Волновой фильтр

Частотные уравнения для случая гармонических волн, распространяющихся перпендикулярно направлению слоев, мол<но найти в работе Рытова [58] — первой работе по этому вопросу, а также в книге Бреховских [16]. Плоские гармонические волны, распространяющиеся в произвольном направлении, изучались в работе Све [67]. Некоторые результаты Све представлены на рис. 5. Приведенный на этом рисунке частотный спектр отчетливо показывает различие в природе синусоидальных волн, соответствующих различным углам падения. Для возмущений, распространяющихся перпендикулярно направлению слоев, имеется полоса частот, для которых не существует волн с вещественным волновым числом. Это означает, что в данном случае слоистая среда работает как волновой фильтр. Если же направление распространения волны не перпендикулярно к направлению слоев, [c.369]

Фазовый синхронизм, обеспечивающий макс, параметрич. усиление, служит своеобразным волновым фильтром, выделяющим из всего многообразия частот oj -f- Шп — i)h определ. пару частот в П. г. с., удовлетворяющую (3). Из (3) следует условие для показателей [c.539]

Описывается характер распространения плоских гармонических волн в неограниченной среде. На примере неоднородного упругого стержня демонстрируется техника осреднения в динамических задачах. Далее эта техника применяется к пространственной динамической задаче теории упругости и линейной вязкоупругости. Описывается явление волнового фильтра. Обсуждаются некоторые вопросы разрушения композитов. [c.290]

Область частот, для которой уравнения (1.10) не имеют действительного решения к, называется областью непропускания. Наличие таких областей называется явлением волнового фильтра. [c.292]

Решая уравнение (2.24), найдем направление векторов перемещений V и соответствующие фазовые скорости упругих волн в эквивалентной однородной упругой среде, характеризующейся эффективным тензором модулей упругости Ь. Нетрудно видеть, что волновые числа являются действительными, групповая скорость не зависит от частоты, т. е. волны вида (1.5) являются для рассматриваемой среды недиспергирующими и незатухающими, явление волнового фильтра отсутствует. [c.298]

Как видно из табл. 3.1, при длинах волн больших, чем 2,5 длины ячейки периодичности, явления волнового фильтра не наблюдается. [c.301]

Распространению волн в слоистых средах посвящены монографии [14, НО]. Явление волнового фильтра исследовалось в работах [39, 40]. Использованное в параграфе дисперсионное уравнение для стержня получено в [39, НО]. Достаточно полный обзор работ по колебаниям и волнам в слоистых композитах дан в [43]. [c.302]

Предшественником акустических волновых фильтров была система из двух труб различной длины, впервые предложенная Гершелем [3]. Это устройство пропускает низкие частоты, но сильно ослабляет те частоты, для которых разность длин пути в двух трубах составляет нечетное число длин волн. Интересно отметить, что все предшественники электрических фильтров представляли собой системы с равномерно распределенными параметрами. Все такие конструкции, равно как и струны, нагру кен-ные массами, имеют бесконечное число полос пропускания. Только допущение, что весом струны можно пренебречь, приводит к появлению одной полосы пропускания. [c.399]

Разработанные конструкции акустических и гидравлических фильтров используются главным образом для снижения уровня шума в воздухе или в воде, создаваемого н результате работы различных устройств. Вслед за появлением электрических волновых фильтров Стюарт [24—27] показал, что можно создать такую комбинацию труб и резонирующих камер, которая будет обла- [c.415]

Фазовая скорость 361, 389 Феноменологический критерий разрушения 401 Фильтр волновой 369 [c.556]

Метод акустической эмиссии имеет также и некоторые недостатки. Основным недостатком, ограничивающим широкое распространение метода, является сложность расшифровки результатов контроля, обусловленная тем, что на волновой процесс акустической эмиссии накладываются паразитные акустические параметры многократно отраженных волн, шумов от работы машин, нагружающего тела и окружающей среды. Применение фильтров и систем защиты только частично снижает влияние этого воздействия. Уникальность оборудования и отсутствие его промышленного изготовления не позволяют распространить метод дальше сферы экспериментального применения. [c.88]

О. ф. угл. спектра (т. н. пространственный фильтр) предназначен для устранения искажений волнового [c.459]

Из выражения (10.3.4) видно, что волновое число (2тг/Х) дифрагированного света пропорционально частоте звука /. Идеальный акустооптический перестраиваемый фильтр обычно работает в условиях, когда [c.420]

РИС. 10.13. Диаграмма волновых векторов для внеосевого оптического пучка в кол-линеарном акустооптическом перестраиваемом фильтре. Взаимодействие в этом случае происходит в плоскости ху одноосного кристалла. [c.425]

Книга посвящена основам теории цифрового представления волновых полей, их преобразованиям, алгоритмам вычисления этих преобра,зований, синтезу и записи голограмм, пространственным фильтрам для оптических систем обработки данных, визуализации информации, методам цифрового восстановления голограмм и интерферограмм, цифровому моделированию голографических процессов. Показано применение методов в оптике, акустике, измерительной технике, при неразрушающем контроле. [c.2]

Однако существуют экспериментальные методы подавления спонтанного излучения (например, межкаскадные развязывающие фильтры) и методы управления формой импульсов (так называемые методы получения профилированных импульсов). Поэтому особый интерес может представлять задача исследования изменений результатов (расчета и эксперимента соответственно) при усилении импульсов с временной формой, отличающейся от гауссовой. Для изучения этого вопроса были проведены расчеты для всех ранее рассмотренных приближений (т. е. усиление однородной плоской волны, волн с плоским волновым фронтом и однородным поперечным распределением и усиление расходящихся пучков с неоднородным поперечным распределением и сферическим волновым фронтом с заданным радиусом кривизны). [c.214]

Формулировка в 6.6 системы уравнений, линеаризованных относительно типичной однодоменной ферромагнитной фазы, вводит читателя в круг исследований взаимосвязанных магнитоупругих волн в непроводящих ферромагнетиках. Эффекты магнитоакустического резонанса, магнитоакустический эффект Фарадея и явление затухания магнитоупругих волн в упругих ферромагнетиках рассматриваются в 6.7—6.9 соответственно. Эти эффекты исследуются аналитически, в качестве иллюстраций приведены также графики, полученные численно. Они привлекают особенно большое внимание с точки зрения приложений в технике к таковым относятся сверхзвуковые генераторы, высокочастотные магнитострикционные преобразователи, усиление волн при помощи нелинейных взаимодействий, разработка волновых фильтров и линий задержки, анализ и синтез внутреннего магнитного поля и т. д. Еще более удивительно и загадочно поведение соответствующих поверхностных магнитоакустических волн, демонстрирующих отсутствие взаимности при распространении вдоль двух противоположных направлений ( 6.10 и 6.11), а также возможность представления движущихся ферромагнитных стенок в многодоменном упругом кристалле магнитоакустическими солитонными волнами ( 6.12 и 6.13). [c.334]

Под названием пьезоэлектрнческне кристаллические фильтры подразумевают, как правило, частотные фильтры для аналоговой обработки сигналов, содержащие помимо обычных реактивных элементов илн сопротивлений один или более пьезоэлектрических резонаторов. Возможность использования пьезоэлектрических кристаллических резонаторов в волновых фильтрах впервых была описана в 1934 г. [68]. [c.232]

Рис.- 1.7. Частотные зависимости амплитуды и фазы для модели > ВОЛНОВОГО фильтра с амплитудной характеристикой, постоянной в области-низких, частот (по Тэдзуке).

Шс. 1.8. Сравнение переходных характеристик модели низкочастотного волнового фильтра и системы с одним резонансом ЙЬ Тэдзуке) I — случай постояниой амплитудной характери-р стики 11 — случай линейной фазовой характеристики. [c.31]

Выполнение условия Брэгга—Вульфа для плоскостей Липпмана приводит к избирательности голограммы по отношению к длине волны света, с помощью которого осуществляется восстановление изображения объекта. В действительности при условии постоянства межплоскостного расстояния d, как видно из условия Липпмана— Брэгга—Вульфа, восстановление волнового фронта произойдет только в том случае, если оно осуществляется при той же длине волны, при которой производилась голографическая запись на фотопластинку. Этот факт позволил Ю. Н. Денисюку в качестве источника, восстанавливающего изображение света, пользоваться источником сплошного спектра (светом от солнца и даже от карманного фонарика). В данном случае голограмма из спектра с разными длинами волн выбирает нужную ей одну длину, в которой именно производилась запись, — голограмма действует подобно интерфе-pei/ционному фильтру. [c.219]

Частным случаем является безаберраиионная дифракционно-ограни-ченная оптическая система, для которой функция зрачка является действительной, т. е. волновые аберрации г ) = 0. Тогда фильтрующие свойства оптической системы полностью определяются размером ее выходного или входного зрачка [c.49]

Расчет нормированного спектра и масштабов турбулентности. Блок-схема расчета нормированного спектра и масштабов турбулентности представлена на рис. 3. В программе вычисляются и выдаются на печать для каждого /-го фильтра значения продольных компонент пульсационной скорости и, и волнового числа Xj, 1/3-октавная полоса Axj, спектральная плотность энергии продольной компоненты Ej, абсцисса и ордината e- j нормированного спектра энергии. При расчете также определяются общий уровень интенсивности турбулентных пульсаций й о, линейные микромасштабы Тейлора А, и Колмогорова г, пульсационная скорость микромасштабных компонент vk, скорость диссипации энергии 6, коэффициент диссипации энергии С г, числа Рейнольдса Reu и Rex (все величины в системе СИ). [c.92]

Воздушный транспорт <В 64 ангары для стоянки Е 04 FI 6/44 системы регулирования полетов G 08 G 5/00-5/06) Вокзалы, общее устройство В 61 В 1/00 Волновая энергия, использование [В 29 С вулканизация изделий 35/08-35/10 (соединение 65/14-65/16 тиснение или гофрирование поверхностей 59/16) пластических материалов , для переплавки металлов С 22 В 9/22 для полимеризации С 08 F 2/46 для получения привитых сополимеров на волокнах, нитях, тканях или т. п. D 06 М 14/18-14/34 в химических или физических процессах В 01 J 19/08] Волокна [использование <для изготовления гибких труб F 16 L 11/02 в сплавах цветных металлов С 22 С 1/09 в фильтрах В 01 D 39/02-39/06) металлические в сплавах С 22 С 1/09 оптические в качестве активной среды лазеров Н 01 S 3/07] Волокнистые материалы [использование для изготовления приводных ремней F 16 G 1/04, 5/08 складывание В 65 Н 45/00 сушильные устройства F 26 В 13/00] Волоконная оптика <С 02 В 6/00 химический состав и изготовление оптического стекловолокна С 03 (В 37/023, 31j027, С 13/04) Волочение [В 21 С листового металла, проволоки, сортовой стали, труб 1/00-1/30 устройства для правки проволоки, конструктивно сопряженные с волочильными машинами 19/00) как способ изготовления топливных элементов реакторов G 21 С 21/10] Волочильные станы В 21 С <1/02-1/30 комбинированные с устройствами для очистки металлических изделий 43/02 рабочие инструменты для них 3/00-3/18) Вольтова дуга, использование для нагрева печей F 27 D 11/08 Вольфрам С 22 легированные стали, содержащие вольфрам, С 38/12-38/60 получение и рафинирование В 34/36 сплавы на его основе С 27/04) [c.59]

Голограмму можно получить и без помощи к.-л. волновых полей, рассчитав её структуру на ЭВМ и представив результаты расчёта в виде чёрно-белого транспоранта, наз. цифровой голограммой. Цифровая Г. находит широкое применение в диапазоне радиоволн и в акустике для оптимизации процесса считывания голограмм, при голографич. распознавании образов для синтеза голографич. фильтров, в устройствах гологра-фич. памяти для синтеза голограмм, считывание к-рых впоследствии осуществляется оптич. способом и др. (см. Цифровая голография). [c.511]

Оптический затвор) или нелинейных просветляющихся фильтров (см. Лазер, Светофильтр). МОДУЛЯЦИОННАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ — неустойчивость нелинейной волновой среды, возникающая вследствие резонанса биения на частоте 0) = й)ц (Й1, образованного волной накачки о>н и близкой по частоте модой волновой среды Ю], с несобственными волнами, распространяющимися со скоростями, близкими к, групповой скорости волны накачки. М. н.— разновидность параметрической неустойчивости, она определяет процесс коллапсирования волн в нелинейных волновых средах. в. Н. Ораевский. [c.183]

П. п. характеризуются большой шириной частотной полосы пропускания, превышающей в отд. случаях 100% от резонансной частоты. Э ективиость работы П. п. определяется в осн. электрич. потерями, саязан-иыми с наличием электрич. проводимости пьезополупроводников, и потерями, обусловленными отражением волновых нолей от П. п. Используются П. п. и в пассивных и активных УЗ-линиях задержки, в пьезоэлектрич. усилителях, фильтрах, а также при исследованиях распространения гиперзвука в веществе, в частности в исследовании электрон-фононного взаимодействия. [c.187]

Рне. 5. Смеситель на диодах Шоттки 1 — рупорная антенна для ввода колебаний сигнала и гетеродина 2 — конусный переход от круглого волновода к прямоугольному я — кристалл диода Шоттки сотовой структуры 4 — проволочный вывод сигнала fl я, Я — фильтр низкой частоты на отрезков коаксиальной линии с высоким и низким волновым сопротивлением в — подвижный настроечный короткоаамыкающий поршень 7 — прямоугольный волновод пониженной высоты я — контактная пружинка к ячейке диода Шоттки о — опорный штифт контактной пружинки. [c.229]

Акустоэлектронит. Основные задачи акустоэлектроники связаны с возбуждением, распространением и приемом высокочастотных волн в твердых телах, взаимодействием этих волн с электромагнитными полями. Из всех акустических волн наибольший интерес с точки зрения практических приложений представляют поверхностные акустические волны. Кроме того, важную роль волновые процессы в упругих телах играют в связи с задачами обработки сигналов, в частности в связи с созданием механических резонаторов и фильтров. [c.15]

Спектральные фильтры могут быть основаны на использовании интерференции поляризованного света. Такие фильтры играют важную роль во многих оптических системах, от которых требуется выделение чрезвычайно узкой полосы частот с широкой угловой расходимостью или способность настройки. Например, в задачах физики Солнца распределение водорода может быть измерено путем фотографирования солнечной короны в свете линии излучения (X = 6563 А). Поскольку излучается большое количество энергии света на соседних длинах волн, для выделения этой линии необходимо иметь фильтр с чрезвычайно узкой ( 1 А) полосой пропускания. Такие фильтры состоят из двулучепреломляющих кристаллических пластинок (волновых пластинок) и поляризаторов. Двумя основными разновидностями таких двулучепреломляющих фильтров являются фильтры Л но — Эмана [2—5, 12] и фильтры Шольца [6, 7]. В них используется интерференция поляризованного света, которая требует при прохождении излучения через кристалл определенной задержки между составляющими света, поляризованными параллельно быстрой и медленной осям кристалла. Поскольку фазовая задержка, создаваемая волновой пластинкой, пропорциональна двулучепреломлению кристалла, при реализации такого фильтра желательно иметь кристаллы с большим двулучепрелом-лением В настоящее время для этой цели наиболее широко [c.143]

В данном разделе мы применим исчисление Джонса для исследования распространения электромагнитных волн через анизотропную среду со слабым кручением. Типичным примером такой задачи является распространение света в нематических жидких кристаллах с кручением. Этот случай аналогичен веерному фильтру Шольца, число пластинок N которого стремится к бесконечности, а толщина пластинок стремится к нулю как /N. Действительно, анизотропную среду с кручением можно разделить на N слоев, предполагая, что каждый слой представляет собой волновую пластинку с некоторой фазовой задержкой и азимутальным углом. При этом полную матрицу Джонса можно получить перемножением всех матриц, отвечающих этим пластинкам. [c.156]

При создании перестраиваемых спектральных фильтров можно также использовать неколлинеарное акустооптическое взаимодействие в анизотропных средах. Эти фильтры обладают некоторой универсальностью конструкции и имеют ряд важных практических преимуществ, а именно они позволяют в различных применениях свободно выбирать направления распространения и рабочую частоту звука для данного кристалла. Большую угловую апертуру по-преж-нему можно получить в случае, когда касательные к геометрическим местам концов волновых векторов падающего и дифрагиро- [c.427]

РИС. 10.14. Неколлинеарный акустооптический перестраиваемый фильтр, а— диаграмма волновых векторов в случае неколлинеарного акустооптического взаимодействия 6 — схематическое представление акустооптического перестраиваемого фильтра на основе кристалла TeOj. [c.427]

Для того чтобы с помощью синтезированных фильтров можно было обрабатывать изображения большой площади, они должны записываться с достаточно большой пространственной частотой. Для увеличения пространственной частоты фильтра в [192] был предложен метод голографического копирования. На рис. 7.15 приведена схема копирования фильтра для увеличения его пространственной несущей. Изображение, восстановленное с помощью линзы с синтезированного на ЦВМ фильтра — голограммы Г, освещенной плоской волной когерентного света, используется в качестве нового изображения для получения нового фильтра по классической схеме Ван дер Люгта [214]. При этом для формирования нового фильтра используется только изображение, восстановленное в +1 порядке дифракции, остальные дифракционныр порядки экранируются посредством диафрагмы Д. В качестве опорного источника можно использовать либо плоскую монохроматическую волну S, как показано на рис. 7.15, либо точечный источник со сферическим волновым фронтом, расположенный в одно11 плоскости с изображением, восстановленным с синтезированно11 голограммы-фильтра. При этом расстояние между источником и + 1 дифракционным порядком должно быть не меньше размера входного транспаранта в установке фильтрации. Это условие обеспечивает получение нового фильтра с большей пространственной частотой. Для случая плоской опорной волны, падающей в плоскость фильтра Ф, пространственная частота на фильтре зависит от угла падения Т опорной волны на фильтр. Чем больше угол, тем выше пространственная частота. Этот метод повышения пространственной несущей нашел применение для синтеза фильтров в различных задачах фильтрации [63, 112]. [c.154]

С другой стороны, лазерный резонатор является, в общем случае, сложной оптической системой. В ее состав входят по меньшей мере два зеркала, имеюиллх чаще всего сферические поверхности. Между зеркалами находится активная среда, показатель преломления которой может сильно отличаться от единицы. Там же устанавливаются, в случае необходимости, поляризаторы, затворы, пространственные фильтры и т.п. Таким образом, уже на этапе рассмотрения идеальных резонаторов (зеркала правильно отъюстированы, среда однородна) возникает специфическая задача анализа эволюции волновых фронтов хотя в безаберрационных, но зато многоэлементных системах. [c.7]

На рис. 13 показана схема системы, используемой одним из авторов в установке голографической корреляции. При проведении конкретных исследований эту геометрию можно изменить в некоторых рамках. В процессе испытаний волновой фронт h x, у), рассеянный участком поверхности находящегося под нагрузкой испытуемого объекта, проходит через линзу, выполняющую преобразование Фурье, и на выходе этой линзы мы имеем фурье-образ F h x, у) . Затем объектный волновой фронт проходит через согласованный фильтр Вандер Люгта [59], на выходе которого образуется произведение F h(x, y) F s x, у) , где s(x, у) — волновой фронт, рассеянный ненагруженным исследуемым объектом. Ниже мы обсудим устройство фильтра Вандер Люгта. На это произведение затем [c.342]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...