Тепловой эффект поляризации

Тепловой эффект поляризации 77 [c.415]

Идея теории ферромагнетизма Вейсса (сформулированной в 1907 г.) заключается в том, чтобы как можно более просто учесть одну характерную черту взаимодействий, желательно наиболее важную. Вейсс замечает, что система спинов в решетке является источником магнитного поля. Поэтому реальное магнитное поле, действующее на индивидуальный спин, представляет собой сумму внешнего поля SS и молекулярного поля Шт- Если спины не чувствуют друг друга, молекулярное поле отсутствует. Оно. возникает непосредственно из-за взаимодействий. Кроме того, если спины ориентированы случайным образом, их взаимодействия компенсируются. Молекулярное поле может существовать лишь в том случае, когда уже имеется некоторая средняя поляризация тогда она обусловливает добавочное поле, которое в свою, очередь увеличивает поляризацию и т. д. Этот лавинообразный процесс, конечно, ограничивается тепловыми эффектами, которые-противодействуют упорядочивающему влиянию взаимодействий. Здесь мы имеем типичный случай так называемого кооперативного эффекта. Используя высказанные соображения, можно допустить в первом приближении, что молекулярное поле пропорционально намагниченности и, следовательно, полное эффективное поле равно [c.329]

Поляризация системы из спонтанно возникающих доменов и ориентационная поляризация имеют некоторое сходство, но их не спутаешь друг с другом. Это особенно наглядно при рассмотрении тепловых эффектов. Ориентационная поляризация, исчезающая вместе с полем, происходит из-за наличия постоянных дипольных моментов у молекул, а эти молекулы ориентируются случайным образом благодаря тепловому движению, поэтому эффект ориентационной поляризации зависит от температуры. С другой стороны, в кристалле сегнетоэлектрика молекулы имеют постоянные дипольные моменты, направление которых жестко фиксировано в одном домене тепловое движение не влияет на этот порядок. Тем не менее в кристаллах сегнетоэлектрика наблюдается другой тип температурного эффекта при некоторой определенной температуре 0с, называемой температурой Кюри, спонтанная поляризация исчезает. Это происходит из-за того, что в этой точке кристаллическая структура изменяется фазовый переход) и отдельные молекулы больше уже не имеют постоянных дипольных моментов (рис. 1.4.2). [c.31]

Данное соотношение служит основой для объяснения эффекта Оверхаузера при ядерной поляризации в магнитном поле, достигающей значений, превышающих тепловую равновесную поляризацию [19—21, 22 ]. [c.91]

Вычислить тепловой эффект изотермической поляризации (при возрастании поля от О до Е) единицы объема диэлектрика, пренебрегая изменением удельного объема и предполагая, что [c.77]

Анизотропия кристаллов усложняет также законы отражения и преломления акустич. волн на границах раздела сред падающая волна при отражении и преломлении может расщепляться на неск. волн разных типов, в т. ч, и поверхностных. Пространственная дисперсия, обусловленная периодичностью крист, решётки, приводит к вращению плоскости поляризации сдвиговых волн (т, н. акустическая активность). Затухание звука в кристаллах определяется его рассеянием на микродефектах и дислокациях, поглощением вследствие вз-ствия упругой волны с тепловыми колебаниями крист, решётки — фононами, поглощением, обусловленным термоупругими и тепловыми эффектами. В металлах и ПП существует специфич. вид поглощения звука вследствие вз-ствия УЗ с эл-нами проводимости (см. Акустоэлектронное взаимодействие), а в ферромагнетиках и сегнетоэлектриках дополнит. поглощение связано с доменными процессами. [c.323]

Если для расчета электронной тепловой поляризации пользоваться классическими представлениями, то результаты будут примерно такими же, как в случае ионной тепловой поляризации. Ясно, однако, что при описании движения электронов в кристаллах пренебрегать квантовыми эффектами нельзя. Необходимо учитывать, что эффективная масса электронов в кристалле сильно отличается от массы свободного электрона, что электроны в твердом теле подчиняются статистике Ферми —Дирака и т. д. Точные расчеты поляризуемости в этом случае достаточно сложны. [c.288]

Одним из важных следствий связи электрических, тепловых и упругих эффектов в полярных кристаллах является появление вторичных ( ложных ) эффектов, путь которых можно проследить по приведенной диаграмме. Например, в пьезоэлектриках можно наблюдать вторичный пироэффект (путь которого указан стрелкой внутри диаграммы на рис. 1.8), когда тепловое расширение кристалла приводит к появлению поляризации из-за пьезоэффекта. Другим следствием этой взаимосвязи является зависимость протекания тепловых, электрических или механических процессов в полярных кристаллах от условий, в которых они находятся. Например, теплоемкость короткозамкнутого пироэлектрика отличается от теплоемкости разомкнутого кристалла разными окажутся и теплоемкости свободного (С ) и механически зажатого (С ) кристаллов. Точно так же упругие постоянные в законе Гука для полярного кристалла зависят от того, является кристалл короткозамкнутым (с ) или разомкнутым (с ), а также от того, исследуется зависимость Х х) в изотермических (с ) или адиабатических (с ) условиях [И, 14, 15]. [c.25]

Уравнение (1) показывает, что вещество и энергия являются лишь формами одной и той же объективной сущности — материи. Свет так же материален, как материальны все энергии и вещества. Световое излучение вызывается определенными процессами внутри атома или молекулы, возбуждаемых каким-либо видом энергии, например тепловым. Свет обладает одновременно корпускулярным и волновым свойствами. Одни явления (дифракция, интерференция, поляризация света) объясняются волновой природой света, другие (прямолинейность распространения света, поглощение, фотоэлектрический эффект Столетова и т. д.) — корпускулярной теорией. Однако между этими двумя теориями имеется определенная связь — они дополняют друг друга при изучении всех законов оптики. [c.26]

Величина поляризуемости с повышением температуры возрастает в результате ослабления упругих сил, действующих между ионами, обусловленного увеличением расстояния между ионами при тепловом расширении. Суммарный эффект ионной поляризации при увеличении температуры возрастает, и в большинстве случаев температурный коэффициент диэлектрической проницаемости ионных диэлектриков оказывается положительным. [c.26]

В большинстве случаев при интенсивной ионной поляризации диэлектрики имеют положительный температурный коэффициент диэлектрической проницаемости. Эта закономерность объясняется тем, что при повышении температуры ослабляются упругие силы связи между ионами в узлах кристаллической решетки и усиливается тепловое движение, что облегчает смещение ионов в электрическом поле. Повышение температуры приводит за счет теплового расширения к ослаблению ионной поляризации, однако этот эффект оказывается в большинстве случаев слабее указанного выше эффекта увеличения диэлектрической проницаемости. [c.28]

Примером модели сплошной среды, в которой учитываются электромагнитные эффекты, может служить модель проводящей жидкости в магнитной гидродинамике. В магнитной гидродинамике принимается, что сплошная среда является жидкостью или газом, в которых отсутствует поляризация и намагниченность, но может течь электрический ток, т. е. Ж" = Р = О, 0. Полагая йд = О, будем считать, что в рассматриваемых моделях индивидуальная частица сплошной среды может обмениваться с соседними частицами и другими внешними объектами только механической и тепловой энергией. [c.322]

Указанный значительный сдвиг может быть использован для обнаружения эффекта Оверхаузера и для измерения величины ядерной поляризации [3, 8]. С другой стороны, если I ). имеет тепловое равновесное значение [c.349]

Сущ ество явления ядерной динамической поляризации при эффекте Оверхаузера состояло в следующ ем поскольку вероятности переходов W определялись взаимодействием с решеткой в тепловом равновесии, то отношение H (+ ) ( +)/TF( +) (+ ) было равно ехр h ( os — (ui)lkT и насыщение электронного резонанса, приводящее к iV-f. = вызывало сильное увеличение ядерной поляризации. Это увеличение дается следую- [c.365]

Правильность КЭД подтверждена громадным числом экспериментов во всём доступном интервале расстояний (энергий), начиная от космических — 10 см и вплоть до внутри-частичных — 10-1 5 3д описывает такие процессы, как тепловое излучение тел, Комптона эффект, тормозное излучение и др. Однако наиб, характерными для КЭД явл. процессы, связанные с поляризацией вакуума. [c.270]

Дипольно-релаксационная ориентационная) поляризация определяется поворотом и ориентацией диполей в направлении поля и свя-зана с тепловым движением частиц. Дипольные молекулы, находящиеся в хаотическом тепловом движении, ориентируются в направлении действующего внешнего электрического поля, создавая эффект поляризации диэлектрика. При снятии внешнего электрического поля поляризация нарушается беспорядочным тепловым движением молекул. Диполи приобретают самое разнообразное положение в пространстве, и эффект полярного их расположения исчезает. Время установления и нарушения поляризации определяется временем релаксацит дипольных молекул. [c.7]

При практическом пользовании схемой с двумя двулучепре-ломляющими кристаллами возникают трудности в связи с нестабильностью эффективного оптического пути, обусловленной тепловыми эффектами в кристаллах. Один путь устранения таких трудностей — стабилизация температуры кристаллов, например для кальцита, — с точностью до 0,0ГС. В противном случае поляризация выходного оптического сигнала будет изменяться хаотическим образом и фотоприемник [на выходе которого получаем токи (9.91), (9.93) или (9.95)] должен быть нечувствительным к поляризации. Предполагается, что изменения эффективного оптического пути первого кристалла отрегулированы оптическим компенсатором, изображенным на фиг. 9.11. Можно также взять четвертьволновую пластинку и поворачивать второй кристалл (компенсация Сенармона) [83]. [c.512]

Оптические воздействия обусловливают механический эффект — световое давление тепловой эффект, выражающийся в изменении температуры среды в результате интегрального или селективного поглощения световой энергии оптические эффекты — интерференцию, изменения поляризации, спектральных и пространственных характеристик светового излучения (фотолюминесценцию, дифракцию, рэлеевское и комбинационное рассеяния), дисперсию электромагнитных волн, нелинейные оптические эффекты, эффект Мандельштамма—Бриллюена (возникновение дублета при рассеянии монохроматического света). Возможно, получат аналитическое применение такие электрические эффекты, как внутренний фотоэффект [7 = = /(Ф)], внешний фотоэлектрический эффект (зависимость ЭДС от Ф), фотодиффузионный эс ект Дембера [ЭДС = / (Д , Др, Ф) ], изменение диэлектрической проницаемости под действием света и др. [c.31]

Как первичный, так и вторичный пироэффекты линейно зависят от температуры. В случае первичного эффекта диполи под действием теплового движения отклоняются от основного направления на некоторый средний угол 0 (рис. 8.12,6). При этом поляризация изменяется на АР=Ро(1— osG). При малых 0 угол отклонения пропорционален k T. Отсюда AP=PiAT, где Pi — величина, получившая название пирокоэффициента. [c.297]

Если дипольные моменты изменяются вследствие теплового расширения при нагревании диэлектрика, то возникновение при этом внешнего электрического поля называется пироэлектрическим эффектом. Возникновение же внешнего электрического поля из-за изменения дипольных моментов кристалла за счет механической деформации (изменение расстояния между положительными и отрицательными зарядами за счет деформации) называется пьезоэлектрическим эффектом (существуют прямой и обратный эффекты). Наряду с этим имеют место и такие явления, как выделение тепла при воздействии электрического поля электрокало-рический эффект), выделение тепла при индуцировании дипольных моментов [теплота поляризации). [c.473]

ЭФФЕКТ [тепловой стандартный характеризуется изменением изобарно-изотермного потенциала в процессе образования одного моля химического соединения из простых веществ при условии, что процесс является изотермическим (t = 25" С), а исходные простые вещества и образующиеся соединения находятся при давлении 98 кПа Фарадея состоит в том, что оптически неактивная среда приобретает под действием внешнего магнитного поля способность вращать плоскость поляризации света, распространяющегося вдоль направления поля Фуко состоит в том, что в течение времени плоскость качания сферического маятника поворачивается на определенный угол в сторону против вращения Земли Холла заключайся в том, что в металле или полупроводнике с током, помещенном в магнитное поле, перпендикулярное к вектору плотности тока, возникает поперечное поле и разность потенциалов фотопьезоэлектрическнй — возникновение ЭДС в однородном полупроводнике при одновременном одностороннем его сжатии и освещении Штарка состоит в расщеплении и сдвиге спектральных линий под действием на излучающее вещество внещнего электрического поля] [c.302]

Степень поляризации определяется коннурепцпей процессов накачки и тепловой релаксации, ирпводя-щей к потере поляризации за счёт тепловых столкновений атомов со стенками ячейки. Для того чтобы свести. эффект тепловой релаксации к минимуму, в поглощающую ячейку наряду с парами щелочного металла помещают небольшое кол-во диамагн. газа (Не, Аг, N и т. д.), замедляющего диффузию к стенкам, либо покрывают стенки защитными покрытиями (парафин, полиэтилен). [c.332]

Взаимодействие Н. со средними и тяжёлыми ядрами имеет ряд особенностей, приводящих в нек-рых случаях к значит, усилению эффектов несохранения чётности в ядрах. Один из таких эффектов — относит, разность сечения поглощения Н. с поляризацией по направлению распространения и против него, к-рая в случае ядра равна 7% при /ц = 1,33 эВ, соответствующей д-волновому нейтронному резонансу. Причиной усиления является сочетание малой энергетич. ширины состояний компаунд-ядра и большой плотности уровней с противоположной чётностью у этого компауед-ядра, обеспечивающей на 2—3 порядка большее смешивание компонент с разной чётностью, чем у низколежащих состояний ядер. В результате ряд эффектов асимметрия испускания у-квантов относительно спина захватываемого поляризов. Н. в реакции (п, у), асимметрия вылета заряж. частиц при распаде компаунд-состояний в реакции (п, р) или асимметрия вылета лёгкого (или тяжёлого) осколка деления в реакции (п, ). Асимметрии имеют величину 10" —10 при энергии тепловых Н. В р-волновых нейтронных резонансах реализуется дополнит. усиление, связанное с подавленностью вероятности образования сохраняющей чётность компоненты этого комдаунд-состояния (из-за малой нейтронной ширины 2оЭ [c.269]

Применение. С., обладающие фоторефрактивным эффектом, используются для записи и обработки оптич. сигналов. Сегнетокерамика с эффектом ПТКС применяется для создания приборов в системах теплового контроля и в измерит, технике. Полупроводниковая сегнетокерамика с гонкими межзёренными прослойками испольэуетсп в конденсаторах большой ёмкости. Высокоомные С. применяются в гибридных структурах, где возможно управление проводимостью полевого транзистора в канале исток— сток путём переключения спонтанной поляризации в сегнетоэлектрич. затворе. Возможно использование переключения сегнетоэлектрич, доменов в плёнках для создания энергонезависимых устройств памяти с высокой ёмкостью и высоким быстродействием (технология таких устройств совместима с кремниевой технологией). [c.475]

Уравнение AQ = r mnEmEn характеризует еще один квадратичный по полю эффект — диэлектрические потери (рис. 1.7,г) — необратимый переход электрической энергии в тепловую (традиционное описание потерь дано в 3.2). В переменных электрических полях потери в диэлектрике обусловлены главным образом инерционностью медленных механизмов поляризации, а также потерями на электропроводность. В постоянном поле потери обусловлены только электропроводностью (джоулева теплота). Как поляризационные потери, так и мощность джоулевых потерь пропорциональны квадрату поля. [c.21]

С электронной поляризацией, обусловленной тепловым движением, связан довольно широкий круг процессов, происходящих в твердых диэлектриках фотодиэлектрический эффект в кристаллах люминесцирующих широкозонных полупроводников диэлектрическая релаксация, обусловленная наличием центров окрашивания в ионных кристаллах, диэлектрическая релаксация электронов, захваченны.х донорны.ми центрами в оксидных полупроводниках наконец, существенное повышение на низких частотах диэлектрической проницаемости в поликристаллических веществах типа рутила, перовскита или стронций-висмут титаната (СВТ). Последний из перечисленных диэлектриков находит важное техническое применение. [c.72]

Упругое рассеяние зависит от взаимной ориентации снинов взаимодействующих частиц. Спин — и только оп — может задавать выделенную ориентацию в частице, даже точечной. Исследование процессов, зависящих от ориентации спина, помогает понять природу спина, еще не до конца ясную. Для этих исследований создаются поляризованные мишени и пучки поляризованных частиц — протонов, дейтронов и электронов, а также мюонов (поляризация — преимущественная ориентация снинов в выделенном направлении). В поляризованных мишенях (содержащих водород или некоторые более тяжелые элементы) используется эффект, о котором мы рассказывали в 2.1.2 в связи с опытом Эйнштейна и де Гааза ориентация спиновых магнитных моментов — а соответственно и снинов, т. е. поляризация во внешнем магнитном поле. Но если в ферромагнетиках такая поляризация может происходить при любой температуре, при которой сохраняются ферромагнитные свойства, то для подавления деполя-ризациоппого влияния теплового движения в других веществах требуются сверхнизкие температуры. [c.92]

Внутренние простые эффекты могут формировать несколько видов измеряемых сигналов механические (изменения объема V, напряжений т, усилий Р или перемещение жидкости А/), тепловые (изменение температуры Т или разности температур АТ), оптические, включая электромагнитные (изменения интенсивности и направления потока энергии Ф, спектра света, угла поворота плоскости поляризации ф и др.), электрические (изменения сопротивления R, емкости С, добротности Qg, тангенса угла диэлектрических потерь tg б или ЭДС, сводящиеся к изменениям напряжения V или тока /), магнитные (изменения индукции В, индуктивности L, добротности и взаимоиндуктнвностн М, сводящиеся к изменениям напряжения, тока или перемещению), радиационные (поглощающая и рассеивающая способности жидкости в отношении проникающих излучений — рентгеновского и радиоактивных естественное или вызванное излучение). [c.29]

Диполями являются и некоторые другие группировки атомов, встречающиеся в органических соединениях, как, например, карбонильная СО, карбоксильная СООН и др. Полярными могут быть как органические, так и элементоорганические и неорганические диэлектрики. Без электрического поля сумма дипольных моментов всех молекул равна нулю, потому что полярные молекулы или полярные группы атомов расположены в пространстве неупорядоченно, хаотично вследствие теплового движения частиц вещества следовательно, отдельные дипольные моменты направлены в разные стороны. При приложении к полярному диэлектрику разности потенциалов происходит следующее во-первых, диполи растягиваются электрическим полем, расстояния между центрами положительных и отрицательных зарядов несколько увеличиваются, величина дипольного момента возрастает во-вторых, происходит известная ориентация диполей в электрическом поле — поворот их так, чтобы положительный полюс диполя был повернут к отрицательному электроду, отрицательный полюс к положительному. Фактически вследствие наличия теплового движения картина расположения диполей в пространстве не будет постоянной, ю эффект упорядоченности сохранится. При этом суммарный дипольный момент уже не будет равняться нулю. Растяжение диполей и их ориентация соответствуют направлению смещения электронов за счет электронной поляризации и потому усиливают поляризацию, увеличивают наведенный в диэлектрике заряд, емкость и соответственно — емкостный ток. Эта дополнительная поляризация, связанная с орнентацие дипольных молекул, называется дипольнон поляризацией. Очевидно, что дипольная поляризация будет тем шггенсивней, чем больше дипольный момент молекул данного диэлектрика. [c.22]

Наряду с аномалией диэлектрической постоянной в точке Кюри резко возрастают также и пьезоэлектрические и упругие константы сегнетоэлектрических кристаллов. Это объясняется тем, что решетки таких кристаллов представляют собой совокупности диполей с уменьшение.м тепловой энергии эти диполи оказываются неспособными принимать все статистически возможные положения, распределенные в пространстве равномерно. Поэтому при тем пературе ниже точки Кюри сегнетоэлектрический кристалл состоит из спонтанно поляризованных областей, являющихся электрическими аналогами доменов в ферромагнетиках. Таким образом, пьезоэлектрический эффект в таких кристаллах обусловлен преимущественной поляризацией, возникающей как бы ферроэлектрически [Л. 35]. [c.93]

Для завершения картины отметим эффект пироэлектричества — эффект появления электрических зарядов на поверхности диэлектриков (среди которых многие кристаллические) при однородном нагреве или охлаждении. Появление поверхностных зарядов свидетельствует о внутренней поляризации, вызванной деформацией теплового расширения или сжатия. Так как условием этого эффекта является отсутствие центра симметрии, то многие пироэлектрики — одновременно пьезоэлектрики или сегнетоэлектрики или и то и другое. Оговорка об однородности нагрева или охлаждения существенна, так как в случае, скажем, неоднородного охлаждения может возникнуть ложный пироэффект, который в действительности есть не что иное, как пьезоэффект (такое происходит в пьезокварце). Многие диэлектрики— пироэлектрики к ним относятся соль Рошеля, титанат бария ВаТ10з и ниобат лития LiNbOз. [c.37]

Здесь мы рассмотрим априори линейную теорию упругих диэлектриков с градиентами поляризации в числе параметров состояния в пренебрежении тепловыми и другими диссипативными эффектами. Понятие линейности предполагает процедуру линеаризации относительно некоторого заданного состояния, т. е. считаются заданными определенные значения основных полевых величин, в частности, если мы ограничиваемся рамками квазиэлектростатики, то [c.450]

Первый успешный эксперимент такого рода [16], основанный на применении динамической поляризации ядер, был проведен при температуре 1,5 °К, при которой, если не ядерное, так электронное расщепление сравнимо с кТ. Возбуждая запрещенный переход в спектре радиоактивного Со , удалось получить значительное увеличение ориентации ядер Со , которая регистрировалась по появлению (а не нарушению) анизотропии у-излучения механизм явления будет рассмотрен позднее. Значение частоты, на которой появляется указанный эффект, определяет величину расщепления возбуждаемого перехода. Другие эксперименты описанного типа были выполнены на радиоактивных As и внедренных в кремний. Хотя нельзя утверждать, что в рассматриваемых экспериментах спдны находятся в равновесии с решеткой, однако наличие теплового контакта между системой возбужденных спинов и решеткой в течение опыта или до его начала является существенным моментом, и в этом отношении динамическая поляризация глубоко отличается от других способов поляризации, описанных в 3. [c.22]

Это название (руго — огонь) отражает тот факт, что в обычных условиях дипольный момент пироэлектрического кристалла не заметен — он нейтрализуется слоями ионов, попадающих из атмосферы на грани кристалла. Если, однако, нагреть кристалл, то компенсация уже не будет полной, поскольку поляризация изменится благодаря тепловому расширению кристалла, нейтрализующие ионы начнут испаряться и т. п. Поэтому вначале пироэлектрический эффект объясняли образованием электрического момента при нагревании. [Иногда такие кристаллы называют не пироэлектрическими, а полярными. Однако название полярный кристалл лучше не применять, поскольку оно широко используется также как синоним термина ионный кристалл (независимо от того, является последний пироэлектриком или нет).] Наличие пе равной нулю суммарной поляризации может также маскироваться доменной структурой, как и в случае ферромагнетиков (см. гл. 33). [c.179]

Исследования АПР представляют интерес, поскольку тепловое движение атомов, дефекты кристаллич. структуры и ряд других факторов по-разному влияют на форму линий АПР и ЭПР. Из спектров АПР, к-рые по форме могут отличаться от спектров ЭПР, можно получить дополнительную информацию о симметрии локального внутрикристаллич. поля парамагнитного кристалла. Исследование формы линий АПР позволяет оценить влияние нарушения симметрии кристаллич. поля в результате наличия дислокаций и случайных деформаций решётки. Эти факторы, вообш,е говоря, приводят к ушире-нпю линий АПР по сравнению с линией ЭПР. АПР используется для исследований металлов и полупроводников, применение метода ЭПР в к-рых затруднено из-за скин-эффекта. Метод АПР позволяет непосредственно измерять параметры спин-фононного взаимодействия. Такие измерения проводятся с моночастотным звуком определённой поляризации [c.28]

Механизм пироэлектрич. эффекта аналогичен пьезоэффекту (см. Пьезоэлектричество) и обусловлен деформацией кристаллич. решётки, изменяющей степень спонтанной поляризации кристалла и возникающей у пьезоэлектриков под действием внешней силы, а у пироэлектриков в результате теплового расширения. Поэтому пироэлектрич. кристалл является одновременно и пьезоэлектриком. Спонтанная поляризация у пироэлектриков, т. е. дополнительное смещение зарядов в одном направлении в отсутствии внешнего электрич. поля, объясняется тем, что дипольный момент ядерного и электронного зарядов отличен от нуля. Поэтому пироэлектриками могут быть лишь такие кристаллы, в к-рых существует выделенное направление, остающееся неизменным при всех преобразованиях симметрии. Этому условию удовлетворяют лишь 10 кристаллографич. классов из 32. Наиболее изученными пироэлектрич. кристаллами являются турмалин и сегнетова соль. Для турмалина при темп-ре 20 °С велР1Чина р 1,3 СГСЭд/(°Ссм.2). [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...