Резонанс электронов

Магнитный резонанс — это избирательное (резонансное) поглощение энергии переменного электромагнитного поля электронной или ядерной подсистемами вещества, находящегося в постоянном магнитном поле. Поглощение связано с квантовыми переходами между дискретными энергетическими уровнями, возникающими в этих подсистемах под действием постоянного магнитного поля. Ниже мы кратко рассмотрим два типа магнитных резонансов — электронный парамагнитный резонанс (ЭПР) и ядерный магнитный резонанс (ЯМР). [c.351]

Отдельную группу образуют методы неэлектрических испытаний, используемые для определения структуры, макро- и микродефектов материалов. Сюда относятся ультразвуковые методы, рентгене- и гамма-люминесцентный анализ, инфракрасная спектроскопия, электронная микроскопия, ядерный магнитный резонанс, электронный парамагнитный резонанс, нейтронографический анализ, а также другие методы, применяемые для неэлектрических испытаний. [c.7]

Ферромагнитный резонанс (электронный магнитный резонанс в ферромагнетиках) представляет собой процесс избирательного поглощения энергии электромагнитного поля на частотах, совпадающих с собственными частотами прецессии магнитных моментов электронной системы во внутреннем эффективном магнитном поле. [c.182]

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС - ЭЛЕКТРОННЫЙ ПРОЕКТОР [c.502]

ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС ЭЛЕКТРОННЫЙ — резонансное поглощение энергии радиочастотного магнитного поля частицами (молекулы атомы электроны, слабо связанные с атомами) с постоянным электронным магнитным моментом в постоянном магнитном поле (см. Электронный парамагнитный резонанс). [c.586]

Я- Г- Дорфман, Парамагнитный и диамагнитный резонанс электронов проводимости, ДАН СССР 81, 756 (1951) [c.620]

ЭПР — электронный парамагнитный резонанс (электронный спиновый резонанс) [c.593]

Парамагнитная восприимчивость в литии и натрии определялась при помощи формул Крамерса — Кронига [39] путем измерения площади под кривой поглощения спинового резонанса электронов проводимости (абсолютная калибровка производилась путем сравнения этой площади с площадью кривой поглощения для ядерного резонанса в том же образце при той же частоте). При этом получены значения [c.194]

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС акустический — см. Акустический парамагнитный резонанс электронный. [c.389]

Вычислим, для примера, тензор диэлектрической проницаемости в области простого (л=1) циклотронного резонанса электронов. Будем считать также, что [c.276]

Квантовые М.— приборы, основанные на ядерном магнитном резонансе, электронном парамагнитном [c.381]

В случае ядерных спинов величина этого вклада очень мала. На фоне полной намагниченности вещества его можно заметить, только используя магнито-резонансные методы, с помощью которых его можно избирательно выделить. Эти методы получили широкое развитие после того, как в 1944 году Е.К.Завойский открыл явление электронного парамагнитного резонанса, а в 1946 году Ф.Блох с сотрудниками —явление ядерного магнитного резонанса. [c.94]

И.Ф.Щеголев Изучение электронной структуры металлов с помощью ядерного магнитного резонанса, УФН, 78(2), 267, (1962). [c.241]

Глава 8 (Элементарная динамика твердых тел). В курс, преподаваемый по минимальной программе, эту главу можно не включать. В демонстрации входят гироскоп, ядерный магнитный резонанс или электронный парамагнитный резонанс и опыты с колесом и осью. [c.15]

Явления электронного и ядерного спинового резонанса широко используются в физике. Одно из наиболее важных приложений в ядерной физике состоит в определении гиромагнитного отношения у = ц/У для различных ядер. Для этого определяют частоту и напряженность магнитного поля, при которых наблюдается резонанс. В этом случае [c.262]

Третья часть книги посвящена ядерным силам и элементарным частицам. Здесь рассмотрены опыты по нуклон-нуклонным рассеяниям и свойства ядерных сил рассеяние быстрых электронов на ядрах и протоне и структура нуклонов свойства х- и я-мезонов и вопрос об изотопической инвариантности ядерных взаимодействий свойства и систематика странных частиц получение и свойства антинуклонов и других античастиц и свойства нейтрино и антинейтрино цикл вопросов, связанных со свойствами слабого взаимодействия, и, наконец, вопрос о квазичастицах (резонансах). [c.12]

Измерения магнитного момента .1-мезона, выполненные методом магнитного резонанса (см. т. I, 5, п. 3), полностью подтвердили формулу (11.27), что еще раз подчеркнуло удивительное сходство электрона и ju-мезона. В связи с этим поиск различия 1-мезона и электрона пришлось перенести на тонкие эффекты типа радиационных поправок к величине магнитного момента. [c.121]

Дельта (б)-электроны 131 Дельта (Д)-резонанс 279, 280 [c.333]

Перейдем теперь к обсуждению природы диа-, пара- и ферромагнетизма. При этом отметим еще раз тот факт, что магнитную активность проявляют все тела без исключения. Следовательно, за магнитные свойства вещества ответственны элементарные частицы, входящие в состав любого атОма. Такими частицами являются протоны, нейтроны и электроны. Опыт показывает, что магнитный момент ядра, состоящего из протонов и нейтронов, примерно на три порядка меньше магнитного момента электрона. Поэтому при обсуждении магнитных свойств твердых тел магнитными моментами ядер обычно пренебрегают. Не следует думать, однако, что ядерный магнетизм вообще не играет никакой роли. Имеется ряд явлений (например, ядерный магнитный резонанс), в которых, эта роль чрезвычайно существенна. [c.321]

Кроме ЭПР и ЯМР в твердых телах могут существовать еще и другие типы магнитных резонансов циклотронный резонанс, электронный ферромагнитный резонанс, электронный антиферромагнит-ный резонанс. Подробное описание этих явлений можно найти в книге С. В. Вонсовского. [c.352]

Осцилляции коэф. поглощения полупроводника, находящегося в магн. поле, возможны также при непрямых переходах электронов (с участием поглощённого или излучённого фонона, необходимого для сохранения квазиимпульса при переходе), а также при запрещённых переходах, к-рые возникают при расщеплении валентных зон вследствие спин-орбитальпого взаимодействия. Эти эффекты используются для точного определения частот циклотронного резонанса электронов и дырок, для определения параметров зонной структуры полупроводников. [c.702]

Для поляризации нек-рых ядер разработаны т. н. ди-намич. методы, когда тепловое равновесие ядерных спинов в веществе, находящемся в пост. магн. поле, нарушается путём возбуждения эл.-магн. полем переходов между зеемановскими подуровнями (см. Ядерный магнитный резонанс, Электронный парамагнитный резонанс). Обычно внеш. полем поляризуются электроны, [c.470]

Сопоставление оптических и ЭПР-спектров Ag в твердом аргоне привело Озина [778, 49] к заключению, что уже у агрегации из трех атомов наблюдаемые линии ЭПР наилучшим образом описываются как спиновый резонанс электронов проводимости, характерный для массивного металла. При высокой концентрации серебра после отжига или процесса фотоагрегации образцы показывали спектры ЭПР, у которых оставались только слабые линии, соответствующие сверхтонким компонентам изолированных в матрице атомов Ag, но зато появлялась резонансная линия, обусловленная свободными электронами ( =2,0), интенсивность которой зависела от условий приготовления и обработки образцов. Согласно более ранним исследованиям СРЭП (см., например, [6, 81) этот резонанс, по-видимому, составлен двумя вкладами 1) совокупностью острых линий, связанных с агрегациями скорее молекулярного, чем металлического, типа п — 4-н [c.271]

В заключение отметим еще один основной тип связи, действующий между молекулами, уже образованными ковалентными или ионными связями, и приводящий к кристаллическим структурам с отчетливо сохраняемой химической тождественностью молекул. Примером такой связи служит решетка 8102. Эта молекулярная или, как её называют, ван-дер-ваальсовская связь возникает между нейтральными атомами, находящимися в такой непосредственной близости, что их электронные облака подчинены дальнодействующим силам взаимодействия орбитных электронов соответственно обоих облаков. Возникающие при резонансе электронов соответствующих орбит поляризационные силы понижают общий потенциал пропорционально 1/г и ведут, таким образом, к притяжению атомов или молекул. Эти ван-дер-ваальсовские силы относительно слабы по сравнению с другими силами связи, но все же значительны в некоторых к ристалличе-ских решетках и особенно в случае поверхностных явлений. В газообразном состоянии фтор и хлор связаны ковалентными связями, в твердом же состоянии они удерживаются ван-дер-вааль-совокими силами в виде кристаллической решетки. Невысокая точка кипения галоидов (Рг — 187° С С г — 34,6° С Вгг — 58,78° С) является признаком их слабой связи. Когда ковалентные связи атомов с высокой валентностью распределяются между двумя соседними атомами, образуются очень большие молекулы, которые могут принять форму либо спиральных структур, как в случае селена и серы, либо двухмерных решеток, как у сурьмы. Четырехвалентные атомы ведут к образованию трехмерных решеток, как, например, в случае алмаза, кремния, германия и олова, где каждый атом расположен в центре тетраэдра, а координационное число равно четырем. [c.159]

Основными методами идентификации и исследования матричноизолированных частиц являются электронная и колебательная спектроскопия, а также электронный парамагнитный резонанс. Электронные переходы в видимой и УФ-областях изучают в спектрах испускания и поглощения, а колебательные переходы - в ИК-спектрах поглощения и спектрах КР наконец, спектры ЭПР получают, используя сверхвысокочастотное излучение в сильном магнитном поле. Для реализации всех этих методов пригодны выпускаемые промытлен-носгью спектрометры, которые можно приспособить к исследованию матрично-изолированных частиц. [c.92]

Парамагнитными являются М. с нечетным числом электронов во внешней оболочке, напр. N0 и любые свободные радикалы, а также М., содержащие атомы, парамагнетизм к-рых определяется строением незамкнутых внутренних электронных оболочек (переходные металлы и др.). Парамагнитная М. имоет постоянный магнитный момент магнитная восприимчивость соответствующего вещества зависит от темп-ры, т. к. тепловое движение препятствует ориентации магнитных моментов в магнитном поле. Парамагнетизм являотся важнейшей характеристикой М. свободных радика.пов. Наиболее чувствительным методом исследования парамагнетизма М. являотся парамагнитный резонанс (электронный), позволяющий устанавливать распределение электронов в парамагнитных [c.283]

В отличие от ЯМР преобразователи электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) основаны на использовании резонанса электронов в веществах, атомы которых имеют неспаренные электроны, благодаря чему электронная оболочка обладает магаитаым ди-польным мометпом. Методика и аппаратура для обнаружения ЭПР подобна методике и аппаратуре ЯМР. Сигнал ЭПР на несколько порядков больше сигаала ЯМР, что позволяет применять преобразователи малого объема и измерять индукции в том диапазоне (от 10 до 5 10 Т), в котором-трудно пользоваться ядерным ттреобразователем. [c.53]

Теперь рассмотрим некоторые условия, которые должны быть выполнены для наблюдения циклотронного резонанса. Прежде всего найдем возможный предел наклона постоянного поля к металлической поверхности. Посмотрим на рис. 7.11а. Для того чтобы возник резонанс, электрон должен войти в скин-слой хотя бы дважды. Период равен 2пг /у. Если средняя скорость движения вдоль поля тоже порядка и, то электрон движется в направлении х со скоростью г1>. В течение одного периода его смещение в дг-направлении будет 2пг1/у)гг . Оно должно быть [c.126]

При аномальном скин-эффекте наиболее существенны лишь те электроны, которые весь свой свободный пробег проводят в скин-слое. Поэтому, кроме особых случаев (гл. VIII), функция распределения больше всего отклоняется от равновесной лишь на глубине б. Вместе с тем имеется небольшая добавка, затухающая на глубине I—длине свободного пробега. В случае парамагнитного резонанса электрон, двигаясь на расстоянии I в скии-слое, затем уходит от него и начинает диффундировать в глубь металла. Согласно правилам диффузии (см. (5.47)), где [c.244]

АКУСТИЧЕСКИЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС электронный (АПР) — поглощение энергии акустич. колебаний определённой частоты (избирательное поглощение фонойов) в парамагнитных кристаллах, номегцённых в постоянное магнитное поле. Это явление аналогично электронному парамагнитному резонансу (ЭПР). [c.26]

Если частота поля совпадает с ларморовой частотой сод или кратна ей, то говорят о простом ала кратном циклотронном резонансе (электронов). Для исследования диэлектрических свойств плазмы вблизи таких резонансов удобен другой способ решения уравнения (53,11), основанный на разложении искомой функции в ряд Фурье по переменной ф. [c.270]

АКУСТИЧЕСКИЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС электронный (АПР), избирательное поглощение энергии упругих волн (фононов) определ. частоты в парамагн. кристаллах, помещённых в пост. магн. поле. АПР тесно связан с обычным электронным парамагнитным резонансом (ЭПР). Передача акустич. энергии парамагн. ч-цам при АПР происходит посредством спин-фононного взаимодействия, к-рое осуществляется путём модуляции акустич. колебаниями внутрикристалли-ческих полей (электрич. пли магнитных). Возбуждение в парамагн. кристалле, помещённом во внешнее магн. поле акустич. колебаний с частотой V, удовлетворяющей условию "а — [c.15]

II эл.-магн. полей вместо вакуумных ких методов исследования спектров регулирования (самонастройка часто-диодов, триодов и т. п. в коротко- веществ в радиодиапазоне, позволя- ты, слежение за целью и т. д.). Р. волновых диапазонах появились такие ющих обнаружить присутствие ни- связана также с электронно-вычислит. приборы, как клистрон, магнетрон, чтожных долей примесей (см. Ядерный техникой, т. к. последняя включает лампа бегущей волны, лампа обратной магнитный резонанс, Электронный па- электронные устройства, осуществля-волны и др. рамагнитный резонанс и др.). Радио- юпцге обработку информации ( очи- [c.612]

ЭЛЕКТРОННЫЙ ПАРАМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС акустический, см. Акустический парамагнитный резонанс. ЭЛЕКТРОННЫЙ ПРОЕКТОР, авто-электронный микроскоп, безлинзовый электронно-оптич. прибор для получения увеличенного в 10 —10 раз изображения поверхности тв. тела. Э. п, был изобретён в 1936 нем. физиком Э. Мюллером. Осн. части Э. п. катод в виде проволочки с точечным эмиттером на конце, радиус кривизны к-рого г 10 —10 м стеклянная сферич. или конусообразная колба, дно к-рой покрыто слоем люминофора анод в виде проводящего слоя на стенках колбы или проволочного кольца, окружающего катод. Из колбы откачивается воздух (остаточное давление 10 —10 мм рт. ст.). Когда на анод подают положит, напряжение в неск. тыс. В относительно расположенного в центре колбы катода, напряжённость электрич. поля в непосредств. близости от точечного эмиттера (острия) достигает 10 —10 В/см. Это обеспечивает интенсивную автоэлектронную эмиссию. При обычной форме катода эл-ны эмитировались преим, с мест локального увеличения напряжённости поля над небольшими неровностями и выступами поверхности эмиттера. Применение точечных эмиттеров, сглаженных поверхностной миграцией атомов металла при повышенных темп-рах в хорошем вакууме, позволило получить устойчивые токи. [c.891]

Приводится решение нескольких элементарных задач, таких, как задача о гироскопе и задача об электроне или ядерном спино вом резонансе в магнитном поле. [c.244]

Обычно условие резонанса находится плавным изменением напряженности постоянного поля (изменением ларморовой частоты) при постоянной частоте переменного поля. Достоинством метода является возможность использования его для исследования ядерных моментов в атомах, как лишенных электронного момента, так и с электронными моментами, отличными от нуля. [c.77]

Второй том посвящен физике элементарных частиц и их взаимодействиям. В книге рассмотрены нуклон-нуклонные взаимодействия при низких и высоких энергиях и свойства ядерных сил, изложена теория дейтона и элементы мезонной теории рассмотрены опыты по упругому и неупругому рассеянию электронов на ядрах и нуклонах и обсуждается проблема нуклон-ных форм-факторов подробно изложена физика лептонов, я-мезонов и странных частиц рассмотрена физика антинуклонов и других античастиц, а также антиядер изложены систематика частиц и резонансов на основе унитарной симметрии н цикл вопросов, связанных со свойствами слабых взаимодействий. [c.6]

Электронный парамагнитный резонанс. Его наблюдают во всех веществах, в которых имеются неспаренные (нескомпенсирован-ные) электроны. Для выяснения физической природы ЭПР рассмотрим изолированный атом (или ион), обладающий результирующим магнитным моментом. При наложении на атом с полным моментом импульса j внещнего магнитного поля Яо происходит квантование магнитного момента атома. Каждый уровень с определенным квантовым числом / расщепляется на 2/+1 подуровня с разными значениями магнитного квантового числа зеемановское раси епление) [c.351]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...