Термоэлектрическое поле

В случаях электропроводности металлов или теплопроводности неметаллов поле (или температурный градиент) приводит к постоянному возрастанию J, которое должно быть уравновешено процессами, в которых J не сохраняется. В случае теплопроводности металлов возрастание J уравновешивается термоэлектрическим полем, возникающим прп наложении условия, заключающегося в том, что электрический ток должен обращаться в нуль. [c.286]

Расхождение устраняется при использовании квантовой статистической механики. Однако в некоторых металлах сам знак термо-э. д. с., т. е. направление термоэлектродвижущего поля, противоположен предсказываемому моделью Друде. Это такая же загадка, как и расхождение в знаке коэффициента Холла. Квантовая теория твердого тела может объяснить также и обращение знака термо-э. д. с., но в данном случае ее триумф оказывается довольно скромным, ибо подлинная количественная теория термоэлектрического поля до сих пор еще не создана. При последующем обсуждении мы отметим некоторые особенности этого явления, которые делают чрезвычайно трудным его точный расчет. [c.40]

Именно этот результат мы получили бы, если бы пренебрегли с самого начала термоэлектрическим полем [т. е. слагаемым в (13.45)]. Подчеркнем, что он справедлив только для вырожденной фермиевской статистики. В полупроводниках выражение (13.57) плохо аппроксимирует точный результат (13.56). [c.256]

Термоэлектрическое поле 139 Термоэлектродвижущая сила (термо-э. д. с.) [c.445]

Эта величина совершенно аналогична электронному времени релаксации, введенному при обсуждении модели Друде. Последующие рассуждения во многом напоминают рассуждения, проведенные при рассмотрении электронов различие заключается лишь в том, что фононы не имеют заряда (отсутствует термоэлектрическое поле), плотность числа фононов зависит от температуры и число фононов может не сохраняться, в особенности на концах образца. [c.126]

Применение термопар в ядерных реакторах сталкивается со многими трудностями, и пока нет достаточных оснований для создания термопар со сроком службы более 20 лет. Однако конструирование и технология производства термопар для реакторов быстро развивается и ниже будут рассмотрены специфические проблемы, возникающие при работе термопар в потоке нейтронов. Прежде чем перейти к рассмотрению конкретных типов термопар и их применениям, остановимся кратко на основах теории термоэлектрических явлений, возникающих в металлах и сплавах, помещенных в неоднородное температурное поле. [c.267]

В ХОЛОДНОМ конце проводника, вызывает градиент электрического потенциала. Отрицательный заряд на холодном конце нарастает до момента достижения динамического равновесия между числом электронов с большей энергией, диффундирующих от горячего конца к холодному под действием градиента температуры, и числом электронов, перемещающихся от холодного конца к горячему под действием градиента потенциала электрического поля. Этот градиент потенциала существует, пока есть градиент температуры, и называется термоэлектрической э.д.с. Отсюда следует, что термо-э.д.с. не может возникнуть без температурного градиента. [c.268]

На диаграмме рис. 6.1 показано распределение потенциала Е(Т) для пары проводников из разных материалов А и В, спаи которых имеет температуру Гг, а оба свободных конца — одинаковую температуру Го. Рабочий спай и свободные концы находятся в области с постоянной температурой, а оба проводника проходят через одинаковое температурное поле. Для измерения термоэлектрической разности потенциалов между свобод- [c.268]

Расширенный набор независимых переменных позволяет анализировать перекрестные эффекты, возникающие при сочетании различных по своей природе процессов. В электрических и магнитных полях за счет взаимного влияния механических явлений, с одной стороны, и электрических или магнитных, с другой, возникают такие эффекты, как электрострикция, магнитострикция, пьезоэффект, магнитоупругий эффект и др. Сочетание термических и электрических (магнитных) процессов приводит к термоэлектрическим (термомагнитным) эффектам и соответствующим свойствам. Рассмотрим эти дополнительные возможности термодинамики на примере процессов магнитного охлаждения тел, лежащих в основе современных методов получения сверхнизких температур. [c.162]

Термоэлектрические явления. Под термоэлектрическими явлениями подразумевают тепловые и электрические процессы, возникающие в неравномерно нагретом проводнике, состоящем из различных участков (рис. 2.27). Термоэлектрические явления происходят при одновременном воздействии электрического поля и градиента температуры. [c.170]

Наблюдаемые малые величины ЭДС и контактного сопротивления показывают, что основной вклад в регистрируемую интегральную ЭДС в данном режиме трения со стороны гальвано-ЭДС незначителен и определяется источниками с меньшим внутренним сопротивлением, т. е. термо-ЭДС. С повышением удельной нагрузки наблюдается тенденция к росту величины ЭДС, прямой однозначной зависимости между ЭДС и нагрузкой при этом не наблюдается. Регистрируемая величина ЭДС имеет термоэлектрическое происхождение и определяется температурой, развиваемой в зоне трения при определенной внешней нагрузке. Приведенная зависимость усложняется при наличии пленок на поверхностях трения, причем на величину ЭДС оказывает влияние сложное температурное поле, обусловленное спецификой узла трения. Из-за малого контактного сопротивления термотоки в зоне трения достигают значительной величины. [c.41]

Зонд (рис.. 3-15) состоял из термоэлектрического батарейного плоского датчика I, установленного на медной пробке 2. Втулка с датчиком укреплена была на дне полого медного толстостенного цилиндра 3, помещенного в водоохлаждаемый кожух 4. Конструкция зонда предусматривала независимость точности измерений от температуры окружающей среды и высокую стабильность во времени. [c.92]

Предпочтения заслуживает термоэлектрический метод, между прочим, и потому, что при выборе тонких термоэлектродов и их рациональной монтировке искажение температурного поля калориметра совсем невелико и не влияет на точность измерений, чего нельзя сказать о других методах измерений, при которых теплочувствительная часть прибора имеет теплоемкость и размеры, вообще говоря, сравнимые с теплоемкостью и размерами того тела, внутрь которого эта теплочувствительная часть вводится. [c.177]

Измерение полей температуры производится в основном подвижными зондами, на конце которых располагаются датчики температуры термоэлектрические преобразователи, термопреобразователи. Чувствительный элемент датчика (спай термопары, нить или пленка термопреобразователя сопротивления) находится в контакте с исследуемой жидкостью. [c.378]

Для измерения полей температуры в топочных камерах паровых котлов применяют отсасывающие термоэлектрические преобразователи, которые располагают в охлаждаемых трубах (штангах), вводимых в топку через смотровые лючки. Через внутреннюю трубу, в которой находится термоэлектрический преобразователь, производится отсос газа с целью улучшить теплообмен между ним и спаем термопары [56]. Оптическими пирометрами (см. п. 5.2.5) измеряется средняя по ходу светового луча температура газовой среды [24]. Наблюдения ведутся через смотровые окна с использованием световодов (см. п. 6.2.6). [c.379]

Основными источниками погрешностей при измерении температуры являются нарушения однородности материала тела вследствие введения в него термоэлектрического преобразователя, а также отвод (или подвод) теплоты по его проводам. Характер искажения температурного поля при выполнении паза для размещения датчика температуры показан на рис. 6.5. Определить точно место касания спая термоэлектрического преобразователя по- [c.380]

При применении метода толстостенной трубы основными источниками погрешностей являются неучет тепловых потоков в осевом направлении и нарушение однородности температурного поля при закладке термоэлектрических преобразователей вблизи внутренней поверхности трубы. Влияние осевых потоков выясняется (и по необходимости учитывается) в результате расчета температурного поля в стенке трубы (см. п. 6.3.2). Влияние нарушения однородности температурного поля при закладке термоэлектрических преобразователей косвенным образом учитывается в коэффициентах А в (6.24). [c.393]

Термоэлектронной эмиссией называется испускание электронов поверхностями нагретых тел. Она может происходить, если энергия электрона, находящегося вблизи поверхности, превысит работу выхода. Для создания термоэлектрического тока необходимо нагревать катод цепи и образовывать поле с разностью потенциалов U, необходимой для рассасывания облака электронов, скапливающихся вблизи катода. [c.236]

После отвода электрода с его разогретого торца под действием электрического поля начинается термоэлектрическая эмиссия электронов. Столкновение быстро движущихся по направлению к аноду электронов с молекулами газов и паров металла приводит к их ионизации. По мере разогрева столба и повышения кинетической энергии атомов и молекул происходит дополнительная ионизация за счет их соударения. Количество ионизированных частиц определяется степенью ионизации, которая характеризует отношение количества образовавшихся заряженных частиц к общему количеству частиц в объеме газа в столбе дуги до ионизации. [c.375]

Глазов В.. М. и др. Методы исследования термоэлектрических свойств полу- [c.251]

Под названием измерительная аппаратура здесь понимается весь комплекс приборов, позволяющий представить тот или иной параметр поля либо в виде осциллограммы, либо в виде численного значения, отсчитанного по шкале индикатора. Основным элементом такого комплекса приборов является чувствительный элемент, непосредственно реагирующий на параметр поля, подлежащий измерению. В зависимости от метода измерений это может быть, например, световой луч (в оптическом методе), объем жидкости или твердого тела, нагреваемый в результате поглощения энергии ультразвуковых колебаний (в калориметрическом и термоэлектрическом методах), пьезоэлектрик и магнитострикционный элемент, отражающая (поглощающая) пластинка или сфера (в радиометрическом методе) и т. д. [c.329]

Можно назвать пять основных методов измерения характеристик ультразвуковых полей 1) основанный на использовании пьезоэлектрических и магнитострикционных чувствительных элементов, 2) оптический, 3) калориметрический, 4) термоэлектрический, 5) радиометрический. [c.329]

Термоэлектрическое поле I 39 Термоэлектро движущаяся сила (термо-э. д.с.) дифференциальная I 40, 257—259 в полуклассической модели I 257—259 в сверхпроводниках I 257, II 344, 345, 365 [c.412]

Существуют другие доказательства правильности гипотезы о том, что поверхность Ферми касается границ зоны, связанные с тем, что электрическое сопротивление при низких температурах, по-видимому, более удобно для таких исследований, чем любые другие свойства. Термоэлектрические свойства одновалентных металллов (см, гл. III, а также [178]—[180]) дают качественное указание на то, что их зонная структура сильно отличается от простой модели в случае благородных металлов и в меньшей степени от модели в случае цезия, рубидия и калия. Изменение электрического сопротп-нления в магнитном поле также чувствительно к геометрии поверхности Ферми, Согласно Колеру [181], изменение электрического сопротивления одновалентных металлов с кубической структурой в сильном поперечном магнитном поле должно быть изотропным (постоянным при вращении ноне- [c.271]

Настоящая книга написана в полном соответствии с программой курса, утвержденной Минвузом СССР 05.09.74 г., и представляет собой краткое введение в теорию широкого круга явлений, с которыми приходится непосредственно иметь дело конструктору и технологу радиоэлектронной и электронно-вычислительной аппаратуры. Цель книги — помочь читателю понять физическую природу механических, тепловых, магнитных и электрических свойств твердых тел, контактных и - поверхностных явлений в полупроводниках, наиболее широко используемых в современной радиоэлектронике. В книге освещены также термоэлектрические, гальваномагнитные, оптические и фотоэлектрические явления в полупроводниках и механизмы переноса зарядов в тонких пленках. На этих явлениях основана работа широкого класса электронных приборов датчиков температуры, индукции магнитного поля, фотоэлектрических приборов, лазеров, тонкопленочных элементов и т. п. [c.3]

Регулятор теплового потока с механическим управлением параметров парового потока используется для термостатирования скафандра [34]. Управление изменением объема сильфона с неконденсирующимся газом применяется для регулирования электрической мощности термоэлектрических генераторов [68]. Использование электрического поля для этих целей позволяет интенсифицировать процессы охлаждения и термостабилизации электронных или полупроводниковых приборов, работающих при высоких напрял<ениях [69]. Управляемые магнитным полем ТТ успешно используются в энергетических контурах ядерных реакторов [40]. [c.60]

Н 01 L 39/22) Доплера G 01 S (для контроля движения дорожного транспорта (13, 15, 17)/00 в радарных системах 1>152-2>15А)-, Зеебека, в термоэлектрических приборах Н 01 L 35/(28-32) Керра (для модуляции светового пучка в электроизмерительных приборах G 01 R 13/40 для управления (лазерами Н 01 S 3/107 световыми лучами G 02 F 1/03-1/07)) Лэнда, в цветной фотографии G 03 В 33/02 Мейснера, в электрических генераторах Н 02 N 15/04 Мессбауэра, в устройствах для управления излучением или частицами G 21 К 1/12 Нернста—Эттингхаузена, в термомагнитных приборах 37/00 Овшинского, в приборах на твердом теле 45/00 Пельтье, в охладительных устройствах (полупроводниковых приборов 23/38 в термоэлектрических приборах 35/28)) Н 01 L Поккелса, для управления лазерами (Н 01 S 3/107 световыми лучами G 02 F 1/03-1/07) Рамона, в лазерной технике Н 01 S 3/30 Фарадея, для управления световыми лучами G 02 F 1/09 Холла <в гальваномагнитных приборах Н 01 L 43/(02-06) в датчиках-преобразователях устройств электроискрового зажигания F 02 Р 7/07 Н 03 (в демодуляторах D 3/14 в приборах с амплитудной модуляцией С 1/48) для измерения G 01 R (напряженности магнитных полей или магнитных потоков 33/06 электрической мощности 21/08) для считывания знаков механических счетчиков G 06 М 1/274 в цифровых накопителях информации G 11 С 11/18)] использование Эхолоты G 01 S 15/00 [c.223]

Существует ряд явлений, родственных Э., в к-рых перенос носителей заряда осуществляется не электрич. полем, а градиентом темп-ры (см. Термоэлектрические явления), звуковыми волнами (см, Акустоэлектрический эффект), световым излучением (см. Увлечение электронов фотонами) и т. п. Э. жидкостей, газов и плазмы обладает рядом особенностей, отличающих её от Э. твёрдых тел (см. Электрические разряды в газах, Электрический пробой. Электролиз). Э. М. Эпштейн. ЭЛЕКТРОРАКЁТНЫЕ ДВИГАТЕЛИ (электрореактивные двигатели, ЭРД)—космич. реактивные двигатели, в к-рых направленное движение реактивной струи создаётся за счёт электрич, энергии, Электроракетная двигательная установка (ЭРДУ) включает собственно ЭРД, систему подачи и хранения рабочего вещества и систему, преобразующую электрич. параметры источника электроэнергии к номинальным для ЭРД значениям я управляющую функционированием ЭРД, ЭРД—двигатели малой тяги, действующие в течение длит, времени (годы) на борту космич. летательного аппарата (КЛА) в условиях невесомости либо очень малых гравитац. полей. С помощью ЭРД параметры траектории полёта КЛА и его ориентация в пространстве могут поддерживаться с высокой степенью точности либо изменяться в заданном диапазоне. При эл.-магн. либо эл.-статич. ускорении скорость истечения реактивной струи в ЭРД значительно выше, чем в жидкостных или твердотопливных ракетных двигателях это даёт выигрыш в полезной нагрузке КЛА. Однако ЭРД требуют наличия источника электроэнергии, в то время как в обычных ракетных двигателях носителем энергии являются компоненты топлива (горючее и окислитель). В семейство ЭРД входят плазменные двигатели (ПД), эл.-хим. двигатели (ЭХД) и ионные двигатели (ИД). [c.590]

Одна из разновидностей термоэлектрического генератора с использованием рубидия и цезия работает на магиитогидродинамическом принципе. Ионы цезия, образовавшиеся при нагревании, прогоняются при очень высокой температуре через магнитное поле, но, поскольку поток ионов представляет собой как бы электрический проводник, ионы выполняют роль якоря в обычном генераторе, благодаря чему вырабатывается электрический ток. [c.643]

В частности, в изотропной системе скалярные скорости химических реакций могут быть функциями только от химического сродства (но всех реакций, возможных в системе ). Коэффициенты теплопроводности по разным направлениям, образующие вектор теплового потока, могут зависеть не только от проекций вектора У(7 ), но и от проекций векторов V(p,a/T),FalT, а при наличии электрического поля также от проекций V

термоэлектрические явления). Точно так же и проекции диффузионных потоков 1а могут зависеть кроме проекций своей термодинамической силы также от проекций У(Г ) (термодиффузия) и от проекций напряженности поля, а проекции вектора плотности электрического тока, кроме У , в общем случае зависят от У(уМа/7 ) (электрохимический эффект в электролитах) и от У(Г ) (эффект Томсона). Формула для производства энтропии (98.27) с учетом (99.1) приобретает вид [c.572]

Для расчетов температурного поля и оценок погрешностей изыеренин температур и плотностей тепловых потоков на облучаемой поверхности термоэлектрического калориметра необходимо решение одномерной (по х. ) линейной краевой задачи теплопроводности для неограниченной пластины (контактного слоя), находящейся в идеальном тепловой контакте (граничные условия четвертого рода) с полуограниченньш телом (телом калориметра). Для времен 10 сек и непропускающего излучение контактного слоя поглощение можно считать поверхностным, чему соответствуют граничные условия второго рода на облучаемой поверхности. Для времен 10 сек следует учитывать закон поглощения излучения и пользоваться внутренним источником тепла в контактном сдое (см. 5.3). Если же контактный слой пропускает излучение, то задача теплопроводности должна решаться с учетом источников тепла в контактном слое и в теле калориметра. Однако, по данным [Юз,lto], подобные слои очень ТОНКИ и обладают значительным электрическим сопротивлением (порядка сотен ом), что делает их пригодными, главным образом, в качестве термометров сопротивления. [c.686]

Метод захвата используют в заводской практике для контроля неоднородности платиновых и платинородиевых проволок. На участки испытуемой проволоки накладывают через каждые 2—б м температурное поле специальной трубчатой печи, имеющей отверстие в кожухе, которое позволяет опускать на испытуемую проволоку перпендикулярно ее поверхности образец сравнения, представляющий собой отрезок проволоки из того же материала, что и испытуемая, с концом, загнутым в виде крючка. Этим крючком захватывают испытуемую проволоку и подтягивают ее вверх, создавая тем самым хороший тепловой и электрический контакт между участком проволоки, находящимся в печи, и образцом сравнения. Этот метод применим лишь для проволок с неокисленной поверхностью. При подтягивании проволоки на ее сгибаемом участке создается дополнительная неоднородность, что искажает результаты измерений. Кроме того, изменяется термоэлектрическая характеристика образца сравнения, находящегося в печи при температуре испытаний свыше 800 °С. [c.212]

Насос перекачивал натрйй-калиевый сплав, получая ток от двух параллельных термоэлементов из теллурида свинца. Термоэлементы нагревались от жидкого металла, текущего через насос. Эффективный перепад температур обеспечивался отводом тепла (700 вт) в окружающее пространство при помощи алюминиевых ребер, присоединенных к холодному спаю термоэлементов. Магнитное поле создавалось постоянным магнитом. Основные характеристики этого термоэлектрического электромагнитного насоса [c.48]

Привин М. Р., Чудновский А. Ф. Двухмерное температурное поле полупроводниковой термоэлектрической батареи. — Информ, физ. журн. , [c.256]

В этой главе рассмотрим свойства гетерогенных систем при наложении температурных и электрических полей (термоэлектрические свойства) и при наложении махнитных и электрических полей (эффект Холла) сперва для простейших слоистых систем, а затем для систем с хаотическим распределением компонентов. [c.155]

В [44, 45] для измерения интенсивности звукового поля попользовались сосуды Дьюара с поглотителем звука или без него. В том случае, когда вся звуковая энергия, входящая в сосуд Дьюара, поглощается внутри, по нагреву жидкости в течение определенного промежутка времени можно судить об энергии звукового поля. Измерение распределения энергии в звуковом поле позволяет определить поглощение звука. Следует отметить, что эта методика ушешно применялась только для ультразвука весьма большой интенсивности (порядка нескольких десятков вт/см ) и, следовательно, большого поглощения. Из аналогичных приемников, пригодных для меньших интенсивностей, следует также отметить термоэлектрические приемники [46, 47], где измерение нагрева поглощающей среды (жидкости или твердого поглощающего покрытия термопары) производится термопарой. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...