Закон Кюри — Вейсса

В заключение отметим, что у многих твердых парамагнетиков температурная зависимость магнитной восприимчивости описывается не законом Кюри, а законом Кюри — Вейсса [c.332]

Зависимость магнитной восприимчивости антиферромагнетика от температуры имеет вид, изображенный на рис. 10.16. При Т> >0N восприимчивость описывается законом Кюри —Вейсса [c.343]

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

Простой случай имеет место, когда соль следует закону Кюри— Вейсса [c.443]

Для веществ, подчиняющихся закону Кюри — Вейсса 1=СН 1(Т— ), получаем [c.351]

В табл. 26.1 приведены значения удельной магнитной восприимчивости диа-и парамагнитных веществ, для которых температурная зависимость восприимчивости не описывается законом Кюри — Вейсса. [c.594]

В табл. 26.2 приведены значения восприимчивости в основном при комнатной температуре некоторых парамагнетиков, температурная зависимость восприимчивости которых удовлетворяет закону Кюри — Вейсса. Сделана попытка ограничиться лишь теми веществами, в которых не обнаружено магнитное упорядочение при низких температурах (по крайней мере выше 4,2 К). [c.594]

Таблица 26.2. Магнитная восприимчивость парамагнетиков, температурная зависимость которых удовлетворяет закону Кюри — Вейсса

При температурах Т>Тс парамагнитная восприимчивость многих магнетиков достаточно хорошо описывается законом Кюри — Вейсса [c.614]

При нагревании ферромагнитных тел их магнитные свойства изменяются уменьшаются к, ц, Для каждого ферромагнетика существует такая температура 01 , при которой он утрачивает свои ферромагнитные свойства. Эта температура называется ферромагнитной точкой Кюри. В качестве примера в табл. 11.2 приведены точки Кюри для ряда ферромагнитных тел. Выше 6 ферромагнетики становятся парамагнетиками с характерной для них линейной зависимостью 1/к от Т. Эта зависимость хорошо передается законом Кюри — Вейсса [c.287]

Рис. 2 2. Закон Кюри —Вейсса для кристаллов КТН [3].

Показать, что при температуре выше точки Нееля для магнитной восприимчивости получается обычное для антиферромагнетиков выражение, т. е. закон Кюри —Вейсса, в котором [c.61]

Для Т > в/ восприимчивость определяется законом Кюри—Вейсса [c.523]

Восприимчивость многих твердых тел подчиняется закону Кюри—Вейсса. [c.523]

Диэлектрическая проницаемость е вещества при температуре точки Кюри (Тк) максимальна, а при Г >Тк обычно подчиняется закону Кюри — Вейсса [c.209]

Спонтанная поляризация сегнетоэлектриков сильно зависит от температуры. С повышением температуры Р уменьшается и при некоторой температуре 7к, называемой сегнетоэлектрической точкой Кюри, обращается в нуль. Таким образом, при 7 >7 к тепловое движение разрушает сегнетоэлектрическое состояние и сегне-тоэлектрик переходит в параэлектрическое состояние. В параэлек-трической области зависимость е от температуры описывается законом Кюри — Вейсса [c.301]

Здесь, как и ранее, —N xoM / Mb), а параметр 6 = =NXiiaM / (Зкв), имеющий размерность температуры, называется температурой Кюри. Выражение (10.41) представляет собой закон Кюри — Вейсса. [c.334]

В большинстве случаев закон Кюри—Вейсса выполняется, т. е. кривая зависимости у от Г оказывается прямой линией (фиг. 1). Однако ири более ннзких температурах (для многих солей уже ири температурах ниже температуры кипения жидкого азота) были обнаружены отклонения от этого закона, названные Камерлинг-Оныесом [1] крпомагнитпыми аномалиями (ср. с фиг. 2). [c.382]

Рики [172] исследовал восприимчивость порошка, Бензи п Кук [182]— восприимчивость монокристалла. Было установлено выполнение закона Кюри—Вейсса с —0,6° К и анизотропной постоянной Кюри. Эксперименты по парамагнитному резонансу Баджули и Гриффитса [181] дали для фактора расщепления в направлении тетрагональной оси значение g j = 2,07 и перпендикулярно ей—значение gj = 2,26. [c.493]

Вновь было найдено, что соль не подчиняется закону Кюри, однако из полученных результатов следовало, что в интервале между 1 и 8° К удовлетворяется закон Кюри—Вейсса со значением в, полученным Бензп и Куком. Магнитные измерения проводились п полях до 8500 эрстед (см. 1г. 52). Температуры в поло, равном нулю, достигнутые в этих экспериментах, приведены в табл. 12. Для калориметрических измерений к образцу соли был прикреплен вспомогательный угольный термометр. [c.493]

Найти магнитокалорический эффект (dTldH)s для веществ, подчиняющихся закону Кюри — Вейсса к = С1(Т—в), где в — парамагнитная точка Кюри. [c.220]

Для веществ, в которых носители магнитного момента взаимодействуют между собой и с внутрикристал-лическим полем, температурная зависимость магнитной восприимчивости парамагнетиков следует закону Кюри — Вейсса xv = j(T — 0), где постоянная С во многих случаях практически совпадает с постоянной С в законе Кюри для свободных магнитных ионов данного вида постоянная 0 характеризует взаимодействие магнитных ионов между собой и с внутрикристаллическим полем. Закон Кюри — Вейсса выполняется обычно в определенной области температур. При низких температурах (ниже Г 70 К) наблюдаются отклонения от него, вызванные влиянием неоднородных электрических полей соседних ионов или ориентированных диполей молекул растворителя на орбитальный момент электронов. Закон Кюри — Вейсса выполняется также для ферро- и антиферромагнетиков в некотором интервале температур выше температуры магнитного упорядочения. [c.593]

В таблицах при отсутствии дополнительных обозначений приведены данные для твердого иоликристалличе-ского состояния. В других случаях приняты сокращения (м/к) — монокристаллическое состояние (в случае, когда для вещества приведены данные для монокристалли-ческого и поликристаллического состояний, во избежание ошибок специально выделено значение поликристаллического состояния — (п/к) )с ц и Х1 —восприимчивости, измеренные вдоль и перпендикулярно оси наиболее высокой симметрии x > X . Хс — восприимчивости вдоль направлений векторов трансляций элементарной ячейки данной кристаллической решетки (г) — газообразное, (ж) — жидкое, (ТВ) — твердое состояние (р) — раствор р — концентрация дырок в полупроводнике п— концентрация электронов в полупроводнике Тал — температура плавления Твсп — температура испарения АГ — интервал температур, в котором температурная зависимость х следует закону Кюри — Вейсса, прочерк в таблицах означает, что значение температуры измерения в оригинальной работе не приведено. [c.594]

Соединения с почти локализованными 5/-элект-ронами. У А. м. такого типа величины магн. моментов в магнитоупорядоченном состоянии близки к теоретически рассчитанным, выполняется закон Кюри — Вейсса для парамагн. восприимчивости, наблюдаются гигантские значения магнитной анизотропии и маг-яитост.рикцаи. Характерными для актинидных ан-тиферромагнстиков являются сложные магнитные [c.40]

Характер температурной зависимости величины % для ферромагнетиков иллюстрируется рис. 3-2 (на этом графике изображена температурная зависимость магнитной проницаемости л = 1 + 4яу. = 1 -Н (4я"/)/а для железа при Я = 0). Как видно из этого графика, с приближением к точке Кюри при Я F= onst магнитная восприимчивость ферромагнетика возрастает, достигая максимума вблизи точки Кюри, а в непосредственной близости от точки Кюри резко уменьшается — так называемый эффект Гопкинсона (этот эффект наблюдается только в слабых магнитных полях). Появление этого максимума обусловлено значительным уменьшением магнитной анизотропии ферромагнетика вблизи точки Кюри, благодаря чему процесс намагничения ферромагнетика становится более легким , а уменьшение X при дальнейшем приближении к точке Кюри определяется исчезновением спонтанной намагниченности ферромагнетика при Т = в. При Г 0 величина % продолжает уменьшаться с ростом температуры, причем зависимость % от Т в этой области описывается законом Кюри—Вейсса (3-14) 3-3. [c.45]

Измерения магнитной восприимчивости кластеров Hg,, и Ga,3 в магнитном поле с напряженностью до 15 кЭ показали, что они являются слабыми парамагнетиками независимо от температуры [313, 314]. Однако в поле с Я > 20 кЭ при уменьшении температуры ниже 70—80 К восприимчивость кластеров Hg,, возрастала по закону Кюри до больших (при Я = 40 кЭ х 1 э. м. е./г) парамагнитных значений, хотя массивная ртуть является диамагнетпком. Согласно [315, 316], магнитная восприимчивость кластеров Na в цеолите также подчиняется закону Кюри даже в больших магнитных полях. Изменение магнитной восприимчивости кластеров Ag в цеолите по закону Кюри—Вейсса при Т = 4—300 К обнаружено в [317]. Рост парамагнитной восприимчивости наночастиц Mg (d 3 нм) по сравнению с массивным магнием и резкое падение восприимчивости наночастиц при Т О отмечены в [318]. По мнению авторов [198], отмеченные эксперименталь- [c.92]

Соотношения (79.31), (79.32) дают формулировку закона Кюри -Вейсса, согласно которому начальная восприимчивость и индуцированное намагничение обратно пропорциональны величине Г — Гк , следовательно, критические показатели у и у теории Ландау, так же как и в приближении Брэгга - Вильямса и в теории газа Ван-дер-Ва-альса, совпадают и равны единице. При этом восприимчивость и индуцированное намагничение в ферромагнитной области вдвое меньше, чем в парамагнитной, при одинаковых значениях Г — Гк [c.432]

При измерениях магнитной восприн.мчивос ти выбираются соли, и которых в заданной температурной области подчиняется закону Кюри — Вейсса магнитная восприимчивость 1 см данного вещества связана с магнитной температурой Т выражением [c.22]

Обратная диэлектрическая проницаемость l/e кристаллов НБН является линейной функцией температуры в интервале на 100 К выше и ниже температуры Кюри. Для них наблюдается хорошее выполнение закона Кю-)и —Вейсса Zz = J T—Tk) выше температуры Кюри 29, 33, 34]. Отношение наклонов J i, где Со — постоянная Кюри — Вейсса, а j — обратная величина наклона dzr ldT для Т < Тк, составляет 6- -7, что характеризует этот переход как фазовый переход I рода [35]. Температурные зависимости 1/е для кристаллов, полученных из стехиометрического и нестехиометрического расплавов, представлены на рис. 5.7. [c.182]

Можно убедиться, что во многих редкоземельных соединениях магнитный момент оказывается локализованным. В самом деле, температурная зависимость магнитной восприимчивости в этих соединениях описывается законом Кюри — Вейсса, что указывает на наличие локального поля в окрестности атома. Шаккарино и др. [50], используя электронный парамагнитный резонанс и найтовский сдвиг в ядерном магнитном резонансе, показали, что в редкоземельных фазах Лавеса (см. гл. IV) типа XAlj, где X, например, гадолиний, электроны проводимости поляризованы. Это опять-таки указывает на то, что в обменном взаимодействии принимают участие электроны проводимости. Существуют также соединения (например, GdOsg с температурой Кюри 70° К), кристаллы которых являются ионными и ферромагнетизм у которых должен быть обусловлен прямым обменным взаимодействием. [c.131]

Выше точек Кюри или Нееля ферромагнитные и антиферромаг-нитные материалы становятся парамагнитными. Изменение восприимчивости % с температурой следует закону Кюри — Вейсса,. в выражение которого температура Кюри 0с входит как дополнительная константа % = С J Т — 0с). [c.284]

Согласно исследованиям Номура с сотрудниками [10], ортосиликат кобальта G02SIO4 при 49 + 2°К претерпевает магнитное превращение, когда при понижении температуры от парамагнитного состояния переходит в антиферромагнитное. В области парамагнитного состояния наблюдается строгое подчинение закону Кюри—Вейсса с — 5.09 + 0.6 [ig и 6 = 65+2° К. [c.123]

Ньюпхэм с сотрудниками, производившие определение магнитной восприимчивости N128104, показали, что парамагнитное— антиферромагнитное превращение происходит при 34° К. Выше 60° К (в парамагнитной области) зависимость магнитной восприимчивости от температуры подчиняется закону Кюри—Вейсса [c.125]

У парамагнетиков при комнатной температуре к л 10 10 . Для большинства парамагнетиков имеет место значительная зависимость от температуры, подчиняюш,аяся закону Кюри или закону Кюри—Вейсса однако для некоторых парамагнетиков (например, для щелочных металлов) от температуры не зависит, а для некоторых имеет место а1юмальная зависимость. От напряженности поля при обычных температурах парамагнитная восприимчивость зависит слабо, но при температурах, близких к О К, парамагнетики можно привести в состояние магнитного насыщения. Внешне парамагнетики отличаются тем, что втягиваются в неоднородное магнитное поле. [c.274]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...