Вейсса теория ферромагнетизма

Зфавнение состояния I 331, 333 Вейля правило соответствия I 28 Вейсса теория ферромагнетизма I 329 Вектор распределения, вакуумная [c.391]

Каким же образом и почему в результате реализующихся в химической реакции соударений молекул возникают такие когерентные структуры Этот вопрос кратко обсуждается в разделе, посвященном закону больших чисел. Я постараюсь подчеркнуть то обстоятельство, что обычная химическая кинетика соответствует теории усредненного поля , очень похожей на теорию Ван-дер-Ваальса, выражением которой являются уравнения состояния, и на теорию ферромагнетизма, разработанную Вейссом. Совершенно так же, как и эти теории, теория усредненного поля перестает быть справедливой при приближении [c.124]

Теория ферромагнетизма в приближении среднего поля Вейсса [c.327]

ТЕОРИЯ ФЕРРОМАГНЕТИЗМА ВЕЙССА 329 [c.329]

Идея теории ферромагнетизма Вейсса (сформулированной в 1907 г.) заключается в том, чтобы как можно более просто учесть одну характерную черту взаимодействий, желательно наиболее важную. Вейсс замечает, что система спинов в решетке является источником магнитного поля. Поэтому реальное магнитное поле, действующее на индивидуальный спин, представляет собой сумму внешнего поля SS и молекулярного поля Шт- Если спины не чувствуют друг друга, молекулярное поле отсутствует. Оно. возникает непосредственно из-за взаимодействий. Кроме того, если спины ориентированы случайным образом, их взаимодействия компенсируются. Молекулярное поле может существовать лишь в том случае, когда уже имеется некоторая средняя поляризация тогда она обусловливает добавочное поле, которое в свою, очередь увеличивает поляризацию и т. д. Этот лавинообразный процесс, конечно, ограничивается тепловыми эффектами, которые-противодействуют упорядочивающему влиянию взаимодействий. Здесь мы имеем типичный случай так называемого кооперативного эффекта. Используя высказанные соображения, можно допустить в первом приближении, что молекулярное поле пропорционально намагниченности и, следовательно, полное эффективное поле равно [c.329]

Еще в 1907 г. Вейсс предложил одну из наиболее ранних теорий ферромагнетизма, которая носит название приближение молекулярного поля. В то время, конечно, она была сугубо феноменологической и предшествовала уяснению того факта, что спины выстраиваются параллельно благодаря обменному взаимодействию. Полезно, однако, посмотреть, каким образом это приближение вытекает из гейзенберговского обменного гамильтониана. Мы хотим выяснить, как ведет себя спин отдельного атома в результате взаимодействия со всеми остальными атомами. Это можно сделать приближенно, если так же, как в п. 2 4 гл. IV, выделить самосогласованное поле [c.528]

Обратимся теперь к теории ферромагнетизма Вейсса, основанной на уравнении состояния магнетика (9.2.12). Мы,,увидим, что,, несмотря на очевидное различие между этим уравнением и уравнением ВдВ—М, обе теории предсказывают идентичное поведение ьблизи критической точки. В качестве примера рассмотрим случай спина S = V2, для которого функция Бриллюэна сводится, к гиперболическому тангенсу [c.345]

Все это, конечно, есть не что иное, как добрая старая теория ферромагнетизма Кюри — Вейсса. В теории сплавов это называется методом Брэгга — Вильямса, а в общем случае — приближением среднего поля или внутреннего поля, однако правильнее было бы говорить о приближении когерентного поля, так как Нэфф представляет собой когерентную часть статистически флуктуирующих полей, действующих на каждый спин со стороны ближайших его соседей благодаря обменному взаимодействию. Другими словами, внимание полностью сосредоточивается на дальнем порядке ( 1.6), а возможные мелкомасштабные спиновые корреляции не учитываются. [c.177]

Природа внутримолекулярного поля H оставалась долгое время неясной. Вначале делались попытки объяснить его наличием обыкновенного магнитного взаимодействия между магнитными моментами атомов ферромагнетика. Простые расчеты, однако, показывали, что энергия теплового движения атомов гораздо больше, чем энергия, обусловленная магнитным взаимодействием атомов. Последняя настолько мала, что даже при температуре жидкого воздуха тепловое движение препятствовало бы образованию устойчивых конфигураций параллельных магнитных моментов (т. е. самопроизвольной намагниченности) и тело вело бы себя скорее как парамагнитное, а не ферромагнитное. Советский ученый Дорфман [3] впервые экспериментальным путем показал, что молекулярное поле имеет немагнитную природу, и тем самым направил мысль исследователей, работающих в области теории ферромагнетизма, искать разгадку природы внутримолекулярного поля Розинга — Вейсса в другом направлении. В его опытах производилось наблюдение за отклонениями пучков быстрых электронов ( -лучей) при прохождении через намагниченную никелевую фольгу (рис. 4). Если бы между атомами никеля существовали сильные магнитные поля, достаточные для создания ферромагнетизма, то они должны были бы сильно отклонять электроны. Однако на опыте этого не наблюдалось след, создаваемый электронами на фотопластинке, [c.19]

Уменьшение М/М 00 с увеличением температуры изображается непрерывной кривой, поэтому исчезновение ферромагнетизма при иафевании является по теории Вейсса переходом второго рода. Выпишем температуру Кюри, при которой М обращается в нуль [c.639]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...