c.8]

Всюду в данной главе мы считаем ионы классическими частицами, которые обладают нулевой кинетической энергией и могут быть точно локализованы в узлах решетки. Это предположение некорректно, так как оно нарушает принцип неопределенности. Если ион заключен в области с линейными размерами Да , неопределенность его импульса составляет около Й/Аа . Поэтому он будет обладать кинетической энергией порядка (Аа ) , которая называется кинетической энергией нулевых колебаний и которую необходимо учитывать при нахождении энергии твердого тела. Кроме того, поскольку ионы не строго локализованы (это приводило бы к бесконечной кинетической энергии нулевых колебаний), следует учитывать также отклонения их потенциальной энергии от ее значения для классических частиц, закрепленных в узлах решетки. Пока мы можем учесть их лишь самым грубым образом (задача 1), поскольку познакомимся с теорией колебаний решетки лишь в гл. 23. Здесь мы только отметим, что чем меньше масса иона, тем больше его кинетическая энергия нулевых колебаний и тем большие сомнения вызывает приближение строго локализованных ионов. Как мы увидим ниже, в наиболее легких инертных газах нулевые колебания могут играть заметную роль ). В большинстве остальных случаев ошибки, возникающие за счет того, что мы пренебрегаем нулевыми колебаниями, составляют около 1% и меньше. [c.27]

См. т. 1, стр. 63 и 219. Ситуация здесь совершенно аналогична той, с которой мы уже встречались при переходе от квантового описания электронов к классической картине локализованных частиц. Перенос энергии тепловым потоком можно рассматривать совершенно так же, как и перенос заряда электрическим током. Носителями теперь служат фононы, а величина, переносимая каждым фононом, есть его энергия (к). [c.124]

При генерации молекул аммиака весь процесс локализован на двух уровнях энергии. Для оптической накачки это невозможно. Если мы будем возбуждать систему излучением частотой ггь то даже при очень больших интенсивностях падающей радиации на верхний уровень попадет не более половины всех частиц, инверсная заселенность уровней будет отсутствовать. Поэтому при оптической накачке надо пользоваться многоуровневыми системами. Простейшая из них — трехуровневая — предложена впервые Н. Г. Басовым и А. Н. Прохоровым (1955 г.). В этом случае для образования инверсии не нужно чрезмерно больших яркостей внешнего источника. [c.16]

У частицы, обладаюш,ей волновыми свойствами, всегда суш,ествует некоторая нулевая энергия (VI. 1.4.6°), которая представляет собой энергию локализованной частицы Ео. Это — наименьшая энергия, определяемая импульсом локализованной частицы [c.433]

Энергия локализованной частицы с массой т [c.435]

ТУННЕЛЬНЫН ЭФФЕКТ — в простейшем случае состоит в том, что частица, первоначально локализованная по одну сторону потенциального барьера [области, где потенциальная энергия частицы и х) превышает ее полную энергию Я], может с отличной от пуля вероятностью нроникнуть через барьер и быть обнаруженной по другую его сторону. Т. э. — явление существенно квантовой природы, не имеющее аналога в классич. механике оно лежит в основе многих важных процессов в атомной и ядерной физике. [c.209]

Попытаемся вывести некоторые наблюдаемые свойства твердых инертных газов, используя лишь данные для газообразного состояния, содержащиеся в табл. 20.1, и потенциал (20.2). Мы рассматриваем твердый инертный газ как совокупность классических частиц, локализованных в точках наблюдаемой на опыте г. ц. к. решетки. Кинетическую энергию частиц будем считать пренебрежимо малой. Чтобы вычислить полную потенциальную энергию твердого тела, заметим прежде всего, что энергия взаимодействия атома, расположенного в началэ ( координат, со всеми остальными атомами равна [c.29]

Быстрые нейтроны, а-частицы, протоны, осколки деления и т. д. теряют энергию при прохождении через материалы сначала при неупругих столкновениях производят ионизацию, затем при упругих образуют смещения в решетке. Смещение атома в решетке происходит, если энергия, передаваемая при упругом столкновении, больше примерно 25 эв. Хотя большая часть энергии тяжелых заряженных частиц теряется при ионизации, остается достаточно энергии для смещений в решетке. Так как сечение столкновения для заряженных частиц относительна велико, смещения происходят близко одно к другому, нарушая решетку в относительно небольшом объеме. Обычно смещенные атомы в первый момент обладают энергией, достаточной для вторичных смещений, которые в свою очередь могут привести к смещениям третьего и более высоких порядков. Они образуют локализованные области нарушений в кристаллах, называемые пиками. С другой стороны, сечение соударения быстрых нейтронов (высоких энергий) мало и приводит к смещениям, рассеянным, вдоль нути нейтрона в кристаллической решетке. Как и для тяжелых заряженных частиц, в этом случае могут происходить смещения вторичных и более высоких порядков с образованием изолированных областей разу-порядочения. Радиус действия нейтронов много больше радиуса действия тяжелых заряженных частиц, и большая часть их энергии достаточна для образования смещений. [c.142]

HVJIEBIiiE КОЛЕБАНИЯ в твёрдом теле — квантовомеханич. движение частиц твёрдого тела при Г = О К. При классич. описании динамики твёрдого тела в основном состоянии (Т = О К) все частицы (атомы, ионы), из к-рых оно состоит, покоятся в точках, соответствующих устойчивому равновесию. В кристалле это точно локализованные атомы на узлах кристаллич. решётки (в минимумах потенциальной энергии). При квантовомеханич. описании финитному движению частицы в потенц. яме отвечают дискретные [c.369]

Кроме этих объёмных колебаний существуют. моды колебаний, локализованные на границе плазменного шнура. Эти моды очень чувствительны к состоянию плазмы на самой периферии, их поведение усложнено атомарными процессами. Внеш. и bhvi р. моды колебаний могут сильно влиять на процессы переноса тепла и частиц, они приводят к возможности перехода плазмы из одного режима маги, термоизоляции в другой и обратно. Если в плазме Т, распределение частиц по скоростям сильно отличается от распределения Максвелла, то возникает возможность для развития кинетич, неустойчивостей. Напр., при рождении большого кол-ва убегающих электронов развивается т. н. веерная неустойчивость, приводящая к трансформации продольной энергии электронов в поперечную. Кинетич. неустойчивости развиваются также при наличии ионов с высокой энергией, возникающих при дополнит, нагреве плазмы, [c.120]

Неупругое туннелирование с рождением акустических и локализованных фононов. Если расщепление е Т) превьппает полуширину 7ph БФЛ, то туннелирование происходит с рождением фононов. Такое туннелирование аналогично неупругому рассеянию частицы на рассеивающем центре, при котором она теряет или приобретает энергию. Поэтому мы будем называть подобное туннелирование неупругим. [c.281]

Оже-спектры частиц Аи диаметром 14—100 А, осажденных на углеродную подложку вакуулгным напылением, изучались в работе [1061. Регистрировались переходы, при которых в валентной зоне оставались две дырки (один валентный оже-электрон вылетает в вакуум, а другой валентный электрон заполняет вакансию). Кинетическая энергия i оже-электрона определяется энергиями связи Ес, Evi, Ev2 внутренней оболочки и двух валентных электронов соответственно, а также кулоновским взаимодействием U двух локализованных дырок конечного состояния [c.28]

Теоретическая модель ФП типа диэлектрик — металл должна главным образом объяснить, почему газ свободных электронов при низких температурах конденсируется в непроводящее состояние. Одной из наиболее простых моделей, допускающих такую конденсацию, является модель Вигнера — так называемая модель жсле>. В ней локализованные в периодическую решетку положительные ПОНЫ заменяются распределенны.м по решетке положительным зарядом, компенсирующим заряд электронного газа. Конденсация соответствует в этой модели случаю сильной связи, т. е. когда потенциальная энергия электрически заряженных взаимодействующих частиц U больше их кинетической энергии S е г> Й где г — расстояние между электронами ей т — их заряд и масса. Из этого неравенства легко определить, что r ti lme = a, где а—боров-ский радиус водородоподобной орбиты электронов. Значит, условию конденсации электронного газа в непроводящую ре<шетку соответствует неравенство г>а, означающее, что среднее расстояние между электронами вигнеровского диэлектрика больше радиуса их орбиты, [30]. [c.117]

Специфика самовоздействия импульсного лазерного излучения в твердофазном аэрозоле обусловлена пространственно локализованным характером стока энергии в среду через тугоплавкие поглощающие центры, что в свою очередь вызывает значительные температурные, акустогидродинамические и термохимические возмущения диэлектрической проницаемости среды как в пространстве между частицами, так и в поперечном масштабе светового пучка. [c.133]

Тем не менее кристалл нельзя считать электродом, если заряды, появляющиеся на его поверхности в результате ухода растворившихся ионов, жестко связаны с остающимися ионами противоположного знака и неспособны перераспределяться по поверхности. Каждый такой элементарный заряд локализуется на соответствующем уступе растворяющейся кристаллической решетки, полностью удаляется вместе (и только вместе) с несущ им его ионом и (возобновляется при удалении очередного противоиона. Он не может быть передан другим частицам решетки, и во все время его существования его энергия сохраняется в своей исходной локализованной форме, как часть. энергии индивидуальной разорванной, химической связи. Процеос не имеет никаких признаков окислительно-восстановительной реакции и по природе своей представляет просто по<следовательную электролитическую диссоциацию связей решетки. Считать такую диссоциацию электрохимическим процессом только на том ооновании, что она происходит на твердой поверхности, значило бы отнести к тому же разряду и огромное количество каталитических, пол1имеризационных и других гетерогенных процессов, которые по целому ряду прочих признаков с влектр Охимическими не смешиваются. [c.6]

Вместе с тем, уже много раз поднимался вопрос о возможности нарушения у.м.н. в малых областях пространства-времени (или, что то же, в области высоких энергий). Такое нарушение, будучи в достаточной степени локализованным, не противоречило бы имеющимся экспериментальным данным по взаимодействию элементарных частиц. Данная работа содержит анализ принципиальной возможности построения непричинной теории, а также некоторых макроскопических эффектов, обусловленных непричин-постью. [c.24]

Мотт [180] обобщил теорию Андерсона, чтобы рассмотреть вопрос о том, происходит ли локализация при различных значениях энергии внутри зоны. Он заявил, что определяющим фактором является плотность состояний N(E). Если (В) достаточно велика, то электрон, первоначально расположенный в некоторой области пространства, всегда найдет состояния, достаточно близкие по энергии, чтобы туннелировать на них (т. е. такие, что интеграл перекрытия между ними достаточно велик) и, таким образом, продиффундировать через весь объем. Однако, поскольку расстояние, на которое нужно туннелировать, чтобы найти другое состояние с заданной энергией, меняется как [М Е)]- существует критическая плотность состояний Ыс Е) для данного значения АУ, такая, что для меньшей плотности состояний среднее расстояние туннелирования становится слишком большим. Электрон оказывается захваченным в рассматриваемой области пространства, и, таким образом, его волновая функция становится локализованной. Эта аргументация может быть связана с классической математической теорией протекания. Согласно этой теории, можно рассмотреть точки в пространстве, соединенные сеткой связей, таких, что эти точки с переменной вероятностью обмениваются подвижной частицей. Тогда существует критическое значение Для средней вероятности , которое определяет, имеется ли конечная вероятность для этой частицы находиться [c.95]

Но как мы видели ранее, широкие квантовые пакеты ведут себя практически как локализованные частицы. Поэтому и картина рис. 8 не должна уж очень сильно отличаться от "классического имитатора". Рассмотрим случай, когда масса легкой частицы т значительно меньше массы тяжелой частицы М. Тогда скорость легкой частицы будет значительно больше скорости тяжелой частицы, так что именно она первой попадает во внешний мир. Уберем прибор Р и заменим его на газовое облако С. Попадая в это облако, легкая частица "самоизмеряется", становясь участником неравновесного процесса. Можно сказать так отдельные волновые пакеты легкой частицы теряют взаимную когерентность из-за взаимодействия с облаком С, и первоначально чистое состояние легкой частицы становится смешанным. Энтропия частицы возрастает от нуля до 5= — А In/7,, где Pi — вероятности некогерентных пакетов, i — номер пакета. В силу корреляции между Л/ и w то же самое происходит с тяжелой частицей она теряет "чистоту" своего состояния и приобретает ту же самую энтропию S. Если теперь в облаке произойдет необратимый процесс коллапса, например за счет энергии самой частицы т, то вероятности / , сколлапсируют, так что останется только одно состояние с вероятностью, равной единице. Одновременно происходит коллапс волновой функции частицы М. Можно сказать, что такой коллапс является прямым следствием запрета "состояния кота Шрёдингера" не может существовать суперпозиции состояний, относящихся к существенно разным сценариям развития истории, т.е. эволюции неравновесного мира. Следует еще раз подчеркнуть, что коллапс волновой функции связан именно с соприкосновением (прямым или косвенным) квантового объекта с внешним миром. [c.120]

По законам статистики концентрация флуктуационных уровней данной энергии пропорциональна вероятности их возникновения. Поскольку вероятность появления глубоких потенциальных ям меньше, чем мелких, плотность состояний флуктуационных уровней спадает по мере удаления от краев зон делокализованных состояний ("хвосты плотности локализованных состояний — см. рис. 2. 6,п-в). Характерная особенность системы частиц в случайном поле состоит в том, что энергетический спектр флуктуационных состояний является "всюду плотным". Это означает, что в бесконечно большом образце всегда найдутся энергетические уровни локальных состояний, бесконечно близкие к данному. Однако, вероятность того, что близкие по энергиям состояния окажутся и в пространстве близкими, ничтожно мала. Аналогично, пространственно близким электронным состояниям будут соответствовать различающиеся энергетические уровни. Поэтому, несмотря на возможное перекрытие волновых функций со- [c.115]

Как уже отмечалось раньше, это имеет смысл только тогда, когда можно описать электронные состояния с помощью волновых пакетов. Образование волнового пакета сопровождается появлением неопределенности в энергии рассматриваемых частиц. Если мы собираемся рассчитывать энергии электронов с точностью, большей КТ, то мы не должны рассматривать внешних полей, которые существенно меняются на расстояниях порядка бг, где бгбр Л или бг МКТ (здесь V — скорость частицы). Мы не можем применить такой подход для описания, например, движения частиц в полях отдельных ионов, так как эти поля существенно изменяются на атомных расстояниях, и построение волновых пакетов, локализованных на таких длинах, приведет к неопределенности в энергии, большей даже энергии Ферми в металле. Допустимо, однако, рассматривать движение электронов в системах, неоднородность которых имеет макроскопические размеры это как раз то, чем мы собираемся здесь заниматься. [c.284]

Для работы теплового двигателя нужны два источника теплоты нагреватель и холодильник. Если в качестве холодильника принять окружающую среду, то в этом случае не будет нагревателя, который должен иметь более высокую температуру, чем холодильник. Ведь в самом нагревателе происходит преобразование упорядоченной формы энергии (например, энергии химических связей частиц топлива) в энергию неупорядоченную. Так для нагрева воды в котле нужно сжечь топливо (твердое, жидкое или газообразное). Химическая энергия топлива — упорядоченная форма энергии. Однако мы прищли к выводу, что со временем должны исчезнуть источники с упорядоченной (локализованной) формой энергии. Следовательно, будет неоткуда получать теплоту. [c.83]

Обратное резерфордовское рассеяние (ОРР) является почти неразрушающим методом определения элементного состава образца по глубине, а также средством оценки степени совершенства кристалла (при использовании каналирования). Эксперименты вьшолняются путем бомбардировки образца легкими ионами (обычно Не" ) с энергиями порядка нескольких мегаэлектровольт. Все обратно отраженные ионы анализируются по энергиям с целью определения вида атома, ответственного за рассеяние, а также расстояния под поверхность, на котором атом локализован. Энергию обратно рассеянных частиц можно найти из соотношения [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...